关联环境中量子关联动力学行为分析_精品文档Word文件下载.doc
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总的来说，量子失协意在俘获一个量子态中的所有非经典关联，而纠缠度量只与非局域关联相关。
人们发现，对于纯态来说量子失协等于纠缠和经典关联，且数值取1。
然而，对双比特混合态来说却并没有这么简单[3]。
迄今为止，量子失协、纠缠和经典关联之间的关系还不清楚。
最近，量子失协被广泛认为是比纠缠更为一般的量子关联，且可以作为一种全新的量子计算资源来考虑。
人们在许多方面研究了量子失协的行为，利用它可以研究物理中的一些基本问题如度量量子相变[4]、描述麦克斯韦妖[5]等等。
现今，有关量子失协的讨论，成为了当前国际研究的热门话题，正在引起越来越多人们的高度研究兴趣[6-15]。
由于任何一个量子系统不可避免的要与周围的环境发生相互作用，从而造成了量子相关性的丢失，进而使得量子态变成无用的状态，所以为了有效控制量子相干的目的，理解量子失协动力学行为自然成为一个十分有趣的研究话题[16-20]。
最近，参考[16]和参考[17,18]，分别研究了马尔科夫和非马尔科夫环境中量子失谐的动力学行为。
他们显示出量子失谐在环境的影响下比起纠缠具有更强的生命力。
另外，人们发现，量子关联和经典关联衰减可以发生突然转变行为，在初始时间间隙量子关联可以不受影响等[22]。
本文，我们正是基于量子失协的重要性展开对关联移相环境中的两量子比特的量子关联动力学的探讨，并与纠缠作比较。
分析系统初始参数、量子比特间耦合强度、环境参数对它们的影响。
2.正文
⑴两量子比特哈密顿量
为了研究两量子比特的动力学行为，我们需要获得它的时间演化密度矩阵。
为此，我们首先给出所采用的理论模型。
我们所考虑的哈密顿量模型为
（1）
是两量子比特间的耦合强度，是泡利算符；
它们可分别表示为。
我们选取希尔伯特空间为
，
（2）
那么系统的时间演化密度算符矩阵，可用量子刘维尔运动方程来表示：
（3）
其中，哈密顿量由方程
（1）给出；
算子为超算子，包含了与量子比特相互作用的环境的影响。
当我们考虑的环境为关联移相环境时，则变为
（4）
这里和分别是量子比特和的衰减率。
是的联合衰减率。
在我们所选取的希尔伯特空间中，将上式（4）进行展开可得到它的矩阵微分方程：
，
，
，
，，
，，
，，，，。
（5）
由此，可以得到约化密度矩阵的最终形式。
为了简单，我们设，则
，
，
。
（6）
我们考虑系统的初始条件为，即
，（7）
将（7）式代入（6）式后可得
。
（8）
⑵两量子比特中量子失协和纠缠动力学分析
为了量化两比特间的量子关联行为，我们采用几何量子失谐关联度量[23]的概念。
几何量子失谐关联度量采用Hilbert-Schmidt距离量化了给定量子态和零量子关联态间的量子关联。
它被定义为[23]：
（9）
其中表示零量子关联态的集合，并且是Hilbert-Schmidt规范。
指标暗示了对子系统进行测量。
对两比特系统而言，零量子关联态可表
（10）
是子系统的正交基。
是密度矩阵是子系统的量子态。
和是几率分布。
对于一般形式的量子态
（11）
而言，几何量子失谐可以写成如下形式
（12）其中，,是局域布拉赫矢量是关联张量的元素；
是泡利矩阵；
；
是矩阵的最大本征值。
对于我们所考虑的量子态，不难证实可进一步写成
（13）
,,
但为了方便表示，我们这里考虑归一化的几何量子失谐形式，满足
（14）
为了量化两量子比特间的纠缠，我们采用纠缠度量concurrence的概念[24],可定义为
，（15）
其中代表矩阵的本征值。
的变化范围是,0是对分离态而言，1是指最大纠缠态。
在图1我们画出了中心系统取不同纯度时的量子失谐随时间变化的图形。
实线对应于的情形，虚线对应于的情况。
其余共同参数为，，。
图1
从图形可知，系统纯度对量子失谐有非常大的影响。
纯度越大，越大，衰减也越缓慢。
另外，我们注意到在时，即量子比特间没有直接耦合时，量子失谐单调衰减，直到时完全消失。
这一点不同于时的情况，具体见下面的图形所示。
图2
图2我们画出了时的的时间演化图形。
实线为，虚线为，其余参数与图1相同。
由上图可知⑴越大，振荡越快；
⑵震荡振幅随时间的进行越来越小，且振荡变缓；
⑶较时而言，可以在更长的时间被更好的保持。
图3我们分析了相位角对的影响。
实线为，冲线为，虚线为，其余参数为，，。
由图可知，相位角对的动力学行为也具有很大的影响：
相位角时，单调衰减；
随着的增大，出现了振荡行为。
较大的比较小的的振荡振幅更大，且振荡振幅随时间逐渐变小。
另外，时的比的在大时间尺度上的量值更大，表现的生命力更强。
图3
另外，我们通过数值计算发现，的取值对也有非常大的影响。
越大具有更强的生命力，其幅度和振幅都增强，具体图型略。
下面，我们来分析量子比特间的纠缠动力学行为。
采用与图1相同的参数，，，，我们在图4画出了纠缠度随时间变化的图形。
可以看出，当时，单调衰减，其衰减速率较量子失协要缓慢的多。
而当时，纠缠却发生了纠缠猝死现象，这一点大大不同于量子失协。
的大小对纠缠动力学行为的影响可从图4很容易看出来。
图4
采用与图2相同的参数，我们画出了随不同的变化的图形。
从图5可知，对动力学行为具有很有意义的影响。
时，也发生了振荡演化。
越大振荡行为越快，振幅随时间的进行越来越小，且振荡变缓，较时而言，可以在更长的时间被更好的保持，这一点非常类似于量子失协的行为。
除此之外，我们还能从图5看出来，当时（虚线所示），发生了突然死亡现象以及重生现象。
死亡时间随着时间的进行越来越长，直到某个阈值时间彻底完全消失。
这一点不同于，仅仅在某些时间点消失。
图5
最后，我们通过验证发现，相位角和参数对也具有非常有意义的影响。
采用与图3相同的参数，我们发现相位角引起的动力学变化非常类似于，具体图形略。
3.总结
总而言之，我们研究了环境影响下的两量子比特中的量子关联动力学行为。
通过分析发现，系统纯度对于量子失协和纠缠行为都有着重要影响。
随着纯度r的增大量子失协与纠缠度无论呈单调还是震荡趋势衰减，其值都随r的增大而增大，且衰减随r的增大而趋于缓慢。
但纠缠度的衰减速率较量子失协要缓慢的多。
更重要的是当时，纠缠发生了纠缠猝死现象，这一点大大不同于量子失协。
耦合强度对与量子失谐纠缠度也有非常大的影响。
我们注意到在时，即量子比特间没有直接耦合时，量子失协与纠缠度均呈单调衰减形式，直到时完全消失。
时，量子失谐纠缠度都发生了振荡演化。
越大它们的振荡行为越快，振幅随时间的进行越来越小，且振荡变缓，较时而言，量子失协与纠缠度都可以在更长的时间被更好的保持。
但是当时，纠缠度却发生了纠缠猝死现象以及重生现象。
这一点不同于量子失协，仅仅在某些时间点消失。
相位角对量子失协与纠缠度的动力学行为也具有很大的影响：
相位角时，量子失协与纠缠度均单调衰减；
随着的增大，它们都出现了振荡行为。
越大振荡振幅越大，且振荡振幅随时间逐渐变小。
时量子失协与纠缠度在大时间尺度上的量值均更大，表现的生命力更强。
参考文献
[1]B.P.Lanyon,M.Barbieri,M.P.Almeida,A.G.White,ExperimentalQuantumComputingwithoutEntanglement,Phys.Rev.Lett.（2008）101,200501.
[2]H.Ollivier,W.H.Zurek,QuantumDiscord:
AMeasureoftheQuantumnessofCorrelations,Phys.Rev.Lett.（2001）88,017901.
[3]A.Al-Qasimi,D.F.V.James,AComparisonoftheAttemptsofQuantumDiscordandQuantumEntanglementtoCaptureQuantumCorrelations,arXiv:
1007.1814v1.
[4]B.Q.Liu,B.Shao,J.Zou,Quantumdiscordforacentraltwo-qubitsystemcoupledtoanXY-spin-chainenvironment,Phys.Rev.A（2010
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