3000字物理论文Word文件下载.docx
《3000字物理论文Word文件下载.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《3000字物理论文Word文件下载.docx（12页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。
3WP2t3W6乙
我们不难看出，这样会产生比较复杂的假设和解题步骤，因而会耗费学生大量的时间。
我们不妨试试便捷的解题方法：
根据题意，将甲、乙两机器的各个物理量列一个表：
再将题目中所给条件中各个物理量的比例系数填入表中相应的位置：
根据公式：
P?
即：
P甲?
W
，直接应用表中的比例系数当作物理量的数值进行计算，t
W甲1W乙3
并填入表中，即：
P乙
t乙5t甲2
把表中P甲：
P乙?
:
化简后得：
P甲：
P乙=5:
6
25即：
这就是我要谈论的“列表法”，“列表法”不需对题目要求的量进行假设，舍去了很多繁琐的步骤，学生只要记住用到的公式即可，直接用表中物理量的比例系数进行计算，这样的计算十分简单，大大减轻了学生的计算负担，并且计算结果不易出错。
在较为复杂的比例题目中。
“列表法”更能表现它独特的优越性。
例如：
如图所示是甲、乙两种物质的质量和体积的关系图像，若用质量相等的甲、乙两种物质分别制成实心正方体A、B，把他们平放在水平地面上，则两个正方体A、B对水平地面的压强之比为：
（）
A、8:
1B、4:
3C、1:
2D、4:
1根据图像信息可列出表1：
由公式：
m
，直接用表中的此例系数分别算出甲、乙的密度比值为V
甲：
乙?
8:
1
由题意“用质量相等的甲、乙两种物质分别制成实心正方体A、B，”结合上表中的?
1。
再列出表2：
力，?
FA：
FB?
GA：
GB?
1:
1填入表中；
由V?
，利用表中的比例系数算出
1VA：
VB?
1?
8，由正方体的边长L?
，得出LA：
LB?
8?
2，
8
F2
。
又，从表中的比例系数可算得：
PA：
PB?
4:
SA：
SB?
L2：
L?
4AB
S
固答案选D。
此题如果用传统的解题方法，则要对正方体A、B的?
、m、F、V、L、S、等多个物理量进行假设，其解题步骤十分复杂，难度如攀蜀道，一般学生会望而却步，放弃求解。
而将需求的物理量列在表中，各个物理量的关系便一目了然，只需根据公式将简单的比例系数代入，就能把要求的各个物理量逐一推出，能让学生保持清醒的思路。
有的题目中的物理量既有具体值，又有比例系数，列表法也适用，例如：
使200克的水温度升高20℃和使300克的水温度升高5℃所吸收的热量之比为：
。
此题中的“200克、20℃、300克、50℃”，这些物理量的具体值虽然不全是国际单位，但质量都是以“克”为单位。
如果用传统的解题方法必须化作国际单位“千克”才能进行计算，而在“列表法”中，不必化作国际单位，就可将它们的数值当作比例系数填入所列表中：
由公式Q吸?
cm?
t并代入比例系数得Q吸甲?
200?
20?
4000
Q吸乙?
300?
5?
1500?
Q吸甲：
Q吸乙?
4000:
1500?
3
此外，“列表法”在物理量成倍数关系的题目中，同样能发挥其优势，例如：
有两个实心小球甲和乙，甲的质量是乙的两倍，把它们浸没入水中，乙所受的浮力是甲的4倍，则?
分析：
题中“甲的质量是乙的两倍”，这表明甲、乙质量之比为2:
1，“乙所受的浮力是甲的4倍”即甲、乙所受的浮力之比为1:
4，由于浸没在水中，由
F浮?
水?
g?
V排。
则有V甲：
V乙?
F浮甲:
F浮乙?
4。
可列出下表：
由?
m并代入表中的数值得：
2?
1V:
4
对于具体数值类型的题目，“列表法”同样适用。
如：
甲、乙两电阻阻值之比为2:
1，将它们并联在电路中，通电时间之比为2:
5，甲产生的热量为1000J，则乙产生的热量是。
篇二：
大学物理论文
大学物理在生活中的应用
作者：
陈裕发3112021925
引言
我们每个人时时刻刻都在不自觉地运用物理知识。
并且，物理学与我们的生活联系最为紧密，物理现象大量的存在于我们周围，如雨后天晴的彩虹，湖水沸腾等。
都可以从物理知识中得到答案。
因此，我们要充分了解物理是源于生活也是解决生活问题的基本工具。
运用所学知识，解决生活中的问题，这能够增加我们的感性认识，增强生活实际的联系。
物理学是研究物质世界最基本的结构、最普遍的相互作用、最一般的运动规律及所使用的实验手段和思维方法的自然科学。
在现代，物理学已经成为自然科学中最基础的学科之一。
物理是一门实用性很强的科学，与工农业生产、日常生活有着极为密切的联系。
物理规律本身就是对自然现象的总结和抽象。
它与我们的生活息息相关，密不可分！
生活物理，物理应用，杨氏模量
正文
在大学物理课程上，我们做了众多物理实验，然而今天就由我来介绍一下弹性模量，和它在生活中的应用。
弹性模量ElasticModulus，又称弹性系数，杨氏模量。
如今，随着科技的不断发展，弹性模量变成了工程材料重要的性能参数，从宏观角度来说，弹性模量是衡量物体抵抗弹性变形能力大小的尺度，从微观角度来说，则是原子、离子或分子之间键合强度的反映。
凡影
响键合强度的因素均能影响材料的弹性模量，如键合方式、晶体结构、化学成分、微观组织、温度等。
在日常生活中，弹性模量的应用与测量在许多领域有重要的作用，就好像混凝土的弹性模量如果不够，使建筑变形而不能正常使用，就很容易发生事故造成经济损失，甚至人员伤亡。
我们在实验中测得的杨氏模量，它是沿纵向的弹性模量，也是材料力学中的名词。
1807年因英国医生兼物理学家托马斯·
杨（ThomasYoung,1773-1829）所得到的结果而命名。
根据胡克定律，在物体的弹性限度内，应力与应变成正比，比值被称为材料的杨氏模量，它是表征材料性质的一个物理量，仅取决于材料本身的物理性质。
杨氏模量的大小标志了材料的刚性，杨氏模量越大，越不容易发生形变。
杨氏弹性模量是选定机械零件材料的依据之一，是工程技术设计中常用的参数。
杨氏模量的测定对研究金属材料、光纤材料、半导体、纳米材料、聚合物、陶瓷、橡胶等各种材料的力学性质有着重要意义，还可用于机械零部件设计、生物力学、地质等领域。
测量杨氏模量的方法一般有拉伸法、梁弯曲法、振动法、内耗法等，还出现了利用光纤位移传感器、莫尔条纹、电涡流传感器和波动传递技术（微波或超声波）等实验技术和方法测量杨氏模量。
但是由于我们学校资源有限，只能用拉伸法来测量杨氏模量。
杨氏模量的量纲同压力，在SI单位制中，压力的单位为Pa也就是帕斯卡。
但是通常在工程的使用中，因各材料杨氏模量的量值都
十分的大，所以常以百万帕斯卡（MPa）或十亿帕斯卡（GPa
）作为其单位。
（1牛顿每平方毫米为1MPa）
（1千牛顿每平方毫米为1GPa）
杨氏模量测试方法的介绍
一般分为静态法和动态法。
动态法有脉冲激振法、声频共振法、声速法等。
脉冲激振法：
通过合适的外力给定试样脉冲激振信号，当激振信号中的某一频率与试样的固有频率相一致时，产生共振，此时振幅最大，延时最长，这个波通过测试探针或测量话筒的传递转换成电讯号送入仪器，测出试样的固有频率，由公式计算得出杨氏模量E。
特点：
国际通用的一种常温测试方法；
信号激发、接收结构简单，测试测试准确、直观。
声频共振法：
指有声频发生器发送声频电信号，由换能器转换为振动信号驱动试样，再由换能器接收并转换为电信号，分析此信号与发生器信号在示波器上形成的图形，得出试样的固有频率f，由公式E=C1·
w·
f得出试样的杨氏模量。
---声频发生器、放大器等组成激发器；
---换能器接收信号，示波器显示信号；
---李萨如图形判断试样固有频率。
缺点：
---激发器结构复杂，必要时激发器需要与试样表面耦合，
操作不方便；
---示波器数据处理及显示单一；
---可能存在多个李萨如图形，易误判；
---该方法不方便用于高温测试。
声速法：
由信号发生器给出超声信号，测试信号在试样中的传播时间，得出该信号在试样中的传播速度ν，由公式E=ρ·
ν计算得试样杨氏模量。
---超声波发生器及换能器组成激发系统；
---换能器转换信号；
---测试超声波在试样两平行面的传播时间差，计算声速。
---时间差的信号处理点容易引入误差，只能得出近似杨氏模量；
静态法
静态法是指在试样上施加一恒定的弯曲应力，测定其弹性弯曲挠度，或是在试样上施加一恒定的拉伸（或压缩）应力，测定其弹性变形量；
或根据应力和应变计算弹性模量。
---国内采用的方法，国内外耐火行业目前还没制定相应的
标准；
---获得材料的真实变形量应力---应变曲线。
试样用量大；
准确度低；
不能重复测定。
这个装置图就是类似我们实
验室用的装置。
因为做实验
的时候很多时候存在误差，
所以我们采用逐差法有效地
减小随机误差的影响，也可
以部分地消除仪器的系统误
差，在这个实验中，金属丝
下面吊挂的重物质量是逐次
等量上调的，因此使用逐差
法可以有效利用多次测量的
数据，利用多个数据差的平
均来部分消除误差的影响
杨氏模量的大小取决于材料的组成。
举例来说，大部分金属在合金成分不同、热处理在加工过程中的应用，其杨氏模量值会有5％或者更大的波动。
正如以下的很多材料的杨氏模量值非常接近。
篇三：
仪器分析论文3000字
仪器分析论文高分子材料与工程
原子吸收光谱法
一．发展历史：
1，第一阶段——原子吸收现象的发现与科学解释
1802年，伍朗斯顿（W.H.Wollaston）在研究太阳连续光谱时，就发现了太阳连续光谱中出现的暗线。
1817年，弗劳霍费（J.Fraunhofer）在研究太阳连续光谱时，再次发现了这些暗线，由于当时尚不了解产生这些暗线的原因，于是就将这些暗线称为弗劳霍费线。
1859年，克希荷夫（G.Kirchhoff）与本生（R.Bunson）在研究碱金属和碱土金属的火焰光谱时，发现钠蒸气发出的光通过温度较低的钠蒸气时，会引起钠光的吸收，并且根据钠发射线与暗线在光谱中位置相同这一事实，断定太阳连续光谱中的暗线，正是太阳外围大气圈中的钠原子对太阳光谱中的钠辐射吸收的结果。
2，第二阶段——原子吸收光谱仪器的产生
原子吸收光谱作为一种实用的分析方法是从1955年开始的。
这一年澳大利亚的瓦尔西（A.Walsh）发表了他的著名论文“原子吸收光谱在化学分析中的应用”奠定了原子吸收光谱法的基础。
50年代末和60年代初，Hilger,VarianTechtron及Perkin-Elmer公司先后推出了原子吸收光谱商品仪器，发展了瓦尔西的设计思想。
到了60年代中期，原子吸收光谱开始进入迅速发展的时期。
3，第三阶段——电热原子吸收光谱仪器的产生
1959年,苏联里沃夫发表了电热原子化技术的第一篇论文。
电热原子吸收光谱法的绝对灵敏度可达到10-12-10-14g,使原子吸收光谱法向前发展了一步。
近年来,塞曼效应和自吸效应扣除背景技术的发展,使在很高的的背景下亦可顺利地实现原子吸收测定。
基体改进技术的应用、平台及探针技术的应用以及在此基础上发展起来的稳定温度平台石墨炉技术（STPF）的应用,可以对许多复杂组成的试样有效地实现原子吸收测定。
4，第四阶段——原子吸收分析仪器的发展
随着原子吸收技术的发展，推动了原子吸收仪器的不断更新和发展，而其它科学技术进步，为原子吸收仪器的不断更新和发展提供了技术和物质基础。
近年来，使用连续光源和中阶梯光栅，结合使用光导摄象管、二极管阵列多元素分析检测器，设计出了微机控制的原子吸收分光光度计，为解决多元素同时测定开辟了新的前景。
微机控制的原子吸收光谱系统简化了仪器结构，提高了仪器的自动化程度，改善了测定准确度，使原子吸收光谱法的面貌发生了重大的变化。
联用技术（色谱-原子吸收联用、流动注射-原子吸收联用）日益受到人们的重视。
色谱-原子吸收联用，不仅在解决元素的化学形态分析方面，而且在测定有机化合物的复杂混合物方面，都有着重要的用途，是一个很有前途的发展方向。
二，方法简介：
原子吸收光谱法（AtomicAbsorptionSpectroscopy，AAS），是基于气态的基态原子外层电子对紫外光和可见光范围的相对应原子共振辐射线的吸收强度来定量被测元素含量为基础的分析方法，是一种测量特定气态原子对光辐射的吸收的方法。
是本世纪50年代中期出现并在以后逐渐发展起来的一种新型的仪器分析方法，它在地质、冶金、机械、化工、农业、食品、轻工、生物医药、环境保护、材料科学等各个领域有广泛的应用。
该法主要适用样品中微量及痕量组分分析。
原子吸收光谱法（AAS）是利用气态原子可以吸收一定波长的光辐射，使原子中外层的电子从基态跃迁到激发态的现象而建立的。
由于各种原子中电子的能级不同，将有选择地共振吸收一定波长的辐射光，这个共振吸收波长恰好等于该
原子受激发后发射光谱的波长，由此可作为元素定性的依据，而吸收辐射的强度可作为定量的依据。
AAS现已成为无机元素定量分析应用最广泛的一种分析方法。
原子吸收光谱法该法具有检出限低（火熖法可达μg/cm–3级）准确度高（火熖法相对误差小于1%），选择性好（即干扰少）分析速度快等优点。
在温度吸收光程，进样方式等实验条件固定时，样品产生的待测元素相基态原子对作为锐线光源的该元素的空心阴极灯所辐射的单色光产生吸收，其吸光度（A）与样品中该元素的浓度（C）成正比。
即A=KC式中，K为常数。
据此，通过测量标准溶液及未知溶液的吸光度，又巳知标准溶液浓度，可作标准曲线，求得未知液中待测元素浓度。
三，基本原理：
每一种元素的原子不仅可以发射一系列特征谱线，也可以吸收与发射线波长相同的特征谱线。
当光源发射的某一特征波长的光通过原子蒸气时，即入射辐射的频率等于原子中的电子由基态跃迁到较高能态（一般情况下都是第一激发态）所需要的能量频率时，原子中的外层电子将选择性地吸收其同种元素所发射的特征谱线，使入射光减弱。
特征谱线因吸收而减弱的程度称吸光度A，与被测元素的含量成正比：
A=KC
式中K为常数；
C为试样浓度；
K包含了所有的常数。
此式就是原子吸收光谱法进行定量分析的理论基础，由于原子能级是量子化的，因此，在所有的情况下，原子对辐射的吸收都是有选择性的。
由于各元素的原子结构和外层电子的排布不同，元素从基态跃迁至第一激发态时吸收的能量不同，因而各元素的共振吸收线具有不同的特征。
原子吸收光谱位于光谱的紫外区和可见区。
四，.谱线轮廓
原子吸收光谱线并不是严格几何意义上的线，而是占据着有限的相当窄的频率或波长范围，即有一定的宽度。
原子吸收光谱的轮廓以原子吸收谱线的中心波长和半宽度来表征。
中心波长由原子能级决定。
半宽度是指在中心波长的地方，极大吸收系数一半处，吸收光谱线轮廓上两点之间的频率差或波长差。
半宽度受到很多实验因素的影响。
影响原子吸收谱线轮廓的两个主要因素：
即多普勒变宽和碰撞变宽。
多普勒宽度是由于原子热运动引起的。
而当原子吸收区的原子浓度足够高时，碰撞变宽是不可忽略的，其中碰撞变宽分为两种，即赫鲁兹马克变宽和洛伦兹变宽。
除上述因素外,影响谱线变宽的还有其它一些因素,例如场致变宽、自吸效应等。
但在通常的原子吸收分析实验条件下，吸收线的轮廓主要受多普勒和洛伦茨变宽的影响。
在2021-3000K的温度范围内，原子吸收线的宽度约为10-3-10-2nm。
五，仪器结构原子吸收光谱仪由光源、原子化器、分光器、检测系统等几部分组成。
1，光源。
光源的功能是发射被测元素的特征共振辐射。
对光源的基本要求是：
发射的共振辐射的半宽度要明显小于吸收线的半宽度；
辐射强度大、背景低，低于特征共振辐射强度的1%；
稳定性好，30分钟之内漂移不超过1%；
噪声小于0.1%；
使用寿命长于5安培小时。
空心阴极放电灯是能满足上述各项要求的理想的锐线光源，应用最广。
2，原子化器。
其功能是提供能量，使试样干燥，蒸发和原子化。
在原子吸收光谱分析中，试样中被测元素的原子化是整个分析过程的关键环节。
实现原子化的方法，最常用的有两种：
火焰原子化法：
是原子光谱分析中最早使用的原子化方法，至今仍在广泛地被应用；
非火焰原子化法，其中应用最广的是石墨炉电热原子化法。
3，分光器。
它由入射和出射狭缝、反射镜和色散元件组成，其作用是将所需要的共振吸收线分离出来。
分光器的关键部件是色散元件，现在商品仪器都是使用光栅。
原子吸收光谱仪对分光器的分辨率要求不高，曾以能分辨开镍三线Ni230.003、
Ni231.603、Ni231.096nm为标准，后采用Mn279.5和279.8nm代替Ni三线来检定分辨率。
光栅放置在原子化器之后，以阻止来自原子化器内的所有不需要的辐射进入检测器。
4，检测系统。
原子吸收光谱仪中广泛使用的检测器是光电倍增管，最近一些仪器也采用CCD作为检测器
六，干扰效应及其抑制：
原子吸收光谱分析法与原子发射光谱分析法相比，尽管干扰较少并易于克服，但在实际工作中干扰效应仍然经常发生，而且有时表现得很严重，因此了解干扰效应的类型、本质及其抑制方法很重要。
原子吸收光谱中的干扰效应一般可分为四类：
物理干扰、化学干扰、电离干扰和光谱干扰。
1.物理干扰及其抑制
物理干扰是由于试液和标准溶液的物理性质的差异，引起进样速度、进样量、雾化效率、原子化效率的变化所产生的干扰。
削除和抑制物理干扰常采用如下方法：
（1）配制与待测试样溶液相似组成的标准溶液，并在相同条件下进行测定。
如果试样组成不详，采用标准加入法可以削除物理干扰。
（2）尽可能避免使用粘度大的硫酸、磷酸来处理试样；
当试液浓度较高时，适当稀释试液也可以抑制物理干扰。
2.化学干扰及其抑制
化学干扰是由于待测元素与共存组分发生了化学反反应，生成了难挥发或难解离的化合物，使基态原子数目减少所产生的干扰。
化学干扰是原子吸收光谱分析中的主要干扰。
这种干扰具有选择性，它对试样中各种元素的影响各不相同。
影响化学干扰的因素很多，但主要是由被测定元素和共存元素的性质起决定性作用，另外，还与火焰的类型、火焰的性质等有关系。
在火焰及石墨炉原子化过程中，化学干扰的机理很复杂，消除或抑制其化学干扰应该根据具体情况采取以下具体措置措施：
（1）提高火焰温度适当提高火焰温度使难挥发、难解离是化合物较完全基态原子化。
（2）加入稀释剂加入释放剂与干扰元素生成更稳定或更难挥发的化合物，从而使被测定元素从含有干扰元素的化合物中释放出来。
（3）加入保护剂保护剂多数是有机络合物。
它与被测定元素或干扰元素形成稳定的络合物，避免待测定元素与干扰元素生成难挥发化合物。
（4）加入基本改进剂石墨炉原子吸收光谱分析中，加入某些化学试剂于试液或石墨管中改变机体或被测定元素化合物的热稳定性，避免了化学干扰，这些化学试剂称为基体改进剂。
（5）化学分离法应用化学方法将待测定元素与干扰元素分离，不仅可以消除基体元素的干扰，还可以富集待测定元素。
3.电离干扰及其抑制
某些易电离元素在火焰中产生电离，使基态原子数减少，降低了元素测定的灵敏度，这种干扰称为电离干扰。
采用低温火焰或在试液中加入过量的更易电离的元素化合物（消电离剂），能够有效的抑制待测元素的电离。
常用的消电离剂有CsCl、KCl、NaCl等。
4.光谱干扰及其抑制
原子吸收光谱分析中的光谱干扰主要有谱线干扰和背景干扰两种。
（1）谱线干扰及其抑制
谱线干扰是指单色器光谱通带内除了元素吸收线外，还进入了发射线的邻近线或其它吸收线，使分析方法的灵敏度和准确度下降。
发射线的邻近线的干扰主要是指空心阴极灯的元素、杂质或载气元素的发射线与待测元素共振吸收线的重叠干扰；
其它吸收线的干扰主要是指试样中共存元素吸收线与待测定元素共振线的重叠干扰。
谱线干扰的抑制通常是减小单色器的光谱通带宽度即减小狭缝宽度，提高仪器的分辩率，使元素的共振吸收线与干扰曲线完全分开。
根据具体情况还可采用以下方法抑制光谱干扰，如降低灯电流，选择无干扰的其它吸收线，选用高纯度单元素的空心阴极灯，分离共存的干扰元素等方法。
（2）背景干扰和抑制
1.背景干扰和抑制原子吸收光谱分析中的背景干扰主要是指原子化过程中产生的分子吸收和固体微粒产生的光散射产生的干扰效应。
背景干扰往往使吸光度增大，产生正误差。
2.光谱背景干扰的抑制和校正
a.光谱背景干扰的抑制在实际工作中，多采用改变火焰类型、燃助比和调节火焰观测区高度来抑制分子吸收干扰；
在石墨炉原子吸收光谱分析中，常选用适当基体改进剂，采用选择性挥发来抑制分子吸收的干扰.
b.光谱背景的校正在原子光谱分析中，校正背景的方法有仪器调零吸收法、邻近线校正背景法、氘灯校正背景法和塞曼效应校正背景法。
七，优点与不足
优点：
1，选择性强。
这是因为原子吸收带宽很窄的缘故。
因此，测定比较快速简便，并有条件实现自动化操作。
在发射光谱分析中，当共存元素的辐射线或分子辐射线不能和待测元素的辐射线相分离时，会引起表观强度的变化。
而对原子吸收光谱分析来说：
谱线干扰的几率小，由于谱线仅发生在主线系，而且谱线很窄，线重叠几率较发射光谱要小得多，所以光谱干扰较小。
即便是和邻近线分离得不完全，由于空心阴极灯不发射那种波长的辐射线，所以辐射线干扰少，容易克服。
在大多数情况下，共存元素不对原子吸收光谱分析产生干扰。
在石墨炉原子吸收法中，有时甚至可以用纯标准溶液制作的校正曲线来分
升级会员 