亡c叮4
VxA*dS=je.—-d5=Jy2dS=JJr2sin2QrdQdr=^~~
sdxdy$oo4
1.17证明:
(1)v>l?
=3
(2)PxR=0;(3)V(A>7?
)=A<>其中R=exx+e,y+e:
z>A为一常矢量。
J
解
(1)
/尺=竺+空+竺=3
dxdydz
(2)
VxZ?
=
d
ox
J
*
d
~dy
y
d
dz
设A=exAx+evAy+ezAz,则A^R=Axx+Avy+Azz»故
QQ
V(A・R)=gv—(Arx+A.,v+A.z)+e..一(Axx+A..y+A.z)+
dx'-dy
Q
ez—(+71vy+Azz:
)=exAx+es.Av+ezA:
=A
oz
1.18
一径向矢量场F=eJ3表示,如果▽・F=0,那么函数/('•)会有什么特点呢?
解在圆柱坐标系中,由V>F=i—[r/(r)J=0
rdr
可得到
=-C为任意常数。
在球坐标系中,由
可得到
V.F=4^-[r2/(r)]=0
rdr
r
1-19给泄矢量函数E=exy+e^x,试求从点片(2,1,-1)到点匕(&2,-1)的线积分Jf.d/:
(1)沿抛物线X=y2:
(2)沿连接该两点的宜线。
这个E是保守场吗?
jE»dl=dx+Evdy=Jydx+xdy=
ccc
22
Jyd(2y2)+2y2dy=j6y2dy=l4ii
(2)连接点片(2丄-1)到点马(&2,-1)直线方程为
x-6y+4=0
x—2x—8
y_1y-2
故J=JExdx+Evdy=jyd(6y-4)+(6y-4)dy=J(12y-4)dy=14
cc]J
由此可见积分与路径无关,故是保守场。
120求标虽:
函数^=x2yz的梯度及严在一个指泄方向的方向导数,此方向由单位矢量
345
e—=+€^,—=+€,—=定出:
求(2,3,1)点的方向导数值。
v>/50y>/50z>/50
oxdyoz
ex2xyz.+eyx2z+ezx2y
345
故沿方向®=e0—j=+s—的方向导数为
'Xy/50yy/50^^50
6屮Gxyz4a2z5x2y
=vwy=:
|1dlzV50750750
点(2,3,1)处沿勺的方向导数值为
361660112
试dAdA.
5=竺+一
dxdy
1.21
=++=
采用与推导直角坐标中
•坐相似的方法推导圆柱坐标下的公式dz
LA10,人\°比加
v>A=(Mr)++—。
rdrrd(ffdz
解
的通量为
在圆柱坐标中,取小体积元如题1・21图所示。
矢量场4沿勺方向穿出该六而体的表而
"士
JMl0Z
go"工
2(厂+3)4咖-JJAr\rr(\rd(!
)
0Z
dr
[(r+Ar)Ar(r+△八0z)—Mr(r,0z)]△竝aArA^z=-°"月」△r
同理
r^lrz+Az
d/dz-JJ
d4dA
[AJ匚©+\札z)一州(r,0、z)JArAz*—-ArA^Az=—Ard(/>rd(/>
r+ArO+A0
JMl
r0
r+Ar幽*z+j・d/・d0-JJAJr0
6AdA
[A"0Z+Az)-A(匚0,z)]z•△/•△竝a—广△广△竝=—Ardzdz
矢量场A穿岀该六而体的表而的通量为
1d(rA)dA.dA
rorro(pdz
故得到圆柱坐标下的散度表达式V・4==l空勺丄+叫+竺
rdrrd(f)dz.
因此,
i.22方程h=4+4+4给出一椭球族。
求椭球表而上任意点的单位法向矢量。
a2b2c2
解由于
Vu=ex=4+ey^-+ez^-
trlrl
|Vn|=2J(4)2+(^)2+(4)2
Vcrc
故椭球表而上任意点的单位法向矢量为n=^j=(e^+e'V+e4)/J$)2+(讦+(右),现有三个矢量a、B'C为
A=ersin^cos(/>+e&cos0cos°一%sin0B=erz2sin(fi+e^z2cos(/>+e:
2/7sin(/)C=ev(3y2-2x)+eyx2+e.2z
哪些矢量可以由一个标量函数的梯度表示臥哪些矢量可以由一个矢量函数的旋度表
1-23
(1)
示?
(2)
解
(1)在球坐标系中
5=4£(包)+七舊(sin%°)+七警二
厂drrs\nOc6rsin&c(p
丄2(尸sin&cos0)+—!
(sin0cos0cos0)+—!
(-sin。
)=
rdrrsin0cOrsin0d(/>
求出这些矢量的源分布。
rdr
2sin&cos0+
cost/)2sincos
rsin^/•
COS0_0
rsin<9
ree厂sin%。
1
VxA-,°
dd
r2sin
d0d(j)
kAqrsinOA^
I
erre6
rsin0e6,
1
dd
d
—0
r2sin0\
drde
sin0cos(/)rcos0cos(/)
-rsin^sin^
故矢量A既可以由一个标量函数的梯度表示,也可以由一个矢量函数的旋度表示:
在圆柱坐标系中
竺昭)+丄翌+退
rdrrd(j)dz
(rz2sin0)+(z2cos0)+—(2rzsin^)=rdrr60dz
「1
er
d
te0
d
ez
d
VxB=-
r
dr
80
dz
Br
rBe
B.
Z2sin^2cos^2rzsin^
故矢量b可以由一个标量函数的梯度表示;直角在坐标系中
勿dz.
—(3b_2x)+—(F)+f(2z)=0oxoydz
VxC=
dx
3八2乂
dydzx12z
=ez(2x-6y)
故矢量C可以由一个矢量函数的旋度表示。
(2)这些矢量的源分布为
▽•4=0>VxA=0*
VeB=2rsin^>VxB=0:
V<=0>VxC=e.(2x-6刃
1.24利用直角坐标,证明
V.(/4)=/V.A+A>V
解在直角坐标中
门以+£可=/(0+少+挙)+以乞+人乞+4生)=oxdyozoxdyoz
(/坐+4旦)+(/坐+人生)+(/坐+A_dxxdx6'dydz、
二(凤.)+二(凤.)+二(凤)=V-(.M)
OX內OZ
1.25证明
▽•(AxH)=xA-ANxH
解根据▽算子的微分运算性质,有
V.(AxH)=Va.(AxH)+Vh.(AxH)
式中v4表示只对矢量A作微分运算,J表示只对矢量H作微分运算。
由(/•(bxc)=c^axb),可得
V4^AxH)=H・(JxA)=/7同理
故有
1-26
解在直角坐标中
用G=%(詈-讐)+e,(嚳-讐)+e严
—[也舟7荻g鲁一唱)+g务G詈)]所以
dx
)1
/VxG+WxG=e」(Gg+/^)-(Gg+/%+
'oydydzoz
Vx(/G)=/VxG+VfxG
eg型+/些)—(G旦+/理沪
dx
'dxJdxx①dy
6(/q)6(/gj6(/gj8(/Gj
vdydzvdz.dx
e.f"J—C|/(L2]=Vx(/G)6xdy
1.27利用散度定理及斯托克斯泄理可以在更普遍的意义下证明Vx(V//)=0及V.(VxA)=O,试证明之。
解
(1)对于任意闭合曲线c为边界的任意曲而S,由斯托克斯左理有
a
J(VxVn)*dS=^Vz/*d7=§号d!
=£d“=0
由于曲而s是任意和故有C
Vx(Vw)=0
(2)对于任意闭合曲而S为边界的体积了,由散度定理有
JV.(VxA)dr=^(VxA).d5=j(VxA).dS+|(VxA)k1Srs
有
J(VxA)>dS=^A>dZ
s2c2
则有
C]Q
+^A*d/=0
c2
其中5和S2如题1.27图所示。
由斯托克斯左理,
J(VxA).ciS=^A.d/,
s’G
由题1.27图可知C^C2是方向相反的同一回路,所以得到j0・(0xA)dr=Cq・cW+CA・d/=—^)A*d/
TC]c、C;
由于体积r是任意的,故有V.(VxA)=0
二章习题解答
2.1一个平行板真空二极管的电荷体密度为
q=式中阴极板位于乳=0,阳极板位于
x=d'极间电压为Uo。
如果Uo=40Vnd=1cm、横截而s=10cm2‘求:
⑴x=0和尢=d区域的总电荷量Q;
(2)x=d/2和x=〃区域的总电荷量Q'。
A.
(1)<2=jpdr=J(--唧严严)Sdx=—上qSS=-4.72xlO""C
r093d
(2)
2.2
质子束,
解
2/=fpdr=J(—矿(如中严)Sdx=-亍1-乖)詛S=-0.97xl0』C一个体密度为p=2.32xlO-7C/n?
的质子朿,通过1000V的电压加速后形成等速的质子束的电荷均匀分布,朿直径为2mm,朿外没有电荷分布,试求电流密度和电流。
质子的质量加=1.7x10-27kg、电S^=1.6x10-,9C-由
12和
—=qU
2
v=y/2mqU=1.37xl06m/s
J=pv=0.318A/nr
23
求球的电流密度。
解以球心为坐标原点,转轴(一直径)为z轴。
设球任一点P的位巻矢量为/•,且7•与Z轴的夹角为°,则P点的线速度为
/=J^(J/2)2=1O-6A
转,
球的电荷体密度为
一个半径为a的球体均匀分布总电荷量为。
的电荷,球体以匀角速度e绕一个直径旋
v=fi,xr=e^rsin^
故J=pv=——corsin0=e.rsin0
°4兀//3-4^73
2.4一个半径为"的导体球带总电荷疑为0,同样以匀角速度血绕一个直径旋转,求球表面的而电流密度。
解以球心为坐标原点,转轴(一直径)为z轴。
设球面上任一点p的位置矢量为/•・且r与z轴的夹角为e,则p点的线速度为
v=fijxr=00。
。
sin8
球而的上电荷而密度为
4加
£右coasin0=e.
4加°
纟isin&
4兀a
2.5两点电荷(h=8C位于z轴上乙=4处,O=-4C位于y轴上y=4处,求(4,0,0)处的电场强度。
解电荷如在(4,0,0)处产生的电场为
E_⑷厂_斤_2乞4_《4
14隔|一町f碣(4>/2)3
电荷(/1在(4,0,0)处产生的电场为
E_的1®4_ev4
24^(J|r-r;|3码(4>/5?
故(4,0,0)处的电场为
c+匕—
E=E.+E.=-__^―
-32屁勺)
2.6一个半圆环上均匀分布线电荷Q,求垂直于圆平而的轴线上£=(i处的电场强度E(0,0,“),设半圆环的半径也为",如题2.6图所示。
解半圆环上的电荷元门d/'=在轴线上z=a处的电场强度为
4矶(屈)3Plez-(scos0+e、.sin0')
;°
在半圆环上对上式积分,得到轴线上Z=a处的电场强度为
E(0,0,a)=JdE=
872^4-2>8屁张
2.7三根长度均为厶,均匀带电荷密度分别为几、几2和卩3地线电荷构成等边三角形。
设Pn=2^2=2/?
/3,计算三角形中心处的
电场强度。
题2.7图
解建立题2.7图所示的坐标系。
三角形中心到各边的距离为
E,=匕卩二・(cos30-cosl50)=q""
1'4阻d'2隔L
E,=-(^Tcos30+evsin30)-=-(ex>/3+v)-
2叭L8^ol
E*=(scos30-evsin30)—^=(exy/3-ev)1
2%L8矶厶
故等边三角形中心