专业实验 实验一 氦氖激光原理与技术综合实验.docx
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专业实验实验一氦氖激光原理与技术综合实验
氦氖激光原理与技术综合实验仪
实验讲义
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氦氖激光原理与技术综合实验仪
一．引言
虽然在1917年爱因斯坦就预言了受激辐射的存在，但在一般热平衡情况下，物质的受激辐射总是被受激吸收所掩盖，未能在实验中观察到。
直到1960年，第一台红宝石激光器才面世，它标志了激光技术的诞生。
激光器由光学谐振腔、工作物质、激励系统构成，相对一般光源，激光有良好的方向性，也就是说，光能量在空间的分布高度集中在光的传播方向上，但它也有一定的发散度。
在激光的横截面上，光强是以高斯函数型分布的，故称作高斯光束。
同时激光还具有单色性好的特点，也就是说，它可以具有非常窄的谱线宽度。
受激辐射后经过谐振腔等多种机制的作用和相互干涉，最后形成一个或者多个离散的、稳定的谱线，这些谱线就是激光的模。
在激光生产与应用中，如定向、制导、精密测量、焊接、光通讯等，我们常常需要先知道激光器的构造，同时还要了解激光器的各种参数指标。
因此，激光原理与技术综合实验是光电专业学生的必修课程。
二．实验目的
1.理解激光谐振原理，掌握激光谐振腔的调节方法。
2.掌握激光传播特性的主要参数的测量方法。
3.了解F-P扫描干涉仪的结构和性能，掌握其使用方法。
4.加深激光器物理概念的理解，掌握模式分析的基本方法。
5.理解激光光束特性,学会对高斯光束进行测量与变换。
6.了解激光器的偏振特性，掌握激光偏振测量方法。
7.了解激光纵模正交偏振理论与模式竞争理论。
三．实验原理
1．氦氖激光器原理与结构
氦氖激光器（简称He-Ne激光器）由光学谐振腔（输出镜与全反镜）、工作物质（密封在玻璃管里的氦气、氖气）、激励系统（激光电源）构成。
对He-Ne激光器而言增益介质就是在毛细管内按一定的气压充以适当比例的氦、氖气体，当氦、氖混合气体被电流激励时，与某些谱线对应的上下能级的粒子数发生反转，使介质具有增益。
介质增益与毛细管长度、内径粗细、两种气体的比例、总气压以及放电电流等因素有关。
对谐振腔而言，腔长要满足频率的驻波条件，谐振腔镜的曲率半径要满足腔的稳定条件。
总之腔的损耗必须小于介质的增益，才能建立激光振荡。
内腔式He-Ne激光器的腔镜封装在激光管两端，而外腔式He-Ne激光器的激光管、输出镜及全反镜是安装在调节支架上的。
调节支架能调节输出镜与全反镜之间平行度，使激光器工作时处于输出镜与全反镜相互平行且与放电管垂直的状态。
在激光管的阴极、阳极上串接着镇流电阻,防止激光管在放电时出现闪烁现象。
氦氖激光器激励系统采用开关电路的直流电源，体积小，份量轻，可靠性高，可长时间运行。
图一
2．激光器模的形成
激光器的三个基本组成部分是增益介质、谐振腔和激励能源。
如果用某种激励方式,将介质的某一对能级间形成粒子数反转分布,由于自发辐射和受激辐射的作用,将有一定频率的光波产生,在腔内传播,并被增益介质逐渐增强、放大。
被传播的光波决不是单一频率的（通常所谓某一波长的光，不过是光中心波长而已）。
因能级有一定宽度，所以粒子在谐振腔内运动受多种因素的影响，实际激光器输出的光谱宽度是自然增宽、碰撞增宽和多普勒增宽迭加而成。
不同类型的激光器，工作条件不同，以上诸影响有主次之分。
例如低气压、小功率的He-Ne激光器6328
谱线，则以多普勒增宽为主，增宽线型基本呈高斯函数分布，宽度约为1500MHz，只有频率落在展宽范围内的光在介质中传播时，光强将获得不同程度的放大。
但只有单程放大，还不足以产生激光，还需要有谐振腔对它进行光学反馈，使光在多次往返传播中形成稳定持续的振荡，才有激光输出的可能。
而形成持续振荡的条件是，光在谐振腔中往返一周的光程差应是波长的整数倍，即：
2μL＝qλq
（1）
这正是光波相干极大条件，满足此条件的光将获得极大增强，其它则相互抵消。
式中，μ是折射率，对气体μ≈1，L是腔长，q是正整数，每一个q对应纵向一种稳定的电磁场分布λq，叫一个纵模，q称作纵模序数。
q是一个很大的数，通常我们不需要知道它的数值。
而关心的是有几个不同的q值，即激光器有几个不同的纵模。
从式
（1），我们还可以看出，这也是驻波形成的条件，腔内的纵模是以驻波形式存在的，q值反映的恰是驻波波腹的数目。
纵模的频率为
（2）
同样，一般我们不去求它，而关心的是相邻两个纵模的频率间隔
（3）
从式中看出，相邻纵模频率间隔和激光器的腔长成反比。
即腔越长，Δν纵越小，满足振荡条件的纵模个数越多；相反腔越短，Δν纵越大，在同样的增宽曲线范围内，纵模个数就越少，因而用缩短腔长的办法是获得单纵模运行激光器的方法之一。
以上我们得出纵模具有的特征是：
相邻纵模频率间隔相等；对应同一横模的一组纵模，它们强度的顶点构成了多普勒线型的轮廓线。
图二
任何事物都具有两重性，光波在腔内往返振荡时，一方面有增益，使光不断增强，另一方面也存在着不可避免的多种损耗，使光能减弱。
如介质的吸收损耗、散射损耗、镜面透射损耗和放电毛细管的衍射损耗等。
所以不仅要满足谐振条件，还需要增益大于各种损耗的总和，才能形成持续振荡，有激光输出。
如图二所示，图中，增益线宽内虽有五个纵模满足谐振条件，但只有三个纵模的增益大于损耗，能有激光输出。
对于纵模的观测，由于q值很大，相邻纵模频率差异很小，眼睛不能分辨，必须借用一定的检测仪器才能观测到。
谐振腔对光多次反馈，在纵向形成不同的场分布，那么对横向是否也会产生影响呢？
答案是肯定的。
这是因为光每经过放电毛细管反馈一次，就相当于一次衍射。
多次反复衍射，就在横向的同一波腹处形成一个或多个稳定的干涉光斑。
每一个衍射光斑对应一种稳定的横向电磁场分布，称为一个横模。
我们所看到的复杂的光斑则是这些基本光斑的迭加，下图是几种常见的基本横模光斑图样。
图三
总之，任何一个模，既是纵模，又是横模。
它同时有两个名称，不过是对两个不同方向的观测结果分开称呼而已。
一个模由三个量子数来表示，通常写作TEMmnq，q是纵模标记，m和n是横模标记，m是沿x轴场强为零的节点数，n是沿y轴场强为零的节点数。
前面已知，不同的纵模对应不同的频率。
那么同一纵模序数内的不同横模又如何呢？
同样，不同横模也对应不同的频率，横模序数越大，频率越高。
通常我们也不需要求出横模频率，关心的是具有几个不同的横模及不同的横模间的频率差，经推导得
（4）
其中，Δm，Δn分别表示x，y方向上横模模序数差，R1，R2为谐振腔的两个反射镜的曲率半径。
相邻横模频率间隔为
（5）
从上式还可以看出，相邻的横模频率间隔与纵模频率间隔的比值是一个分数，例如上图分数的大小由激光器的腔长和曲率半径决定。
腔长与曲率半径的比值越大，分数值越大。
当腔长等于曲率半径时（L＝R1＝R2，即共焦腔），分数值达到极大，即相邻两个横模的横模间隔是纵模间隔的1/2，横模序数相差为2的谱线频率正好与纵模序数相差为1的谱线频率简并。
激光器中能产生的横模个数，除前述增益因素外，还与放电毛细管的粗细，内部损耗等因素有关。
一般说来，放电管直径越大，可能出现的横模个数越多。
横模序数越高的，衍射损耗越大，形成振荡越困难。
但激光器输出光中横模的强弱决不能仅从衍射损耗一个因素考虑，而是由多种因素共同决定的，这是在模式分析实验中，辨认哪一个是高阶横模时易出错的地方。
因仅从光的强弱来判断横模阶数的高低，即认为光最强的谱线一定是基横模，这是不对的，而应根据高阶横模具有高频率来确定。
横模频率间隔的测量同纵模间隔一样，需借助展现的频谱图进行相关计算。
但阶数m和n的数值仅从频谱图上是不能确定的，因为频谱图上只能看到有几个不同的（m＋n）值，及可以测出它们间的差值Δ（m＋n），然而不同的m或n可对应相同的（m＋n）值，相同的（m＋n）在频谱图上又处在相同的位置，因此要确定m和n各是多少，还需要结合激光输出的光斑图形加以分析才行。
当我们对光斑进行观察时，看到的应是它全部横模的迭加图（即上图中一个或几个单一态图形的组合）。
当只有一个横模时，很易辨认；如果横模个数比较多，或基横模很强，掩盖了其它的横模，或某高阶模太弱，都会给分辨带来一定的难度。
但由于我们有频谱图，知道了横模的个数及彼此强度上的大致关系，就可缩小考虑的范围，从而能准确地定位每个横模的m和n值。
3．高斯光束的基本性质
众所周知，电磁场运动的普遍规律可用Maxwell方程组来描述。
对于稳态传输光频电磁场可以归结为对光现象起主要作用的电矢量所满足的波动方程。
在标量场近似条件下，可以简化为赫姆霍兹方程，高斯光束是赫姆霍兹方程在缓变振幅近似下的一个特解，它可以足够好地描述激光光束的性质。
使用高斯光束的复参数表示和ABCD定律能够统一而简洁的处理高斯光束在腔内、外的传输变换问题。
在缓变振幅近似下求解赫姆霍兹方程，可以得到高斯光束的一般表达式：
（6）
式中，
为振幅常数；
定义为场振幅减小到最大值的
的
值，称为腰斑，它是高斯光束光斑半径的最小值；
、
、
分别表示了高斯光束的光斑半径、等相面曲率半径、相位因子，是描述高斯光束的三个重要参数，其具体表达式分别为：
（7）
（8）
（9）
其中，
，称为瑞利长度或共焦参数。
（A）、高斯光束在
的面内，场振幅以高斯函数
的形式从中心向外平滑的减小，因而光斑半径
随坐标z按双曲线：
（10）
规律而向外扩展，如图四所示
高斯光束以及相关参数的定义
图四
（B）、在（10）式中令相位部分等于常数，并略去
项，可以得到高斯光束的等相面方程：
（11）
因而，可以认为高斯光束的等相面为球面。
（C）、瑞利长度的物理意义为：
当
时，
。
在实际应用中通常取
范围为高斯光束的准直范围，即在这段长度范围内，高斯光束近似认为是平行的。
所以，瑞利长度越长，就意味着高斯光束的准直范围越大，反之亦然。
（D）、高斯光束远场发散角
的一般定义为当
时，高斯光束振幅减小到中心最大值
处与z轴的交角。
即表示为：
（12）
4.高斯光束的复参数表示和高斯光束通过光学系统的变换
定义
，由前面的定义，可以得到
，因而（6）式可以改写为
（13）
此时，
，
。
高斯光束通过变换矩阵为
的光学系统后，其复参数
变换为：
因而，在已知光学系统变换矩阵参数的情况下，采用高斯光束的复参数表示法可以简洁快速的求得变换后的高斯光束的特性参数。
5．共焦球面扫描干涉仪结构与工作原理
图五
共焦球面扫描干涉仪是一种分辨率很高的分光仪器，已成为激光技术中一种重要的测量设备。
实验中使用它，将彼此频率差异甚小（几十至几百MHz），用眼睛和一般光谱仪器不能分辨的，所有纵模、横模展现成频谱图来进行观测的。
它在本实验中起着不可替代的重要作用。
共焦球面扫描干涉仪是一个无源谐振腔。
由两块球形凹面反射镜构成共焦腔，即两块镜的曲率半径和腔长相等，R1＝R2＝l。
反射镜镀有高反射膜。
两块镜中的一块是固定不变的，另一块固定在可随外加电压而变化的压电陶瓷上。
如图四所示，图中，①为由低膨胀系数制成的间隔圈，用以保持两球形凹面反射镜R1和R2总是处在共焦状态。
②为压电陶瓷环，其特性是若在环的内外壁上加一定数值的电压，环的长度将随之发生变化，而且长度的变化量与外加电压的幅度成线性关系，这正是扫描干涉仪被用来扫描的基本条件。
由于长度的变化量很小，仅为波长数量级，它不足以改变腔的共焦状态。
但是当线性关系不好时，会给测量带来一定的误差。
扫描干涉仪有两个重要的性能参数，即自由光谱范围和精细常数常要用到，以下分别对它们进行讨论。
（1）自由光谱范围
当一束激光以近光轴方向射入干涉仪后，在共焦腔中径四次反射呈x形路径，光程近似为4l，见图五所示，光在腔内每走一个周期都会有部分光从镜面透射出去。
如在A,B两点，形成一束束透射光1，2，3...和1′,2′,3′...，这时我们在压电陶瓷上加一线性电压，当外加电压使腔长变化到某一长度la，正好使相邻两次透射光束的光程差是入射光中模的波长为λa的这条谱线的整数倍时，即
4la＝kλa（14）
此时模λa将产生相干极大透射，而其它波长的模则相互抵消（k为扫描干涉仪的干涉序数，是一个整数）。
同理，外加电压又可使腔长变化到lb，使模λb符合谐振条件，极大透射，而λa等其它模又相互抵消…。
因此，透射极大的波长值和腔长值有一一对应关系。
只要有一定幅度的电压来改变腔长，就可以使激光器全部不同波长（或频率）的模依次产生相干极大透过，形成扫描。
但值得注意的是，若入射光波长范围超过某一限定时，外加电压虽可使腔长线性变化，但一个确定的腔长有可能使几个不同波长的模同时产生相干极大，造成重序。
例如，当腔长变化到可使λb极大时，λa会再次出现极大，有
4ld＝kλd＝（k＋1）λa（15）
即k序中的λd和k＋1序中的λa同时满足极大条件，两种不同的模被同时扫出，迭加在一起，因此扫描干涉仪本身存在一个不重序的波长范围限制。
所谓自由光谱范围（S.R.）就是指扫描干涉仪所能扫出的不重序的最大波长差或频率差，用ΔλS.R.或者ΔvS.R.表示。
假如上例中ld为刚刚重序的起点，则λd-λa即为此干涉仪的自由光谱范围值。
径推导，可得
λd－λa＝
（16）
由于λd与λa间相差很小，可共用λ近似表示
ΔλS.R.＝
（17）
用频率表示，即为
ΔvS.R.＝
（18）
在模式分析实验中，由于我们不希望出现（12）中的重序现象，故选用扫描干涉仪时，必须首先知道它的ΔvS.R.和待分析的激光器频率范围Δv，并使ΔvS.R.>Δv,才能保证在频谱面上不重序，即腔长和模的波长或频率间是一一对应关系。
自由光谱范围还可用腔长的变化量来描述，即腔长变化量为λ/4时所对应的扫描范围。
因为光在共焦腔内呈x型，四倍路程的光程差正好等于λ，干涉序数改变1。
另外，还可看出，当满足ΔvS.R.>Δv条件后，如果外加电压足够大，可使腔长的变化量是λ/4的i倍时，那么将会扫描出i个干涉序，激光器的所以模将周期性地重复出现在干涉序k，k＋1，...，k＋i中，如图所示。
（2）精细常数
精细常数F是用来表征扫描干涉仪分辨本领的参数。
它的定义是：
自由光谱范围与最小分辨率极限宽度之比，即在自由光谱范围内能分辨的最多的谱线数目。
精细常数的理论公式为
（19）
R为凹面镜的反射率，从（16）式看，F只与镜片的反射率有关，实际上还与共焦腔的调整精度、镜片加工精度、干涉仪的入射和出射光孔的大小及使用时的准直精度等因素有关。
因此精细常数的实际值应由实验来确定，根据精细常数的定义
（20）
显然，
就是干涉仪所能分辨出的最小波长差，我们用仪器的半宽度
代替，实验中就是一个模的半值宽度。
从展开的频谱图中我们可以测定出F值的大小。
四．实验步骤
4．1激光器的调整
当输出镜与全反镜平行度偏离到一定程度，激光器无功率输出。
这时可用十字叉调光将激光调出，其方法是：
用白炽灯照十字叉丝板，在放电管处在工作状态时，用眼睛在十字叉丝板背后通过小孔观察放电管，当眼睛适应放电管亮度后，可看到放电管内的亮白点，调准观察角度，使亮白点与出光孔同心，然后使十字叉丝板勿动，调节谐振腔镜架螺纹副使十字叉丝中心与亮白点出光孔同心即可出光。
4.2He-Ne激光器模式分析
1．点燃激光器，待出光稳定。
2．调整扫描干涉仪光路。
首先加入光阑，使激光束从光阑小孔垂直通过，调整扫描干涉仪共焦腔上下、左右位置，使光束正入射孔中心，再细调共焦腔夹持架上的两个俯仰旋钮，使从干涉仪入射孔内腔镜反射出的最亮的光点（光斑）回到光阑小孔的中心附近，这时表明入射光束和扫描干涉仪共焦腔的光轴基本重合。
3．将光电探测放大器的接收孔对准从共焦腔后出射的光点（如果看到有明显两个光点出射，需要进一步调整共焦腔的位置，使两个光点合一）。
连接好各种接线，接通放大器、锯齿波发生器、示波器的电开关，观察示波器上的展现的频谱图，进一步细调干涉仪的两个方位螺丝，使谱线尽量强，噪声最小。
4．改变锯齿波输出电压的峰值，看示波器上干涉序的数目有何变化，确定示波器上应展示的干涉序个数。
在锯齿波一个下降沿（或一个上升沿）范围内观察，根据干涉序个数和频谱的周期性，确定哪些模属于同一k序。
5．根据自由光谱范围的定义，确定它所对应的频率间隔（即哪两条谱线间距为ΔvS.R.），为减少测量误差，需要对x轴增幅，测出与ΔvS.R.相对应的标尺长度，计算出两者比值，即每厘米（格）代表的频率间隔值。
6．在同一干涉序k内观测，根据纵模定义对照频谱特征，确定纵模的个数，并根据之前算出的每格对应的频率间隔值，推测出纵模频率间隔ΔvΔq＝1。
与公式（3）算出的理论值比较，检查辨认和测量的值是否正确。
7．根据横模的频谱特征，在同一q纵模序内有几个不同的横模？
测出不同的横模频率间隔ΔvΔm＋Δn，与理论值比较，检查辨认是否正确。
代入公式（5），解出Δm＋Δn的值。
8．确定横模频率增加的方向，请同学们思考一下，根据什么辨别？
以便确定在同一q纵模序内哪个模是高阶横模，哪个模是低阶横模，及它们间的强度关系。
9．从激光器输出的反方向观察光斑形状，注意这时看到的应是它所有横模的迭加图，还需结合图中单一横模的形状加以分解，以便确定每个横模的模序m，n值。
10．根据定义，测量扫描干涉序的精细常数F。
为提高测量的准确度，需将示波器的x轴再增幅，此时可利用经过计算后已知的最靠近的模间隔数值找标尺，重新确定比值，即每厘米代表的频率间隔值。
4.3共焦球面扫描干涉仪（电部分）使用说明
1接好工作负载电路（见仪器馈线连接指导），用馈线接通220V电源;
2将扫描‘幅度、频率、偏置’旋钮放置中间位置。
3按“开关电源”按钮，调节“扫描频率”旋钮，可改变锯齿波输出频率；锯齿波输出”和“锯齿波监测”有锯齿波输出；
4调节“扫描幅度”旋钮，改变“锯齿波输出”和“锯齿波监测”的锯齿波电压幅度
5调节“偏置调节”旋钮，可以改变偏压值；
6按“偏压开关”，则有电压加到锯齿波输出1和2上。
“偏压显示”表头显示偏压值；
7使用完后，按“开关电源”按钮，关机。
注意事项:
1该电源负载为压电陶瓷类的高阻元件。
不适用低阻负载。
2偏压调节操作应缓慢，使电压缓慢加载到压电陶瓷上；
3信号输出切勿短路，否则损坏电路。
4该仪器出现问题，及时与厂家联系，不得自行拆卸；
测试数据图
4.4He-Ne激光器发散角测量
关键是如何保证接收器能在垂直光束的传播方向上扫描，这是测量光束横截面尺寸和发散角的必要条件。
由于远场发散角实际是以光斑尺寸为轨迹的两条双曲线的渐近线间的夹角，所以我们应尽量延长光路以保证其精确度。
可以证明当距离大于ΠW02/
时所测的全发散角与理论上的远场发散角相比误差仅在1%以内。
（1）确定和调整激光束的出射方向。
（2）在光源前方L1处垂直入射CCD靶面，通过软件测量出相应位置光斑直径D1。
（3）在后方L2处用同样方法测出光斑直径D2。
（5）由于发散角度较小，可做近似计算，
=D2-D1/L2-L1,便可以算出全发散角2
。
4.5外腔He-Ne激光器偏振态验证
在外腔He-Ne激光器的谐振腔内由于放置了步儒斯特窗，限制了输出光偏振态为垂直桌面的线偏振，因此，可在输出前方放置一个偏振片，通过旋转偏振片来分析外腔He-Ne激光器激光的偏振方向。
本实验所用半外腔HeNe激光器在输出端设置有步儒斯特窗，因此为线偏振输出。
（1）调整半外腔HeNe激光器稳定出光。
（2）将偏振片垂直放入光路中，再放置激光功率指示计。
（3）旋转偏振片，观察功率指示计的示数变化，验证激光输出光的偏振态。
4.6激光高斯光束变换与测量。
（1）将He-Ne激光器开启，调整高低和俯仰，使其输出光束与导轨平行。
可通过前后移动一个带小孔的支杆实现。
（2）启动计算机，运行BeamView激光光束参数测量软件。
（3）He-Ne激光器输出的光束测定及模式分析。
使激光束垂直入射到CCD靶面上，在软件上看到形成的光斑图案，在CCD前的CCD光阑中加入适当的衰减片，使使软件显示激光光斑的最强位置大于其饱和值的2/3但不饱和。
可利用激光光束参数测量软件分析激光束的模式，判定其输出的光束为基模高斯光束还是高阶横模式（作为前面模式分析实验内容的一部分）。
利用激光光束参数测量软件显示激光束的二维和三维分布。
（4）He-Ne激光器输出的光束束腰位置的确定。
前后移动CCD探测器，利用激光光束参数测量软件观测不同位置的光斑大小，光斑最小位置处即是激光束的束腰位置。
（5）He-Ne激光光束经不同透镜、柱面镜变换后光场分布的测量。
实验装置仍如图1所示。
将图1中的透镜换成其它焦距的透镜或换成柱面镜，利用激光光束参数测量软件观测经过其它焦距的透镜或柱面镜变换后光场的变化情况，显示其二维和三维分布。
4.7扩束系统的测量
保持测束腰系统不变。
学生自行从实验设备箱中所放置的透镜组中，选定合适的镜片组合，达到2倍、3倍透镜激光扩束镜组的效果，并通过软件中的直径测量功能记录数据、练习科学地对数据进行均值处理并作验证（实验设备中提供的HN激光器光束直径800微米）。
本实验系统中含有：
焦距为+50,+150,+100的镜片。
可有3种不同的组合可能。
可根据无焦望远镜扩束比公式：
有关激光扩束镜：
倒置的无焦望远镜
注意：
在大约束腰的位置放置扩束镜片（学生思考这样放置的原因）。
点亮氦氖激光器，调整光路，用激光光束分析仪测试氦氖激光的高斯光束参数，计算出腰斑位置和大小、远场发散角、共焦参数；
基于薄透镜的高斯光束聚焦光学系统
望远镜系统对高斯光束的准直与扩束
自行选择合适的透镜，在光具座上搭建高斯光束聚焦光学系统，并测量高斯光束经过聚焦光学系统后高斯光束的参数。
根据光学透镜的参数和步骤中测量到的高斯光束的参数，理论计算变换后的高斯光束的参数，并和试验测量结果对比分析。
按照实验要求自己选择合适的透镜，搭建高斯光束扩束准直光学系统，并测量高斯光束经过扩束准直光学系统后高斯光束的参数。
根据光学透镜的参数和步骤中测量到的高斯光束的参数，理论计算变换后的高斯光束的参数，并和试验测量结果对比分析。
五．配置清单
详见附表。
六．参考文献
1．周炳琨，高以智，等。
《激光原理》。
国防工业出版社
2．郭永康《光学教程》。
四川大学出版社
3．吕百达《激光光学:
激光束的传输变换和光束质量控制》四川大学出版社
4．吕百达《强激光的传输与控制》，国防工业出版社
5.黄显玲，黄植文《激光实验》教学组北京大学物理学院光学所
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