光电探测实验讲义603.docx
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光电探测实验讲义603
光电技术实验讲义
--光电探测部分
实验a光电倍增管的静态和时间特性的测试…………………………
（2）
实验b光电探测器响应时间的测试……………………………………（9）
验a光电倍增管的静态和时间特性的测试
光电倍增管是一种基于外光电效应（光电发射效应）的器件，由于其内部具有电子倍增系
统，所以具有很高的电流增益，从而能够检测到极微弱的光辐射。
光电倍增管的另一大优点是响应速度很快，因此其时间特性的描述和测量都与其它光电器件有所不同。
此外，光电倍增管的光电线性好，动态范围大，因而被广泛应用于各种精密测量仪器和装备中。
由于光电发射需要一定的光子能量，所以大多数光电倍增管工作在紫外和可见光波段，目前在近红外波段也有应用。
由于使用面广，现已有多种结构、多种特性的管子可供选择。
一、实验目的
（1）熟悉光电倍增管的静态特性和时间特性，掌握光电倍增管的正确使用方法。
（2）学习光电倍增管的基本特性测量方法。
二、实验内容
（1）测量光电倍增管静态特性参数；
（2）测量光电倍增管时间特性参数。
三、基本原理
1.光电倍增营的主要特性和参数光电倍增管的特性参数，有灵敏度、电流增益、光电特性、阳极特性、暗电流等效噪声功率和时间特性等。
下面介绍本实验涉及到的特性和参数。
（1）灵敏度灵敏度是标志光电倍增管将光辐射信号转换成电信号能力的一个参数，一般指积分灵敏度，即白光灵敏度，单位取μA/lm。
通常，光电倍增管的使用说明书中都分别给出了它的阴极灵敏度和阳极灵敏度，有时还需要标出阴极的蓝光、红光或红外灵敏度。
①阴极灵敏度Sk阴极灵敏度Sk是指光电阴极本身的积分灵敏度。
测量时光电阴极为
一极，其它各电极连在一起为另一极,在其间加上100～300V电压，如图1－1所示。
照在阴极上的光通量通常选在10-9～10-2lm的数量级，因为光通量过小会由于漏电流的影响而使光电流的测量准确度下降，而光通量过大也会引起测量误差。
②阳极灵敏度SA阳极灵敏度SA是指光电倍增管在一定工作电压下阳极输出电流与照在阴极面上光通量的比值。
它是一个经过倍增以后的整管参数，在测量时为保证光电倍增管处于正常的线性工作状态，光通量要取得比测阴极灵敏度时小，一般在10-10～10-5lm的数量
级。
Dn
Dn-1
Dn-2
D3
G
K
-VH
A
D1
图1-1阴极灵敏度测试原理图
因为倍增极材料的δ值是所加电压的函数，所以光电倍增管的阳极灵敏度与整管工作电压有关。
在使用时，往往标出在指定的阳极灵敏度下所需的整管工作电压。
（2）放大倍数（电流增益）在一定的工作电压下，光电倍增管的阳极信号电流和阴极信号电流的比值称为该管的放大倍数或电流增益，以符号G表示，则
G＝IA／IK（1-1）
式中IA为阳极信号电流；IK为阴极信号电流。
放大倍数G主要取决于系统的倍增能力，因
比它也是工作电压的函数。
上述的阳极灵敏度就包含了放大倍数的贡献，于是放大倍数也可
由在一定工作电压下阳极灵敏度和阴极灵敏度的比值来确定，即
G＝SA／SK（1－2）
（3）阳极伏安特性当光通量Φ一定时，光电倍增管阳极电流IA和阳极与阴极间的总电VH之间的关系为阳极伏安特性，如图1－2所示。
因为光电倍增管的增益G与二次倍增极电压E之间的关系为
G＝（bE）n
其中n为倍增极数b为与倍增极材料有关的常数。
所以阳极电流IA随总电压增加而急剧上升，使用管子时应注意阳极电压的选择。
另外由阳极伏安特性可求增益G的数值。
（4）暗电流当充电倍增管完全与光照隔绝，在加上工作电压后阳极仍有电流输出，其输出电流的直流成份称为该管的暗电流，光电倍增管的最小可测光通量就取决于这个暗电流的大小。
极间电压/V
10-10
020406080100120140
10-7
10-8
10-9
暗电流/A
图1-3931-A型光电倍增管的暗电流分量
与极间电流的关系
1—经过放大后的热发射电流；
2—漏电流；3—暗电流的总和；
4—不稳定状态的区域
1
2
3
4
Ф2
Ф3
Ф1
Ф1>Ф2>Ф3
IA
VH
图1-2典型阳极特性曲线
引起暗电流的主要因素有；欧姆漏电、热电子发射、反馈效应（离子反馈和光反馈）、场致发射、放射性同位素的核辐射及宇宙射线的切仑可夫辐射。
图1－3示出了931－A型光电倍增管的暗电流各分量与极问电压的关系。
在50V／级以下的低电压下，暗电流实际上全部为电极问的欧姆漏电流。
当电压升到100－110V／级，即在光电倍增管的正常工作范围内暗电流的主要成份是光电阴极和前级倍增极的热发射电流。
电压继续升高时就出现了离子反馈、光反馈甚至场致发射等造成不稳定状态，这也就是使用电压的极限值。
由于光电倍增管的暗电流是工作电压的函数，所以在给出某管的暗电流时，必须说明是在达到某一给定的阳极灵敏度所需的多大工作电压下测得的。
（5）时间特性光电倍增管的渡越时间定义为光电子从光电阴极发射经过倍增极上阳极的时间。
由于电子在倍增过程的统计性质以及电子的初速效应和轨道效应，从阴极同时发
出的电子到达阳极的时间是不同的，即存在渡越时间分散。
因此，当输入信号为δ函数形式
的光脉冲时，阳极输出的电脉冲是展宽的。
在闪烁计数应用中，如果入射射线之间的时间间隔极短，则因这种展宽将使输出脉冲发生重叠而不能被分辨。
因此对输出脉冲波形的时间特性要用以下几个参数表示（见图1－4）：
①脉冲上升时间tr定义为用δ函数光脉冲照射整个光电阴极时，从阳极输出脉冲幅度
的0.1上升至脉冲幅度的0.9所需要的时间（ns）。
②脉冲响应宽度tn即脉冲半宽度，指阳极输出脉冲半幅度点之间的时间间隔。
③渡越时间分散Δt因为它是造成阳极输出脉冲展宽的主要原因，所以有时就用它来代表时间分辨率。
Δt定义为当用重复的δ函数光脉冲照射到管子的阴极时，在阳极回路中所产生的诸输出脉冲上某一指定点（如半幅点）出现时间的变动，测量时通过时间幅度转换器把时间变动量转换成具有一定幅度的时间谱，取其半宽度来表示时间分辨率，单位为ns。
进行光电倍增管的时间参数测试时，需要利用δ函数脉冲光源。
δ函数脉冲光源指的是能够提供具有有限积分光通量和无限小宽度的光脉冲光源光，在进行光电倍增管的时间参数测试时，只要光源的上升时间和下降时间和半宽度FWHM均不超过管子输出脉冲的相应时间参数的三分之一，则该光源即可称为δ函数脉冲光源。
目前可作为δ函数脉冲光源的有发光二极管、激光二极管、汞湿式火花光源、切仑可夫光源和钇铝石榴石锁模激光器等。
2.供电电路
（1）电源的连接方式光电倍增管的供电方式有两种，即负高压接法（阴极接电源负高压，电源正端接地）和正高压接法（阳极接电源正高压，而电源负端接地）。
正高压级法的特点是可使屏蔽光、磁、电的屏蔽罩直接与管子外壳相连，甚至可制成一体，因而屏蔽效果好，暗电流小，噪声水平低。
但这时阳极处于正高压，会导致寄生电容增大。
如果是直流输出则不仅要求传输电缆能耐高压，而且后级的直流放大器也处于高电压，会产生一系列的不便；如果是交流输出测需通过耐高压、噪声小的隔直电容。
负高压接法的优点是便于与后面的放大器连接且既可以直流输出，又可以交流输出，操作安全方便。
缺点在于因玻壳的电位与阴极电位相接近，屏蔽罩应至少离开管子玻壳l－2cm。
这样系统的外形尺寸就增大了。
否则由于静电屏蔽的寄生影响，暗电流与噪声都会增大。
（2）分压器光电倍增管极间电压的分配一般是由如图1－5所示的电阻链分压来完成的。
最佳的极间电压分配取决于三个因素，即阳极峰值电流、允许的电压波动以及允许的非线性偏离
①.级间电压分配光电倍增管的极间电压可按前级区、中间级、和末级区加以考虑。
前级区的收集电压必须足够高，以使第一倍增级有高的收集效率和大的次级发射系数。
中间级区的各级间通常具有均匀分布的级间电压，以使管子给出最佳的增益。
由于末级区各级特别是末级支取较大的电流，所以末级区各级间电压不能过低，以免形成空间电荷效应而使管子失去应有的直线性。
②分压电流当阳极电流增大到与分压器相比拟时，将会导致末级区各级间电压的大幅度下降，从而使光电倍增管出现严重的非线性。
为防止级间电压的再分配以保证增益稳定，分压器电流至少为最大阳极平均电流的20倍。
对于直线性要求很高的应用场合，分压器电流应至少为最大阳极平均电流的100～500倍。
③分压电阻确定了分压器电流就可以根据光电倍增管的最大阳极电压算出分压器的总电阻再按照适当的级间电压分配，由总电阻求出各分压电阻的阻值。
（3）输出电路光电倍增管的输出是电荷，且其阳极几乎可作为一个理想的电流发生器来考虑。
因此输出电流与负载阻抗无关。
但实际上，对负载的输入阻抗却存在着一个上限，因为负载电阻上的电压降明显地降低了末级倍增极与阳极之间的电压，因而会降低放大倍数，致使光电特性偏离线性。
①直流输出电路对于直流信号，光电倍增管的阳极能产生达数十伏的输出电压，因此可使用大的负载电阻。
检流计或电子微电流计可直接接至阳极，此时就不再需要串接负载电阻。
②脉冲输出电路光电倍增管输出电压的相应等效电路是电流源与负载电阻的RL和输出电容CL并联的电路，如图1—6所示。
阳极电路对地的电容CL起着RL的旁路作用，从而使输出波形畸变，对于宽度很窄的脉冲，时间常数τ=RC应远小于光脉冲的宽度。
四、实验装置
光电倍增管静态特性参数测试装置静态特性参数测试装置如图1—7所示。
这是一个光屏蔽的暗箱，分光源室和测试室两部分。
图1—7光电倍增管特性参数测试装置
白炽灯放置在光源室中，位于透镜的焦点上。
白炽灯灯光经过透镜后成为平行光射入测试室中，在平行光路里放置了若干抽插式的中性衰减片。
最后照射到光电倍增管的阴极面上。
光电倍增管的输出电流可有检流计测出，也可由数字电压表测量负载的电压得到。
本实验选用GDB-24型光电倍增管，它的管脚和名称见附录。
五、实验步骤
1.测阴极伏安特性
（1）将光电倍增管插入阳极特性测试所用的分压器中，其特性是以阴极作阴极，以第—倍增极做阳极，其余倍增极和阳极与第一倍增极连接一起。
（2）把光电倍增管放入测试室中，并连接好电源线及输出线。
抽出衰减片，检查光屏蔽。
（3）在与阳极测量时同样的光强下，接通直流稳压电源，测量阴极电流与电压的关系。
如果采用标准光源或直接测出光通量则可同时输出灵敏度。
2.测阳极伏安特性
（1）点亮白炽灯，并记下此时的光源电压；
（2）打开光电倍增管电源，测出倍增管阳极电流和倍增管电压的关系；
（3）断开光电倍增管电源，并关端白炽灯。
在开启高压电源时请注意：
在开启开关前，首先要检查各输出旋钮是否已调到最小。
打开电源开关，一定要预热1分钟后再输出高压。
关机程序和开机相反。
六、实验报告
（1）作出暗电流与阳极电压之间的关系曲线
（2）作出某一光强下阳极电流与阳极电压之间的关系曲线。
（3）作出与第（3）项同样光照下，阴极电流和外加电压的关系曲线。
表1-1极限工作条件（GDB-24）
序号
工作条件内容
单位
最小值
最大值
1
2
3
4
5
6
阳极电压
直流输出电流
阴极受照光通量
光谱响应范围
环境温度
环境相对湿度
V
μA
Im
nm
℃
%
400
-30
1000
100
1150
60
90
表1-2主要参数
阴极参数
阳极参数
光照灵敏度/（μA·1m-1）
红外响应
/nA（1.06μm处）
光照灵敏度/（A·1m-1）
阳极电压/V
暗电流/A
33.3
25
1
1200
90
注：
测试阴极红外响应（1.06μm处）采用如下标准：
①光源色温为2859K；②阴极有效直径ф25mm；③在阴极和光源之间加一红外滤光片（滤光片特定标准，中心波长为1.06μm），在规定积分光通量下，阴极的直流输出电流即为阴极红外响应。
表2-3管脚说明
管脚号
电极名称
符号
1
空脚
NC
2
第三倍增极
D3
3
第五倍增极
D5
4
第七倍增极
D7
5
第九倍增极
D9
6
第十一倍增极
D11
7
阳极
A
8
第十倍增极
D10
9
第八倍增极
D8
10
第六倍增极
D6
11
第四倍增极
D4
12
第二倍增极
D2
13
阴极
K
14
第一倍增极
D1
极间电压分配：
K-D1
D1-D2
D2-D3
D3-D4
。
。
。
D9-D10
D10-D11
D11-A
R
R
R
R
R
R
R
R
使用注意事项：
（1）光电倍增管对光的响应极为灵敏，因此在没有完全隔绝外界干扰光的情况下切勿对管子施加工作电压，否则会导致管内倍增极的损坏。
（2）使管子处在非工作状态，也要尽可能减少光电阴极和倍增极的不必要的曝光，以免对管子造成不良的影响。
（3）光电阴极的端面是一块粗糙度数值极小的玻璃片，要妥善保护。
（4）使用时必须预先在暗处邀见—段时间管基要保持清洁干燥同的要满足规定的环境条件，切勿超过所规定的电压最大值。
（5）管子导电片与管脚应接触良好插上、拔下时务必要用力于胶木管基，否则易造成松动
或炸裂。
（6）在有磁场影响的场合，应该用高导磁金属进行磁屏蔽。
（7）与光电阴极区的外壳相接触的任何物体应处于光电阴极电位。
（8）该管用电阻分压器对各电极供电，典型分压器示于表1—4。
对于每一个具体管子，若在典型分压器的基础上再仔细地调节前级和末级几个分压电阻的数值，可获得最佳分压状。
实验b光电探测器响应时间的测试
通常，光电探测器的输出的电压信号在时间上都要落后于作用在其上的光信号，即光电探测器的输出相对于输入的光信号要发生沿时间轴的扩展。
扩展的程序可由响应时间来描述。
光电探测器的这种响应落后于作用信号的特性称为惰性。
由于惰性的存在，会使先后作用的信号在输出端相互交叠，从而降低了信号的凋制度。
如果探测器观测的是随时间快速变化的物理量，则由于惰性的影响会造成输出严重畸变。
因此，深入了解探测器的时间响应特性是十分必要的。
一、实验目的
（1）了解光电探测器的响应度不仅与信号光的波长有关，而且与信号光的调制频率有关；
（2）掌握发光二极管的电流调制法；
（3）熟悉测量探测器响应时间的方法。
二、实验内容
（1）用探测器的脉冲响应特性测量响应时间
（2）利用探测器的幅频特性确定其响应时间。
三、基本原理
表示时间响应特性的方法主要有两种，一种是脉冲响应特性法，另一种是幅频特性法。
1．脉冲响应响应落后于作用信号的现象称为弛豫。
对于信号开始作用时的弛豫称为
上升弛豫或起始弛豫，信号停止作用时的弛豫称为衰减弛豫。
弛豫时间的具体定义如下：
如用阶跃信号作用于器件，则起始弛豫定义为探测器的响应从零上升为稳定值的（1–1/e）（即63％）时所需的时间。
衰减弛豫定义为信号撤去后，探测器的响应下降到稳定值的1／e（即37％）所需的时间。
这类探测器有光电池、光敏电阻及热电探测器等。
另一种定义弛豫时间的方法是起始弛豫为响应值从稳态值的10％上升到90％时所用的时间；衰减弛豫为响应从稳态值的90％下降到10％时所用的时间。
这种定义多用于响应速度很快的器件如光电二极管、雪崩光电二极管和光电倍增管等。
若光电探测器在单位阶跃信导作用下的起始阶跃响应函数为[1−exp（−t/τ1）]，衰减响
应函数为exp（−t/τ1），则根据第一种定义，起始弛豫时间为τ1，衰减弛豫则间为τ2。
此外如果测出了光电探测器的单位冲激响应函数，则可直接用其半值宽度来表示时间持
性。
为了得到具有单位冲激函数形式的信号光源，即δ函数光源，可以采用脉冲式发光二极
管、锁模激光器以及火花源等光源来近似。
在通常测试中，更方便的是采用具有单位阶跃函数形式亮度分布的光源。
从而得到单位阶跃响应函数，进而确定响应时间。
2．幅频特性由于光电探测器惰性的存在，使得其响应度不仅与入射辐射的波长有关，
而且还是入射辐射调制频率的函数。
这种函数关系还与入射光强信号的波形有关。
通常定义
光电探测器对正弦光信号的响应幅值同调制频率间的关系为它的幅频特性。
许多光电探测器
的幅频特性具有如下形式。
A（ω）=1/（1+ω2τ2）1/2（3–1）
式中A（ω）表示归一化后的幅频特性；ω=2πƒ为调制圆频率；ƒ为调制频率；τ为响应时间。
在实验中可以测得探测器的输出电压V（ω）为
V（ω）=V0/（1+ω2τ2）1/2（3–2）
式中V0为探测器在入射光调制频率为零时的输出电压。
这样，如果测得调制频率为ƒ1时的输出信号电压V1和调制频率为ƒ2时的输出电压信号V2，就可由下式确定响应时间
τ=1/2π[（V12-V22）/（（V2f2）2-（V1f1）2）]1/2（3–3）
为减小误差,V1与V2的取值应相差10％以上。
由于许多光电探测器的幅频特件都可出式（3—1）描述，人们为了更方便地表示这种特性，引出截止频率ƒc。
它的定义是中输出信号功率降至超低频一半时，即信号电压降至超低频信号电压的70.7％时的调制频率。
故ƒc频率点又称为三分贝点或拐点。
由式（3—1）可知
ƒc=
（3–4）
实际上，用截止频率描述的时间特性是由式（4—1）定义的τ参数的另—种形式。
在实际测量中，对入射辐射调制的方式可以是内调制，也可以是外调制。
外调制是用机械调制盘在光源外进行调制，因这种方法在使用时需要采取稳频措施，而且很难达到很高的调制频率，因此不适用于响应速度很快的光电探测器，所以具有很大的局限性。
内调制通常采用快速响应的电致发光元件作辐射源。
采取电调制的方法可以克服机械调制的不足，得到稳定度高的快速调制。
四、实验仪器
光电探测器时间常数测试实验箱；20M的双踪示波器；毫伏表。
在光电探测器时间常数测试实验箱中，提供了需测试两个光电器件峰值波长为900nm的光电二极管和可见光波段的光敏电阻。
所需的光源分别由峰值波长为900nm的红外发光管和可见光（红）发光管来提供。
光电二极管的偏压与负载都是可调的，偏压分5V、10V、15V三挡，负载分100殴姆、1k殴姆、10k殴姆、50k殴姆和100k殴姻五档。
根据需要，光源的驱动电源有脉冲和正弦波两种，并且频率可调。
图3-1响应时间测试装置框图
下面简要介绍CS-1022型示波器的外触发工作方式和10％到90％的上升响应时间的测试方法。
1.外触发同步工作方式当示波器的触发源选择ext档时，CS-1022型示波器右下角的外触发输入插座上的输入信号成为触发信号。
在很多应用方面，外触发同步更为适用于波形观测，这样可以获得精确的触发而与馈送到输入插座CH1和CH2的信号无关。
因此，即使当输入信号变化时，也不需要再进一步触发。
2.10％到90％的上升响应时间的测试
（1）将信号加到CH1输入插座，置垂直方式于CH1。
用V/div和微调旋钮将波形
峰峰值调到6div。
（2）用▲/▼位旋钮和其他旋钮调节波形，使其显示在屏幕垂直中心。
将t/div开关调到尽可能快的档位，能同时观测10％和90％两个点。
将微调置于校准档。
（3）用◄/►位旋钮调节10％点，使之与垂直刻度线重合，测量波形上10％到90％点之间的距离（div）。
将该值乘以t/div，如果用“×10扩展”方式，再乘以1/10。
请正确使用10％、90％线。
在CS-1022型示波器上，每个0％、10％、90％、100％测量点都标记在示波器屏幕上。
使用公式：
上升响应时间tr=水平距离为4（div）×t/div档位ד×10扩展”的倒数（1/10）。
图3-2上升响应时间测量举例
【举例】
例如，水平距离为4div，t/div是2μs（见图3-2）。
带入给定值：
上升响应时间tr=4.0（div）×2（μs）=8μs
五、实验步骤
1.用脉冲法测量光电二极管的响应时间
首先要将本实验箱面板上的“偏压”档和“负载”分别选通一组。
然后将“波形选择”开关拨至脉冲档，“探测器选择”开关拨至光电二极管档，此时在“输入波形”的二极管处（黄导线）应可观测到方波，由“输出”处引出的输出线（白导线）即可得到光电二极管的输出波形，其频率可通过“频率调节”处的方波旋钮来调节。
然后按照要求分别测量一定偏压下不同负载时其响应时间及一定负载下不同偏压时其响应时间。
（1）选定负载为10kΩ，按照下表改变其偏压。
观察并记录在零偏（不选偏压即
可）及不同反偏下光电二极管的响应时间，并填入表3—l。
表3—1硅光电二极管的响应时间与偏置电压的关系
偏置电压E/V
0
5
10
15
响应时间tr/s
（2）在反向偏压为15V时，改变探测器的偏置电阻，观察探测器在不同偏置电阻时的脉冲响应时间。
记录填入表3—2。
表3—2硅先电三极口的响应时同与负载电阻的关系
负载电阻RL/Ω
500
1K
10K
50K
100K
响应时间tr/s
2.用脉冲法测量光敏电阻的负载响应时间
光敏电阻所加偏压力15V，负载是10k，是不可调的。
故“偏压”档和负载挡在此时不起作用。
将实验箱面板上“波形选择”开关拨至脉冲档，“探测器选择”开关拨至光敏电阻挡，此时由“输入波形”的光敏电阻处（黄导线）应可观测到方波，由“输出”处引出的输出线（青导线）即可得到光敏电阻的输出波形，调节“频率调节”旋钮使频率为20Hz，测出其响应时间并记录。
3.用幅频特性法测量CdSe光敏电阻的响应时间
（1）将本实验箱面板上“波形选择”开关拨至正弦档，“探测器选择”开关拨至光敏电阻挡，此时由“输人波形”的光敏电阻处（红导线）应可观测到输入的正弦波形由“输出”处引出的输出线（青导线）即可得到光敏电阻的输出波形，其频率可通过改变“频率调节”处的正弦旋钮来调节。
然后改变光波信号频率，测出不同频率下CdSe的输出电压（至少测三个频率点）并记录，计算出其响应时间。
4.用截止频率测量CdSe光敏电阻的响应时间
将本实验箱面板上“波形选择”开关拨至正弦档，“探测器选择“开关拨至光敏电阻档，此时由”输入波形“的光敏电阻处（红导线）应可观测到输入的正弦波形，由“输出”处引出的输出线（青导线）即可得到光敏电阻的输出波形，其频率可通过改变“频率调节”处的正弦旋钮来调节。
改变正弦波的频率，可以发现随着调制频率的改变，CdSe负载电阻两端的信号电压将发生变化。
测出其衰减到超低频的70.7%时（即3分贝处）的调制频率ƒc,并确定响应时间τ。
六、实验报告
（1）列出表3—1、表3—2并解释光电二极管的响应时间与负载电阻和偏置电压的关系。
（2）列出用脉冲响应法测得的CdSe光敏电阻的响应时间，并与用幅频特性法测出的响应
时间相比较。
（3）写出用截止频率测得的CdSe的响应时间。
并比较这三种方式的特点。
七、思考题
（I）CdSe光敏电阻在弱光和强光照射下的响应时间是否相同?
为什么?
（2）如欲测量响应速度更快的光电探测器的响应时间，则必须提高光源的调制频率，试想还有哪些方法。
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