第章--X射线光谱法优质PPT.ppt

第章--X射线光谱法优质PPT.ppt

《第章--X射线光谱法优质PPT.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《第章--X射线光谱法优质PPT.ppt（44页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。

轨道电子跃迁产生的短波电磁辐射。

X射线的波射线的波长在长在10-610nm，在，在X射线光谱法中，常用波长射线光谱法中，常用波长在在0.012.5nm范围内。

范围内。

5.1.5.1.基本原理基本原理在轰击金属靶的过程中，有的电子在一次碰撞在轰击金属靶的过程中，有的电子在一次碰撞中耗尽其全部能量，有的则在多次碰撞中才丧失全中耗尽其全部能量，有的则在多次碰撞中才丧失全部能量。

因为电子数目很大、碰撞是随机的，所以部能量。

因为电子数目很大、碰撞是随机的，所以产生了连续的具有不同波长的产生了连续的具有不同波长的X射线，这一段波长的射线，这一段波长的X光谱即为连续光谱即为连续X射线谱。

射线谱。

5.1.1.1.5.1.1.1.电子束源产生的连续电子束源产生的连续XX射线射线在对钼靶进行轰击后产生了两条强在对钼靶进行轰击后产生了两条强的发射线（的发射线（0.063和和0.071nm），在），在0.040.06nm还产生了一系列连续谱。

在原子还产生了一系列连续谱。

在原子序数大于序数大于23的元素中，钼的发射行为很的元素中，钼的发射行为很典型：

与紫外的发射线相比，钼的典型：

与紫外的发射线相比，钼的X射线射线非常简单；

它由两个线系组成，短波称非常简单；

它由两个线系组成，短波称为为K系，长波称为系，长波称为L系。

下表列举了部分系。

下表列举了部分元素的特征元素的特征X射线。

射线。

5.1.1.2.5.1.1.2.电子束源产生的特征电子束源产生的特征XX射线射线元素特征元素特征X射线的波长射线的波长与与元素的原子序数元素的原子序数Z有关，其数有关，其数学关系如下：

学关系如下：

特征特征X射线是基于电子在射线是基于电子在原子最内层轨道之间的跃迁所原子最内层轨道之间的跃迁所产生的。

可分成若干线系（产生的。

可分成若干线系（K，L，M，N），同一线系），同一线系中的各条谱线是由各个能级上中的各条谱线是由各个能级上的电子向同一壳层跃迁而产生的电子向同一壳层跃迁而产生的。

的。

5.1.1.2.5.1.1.2.电子束源产生的特征电子束源产生的特征XX射线射线5.1.1.2.5.1.1.2.电子束源产生的特征电子束源产生的特征XX射线射线目前在X射线光谱分析中，特征线的符号系统比较混乱，尚未达到规范化。

通常，在一组线系中，1线最强。

除K2比K1强以外，一般1为第二条最强线。

元素中的各谱线都是用相应的符号来表示的。

上述能级图适用于大部分元素，能级差会随原子序数增大而规律性的增大；

而核电荷的增加也会提高最低加速电压。

特征X射线的产生，也要符合一定的选择定则。

这些定则是：

1.主量子数n02.角量子数L=13.内量子数J=1或0。

不符合上述选律的谱线称为禁阻谱线。

通常，X射线是放射性衰变过程的产物。

射线是由核内反应产生的X射线。

许多和射线发射过程使原子核处于激发态，当它回到基态时释放一个或多个光量子。

电子捕获或K捕获也能产生X射线，在此过程中，一个K电子（较少情况下，为L或M电子）被原子核捕获并形成低一个原子序数的元素。

K捕获使电子转移到空轨道，由此产生新生成元素的X射线光谱。

K捕获过程的半衰期从几分钟至几千年不等。

人工放射性同位素为某些分析应用提供了非常简便的单能量辐射源。

最常用的是55Fe，它进行K捕获反应的半衰期为2.6a：

55Fe54Mn+h5.1.1.3.5.1.1.3.放射源产生的放射源产生的XX射线射线5.1.2.X5.1.2.X射线的吸收射线的吸收5.1.2.1.基本原理和概念X射线照射固体物质时，一部分透过晶体，产生热能；

一部分用于产生散射、衍射和次级X射线（X荧光）等；

还有一部分将其能量转移给晶体中的电子。

因此，用X射线照射固体后其强度会发生衰减。

质量衰减系数m（cm2g-1）对于一般的X射线，可以认为它的衰减主要是由X射线的散射和吸收所引起的，因此可以将质量衰减系数写成m=m+m。

5.1.2.1.5.1.2.1.基本原理和概念基本原理和概念质量衰减系数具有加和性，因此m=AA+BB+CC+质量吸收系数是物质的一种特性，对于不同的波长或能量，物质的质量吸收系数也不相同，质量吸收系数与X射线波长（）和物质的原子序数（Z）大致符合下述经验关系：

m=K3Z45.1.2.2.5.1.2.2.吸收过程吸收过程当吸收过程中伴随内层电子的激发时，情况比较复杂。

此时，当波长在某个数值时，质量吸收系数发生突变。

5.1.3.X5.1.3.X射线的散射和衍射射线的散射和衍射X射线的散射分为非相干散射和相干散射：

非相干散射：

X射线与原子中束缚较松的电子作随机的非弹性碰撞，把部分能量给予电子，并改变电子的运动方向。

相干散射：

X射线与原子中束缚较紧的电子作弹性碰撞。

一般说来，这类电子散射的X射线只改变方向而无能量损失，波长不变，其相位与原来的相位有确定的关系。

5.1.3.X5.1.3.X射线的散射和衍射射线的散射和衍射相干散射是产生衍射的基础，它在晶体结构研究中得到广泛的应用。

当一束X射线以某角度打在晶体表面，一部分被表面上的原子层散射。

光束没有被散射的部分穿透至第二原子层后，又有一部分被散射，余下的继续至第三层。

5.1.3.X5.1.3.X射线的散射和衍射射线的散射和衍射X射线衍射所需条件有两个：

1.原子层之间间距必须与辐射的波长大致相当；

2.散射中心的空间分布必须非常规则。

如果距离AP+PC=nn为一整数，散射将在OCD相，晶体好象是在反射X辐射。

但是，AP=PC=dsind为晶体平面间间距。

因此，光束在反射方向发生相干干涉的条件为：

n=2dsin此关系式即为Bragg（布拉格）公式。

5.1.4.5.1.4.内层激发电子的弛豫过程内层激发电子的弛豫过程当能量高于原子内层电子结合能的高能X射线与原子发生碰撞时，驱逐一个内层电子而出现一个空穴，使整个原子体系处于不稳定的激发态，激发态原子寿命约为10-1210-14s，然后自发地由能量高的状态跃迁到能量低的状态，这个过程称为驰豫过程。

当较外层的电子跃入内层空穴所释放的能量不在原子内被吸收，而是以辐射形式放出，便产生X射线荧光，其能量等于两能级之间的能量差。

当较外层的电子跃迁到空穴时，所释放的能量随即在原子内部被吸收而逐出较外层的另一个次级光电子，称为Auger效应，亦称次级光电效应或无辐射效应，所逐出的次级光电子称为Auger电子。

5.1.4.1.X5.1.4.1.X射线荧光发射射线荧光发射设入射X射线使K层电子激发生成光电子后，L层电子落入K层空穴，此时就有能量释放出来，如果这种能量是以辐射形式释放，产生的就是K射线，即X射线荧光。

荧光波长一般都比物质吸收的波长略长；

如银的K层吸收边在0.0485nm，而它的K层的发射线波长是0.0497nm和0.0559nm。

经由X射线管放射激发荧光时，工作电压必须足够大，这样短波限0比元素激发光谱的吸收波长要短。

X射线荧光的波长和强度是确定元素存在和测定其含量的依据，是X射线荧光分析法的基础。

5.1.4.2.5.1.4.2.AugerAuger电子发射电子发射L层电子向K层跃迁时所释放的能量，也可能使另一核外电子激发成自由电子，即Auger电子。

Auger电子也具有特征能量。

各元素的Auger电子的能量都有固定值，Auger电子能谱法就是建立在此基础上。

5.1.4.3.光电子发射光电子发射原子内层一个电子吸收一个X光子的全部能量后，克服原子核的库仑作用力，进入空间成为自由电子。

对一定能量的X射线，在测得X光电子的动能后，利用如下近似关系式可以求得光电子的结合能。

EB=h-Ek5.2.5.2.仪器基本结构仪器基本结构在分析化学中，X射线的吸收、发射、荧光和衍射都有应用。

这些应用中所用仪器都有类似光学光谱测量的五个部分组成，它们包括：

光源、入射辐射波长限定装置、试样台、辐射检测器或变换器、信号处理和读取器。

X射线仪器有X射线光度仪和X射线分光光谱仪之分，前者采用滤光片对来自光源的辐射进行选择，后者则采用单色仪。

X射线仪器根据解析光谱方法的不同，而分为波长色散型和能量色散型。

5.2.1.X5.2.1.X射线辐射源射线辐射源5.2.1.1.X射线管射线管分析工作最常用的X射线光源是各种不同形状和方式的高功率X射线管，一般是由一个带铍窗口（能透过X射线）的防射线的重金属罩和一个具有绝缘性能的真空玻璃罩组成的套管。

5.2.1.X5.2.1.X射线辐射源射线辐射源5.2.1.2.放射性同位素许多放射性物质可以用于X射线荧光和吸收分析。

通常，放射性同位素封装在容器中防止实验室污染，并且套在吸收罩内，吸收罩能够吸收除一定方向外的所有辐射。

多数同位素源提供的是线光谱。

由于X射线吸收曲线的形状，一个给定的放射性同位素可以适合一定范围元素的荧光和吸收研究。

5.2.1.3.次级X射线利用从X射线管出来的辐射，去激发某些纯材料的二次靶面，然后再利用二次辐射来激发试样。

例如带钨靶的X射线管可以用来激发钼的K和K谱线，所产生的荧光光谱与图5-2中所示吸收谱相似，不同的是其连续光谱几乎可以忽略。

此时X射线管的高压电源为50100kV。

5.2.5.2.22.入射波长限定装置入射波长限定装置5.2.2.1.X射线滤光片用X射线滤光片可以得到相对单色性光束，也可以用薄金属片过滤掉，但所希望得到的波长的强度也会明显减弱。

5.2.2.2.X射线单色器X射线单色器由一对光束准直器和色散元件组成，为X射线光谱仪的基本部分。

色散元件是一块单晶，装在测角计或旋转台上，可以精确测定晶面和准直后入射光束之间的夹角。

这种晶体分光器作用是通过晶体衍射现象把不同波长的X射线分开。

5.2.5.2.22.入射波长限定装置入射波长限定装置5.2.2.2.X射线单色器使用平面晶体作为单色器时，由于有99的辐射被发散并为准直器所吸收，因此辐射强度的损失很大。

采用凹面晶体则可使出射强度提高十倍，如图5-10所示。

5.2.5.2.22.入射波长限定装置入射波长限定装置5.2.5.2.22.入射波长限定装置入射波长限定装置5.2.3.X5.2.3.X射线检测器射线检测器5.2.3.1.正比计数器5.2.3.X5.2.3.X射线检测器射线检测器5.2.3.2.闪烁计数器5.2.3.X5.2.3.X射线检测器射线检测器5.2.3.3.半导体检测器5.2.3.X5.2.3.X射线检测器射线检测器5.2.3.4.X射线检测器的脉冲高度分布在能量色散光谱仪中，检测器对同能量的X射线光子的吸收所得到的电流脉冲的大小不完全相同。

光电子的激发和相应导电电子的产生是一个符合概率理论的随机过程。

因而，脉冲高度在平均值附近为高斯分布。

分布的宽度因检测器的不同而不同，半导体检测器的脉冲宽度明显地要窄，故此，锂漂移检测器在能量色散X射线光谱仪中显得尤为重要。

5.2.4.5.2.4.信号处理器信号处理器从X射线光谱仪的前置放大器出来的信号输送到一个快速响应放大器，增益可以变化10000倍。

结果是电压脉冲高达10V。

5.2.4.1.脉冲高度选择器所有现代X射线光谱仪（波长色散以及能量色散）都配备脉冲高度选择器，用来除去放大后小于0.5V的脉冲。

这样，检测器和放大器噪声大大降低。

许多仪器使用脉冲高度选择器，不仅除去低于某一设定值的脉冲也除去高于某些预设最大值的脉冲，即除掉所有不