上，则从薄膜上、下两表面反射的光束①与②的光程差是
[A]
（A）2n2e（B）2n2e-½λ（C）2n2e-λ（D）2n2e-½n2λ
9．用白光源进行双缝实验，若用一个纯红色的滤光片遮盖一条缝，用一个纯蓝色滤片盖另一条缝，则[D]
（A）纹的宽度将发生改变。
（B）产生红色和蓝色的两套彩色干涉条纹。
（C）干涉条纹的亮度将发生变化。
（D）不产生干涉条纹。
10．把双缝干涉实验装置放在折射率为n水中，两缝的距离为d缝到屏的距离为D（D»d）所用单色光在真中的波长为λ，则屏上干涉条纹中相邻的明纹之间的距离是[A]
（A）λD/（nd）（B）nλD/d（C）λd/（nD）（D）λD/（2nd）
11．在双缝干涉实验中，屏幕E上的P点处是明条纹。
若将缝S2盖住，并在S1S2联机的垂直平分面处放
一反射镜M如图所示，则此时[B]
（A）P点处仍为明条纹（B）P点处为暗条纹
（C）不能确定点是明条纹还是暗条纹（D）无干涉条纹
12．由两块玻璃片（n1=1.75）所形成的空气劈尖，其一端厚度为零，另一端厚度为0.002cm。
现用波长为7000Ǻ的单色平行光，从入射角为30˚角的方向射在劈的上表面，则形成的干涉条纹数为[B]
（A）56（B）27（C）40（D）100
13．如图，用单色光垂直照射在观牛顿环的装置上。
当平凸透镜
垂直向上缓慢平移远离平面玻璃时，可以观察到这些环状干涉
条纹[B]
（A）向后平移（B）向中心收缩（C）向外扩张（D）静止不动
（E）向左平移
14．把一平凸透镜放在平玻璃上，构成牛顿环装置当平凸透镜慢慢的向上平移时，由反射光形成的牛顿环[B]
（A）向中心收缩，条纹间隔变小。
（B）向中心收缩，环心呈明暗交替变化。
（C）向外扩张，环心呈明暗交替变化。
15．若把牛顿环装置（都是用折射率为1.52的玻璃制成的）由空气搬入折射率为1.33的水中，则干涉条纹[C]
（A）中心暗斑变成亮斑（B）变疏（C）变密（D）间距不变
16.验滚珠大小的干涉装置示意如图（a）。
S为光源，L为会聚透镜，M为半透半
反射。
在平晶T1、T2之间放置A、B、
C三个滚珠，其中A为标准件，直径
（b）
为d0。
用波长为单色垂直照射平晶，
在上方观察但等厚条纹如图（b）所示。
轻压C端，条纹间距变大，则B珠的
直径d1、C珠的直径d2与d0的关系分别为[C]
（A）d1=d0+λ，d2=d0+3λ.
（B）d1=d0–λ，d2=d0-3λ.
（C）d1=d0+0.5λ，d2=d0+1.5λ.
（D）d1=d0–0.5λ，d2=d0–1.5λ.
17．如图，S1、S2是两个相干光源，它门到P点的距离分别为r1和r2，路径S1P垂直穿过一块厚度为t2，折射率为n1的介质板，路径S2，
P垂直穿过厚度为t2折射率为n2的另一介质板，
其余部分可看作真空，这两条路径的光程差等于[B]
（A）（r2+n2t2）－（r1+n1t1）
（B）[r2+（n2－1）t2－[r1+（n1－1）t1]
（C）（r2－n2t2）－（r1－n1t1）
（D）n2t2－n1t1
18．真空中波长为λ的单色光，在折射率为n的均匀透明媒质中，从A点沿某一路经传播到B点，路径的长度为l。
A、B两点光振动位相差记为Δφ，则[C]
（A）l=3λ/2,Δφ=3π
（B）l=3λ/（2n）,Δφ=3nπ
（C）l=3λ/（2n）,Δφ=3π
（D）l=3nλ/2,Δφ=3nπ
19．如图所示，平行单色光垂直照射到薄膜上，经上下两表面反射的两束光发生干涉，若薄膜的厚度为e并且n1n3,λ1为入射光在
折射率为n1的媒质中的波长，则两束反射光
在相点的相位差为[C]
（A）2πn2e/（n1λ1）.
（B）4πn1e/（n2λ2）+π.
（C）4πn2e/（n1λ1）+π.
（D）4πn2e/（n1λ1）
20．在双缝干涉实验中，两条缝宽度原来是相等的。
若其中一缝的宽度略变窄，则[C]
（A）干涉条纹的间距变宽.
（B）干涉条纹的间距变窄.
（C）干涉条纹的间距不变,但原极小处的条纹不在为零.
（D）不再发生干涉现象.
21．块平玻璃构成空气劈尖,左边为棱边,用单色平行光垂直入射,若上面的平玻璃以棱边为轴,沿逆时针方向做微小转动,则干涉条纹的[A],
（A）间隔变小,并向棱边方向平移.
（B）间隔变大,并向远离棱边方向平移.
（C）间隔不变,向棱边方向平移.
（D）间隔变小,并向远离棱边方向平移.
22．如图a所示,一光学平板玻璃A与待测工件B
之间形成空气劈尖,用波长λ=500nm
（1nm=10－9m）的单色光垂直照射。
看到的反
射光的干涉条纹如图b所示。
有些条纹弯曲
部分的顶点恰好与其右边的直线部分的切线相
切。
则工件的上表面缺陷是[B]
（A）不平处为凸起纹，最大高度为500nm
（B）不平处为凸起纹，最大高度为250nm
（C）不平处为凹槽，最大深度为500nm
（D）不平处为凹槽，最大深度为250nm
23．在迈克尔孙干涉仪的一条光路中，放入一折射率为，厚度为的透明薄片，放入后，这条光路的光程改变了[D]
（A）2（n-1）d（B）2nd（C）2（n-1）d+0.5λ（D）nd（E）（n-1）d24.迈克尔孙干涉仪的一条光路中，放入一折射率为n，厚度为的透明介质薄膜后，测出两束光的光程差的改变量为一个波长λ，则薄膜的厚度是[D]
（A）λ/2（B）λ/（2n）（C）λ/n（D）λ/2（n-1）
25.在折射率n3=1.60的玻璃片表面镀一层折射率n2=1.38的MgF2薄膜作为增偷摸。
为了使波长为λ=5000Ǻ的光，从折射率n=1.00的空气垂直入射到玻璃片上的反射尽可能的减少，MgF2薄膜的厚度至少是[D]
（A）2500Ǻ（B）1812Ǻ（C）1250Ǻ（D）906Ǻ
26.杨氏双缝衍射装置中，若双缝中心间隔是缝宽的4倍，则衍射图样中第一，第二级亮纹的强度之比I1:
I2为[A]
（A）2（B）4（C）8（D）16
27.根据惠更斯—菲涅耳原理，若已知光在某时刻的阵面为S，则S的前方某点P的光强度决定于波阵面S上所有面积元发出的子波各自传到P点的[D]
（A）振动振幅之和（B）光强之和
（C）振动振幅之和的平方（D）振动的相干叠加
28.在如图所示的单缝夫琅和费衍射装置中，将单缝宽度a稍稍变宽，
同时使单缝沿y轴正方向作为微小位移，则屏幕C上的[C]
中央衍射条纹将
（A）变窄，同时向上移；（B）变窄，同时向下移；
（C）变窄，不移动；（D）变宽，同时向上移；
（E）变宽，不移动。
29.波长λ=5000Ǻ的单色光垂直照射到宽度a=0.25mm的单缝上，单缝后面放置一凸透镜，在凸透镜的焦平面上放置一屏幕，用以观测衍射条纹。
今测的屏幕上中央条纹一侧第三个暗条纹和另一侧第三个暗条纹之间的距离为d=12mm，则凸透镜的焦距f为[B]
（A）2m（B）1m（C）0.5m（D）0.2m（E）0.1m
30.在透光缝数为的光栅衍射实验里，缝干涉的中央明纹中强度的最大值为一个缝单独存在时单缝衍射中央明纹强度最大值的[D]
（A）1倍（B）N倍（C）2N倍（D）N2倍
31.波长为4.26Ǻ的单色光，以70º角掠射到岩盐晶体表面上时，在反射方向出现第一级级大，则岩盐晶体的晶格常数为[B]
（A）0.39Ǻ（B）2.27Ǻ（C）5.84λǺ（D）6.29Ǻ
32.单缝夫琅和费衍射实验装置如图所示，L为透镜，
EF为屏幕；当把单缝S稍微上移时，衍射的图样将[C]
（A）向上平移
（B）向下平移
（C）不动
（D）消失
33．在如图所示的单缝夫琅和费衍射实验中，将单缝K沿
垂直与光的入射方向（图中的方向）稍微平移，则 ［ D ］
（Ａ）衍射条纹移动，条纹宽度不变
（Ｂ）衍射条纹移动，条纹宽度变动
（Ｃ）衍射条纹不动，条纹宽度不变
（Ｄ）衍射条纹中心不动，条纹变窄
34．在双缝衍射实验中，若每条缝宽，两缝中心间距，则在单缝衍射的两个第一极小条纹之间出现的干涉明纹数为 ［ C ］
（Ａ）２ （Ｂ）５ （Ｃ）９ （Ｄ）１２
35．波长为１．６８Å的Ｘ射线以掠射角θ射向某晶体表面时，在反射方向出现第一积极大，已知晶体的晶格常数为１．６８Å，则θ角为[A]
（Ａ）30˚,（B）45˚,（C）60˚,（D）90˚,
36．X射线射到晶体上，对于间距为d的平行点镇平面， 能产生衍射主极大的最大波长为[D]
（Ａ）d/4（B）d/2（C）d（D）2d
37．根据惠更斯—菲涅耳原理，若已知在某时刻的波阵面为S，则S的前方某点P的光强度决定于波阵面S上所有面积元发出的子波各自传到P点的[D]
（A）振动振幅之和（B）光强之和
（C）振动振幅之和的平方（D）振动的相干叠加
38．在如图所示的单缝夫琅和费衍射装置中，设中央明纹的
衍射角范围很小，若使单缝宽度a变为原来的3/2，同时使入
射的单色光的波长λ变为原来的3/4，则屏幕上单缝衍射条纹
中央明纹的宽度∆X变为原来的[D]
（A）3/4倍（B）2/3倍（C）9/8倍（D）1/2倍
39．当单色平行光垂直入射时，观察单缝的夫琅和费衍射图样。
设I0表示中央极大（主极大）的光强，θ1表示中央亮条纹的半角宽度。
若只是把单缝的宽度增大为原来的3倍，其他条件不变，则[A]
（A）I0增大为原来的9倍，sinθ1减小为原来的1/3
（B）I0增大为原来的3倍，sinθ1减小为原来的1/3
（C）I0增大为原来的3倍，sinθ1减小为原来的3
（D）I0不变，sinθ1减小为原来的1/3
40．波长为λ的单色光垂直入射到光栅常数为d、总缝数为N的衍射光栅上。
则第k级谱线的半角宽度∆θ[B]
（A）与该谱线的衍射角θ无关
（B）与光栅总缝数N成反比
（C）与光栅常数d成正比
（D）与入射光波长λ成反比
41．一平面衍射的光栅具有N条光缝，则中央零级干涉明条纹和一侧第一级干涉明纹之间将出现的暗条纹为[C]
（A）N（B）N2（C）N–1（D）N-2
42．一束光强为I0的自然光垂直穿过两个偏振片，且此两偏振片的偏振化方向成45º角，若不考虑偏振片的反射和吸收，则穿过两个偏振片后的光强为
（A）√2I0/4（B）I0/4（C）I0/2（D）√2I0/2[B]
43．一束光强为I0的自然光，相继通过三个偏振片P1、P2、P3后，出射光的光强为I=I0/8，已知P1和P3的偏振化方向相互垂直，若以入射光线为轴，旋转P2，要使出射光的光强为零，P2最少要转过的角度是
（A）30º（B）45º（C）60º（D）90º[B]
44．一束光是自然光和线偏振光的混合光，让它垂直通过一偏振片。
若以此入射光束为轴旋转偏振片，测的透射光强度最大值是最小值的5倍，那么入射光数中自然光与线偏振光的光强比值为[A]
（A）1/2（B）1/5（C）1/3（D）2/3
45．自然光以60º的入射角照射到某两介质交界面时，反射光为完全偏振光，则知折射光为[D]
（A）完全偏振光且折射角是300
（B）部分偏振光且只是在该由真空入射到折射率为√3的介质时，折射角是30º
（C）部分偏振光，但须知两种介质的折射率才能确定折射角。
（D）部分偏振光且折射率为30º
46．ABCD为一块方解石的一个截面，AB为垂直于纸面的晶体
平面与纸面的交线。
光轴方向在纸面内且与AB成一锐角θ，如图所示，一束平行的单色自然光垂直于端面入射，在方解石内折射光
分解为o光和e光，o光和e光的[C]
（A）传播方向相同，电场强度的振动方向互相垂直。
（B）传播方向相同，电场强度的振动方向不互相垂直。
（C）传播方向不相同，电场强度的振动方向互相垂直。
（D）传播方向不相同，电场强度的振动方向不互相垂直。
47．一束单色平面偏振光，垂直射入到一块用方解石（负晶体）
制成的四分之一波片（对透射光的频率）上，如图所示，如果
入射光的振动面与光轴成450角，则对着光看从波片射出的光是
[A]
（A）逆时针方向旋转的圆偏振光。
（B）逆时针方向旋转的椭圆偏振光。
（C）顺时针方向旋转的圆偏振光。
（D）顺时针方向旋转的椭圆偏振光。
48．一束单色右旋圆偏振光垂直穿入二分之一波片后，其出射光为[C]
（A）线偏振光（B）右旋圆偏振光
（C）左旋圆偏振光（D）左旋椭圆偏振光
49．下列那些说法是正确的？
[A]
（A）一束圆偏振光垂直入通过四分之一波片后将成为线偏振光
（B）一束椭圆偏振光垂直入通过二分之一波片后将成为线偏振光
（C）一束圆偏振光垂直入通过二分之一波片将成为线偏振光
（D）一束自然光垂直入通过四分之一波片后将成为线偏振光
50．仅用一个偏振片观察一束单色光时，发现出射光存在强度为最大的位置（标出此方向）但无消光位置，在偏振片前放置一块四分之一波片，且使波片的光轴与标出的方向平行这时旋转偏振片观察到有消光位置，则这束单色光是[B]
（A）线偏振光（B）椭圆偏振光
（C）自然光与椭圆偏振光的混合（D）自然光与线偏振光的混合
51．一束线偏振光，垂直入射到四分之一波片上，线偏振光的振动方向与四分之一波片的光轴夹角α，此线偏振光经过四分之一波片后[D]
（A）成为椭圆偏振光（B）仍为线偏振光，但振动面旋转了π/2角
（C）仍为线偏振光，但振动面旋转了π/4角（D）成为圆偏振光
52．在双缝干涉实验中，用单色自然光，在屏上形成干涉条纹，若在两缝后放一个偏振片，则[B]
（A）干涉条纹的间距不变，但明纹的亮度加强。
（B）干涉条纹的间距不变，但明纹的亮度减弱。
（C）干涉条纹的间距不窄，但明纹的亮度减弱。
（D）无干涉条纹。
53．光强为I0的自然光垂直通过两个偏振片，它们的偏振化方向之间的夹角α=600，设偏振片没有吸收，则出射光强I与入射光强I0之比为[C]
（A）1/4（B）3/4（C）1/8（D）3/8
54．如果两个偏振片堆叠在一起，且偏振化方向之间夹角为600，假设二者对光无吸收，光强为I0的自然光垂直入在偏振片上，则出射光强为[A]
（A）I0/8（B）3I0/8（C）I0/4（D）3I0/4
55．光强为I0的自然光依次通过两个偏振片和，若的偏振化方向的夹角，则透射偏振光的强度是[E]
（A）I0/4（B）√3I0/4（C）√3I0/2（D）I0/8（E）3I0/8
56．两偏振片堆叠在一起，一束自然光垂直入射其上时没有光线通过。
当其中一偏振片慢慢转动1800时透射光强度发生变化为：
[B]
（A）光强单调增加。
（B）光强先增加，后有减小至零
（C）光强先增加，后减小，再增加
（D）光强先增加，然后减小，再增加，再减小至零
57．一束自然光自空气射向一块平板玻璃（如图），设入
射角等于布儒斯特角i0，则在界面2的反射光[B]
（A）是自然光
（B）是完全偏振光且光矢量的振动方向垂直入射面
（C）是完全偏振光且光矢量的振动方向平行入射面
（D）是部分偏振光
58．一束单色平面偏振光，垂直投射到一块用方解石（负晶体）制成的四分之一波片（对投射光的频率）上，如图所示，如果入射光的振动面与光轴成450角，则对着光看从波片射出的光是[A]
（A）逆时针方向旋转的圆偏振光
（B）逆时针方向旋转的椭圆偏振光
（C）顺时针方向旋转的圆偏振光
（D）顺时针方向旋转的椭圆偏振光
59．一束圆偏振光通过二分之一波片后透出的光是[D]
（A）线偏振光（B）部分偏振光
（C）和原来旋转方向相同的圆偏振光
（D）和原来旋转方向相反的圆偏振光
60．一单色平面偏振光，垂直投射到一块用石英（正晶体）制成的四分之一波片
（对投射光的频率）上，如图所示。
如果入射光的振动面与光轴
成300角，则对着光看从波片射出的光是[B]
（A）逆时针方向旋转的圆偏振光
（B）逆时针方向旋转的椭圆偏振光
（C）顺时针方向旋转的圆偏振光
（D）顺时针方向旋转的椭圆偏振光
61．一束单色线偏振光其偏振化方向与1/4波片的光轴夹角α=π/4。
此偏振光经过波片后
[D]
（A）仍为线偏振光（B）振动面旋转了
（C）振动面旋转了（D）变为圆偏振光
二、填空题
1．单色平行光垂直入射到双缝上。
观察屏上P点两缝的
距离分别为r1和r2。
设双缝和屏之间充满折射率为n
的媒质，则P点处二相干光线的光程为n（r2-r1）
2．在空气中用波长为λ单色光进行双缝干涉实验时，观
察到干涉条纹相邻条纹的间距为1.33mm，当把实验装置放在水中时（水的折射率n=1.33），则相邻条纹的间距变为1mm。
3．如图所示，在双缝干涉实验中SS1=SS2用波长为λ的
光照射双缝S1和S2，通过空气在屏幕E上形成干涉条
纹。
已知P点处为第三级明条纹，则S1和S2到P点
的光程差为3λ。
若将整个装置放于某中透明液体
中，P点为第四级明条纹，则该液体的折射率n=1.33
4．波长λ=600nm的单色光垂直照射到牛顿环装置上，第二级明纹与第五级明纹所对应的空气膜厚度之差为900nm。
5．波长为λ的平行单色光垂直的照射到劈尖薄膜上，劈尖薄膜的这是率为n，第二条纹与第五条明纹所对应的薄膜厚度之差是3λ/（2n）。
6．波长为λ的平行单色光垂直照射到劈尖薄膜上，若劈尖角为θ（以弧度计），劈尖薄膜折射率为n，则反射光形成的干涉条纹中，相邻明条纹的间距为λ/（2nθ）。
7．波长为λ的平行单色光，垂直照射到劈尖薄膜上，劈尖角为θ，劈尖薄膜的折射率为n，第三条暗纹与第六条暗纹之间的距离为3λ/（2nθ）。
8．检验滚球大小的干涉装置示意如图（a）。
S为单色
光源，波长为λ，L为会
聚透镜，M为半透半反镜。
在平晶T1，T2之间放置A，
B，C三个滚球，其中A为
标准件，直径为d0。
在M
上方观察时，观察到等厚条
纹如图（b）所示。
若轻压C
端，条纹间距变小，则可算
出B珠的直径d1=d0；
C珠的直径d2=d0-λ。
9．用迈克尔干涉仪产生等厚干涉条纹，设入射光的波长为λ，在反射镜M2转动过程中，在总的观测区域宽度L内，观测到总的干涉条纹数从N1条增加到N2条。
在此过程中M2转过的角度Δθ是（N2-N1）/2L。
10．用迈克尔干涉仪作干涉实验，设入射光的波长为λ。
在转动迈克尔干涉仪的反射镜M2过程中，在总的干涉区域宽度L内，观测到完整的干涉条纹数从N1开始逐渐减少，而后突变为同心圆环的等倾干涉条纹。
若继续转动M2又会看到由疏变迷的
直线干涉条纹。
直到在宽度L内有N2条完整的干涉条
纹为止。
在此过程中M2转过的角度Δθ是λ（N2＋N1）/2L。
11．在折射率为n3的平板玻璃上镀一层薄膜（折射率为n2），
波长为λ的单色平行光从空气（折射率为n1）中以入射
角i射到薄膜上，欲使反射光尽可能增强，所镀薄膜
的最小厚度是e1=λ/2（n22-n12sin2i）0.5（n112．
如图所示，假设有两个同向的相干点光源S1和S2，
发出波长为λ的光。
A是它们联机的中垂线上的一
点。
若在S1与A之间插入厚度为e、折射率为n的
薄玻璃片，
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