液压专业毕业设计科技文献外文翻译阻尼式溢流阀的建模与动态响应中文翻译Word文件下载.docx
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本研究主要目的是试图再现液压减振器测试的显示数据.如图表1和2。
这个数据的显著的特点是:
具有滞后性和延迟反应;
在开阀区域有抖动振荡。
图3所示的是一个典型的输入系统线图。
线图显示了活塞阻尼器的位移与时间关系。
时间被定为1个周期,位移如4.3节所述。
输入的主要特征是光滑的周期运动和位移梯度较小的数量变化.。
从这种类型的输入,我们需要一种类似如图4所示的力。
这个力已经恢复到的使开阀上的活塞能够打开,允许直接比较的力。
与时间曲线对应的力表明在反向力处会快速振荡。
在这些区域力的方向并没有改变,没有像期望的那样,有位移梯度显示的几种输出延迟反应。
这种迟滞现象更明显地反映在速度图线反映的力上。
在一个位移输入高频变化的简短响应中,迟滞反应的结果是对输入位移的变化做出反应,同时允许对低频组件做出平稳响应。
一个动态的且完全参数化的模型,比如这个阻尼器,因为压缩弹簧和管道里的液体压迫而受到压力。
如后面图所示,这可能会造成一个复杂的动态响应。
当管段的阻尼器模型,收到如在图1中的响应[8]的基础上,由此产生的模型可以用来预测阻尼器的动态响应性质变化的效果
。
研究的关键内容是,孔和旁路管路在弹簧刚度和阀的排放特性不同的情况下的尺寸。
在这个文章里简单推导总质量参数模型,将所有这些影响。
2.液压阻尼器
广泛应用的两种常见阻尼吸振器为:
被动阻尼器;
与半主动阻尼器。
被动阻尼器,如液压阻尼器,该阻尼器没有外部输入控制,在操作和执行上属于完全被动方式。
主动阻尼器有一个外部的能量输入力的响应,以便根据给定的输入来改变力的响应以适合工作环境,而这可能会导致需求较高的能源.这也就是半自动阻尼器为何现在变得越来越受欢迎的原因.半自动阻尼器类似于自动阻尼器,不同之处是对于半主动阻尼器,必须给出力的指令,来命令驱动阻尼器。
可以采用一个如图1装置,模拟在流体孔粘滞阻尼。
被动阻尼器的响应在所有时间内是相同的（忽略损失等等）而一个的半主动减振器可能由于机械上孔大小的改变而产生不同反应。
要完全理解这种类型的半主动减振器,重要的是去理解被动的简单情况下,以便推导控制律。
推导出一种参数化模型是必要的,而不是用传递函数的阻尼器建模.更快的解决方案,它可以不考虑物理系统。
例如,孔直径变化就需要进行改造和重新拟合阻尼器模型测试数据。
这除了对参数模型进行验证外,不会被要求实施。
被动阻尼器在许多应用领域使用,例如汽车的冲击吸收系统。
这类系统工作的工作模型都是基于执行一组数学方程。
最终方程都是基于相同的基本方程。
用传递函数,可以产生一个更简单方程.
参照图1,由此方程可得阻尼器的力定义式
活塞上的受力状态方程,取决于一个给定运动y（t）.应用于阻尼器
的阀体的惯性和m¨
y（t）给出了,在活塞上的力取决于两个腔之间的压力（P1（t）−P2（t）]与活塞由于与假定的面摩擦产生的恒定力的差别。
一个是活塞的截面积。
在稍后参考论文中应该指出,方程
（1）不适用于迟滞的表征。
压差（P1（t）−P2（t）],可以归因于粘滞摩擦损失,通过管口pf和在其出口孔的水头损失ph值的总和。
假设流体不可压缩,用连续性方程可以来获得体积的变化,
（2）对于小˙y的流量可以假设为层流。
然后可以[16]Poisseuille方程来表达˙V和pf之间的压力差p两个腔由于粘性在阻尼器的建模和动态响应
（3）在这里η是动态粘度、l是长度、d是其孔口直径（假定圆截面）。
结合方程
（2）和（3）得到通过孔口粘滞力下列方程
其中A是孔的面积。
第二个压力损失是由于ph水头损失（有时叫做节流损失）,在其出口孔给出
V-压缩流体的速度。
90o出口,c=0.5。
由动量守恒原理得
因此
这里ρ是液体的密度。
压力差P1−P2等于方程（7）中所描述的损失
整体的运动方程,因此是所提供的
现有的测试数据不认为摩擦有任何显著影响。
因此
d3可以从方程方程（9）省掉。
3.开阀动力学
该模型可以推广到更现实的安全阀和开阀区域的动力学过程。
如上面的所述,阻尼器被研究是因为其有一个开阀区域。
在这个区域流体被允许通过旁路阀门,而非让流过活塞的的主孔（见图2）。
这种阀门能够打开一个预先受力的活塞,使两个腔产生不同的压力差。
由此产生的压差与流体在阀门处的回流管和对面腔不同，如果活塞动力是足够大（F>
Fcrit）将导致阀门开启。
由此产生的回流穿过阀门充当另一个孔。
在可能的最简单的模型下,我们可以把阻尼器视为旁路阻尼管，它用相同的方法、准确地开在经典位置但是呈现不同的几何形状。
这个区与的孔
成为这个区域的旁路管而不是A0。
因此我们使用方程（9）四个不同的区域各种系数也随之变动:
（一）压力低（F<
Fcrit）、阻尼器处于压缩（˙>
0）;
y
（二）压力高（F>
（三）压力低（F<
Fcrit）、阻尼器处在反弹（y˙<
以及
（四）压力高（F>
0）。
三个分离的可能性被认为是在接下来的两个部分里。
这些是:
更小心处理临界力;
流动中的变化是由于4.1弹性阀，在4.2可压缩性部分。
这些在4.3节总结成一个综合的模型。
在本节中,该系统可以看作是一套明确的公式,而不需要使用时间步进方法。
目标是预测一个给定输入位移F（ωty=sin（t≈））。
3.1恒压模型
从第二节还不清楚当阀门开启时d3应该是什么的价值。
在方程（9）
由于摩擦而被忽视了。
在试验数据（图4）表明，当速度梯度低而旁路阀门开启速度高时将存在力的补偿。
用方程（9）来计算力，当阀门开启时在这个方程里需要一个常数。
以防止力处于零时,速度趋于零。
这是
包括d3。
这种补偿的作用可以在最简单的情况下使用方程（9）计算。
一个正弦临界力超过已知值。
通过动作而溢出。
然而输入对阻尼器不会永远都是这么简单。
有待应用物理论证参数是否选择正确。
这个部分描述了一个简化假设,可使模型从低作用力（F<
Fcrit）即当阀门关闭时,过渡到较高作用力（F>
Fcrit）即溢流阀打开时的力。
将会用物理方法讨论解释开阀的运动区域,由于摩擦而产生的影响被忽视了,因为它被假定是很小的。
总体运动方程、忽视过渡区,给出了方程（10）。
在较低的压力下，所有的流量将通过活塞孔口。
由于弹簧的预加压力作用阀将持续关闭。
这将是真是存在的在临界力Fcrit达到临界压力。
在Pcrit图6的临界压力曲线图表明,流速较低时,临界力与ycrit速度将成正比。
以上这种流量的增加产生的力,使阀门打开允许一些的液体流过旁路管。
如果腔1可以被认为是体积比较大,在压力室1，由于额外的流体流经旁路管而引起的压力改变是可以忽略的。
这就意味着在活塞孔口压差将大致保持常数。
因为力大于临界力,所以洞口流量将保持不变。
这意味着,力的影响由于活塞孔口不变,将等于Fcrit力。
额外的流体通过旁路孔会导致额外的力可以被添加到Fcrit。
如今成为整体方程,指图6,如果假定旁路口的水头损失足够大，来避免产生力速度线性的特性。
这可能导致计算量大的问题需要计算每个开阀。
图6说明了在非物理的参数d
（2）的来源，如果临界速度是已知的。
进一步讨论将在第3.2节。
3.2等效速度模型
如果对于一个给定的输入位移的全周期能够通过流体的流动来描述的话，它将会是一个简单分析系统的办法。
这一部分是过对3.1节的扩展,其目的是计算通过孔的假设有效连续流量过渡,并且要考虑到阀的开度。
由于忽略了压缩系数、流量的全向运动，活塞将会完全承受
一部分来自流体通过孔（174问:
）和水流通过旁路软管（Qb）的压力。
这可以
表示为
管道两头气流损失（因而相应的压差）必须是平等的，[18]中讨论管网工程与应用。
作为一个简单的例子,这意味着一个更广阔的管道将需要更多的流体通过它来产生相同的水头损失作为相似的情况，不能是较窄的管道。
要定义的损失系数、流量的比值。
参考图6，这个想法可以应用到方程（10）
阻尼器的建模和动态响应
在图6中的这个例子显示当速度为y1˙时压差为P1。
双方的水头损失在路线和压差上是等效的
主要孔的等效速度为Ye，这可以通过方程（10）计算得到,忽略了活塞的惯性和摩擦。
通过旁路管的流量因此可以通过下式得到
现在有两个压力P1或力的方程。
4建模的进一步的作用
4．1由于安全阀的流量改变
第3.2节可以扩展到包括安全阀动态弹性。
这个系统有三
个部分可以产生压差（忽略压缩性）:
（a）流量通过活塞孔口;
（b）流量通过旁路管;
（c）流过阀门。
两个腔压力差如3.2节所述，必须相同。
由孔产生的压力损失必须与旁路管的损失相同。
并与阀门结合在一起,所以
Pv是由于流体流过阀门的压力损失Pb流体流过旁路管的压力损失。
用方程（19）来定义,经过阀门的流量Qv
用试验的方法确定的Cp和γ,dv是阀门的直径和α是阀门的锥半角在不可压缩流动的情况下,由于活塞运动的两种途径的可分为,如（13）。
一个给定的流体通过相对几何形状的孔时将产生压差。
如方程（9），根据活塞的运动速度，流量可以直接计算出。
流体通过主孔的压力差就可以适用方程（9）,使得压力损失按照流动速率
从方程（5）。
同样流体通过旁路管压力损失为
在B1、B2的计算方式类似于D1、D2和旁路管尺寸。
使用一条旁路
损失系数Qb=Qv在不可压缩的容器。
用方程（18）-（20）和（23）的替代
解法是,把Qv代入方程（19）,得到用来计算通过阀门的压差的方程,根据活塞的运动速度和阀门位移可得
在阀上所受的力Fv、横截面积Av、如下
这可以代替阀门的运动方程的方程（31）
附加条件
mv是阀门及弹簧的有效质量、δ是阻尼常数,k弹簧刚度和c是弹簧预压量。
解法:
、将X（t）代入微分方程（27）解出Qv,从方程（13）解出Q0。
活塞上受的力由方程（20）可得出.乘以如方程
（1）所得的Ap（假设没有摩擦或惯性）。
4.2压缩性
将方程
（1）所示的基本模型扩展，也就是考虑液压流体的可压缩性影响。
朗[15]还包括阻尼器壁的膨胀因素;
然而,这些在基本模型中都没有考虑。
从质量守恒（m）[17],m=ρV,V是流体的容积,
所以得出
假设ρ（p）和V（p）因而
由此可得流体的可压缩系数
整理后可得通式
第i个腔体体积变化率与活塞运动引起的容积变化率不同。
流体从一个腔运动到另一个腔实际容积率为（˙Vi）。
如果这个值为零,那么这就说明流体没有被压缩。
方程（38）可以用这个方程可求得每腔的速度改变率
现在可以在两个假定条件下,使制定一个全面的方程更容易找到。
首先,让A1=A2=一个与所有以前的分析（即对称型活塞式）。
其次,我们可以.假设体积的液体在每室、Vi、大,它的变化量进行比较（相对较小的阻尼中风）。
如果是这样的情况然后V1（t）≈ζ≈¯
V2（t）在V¯
V的平均室1和ζ体积不变的是考虑到一些不同规格的卧房里。
这不同于以往的研究。
方程（39）然后可以简化显示的
所以一个方便的选择的变量来形容这两种压力p1−p2=z
7结论
从本文的主要结论是一种阻尼安全阀,可以被建成一个方程化的模型.由这个模型可以得到很有代表性的测试数据。
这个模型有好处也有坏处.前面的第二部分概述的是一个简化的减震器。
这是很清楚的,力来自哪里和各种不同参数的力怎样作用在工作面上,也不知道这种力量来自和如何影响力量的侧面。
该模型同时是明确的和必需的对于给定的输入时间很短的情况下。
然而有两个主要缺点。
第一个是不清楚的选择为d
（2）3在开阀区域,因此需要对该模型通过无阀方程（10）和（12）和阀门方程（29）-（31）和进行描述。
第二,在输入快速变化时该模型不适合运用,。
当速度迅速变化时,该模型不具有任何迟滞或延迟性能,。
相关测试表明,有必要在方程（53）和（54）下会有延迟性能。
有两种方法来解决这一力从低到高变化的问题:
没有动态的安全阀系统模型如方程（10）和（12）;
包括方程（29）-与（31）安全阀静态系统。
第一种方法是假定安全阀是打开的或关闭,另外假设阀是常开或常闭的。
而这种方法定性地给出了更为真实的结果,没有一个正式的正常依据为阀门假定模型。
第二种方法融合了附加的安全阀的水头损失。
流体在阀门和主要的孔之间均匀分配。
这又提供了一个良好的结果,并且有益与物理性能。
不过,通过方程（9）,一个两个模型都是缺乏与延迟的主要问题。
由液压油的可压缩性特性推导出方程（53）和（54）。
这种导致了系统的响应速度延迟变化。
考虑了其他特性的方程（67）和（68）引入一个单一的无量纲模型。
一个完整的安全阀模型就是一个基本的压缩性模型。
与图4所示测试数据相比,这个系统将对整个如图9的工作周期给出准确的结果.
唯一的缺点是模型比较复杂,事实上随着时间阶跃它必须现在解决.由对。
这个报告的目的是一个试验者通过微分计算的基础上设计出稳定的系统。
最后结合模型就可以明显的看出哪个是最好的选择,因为它包含了所有需要的动力学系统,包括阀运动的弹性和某种迟滞。
我们相信,我们现在有了一个参数化模型,是完全能够捕获这些结果的（见图9）,更重要的是使设计者考虑优化和参数的研究。
图4显示的情形是本文的阻尼器模型所需的特性,。
该特性来自作者不能控制的测试结果。
最终模型有以下三种情况:
（一）由一个给定的位移输入模拟产生的力;
（二）由一个给定的力输入,模拟活塞的运动,;
（3）模拟阻尼器作为一项大型耦合系统其力与位移之间的关系
本文集中于第一个案例。
在这样的情况下的参数计算可以用来
校准另外两个模型。
在未来的工作当中,阻尼器产生的复杂的运动会作用于整个动力学系统.第6部分优化阻尼器系统,以考虑能量消耗的提.这个过程做了一个单一的假设关于输入特性和弹簧阀和压缩性影响。
然而,产生了一种解决方案的应用技术,即可用于比较配置。
参数的使用影响阻尼器尺寸和性能之间的联系允许系统立即改变。
通过这种方式,摩擦阻尼器能够适合应用在其他需要两个阻尼的情况下。
在这个模型里有几个因素没有考虑到。
这包括:
（一）反作用;
（二）文献[8]中讨论到的阻尼器管道的可压缩性,;
（三）弹簧阀阀座的动力冲击;
（四）高、低压腔之间的气穴问题;
以及（v）粘度对温度的依赖关系。
模型[1]里容易发生反向冲击,尽管这不能从测试数据观测到。
反向冲击可能是一个问题,在其一些应用场合,如阻尼器和主要系统之间的连系，不像本文例子论述的那样要求严格的刚性。
其他的因素并不是如此简单,在未来的工作不断处理问题。
当试图建立准确的模型时,温度的问题将是最大的影响。
液压元件使用的典型的液压油是MIL5606标准液压油.
粘度和温度之间的一种近似关系变化的范围内可以从方程（79）得出.在那里η代表粘度T代表绝对的温度。
A、B、S为常量。
通过曲线拟合法得到要使用的数据.
当η=16时cP38◦C当η=5.7cP为93◦C。
这是一个很大的不同不应被忽视.因为如方程（9）的动态特性很大的程度上依赖于粘度。
较高的温度下产生较小的力,着较高的速度下通过的粘性流体少。
清楚了这样的影响对我们使用机械设备有很大的意义,如在汽车和航天的应用,阻尼器作温度可能会迥然不同
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