第四章原子的精细结构电子的自旋.docx
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第四章原子的精细结构电子的自旋
第四章原子的精细结构第1页共13页
第四章原子的精细结构：
电子的自旋
玻尔理论考虑了原子主要的相互作用即核与电子的静电作用，较为有效地解释了氢光谱。
不过
人们随后发现光谱线还有精细结构，这说明还需考虑其它相互作用即考虑引起能量变化的原因。
本
章在量子力学基础上讨论原子的精细结构。
本章先介绍原子中电子轨道运动引起的磁矩，然后介绍原子与外磁场的相互作用，以及原子内
部的磁场引起的相互作用。
说明空间量子化的存在，且说明仅靠电子的轨道运动不能解释精细结构，
还须引入电子自旋的假设，由电子自旋引起的磁相互作用才是产生精细结构的主要因素。
§4-1
原子中电子轨道运动的磁矩
1.经典表示式
在经典电磁学中载流线圈的磁矩为
iSn?
。
（若不取国际单位制，则
i
Sn）（S为电流所
c
围的面积，n是垂直于该积的单位矢量。
这里假定电子轨道为圆形，可证明，对于任意形状的闭合轨道，其结果不变。
）
电子绕核的运动必定有一个磁矩，设电子旋转频率为
v
2
，
r
则原子中电子绕核旋转的磁矩为：
iSer2n
ev
r2n
emevrn
eL
2r
2me
2me
定义旋磁比：
defe
，则电子绕核运动的磁矩为
L
2me
上式是原子中电子绕核运动的磁矩与电子轨道角动量之间的关系式。
磁矩
与轨道角动量
L反
向，这是因为磁矩的方向是根据电流方向的右手定则定义的，而电子运动方向与电流反向之故。
从电磁学知道，磁矩在均匀外磁场中不受力，但受到一个力矩作用，力矩为
B
力矩的存在将引起角动量的变化，即
dL
B
dt
由以上关系可得
d
B，可改写为d
dt
dt
拉莫尔进动的角速度公式
：
B，表明：
在均匀外磁场
B中高速旋转的磁矩不向
B靠拢，
而是以一定的
绕B作进动。
的方向与
B一致。
进动角频率（or
拉莫尔频率）为：
L
2
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2.量子化条件
此前的两个量子数中，主量子数n决定体系的能量，角动量量子数l决定轨道形状。
轨道平面方向的确定：
当有一个磁场存在时，磁场B的方向即为参考方向，轨道平面的方向也
才有意义。
轨道角动量L垂直于轨道平面，它相对于磁场方向（定义为z）的
角度决定了轨道平面的方向，如右图示。
此前得到角动量量子化条件为：
Ll,l1,2,3,
鉴于量子力学的本质，将此条件作一原则性改动，取由量子力学
计算所得的结果Ll（l
1）,l
0,1,2,
，
由此引入第三个量子化条件：
Lzm
ml,l
1,
l
显然，对于一固定的
l
，有（
2l
）个m值。
1
3.角动量取向量子化
根据轨道角动量及其分量的量子化条件
L
l（l
1）
l
0,1,2
做出其矢量模型示意图
（右
Lz
m
m
l,l
1,,l
图）。
其特点是L不能与z方向重合，这正是对角动量量子化条件改动而产生的效果。
将以上量子化条件代入磁矩和磁矩在z
方向投影的表达式z有：
L
l（l
1）
B
z
Lz
m
mB
令
B
e
0.5788
104eVT1
，
2me
称为玻尔磁子，是轨道磁矩的最小单元。
是原子物理学中的一个重要常数。
可改写为
B
1e2
2
e
1（ea1
），式中
1
为精细结构常数，
a1是第一玻尔半径。
2cmee2
2
137
此式说明磁相互作用至少比电相互作用小两个数量级。
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4-2史特恩-盖拉赫实验（在外加非均匀磁场中原子束的分裂）
1921年，史特恩和盖拉赫首次作实验证实了电子自旋的存在，是对原子在外磁场中取向量子化
的首次直接观察，是原子物理学中最重要的实验之一，实验装置如右图示。
从加热炉O中发出一束氢原
子蒸气（由于炉温不很高，故原
子处于基态），原子速度满足于
1mv23kT，氢原子先后穿过
22
两个狭缝后即得到沿x方向运动
的速度为v的氢原子束。
原子束
穿过磁场区最后落在屏上。
0
为使氢原子束在磁场区受力，要求磁场在A的线度范围内是非均匀磁场（实验的困难所在）。
沿x方向进入磁场的原子束只在
Z方向上受力，Fz
BZ
z
z
x
vt
原子束在磁场区内的运动方程为：
z1
1FZt2
2m
原子经磁场区（长度为
D）后，与x轴线的偏角为：
tg
1dz
tg（Fzt）d
tg1Fzd
dx
mv
mv2
当原子束落至屏上P点时，偏离x轴的距离为z2
Bz
dD
。
z
3kT
z
式中z
cos，见右上图。
由以上讨论知，不仅
呈量子化，
在z方向的投影也呈
量子化，因为只有这样，
z2的数值才可能是分立的。
故从实验
测得z2是分立的，反过来证明
呈量子化。
此实验是空间量子化最直接的证明，
它是第一次量度原子基
态性质的实验。
以上只考虑了电子的轨道运动，现将电子的自旋也考虑进
来，即原子的总磁矩是由轨道和自旋两部分磁矩合成的。
只有全
Bz
dD
面考虑才能解释氢原子在非均匀磁场中的偶分裂现象。
于是z2z
中的
z
3kT
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z
mJgJB，即z2
mJgJB
BZ
dD
z
3kT
在运用上式时须注意单位，
3kT的单位应取eV。
由于mJ
J,J
1,
J共有（2J
1）个值，所以就有（2J
1）个分裂的z2值，即在感光板上
有（2J
1）个黑条，表明了
（2J
1）个空间取向。
由此得出一种通过实验确定
g因子的重要方法。
可据上式解释单电子或多电子体系的各种原子的史特恩
-盖拉赫实验结果。
对于氢（单电子）
，
因氢原子处于基态，n1,l
0,s
1
0s
1
1
，进而可得出gj
2，故有
j
mj
2
2
2
mJgJ
1
于
是
与
具
体
实
验
参
数
相
对
应
的
z2
BBZ
dD
0.5788
104eV/T
10T/m
3
8.617
1m
2m
7104
K
1.12cm
z
3kT
105eV/K
以上计算结果表明处于基态的氢原子束在不均匀磁场作用下分裂为两层，各距中线
1.12cm，与
实验甚符。
史特恩-盖拉赫实验结果证明：
1）原子在外磁场中的取向呈量子化；
2）电子自旋假设是正确的，
氢原子在磁场中只有两个取向即
s
1
；
2
3）电子自旋磁矩的数值为
sz
B,gs
2。
§4-3电子自旋的假设
1.乌仑贝克与古兹米特（1925年，时年不到25岁的荷兰学生）的电子自旋假说
从史特恩-盖拉赫实验出现偶数分裂的事实，给人启示，要使（2l1）为偶数，只有角动量为半
整数。
而轨道角动量是不可能为半整数的。
乌仑贝克与古兹米特根据大量实验事实提出假设：
1）电子不是点电荷，除轨道角动量外还有自旋运动，具有固有的自旋角动量S（内禀角动量），
Ss（s1）,s
1
sz
1
。
它在z方向的分量只有两个：
。
即自旋量子数在z方向的分量
2
2
1
ms
，ms
1
只能取
，Sz
2
2
2）电子因自旋而具有的自旋磁矩（内禀磁矩）与自旋方向相反，
在z方向的分量为
1个玻尔磁
子，即为经典数值的两倍。
s
3B
（
s的存在标志着电子还有一个新的物理自由度）
sz
B
玻尔磁子μ
e
.
10
23
J/T
.
10
4eV
/
T
B
2me
09274
05788
在此之前已得到电子轨道运动的磁矩为l
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l（l1）B。
电子与自旋相联系的磁矩类似
lzmmB
s
s（s
1）B
3
B
2
于电子轨道运动的磁矩，可写出电子自旋的磁矩为
1
。
但这两个式子
sz
ms
B
B
2
与实验不符，为与实验事实相符，乌仑贝克与古兹米特进一步
假设：
电子的磁矩为一个玻尔磁子，
即为经典数值的2倍。
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