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激光诱导等离子体光谱分析
激光诱导等离子体光谱分析
激光光谱分析与联用技术
读书报告
日期：
2011年5月25日
激光诱导等离子体光谱法
摘要：
本文概述了激光诱导等离子光谱法的发展概况、基本原理、基本特性、仪器装置、应用方向和研究进展，并对该光谱法进行了展望。
关键词：
激光诱导等离子体光谱研究进展
前言：
激光诱导等离子体（LIP）近年来尤为受到关注，已经成为研究激光与物质相互作用的重要工具，在光谱分析，激光薄膜沉积和惯性约束核聚变等方面也有着广泛的应用。
随着激光和阵列探测器的发展，激光诱导等离子体光谱技术（laser-inducedplasmaspectroscopy或者laser-inducedbreakdownspectroscopy）在近30年内取得长足发展，成为原子光谱分析阵营中的一颗明星，犹如早些年的火焰原子吸收光谱法、光电直读光谱法和电感耦合等离子体发射光谱法，在很多领域得到广泛的应用。
1.发展概况
LIPS自1962年被报道以来，已被广泛地应用到多个领域，如钢铁成分在线分析、宇宙探索、环境和废物的监测、文化遗产鉴定、工业过程控制、医药检测、地球化学分析，以及美国NASA的火星探测计划CHEMCAM等，并且开发出了许多基于LIPS技术的小型化在线检测系统。
LIPS发展可以分为三个阶段：
第一个阶段是至自1962年提出到70年代中期，主要是在于研发利用光电火花源产生等离子体的仪器。
第二个阶段是从1980年开始，这种技术重新被人们重视，但实际应用仍然受到笨重的仪器阻碍。
第三个阶段是1983年迄今，激光诱导等离子体光谱开始以缩写形式LIPS，开始被商业公司开发应用。
这种趋势导致分析工作更加集中于发展坚固的、移动的仪器。
此时光纤也被应用于LIPS系统中，主要用于将等离子体发射信息和激光脉冲耦合进光谱仪。
近20多年来，LIPS测量技术在各个行业都有不同程度的应用。
通过改进实验LIPS装置来提高测量精度。
到上个世纪90年代中期开始，一些商业公司便开发出便携式半定量的成品仪器，LIPS仪器开始走向经济型商业化，从而更加有力地深入到各行业的应用中。
2.基本原理
脉冲激光束经透镜会聚后辐照在固体靶的表面，激光传递给靶材的能量大于热扩散和热辐射带来的能量损失，能量在靶表面聚集，当能量密度超过靶材的电离阈值时，即可在靶材表面形成等离子体，具体表现为强烈的火花，并伴随有响声。
激光诱导的等离子体温度很高，通常在10000K以上，等离子体中含有大量激发态的原子、单重和多重电离的离子以及自由电子，处于激发态的原子和离子从高能态跃迁到低能态，并发射出具有特定波长的光辐射，用高灵敏度的光谱仪对这些光辐射进行探测和光谱分析分析，就可以得到被测样品的成分、含量等信息。
通常经过聚焦后的激光功率密度达到GW/cm2量级，光斑处物质蒸发、气化和原子化后电离，形成高温、高压和高电子密度的等离子体。
等离子体的形成机理尤为复杂，通常认为有三种电离方式：
（1）光电离。
激光的单光子能量大于介质原子的电离能时，可发生单光子吸收电离，一般发生于激光的波长较短的情况下。
若原子的电离势达到光子能量的数倍时，可发生多光子吸收效应而电离，即原子和分子吸收两个或两个以上的光子而电离。
（2）热电离。
在高温情况下，原子的热运动速率很大，携带很高的能量，这样原子间相互碰撞，使原子的外层电子能够脱离核的束缚而电离。
（3）碰撞电离。
带点粒子在激光电场下加速获得能量，与其他原子发生碰撞，若原子中的电子获得足够多的能量脱离原子的束缚，发生电离，随着带电粒子的增多，最终发生雪崩电离，物质被击穿，形成致密等离子体。
等离子体是物质的第四态，即电离了的“气体”，由离子、电子以及未电离的中性粒子的集合组成，整体呈中性的物质状态．等离子体的演化过程如图1所示。
图1：
等离子体演化示意图图2：
等离子体能级示意图
图2是等离子体能级示意图，能级分为3个区域：
在原子的电离能以上的区域为能量连续区，对应电子的自由能级；接近电离能的下方为一准连续区，主要是由于Stark效应使得原子与离子的能级展宽，能级发生重叠所致，等离子体温度越高，电离程度越大，准连续区就越宽；在准连续区域以下对应得则是粒子的束缚能级。
等离子体中的束缚—束缚跃迁产生元素的特征光谱，束缚—自由跃迁产生连续谱线。
各种靶材激发等离子体所需要的激光功率密度不同，对于任一种样品，都有一个特定的激光功率密度值，当聚焦在样品上的功率密度达到或超过这个值后，才能产生激光等离子体，这个特定的激光功率密度值被称为这种样品物质的电离阈值。
经研究发现，产生激光诱导等离子体的烧蚀域值一般都在MW/cm2量级上。
如果入射激光能量密度小于电离阈值，无法烧蚀样品产生等离子体，只有当功率密度超过物质的电离域值时，才能形成高温、高压等离子体。
在气体中，原子化需要的能量很少，能量主要用于激发，气体中电离的阈值比在固体表面略高，典型的等离子体温度在20000K以上。
LIPS方法也可用于液体，在液体表面产生等离子体，若液体相对于激光波长透明，也可烧蚀液体内部长生等离子体。
与气体中的等离子体相比，液体中等离子体衰减更快，出现谱线的加宽以及更低的等离子体温度，其数值通常在7000-12000K之间。
LIPS技术还可用于空气中的悬浮粒子，这在环境监测上是很高的应用价值。
让激光脉冲直接作用于气体，完成烧蚀，蒸发和激发，另一种处理方式，先让过滤器吸附粒子，再让激光脉冲作用与被吸附的粒子，这和激发固体样品过程相同。
3.基本特性
激光诱导等离子体在各科学研究领域应用的潜力越来越被人们所认识。
了解和掌握等离子体的形成机理和基本特性,对于正确有效地运用其解决科研和生产中的实际问题,提高科学技术水平具有十分重要的意义。
激光与物质相互作用与激光的特性（能量、脉宽、波长、焦斑大小）、材料的性能（光热性能）以及背景气氛和气压都有密切的联系,实验条件的改变对激光与物质相互作用过程会带来很大的影响。
3.1等离子体的形状
自从激光问世以来,人们广泛地研究了激光诱导等离子体的形成机理和条件。
当输出能量为1J左右的聚焦激光束作用于大气压下的固体表面上时,由于光热效应使光斑处温度达到10000K,经数十µs便产生一个空间等离子体,其特性是局部温度高、离子密度大、气体压力大、空间直径小（约1mm）。
为了解和改善等离子体的特性,目前多在低真空条件下研究等离子体的行为。
Knight等人的实验表明,在一确定实验条件下,在空气中形成的等离子体直径约为2~3mm,而在6.7×102Pa的CO2气体中其直径约为16mm。
Iida也从实验结果发现,在低气压Ar环境下,发射区域扩大了几十mm。
Castle等人根据铅的特征辐射,从两个互相垂直方向同时观测了等离子体的空间形状与大小。
结果表明,波长为220nm的离子辐射主要集中于等离子体核心处的一较小区域,而波长为280nm的原子辐射几乎扩散到整个等离子体,而观测等离子体的凸出部位时,几乎没有220和280nm的特征辐射。
另外通过适当的手段也可以改变等离子体的形状和特性,如用两互相平行的玻璃片限制等离子体而减小其扩散区域,或在等离子体上方放置一楔形物阻挡其扩散。
实验研究表明,用不同形状的靶材来改变激光等离子体的喷射行为也是有效的。
3.2等离子体的辐射
通过测量等离子体辐射来诊断其基本特性是直接有效的。
Grant认为在激光作用后,等离子体开始时辐射连续谱,接下来是离子线和原子线的辐射。
黄庆举对脉冲Nd:
YAG激光器烧蚀金属铜过程中的烧蚀靶和吸收靶上电荷的时间分辨测量发现,烧蚀靶上产生离子和高能电子,高能电子较离子率先从靶面射出,并且认为电子的韧致辐射是激光诱导等离子体连续辐射的主要机制。
宋一中等利用时空分辨技术采集激光等离子体的时间飞行谱,根据Al等离子体连续辐射强度的时间分布规律,认为在激光脉冲作用到靶上的瞬间,韧致辐射占主导地位;在等离子体演化初期,复合辐射和韧致辐射共同产生等离子体的连续辐射;在等离子体演化后期,其连续辐射则主要是韧致辐射产生的。
不同的环境气体和气压对激光等离子体的辐射的影响是明显的。
满宝元等人利用时空分辨诊断技术,研究了脉冲激光烧蚀不同气压下金属靶过程中产生的等离子体羽的特性,实验证明,在大气压力下观测不到Al2+离子的信号,而在真空条件下能清楚地观察到。
Knight等人用带Q开关的Nd:
YAG激光器研究空气环境中Al合金样品时发现,当气压从7.9×104Pa降至5.3×103~1.3×104Pa,信号强度增加3~4倍,样品诱导量增大22倍,而气压再降低则信号减弱,诱导量增加幅度减小。
3.3等离子体的电子温度和电子密度
电子温度（Te）和电子密度（Ne）是等离子体的重要参数,直接影响激光诱导等离子体的辐射特性。
Grant利用准分子激光器（308nm,28ns,40mJpulse-1）研究了等离子体的Te和Ne的分布,结果发现它们均随观测高度的增大以及环境气压的减小而减小。
Hermann用XeCl准分子激光器,在N2环境中激发Ti靶的研究中测得,在形成等离子体的初期（t<200ns）,环境气压的改变对Te和Ne没什么影响,之后（t>200ns）随着气压的增大而Te和Ne值的衰减速度将减慢。
在改变激光输出功率时,Ne受功率影响远大于Te;该作者也曾依据Ti原子的光谱数据分析了CO2激光诱导的等离子体中Ne和Te随时间演化关系。
崔执凤等人从描述等离子体中Ne随时间演化的方程出发,讨论了稳定或准稳定相、电离相、复合相的等离子体中Ne的近似表达式,并通过实验测定了准分子激光诱导等离子体中Mg原子和离子谱线宽度随时间的变化关系,由此探讨了等离子体中Ne随时间演化的行为和机理。
结果表明,在等离子体形成的前200ns内,根据离子线的线宽得到的Ne随时间的变化曲线与电离相方程式描述的规律一致;超过200ns以后,Ne随时间的变化规律与复合相方程显示的特性相符。
也有其他学者根据某一离子线的Stark展宽以及原子谱线的Boltzmann分布图,来分别求得等离子体中Te和Ne,进而分析等离子体的特性。
另外,张延惠利用Nd:
YAG激光器烧蚀Al靶获得等离子体,对激光烧蚀Al靶时的气体电离现象进行了分析。
3.4等离子体的扩散速度
扩散速度关系到激光等离子体中样品粒子的浓度和滞留时间。
安承武等利用光学多道分析仪（OMA）分析了影响激光诱导等离子体喷射速度的因素,认为喷射等离子体的飞行速度主要依赖于作用在靶面上的激光能量密度。
张树东等人在低真空条件下,从激光烧蚀Al靶测得辐射粒子Al的速度在106cms-1量级,且随靶面径向距离的增大而近似呈指数衰减。
在距离靶面相同距离处,激光功率密度的增大反而使速度减小,并得出激波的波面基本为柱对称。
Balazs等由实验证明,激光微等离子体产生后将吸收后续激光能量,使等离子体膨胀速度增大,约可达2.4×106cms-1。
综上可知,尽管人们对激光诱导等离子体的形成、辐射、电子温度、电子密度、膨胀速度等方面进行了有意义的研究与探讨,取得了长足的进展,但是,全面准确地测定等离子体的基本特性尚需进行仔细的实验研究和理论分析。
4.仪器装置:
典型的LIPS光谱探测系统主要由激光光源、光束传输系统、分光系统、信号接收系统、时序控制系统和计算机等组成。
系统架构示意图如图3所示。
该系统的工作原理为：
脉冲激光器输出的脉冲光束经聚焦透镜聚焦到样品表面，样品被烧蚀、蒸发、激发和离化后在样品表面形成高温、高压、高电子密度的等离子体的火花，辐射出包含原子和离子特征谱线的光谱；将等离子体光谱通过光纤导入到分光系统，分光系统后面的信号接收系统采集信号，将光信号转化成电信号输出；经数据处理电路进行滤波、放大、A／D转换、存储等处理过程，然后送入计算机进一步处理。
经过上述步骤，即可完成整个光谱的采集过程。
通常实验平台中引入时序控制系统，时序控制器控制激光脉冲发出和光信号检测之间的延迟时间，用于时间分辨光谱的研究和谱线信噪比的研究。
图3:
LIPS系统示意图
（a）激光光源（b）脉冲激光头（c）反射镜（d）聚焦透镜（e）激发工作室（f）样品
（g）光束传输收集系统（h）光纤（i）探测触发信号（j）分光系统（k）信号接收系统（l）电脑
4.1激光光源
LIBS技术的激光源通常采用调Q工作方式的Nd：
YAG激光器、准分子激光器、CO2气体激光器等。
脉冲宽度在纳秒量级，其脉冲功率密度通过透镜聚焦后可达到GW/cm2以上，波长分布在紫外到中红外范围内。
Nd：
YAG激光器在LIPS中尤为常用。
其基频输出为1064nm，通过非线性晶体可获得二倍频532nm、三倍频355nm、四倍频266nm的输出。
单脉冲能量一般可达500mJ，且可实现连续可调。
激光重复率有1HZ、5HZ、10HZ、20HZ等可选项，在外触发模式下可以实现连续可调。
脉宽一般在10ns以内。
光束直径在毫米量级，光束发散角可低至0.4mrad以下。
激光器通常由激励系统、激光工作物质和光学谐振腔三部分组成。
激励系统就是产生光能、电能和化学能的装置，激光工作物质用以产生粒子数反转，光学谐振提供光学正反馈及光束的控制作用，保证了腔内的受激放大维持震荡，限制光束的传播方向和频率。
Nd：
YAG激光器是以掺钕钇铝石榴石晶体（Y3Al5O12:
Nd3+）作为激光器的工作物质，在基质Y3Al5O12中掺杂浓度为1%左右的Nd3+。
下面介绍下Nd：
YAG调Q激光器的组成部件。
4.1.1泵浦灯
泵浦灯（如氙灯）的作用是利用其强光照射实现工作物质的粒子数反，是激光器能量的来源。
4.1.2工作物质YAG激光棒
YAG激光棒由于其工作物质四能级的特点，在泵浦灯的照射下，产生粒子数反转，使高能级上的原子数目大大高于低能级的原子数目，从而产生受激辐射。
4.1.3共振腔
YAG激光棒受激辐射产生的光子在共振腔中往返多次被放大形成受激辐射的光放大──激光最简单的光学共振腔是由放置在激光器两端的两个相互平行的反射镜组成。
4.1.5聚光腔
聚光腔的作用是为了有效的利用泵浦灯的光能。
4.1.6Q开关
Q开关由偏振片和调Q晶体组成。
通常激光腔的损耗是不变的，一旦光泵浦使粒子数反转达到或略超过阈值时，激光器便开始震荡，激光上能级的粒子数由于受激辐射而减少，上能级不能积累很大的粒子数反转，激光器的输出峰值功率收到限制。
通过改变激光腔的阈值，可以获得很高的粒子数反转。
开始泵浦时，调高阈值，抑制震荡，粒子数反转便可积累很多，然后突然把阈值调到很低，上能级上的大量粒子数雪崩式跃迁到低能级，能量短时间内释放出来，输出巨脉冲。
这就是Q开关的作用。
调Q方法有转镜调Q、声光调Q、电光调Q和染料调Q等。
调Q晶体通常用KTP、KD*P和LiNbO3等。
4.1.7冷却系统
调Q激光器的发热量很大，容易引起激光输出的不稳定，一般采取水冷却，使工作物质保持在恒定的温度。
4.2光束传输系统
光束传输系统的作用有两方面，一方面，把脉冲激光束聚焦到样品表面，另一方面，把等离子体光谱耦合入分光系统中。
图4是几种典型的激光束聚焦系统，（a）是直接聚焦。
（b）在后面加一凹透镜目的是可自由调节焦斑的位置，（c）用凹面镜在聚焦的同时改变激光束的方向。
图5是典型的收集等离子体光系统，光纤前加透镜是增加耦合入光纤光强度，在等离子体光很强时，也可用光纤直接收集等离子体发光。
图4激光束聚焦系统图5等离子体光谱耦合入分光系统
4.3分光系统
分光系统是将不同波长的“复合光”分开为一系列单一波长的“单色光”。
常用的分光元件有棱镜和光栅。
原子发射光谱与吸收光谱相比较，谱线更密，不容易分开。
在LIPS系统中一般使用光栅或者光栅与棱镜组合作为分光元件。
图6-8是几种常见的分光系统。
图6是平面光栅（单色仪）分光系统，其中S1为入射狭缝，S2为出射狭缝，二者分别位于M1和M2的焦面上，M1和M2为球面或抛物面反射镜，G为光栅，一般由马达控制做旋转运动，由此在S2处出射不同波长的光达到分光效果。
图7是凹面分光系统。
凹面分光系统只有入射狭缝和出射狭缝，凹面光栅即起到分光作用和成像作用，由于结构简单，光谱的损耗少，在很多小型光谱仪中得到应用。
图8是中阶梯光栅分光系统。
入射光由准直镜1定向到光栅2上，衍射后的光经过棱形透镜3聚焦到系统的焦平面上，棱形透镜除了聚焦外还起着分级的作用，将处于不同几次相互重叠的光分开，在孔板4上成像。
中阶梯光栅光谱仪有着很好的色散率和集光本领。
图6平面光栅分光系统图7凹面光栅分光系统图8中阶梯光栅分光系统
4.4信号探测系统
常用的信号探测系统有光电倍增管（PMT）、光电二极管阵列（PDA）、电荷耦合器件（CCD）、电荷注入器件（CID）、和增强型电荷耦合器件（ICCD）。
外光电效应所释放的电子打在物体上能释放出更多的电子的现象称为二次电子倍增。
光电倍增管就是根据二次电子倍增现象制造的。
PMT的优点是频谱响应范围宽，灵敏度高，响应速度快（纳秒级），但是PMT不能提供同时记录全谱。
PDA上的每个感光单元可以看成一个光电二极管。
CCD和CID两种装置相似，由光子产生的电荷被收集并储存在金属-氧化物-半导体（MOS）电容器中，从而可以准确地进行象素寻址而滞后极微。
CID与CCD的主要区别在于读出过程，在CCD中，信号电荷必须经过转移，才能读出，信号一经读取即刻消失。
而在CID中，信号电荷不用转移，是直接注入体内形成电流来读出的。
即每当积分结束时，去掉栅极上的电压，存贮在势阱中的电荷少数载流子（电子）被注入到体内，从而在外电路中引起信号电流，这种读出方式称为非破坏性读取。
ICCD与CCD比较，有信号增强功能和时间闸门控制特点，实现极弱信号采集、时间分辨等实验功能。
4.5时序控制系统
LIPS发射光谱的特点是原子和离子特征谱线叠加在连续谱上，特征普和连续谱在形成时间上有差别，在实验平台中加入时序控制系统，控制开始采集光谱的时间，有效地提高谱线的信噪比，其次，时序控制系统也是做时间分辨光谱研究必须的实验装置。
5.应用方向:
将激光技术应用于工业领域，在国内还是空白时，国外已经如火如荼的进行了。
在上世纪80年代，美国的一家实验室LosAlamosNationalLaboratory的工作人员首先发现了此项技术，并将其应用于物质的化学分析。
但是该技术并没有在美国国内引起多少反响，反而其他许多国家却对此表现了很大的兴趣。
在9·11恐怖袭击后，美国军方开始将该技术应用于各种安检，快速检测分析疑似爆炸物。
初步的试验结果表明，该技术不但在这方面大有用武之地，甚至还能快速分辨其他分析技术不能分辨的几种相近的炭疽热病毒。
美国其他的研究机构（如Miziolek）还将该技术应用于持续检测地铁系统空气的成份。
下面激光感生击穿光谱技术应用于各个工业领域的现状进行介绍。
5.1钢铁中元素检测
J.Gruber和J.Heitz等利用LIPS技术，仅用了7s就对液态钢中的合金元素进行了快速、在线的分析了。
同时提出根据监测信息远程控制冶金过程的指导思想。
Yamamoto等利用LIPS方法对钢铁、土壤和尘埃等样品进行分析钢铁中微量重金属元素和Si的检测极限。
另外提出长脉冲对分析固体样品更有利，高输出频率更适用于快速测量或者对大面积样品和不均匀样品的平均测量。
Mateo等通过LIPS实验，绘制了不同等级不锈钢中夹杂物成分的空间分布图，同样利用上述方法绘制复杂岩石表面成分的空间分布图。
5.2军事应用
2002年盐湖城冬季奥运会上，将LIBS用于安检得到很好的应用效果。
圣地亚哥的海军司令部控制和海洋监视中心的Lieberman博士领导的研究小组设计了一个快速且廉价的LIPS仪器，用于测量土壤中铬和铅的污染程度，能够检测的最小浓度达到0.5ppm，低于环保局场地筛选水平。
5.3太空探测
应用于星体（月球和火星）表面元素成份探测上有显著的优势：
对目标的快速定位，快速采样和遥感探测：
几分钟的短积分时间；多元素同步探测；用重复脉冲除去目标表面的尘土和风华层的表面清洁能力；pp量级的探测限和探测灵敏度；高探测精度和准确度：
能够探测几乎所有元素（包括H元素）。
这些优势综合起来可以使得登陆车在有限的工作时间里返回更多、更有效的探测数据，极大的提高了探测效率。
5.4水、土、空气等污染领域
G.Arca和A.Ciucci等利用LIPS监测水污染，并对水中矿物元素进行了定量分析并给出定标曲线图。
F.Capitelli和F.Colao等人用激光感生击穿光谱测量不同土壤中重金属的含量并与用ICP-AES的测量的平均值进行了比较得误差≤6%。
L.DudragnePh.Adam和J.Amouroux等仅用20s的操作时间将LIPS定性和定量分析空气中的有害元素。
给出了四个元素的检测限和相对精度。
同时根据对各原子价态和电子跃迁分析估计出了各分子结构和浓度。
利用激光诱导等离子体光谱分析技术的局部分析区域小、空间分辨率高、不破坏分析对象和能分析难溶物质等特点，LIPS在皮肤和骨骼测量、古艺术品鉴定等领域也有着长足的应用。
6.研究进展:
LIPS技术由于其自身具有的特点，特别是在其他分析方法无法满足工农业的需要时，受到越来越多的关注，更有不少科研工作者积极参与到这一领域来，推动这项技术向前快速发展。
6.1国外研究进展情况
1960年世界上第一台红宝石激光器问世，两年后Brech和Cross就实现了固体样品表面的激光诱导等离子体，开启了LIPS技术的历程。
1963年，调Q激光器的发明大大促进了LIPS技术的发展，这种激光器的单个短脉冲具有极高的功率密度，足以产生光谱分析所需的激光等离子体。
因此调Q激光器的发明被称为LIPS技术诞生的标志。
1965年Zel’dovichandRaizer把LIPS技术的应用延伸到气体样品。
70年代初，Jarrell-Ash和CarlZeiss制造了世界上第一台工业应用LIPS设备，需要说明的是，这套LIPS设备中，短脉冲激光用于烧蚀样品，然后用电弧激发样品。
美国洛斯阿拉莫斯国家实验室（LANL）曾致力于LIPS分析技术的机理研究和应用，在1987年将其应用于乏燃料后处理工艺中铀浓度分析。
在八十年代，LIPS被应用于液体样品以及分析土壤中的金属及污染物。
德国卡尔斯鲁厄核中心从上世纪90年代初开始，致力于将LIPS应用于高放废液玻璃固化工艺控制分析，获得巨大成功，随后模拟高放废液玻璃固化体中27种元素的实时定量分析。
意大利国家原子分子物理研究所A.CIUCCI和M.CORSI等提出了一种无需“校准曲线”的LIPS定量化分析技术—CF-LIBS，进一步发展了LIPS技术在定量分析中的应用。
S.Palanco和J.J.Laserna利用多元线性回归法来定量分析物质成分含量，以消除基体效应的影响，获得很好的效果。
爱尔兰等离子体科学和技术国家研究中心的MOHAMEDA.KHATER等就实验参数（空间分辨光谱，环境气体及压力大小，聚焦透镜类型，样品离焦距离等）对光谱特性的影响做过深入的研究。
近年来，随着高功率脉冲激光光源、分光系统、探测器件、高时间分辨测量技术、以及光谱数据处理软件的迅速发展，LIBS分析机理研究不断深入，应用的领域逐渐增多。
美国密西西比州立大学的DIAL（DiagnosticInstrumentationandAnalyticalLaboratory）实验室和Livermore的Sandia国家实验室利用LIPS技术实现烟气的在线测量，现已经开发了便携式的烟气在线分析仪。
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