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HFSS窗口仿真

我们在单腔仿真建好的模型基础上建一个窗口仿真模型。

将单腔仿真模型另存。

选中Subtrace,按delete键删除原来相减的步骤,将谐振柱和腔体分离。

分离后如下图

选中cylinder1,点击

工具,以圆心为参考点相对移动。

图中对话框中的2表示原来的复制一个同样的圆柱体。

如果输入3则表示复制2个同样的圆柱体。

我们只需要复制一个,点击“OK”确定。

弹出如下对话框。

将坐标点改为(0,31,0),表示沿Y轴方向移动31mm复制一个圆柱体。

完成后如下图所示。

用同样的方法选中谐振柱cylinder2,复制一个谐振柱,坐标同样为(0,31,0)。

然后画中间的窗口。

首先画一个长方体。

点击

DrawBox工具随意画一个长方体。

将坐标点改为(-10,0,0),XSize为20mm,YSize为31mm,ZSize为32mm。

将窗口尺寸定义为变量,便于后面修改窗口尺寸或者对窗口尺寸使用优化方法计算。

双击BOX1下的Createbox,弹出下面的对话框。

在Xsize中输入变量名window,弹出对话框如下图,在弹出的对话框中输入一个初始的尺寸20mm,点击OK完成。

将坐标原点的尺寸改为(-window/2,0,0),如下图所示,表示在更改窗口尺寸是,窗口会已中心往两边开。

选中Box1、cylinder1、cylinder1_1。

将三者用Uinte工具相加。

相加后如下图所示。

双击Box1,在弹出的额对话框中将透明度设置为0.8。

然后先选中Box1,在选中cylinder2、cylinder2_1,用subtract工具相减。

点击OK完成相减,相见后如下图所示。

在Objects下只有Box1一个物体。

至此,窗口仿真模型建模完成。

设计计算条件,窗口仿真时不需要设置边界条件,软件默认为良导体,计算速度会更快,所以我们跳过这一步,设置后面的计算条件。

双击原来单腔仿真时候设置好的Steup1。

弹出对话框,将NumberofModes中设置为2。

点击确定。

在HFSS菜单下,Results设这OutputVariables。

弹出如下对话框。

在name栏内输入名称为K,然后点击下面的Expression,在Category选中EigenMode,Quantity选中Mode

(2),Function栏选中Re,点击InsertQuantityintoExpression,在Expression栏中出现re(Mode

(2)),同样的方法,如果在Quantity选中Mode

(1),则出现re(Mode

(1)).

公式编辑完成后如下图所示,表示K=(re(Mode

(2))^2-re(Mode

(1))^2)/(re(Mode

(2))^2+re(Mode

(1))^2)*1000。

点击DONE设置完成。

设置完毕,点击

开始计算。

查看计算结果,右键点击Results。

弹出对话框,在下拉选项中选择DATEtable。

点击OK,弹出对话框。

在Category选中OutputVariables,Quantity选中K,在Fuction中选None,在左边Solution下拉选项中有1、2、3等下拉选项,任意选中其中一个即可。

然后点击Sweeps选项。

选中下面一项,点击AddTrace,点击Done,设置完成。

弹出仿真结果,即为仿真得出的耦合系数。

我们设置的计算次数是10次,所有有10个仿真结果,前三次的结果差异比较大,说明前面计算的网格划分还不够多,我们直接忽略即可,从第三步开始,后面的结果差异都不大,我们在后面计算的时候可以相应的减少前面设置的计算次数,设置为5即可满足计算要求。

利用优化功能求窗口尺寸。

右键点击Optimetrics,点击Parametric。

弹出对话框如下,点击Add。

弹出如下对话框,设置窗口从15mm开始扫描至25mm,步进1mm,点击Add,然后点击OK,优化计算条件设置完成。

设置完毕,点击

开始优化计算。

查看计算结果,右键点击Results。

弹出对话框,使用默认的RectangularPolt,点击OK。

弹出对话框如下图所示,在Category选中OutputVariables,Quantity选中K,在Fuction中选None,

然后点击Sweeps选项。

选中下面一项,点击AddTrace,点击Done,设置完成。

弹出仿真结果,如下图所示,Y轴为耦合系数K,X轴为窗口尺寸,K值对应的窗口尺寸即为我们需要的窗口尺寸,图中仿真的波形成波浪形状,波动比较大,是因为仿真时设置的计算次数较少所致,此次计算设置的是4次,如果将计算次数设置为10次,计算时间按会变长,此时正常的结果一般为一条斜线。

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