理论力学题目整合第二章.docx
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理论力学题目整合第二章
理论力学题库一一第二章
1.
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12.
13.
14.
填空题
对于一个有n个质点构成的质点系，质量分别为m2,m3,...mi,...mn，位置矢量分别
为r1；；,...?
..,，则质心C的位矢为质点系动量守恒的条件是质点系机械能守恒的条件是质点系动量矩守恒的条件是
质点组对的微商等于作用在质点组上外力的矢量和，此即质点组的
定理。
质心运动定理的表达式是
平面汇交力系平衡的充分必要条件是合力为零^
各质点对质心角动量对时间的微商等于外力对质心的力矩之和。
质点组的角动量等于质心角动量与各质点对质心角动量之和。
质点组动能等于质心动能与各质点对质心动能之和。
1n
柯尼希定理的数学表达式为：
T-mrCmiri2，表述为质点组动能等于质心
i1
动能与各质点对质心动能之和。
2-6.质点组质心动能的微分等于内、夕卜力在质心系系中的元功之和。
15.太阳、行星绕质心作圆锥曲线的运动可看成质量为折合质量的行星受太阳（不动）的
引力的运动。
16.两粒子完全弹性碰撞，当质量相等时，一个粒子就有可能把所有能量转移给另一个粒子。
17.
设木块的质量为m2,被悬挂在细绳的下端，构成一种测定子弹速率的冲击摆装置。
如果有一质量为mi的子弹以速率vi沿水平方向射入木块，子弹与木块将一起摆至高度
选择题
1.关于质心，以下说法错误的是（
）
A.
均质物体的质心和其几何中心重合；
B.
处于均匀重力场中的物体，
重心和质心重合;
C.
质点组合外力为零时，质心将静止；
D.
质心可以在物体的外部。
2.质点组运动的总动能的改变（
）
A.
与外力无关，内力有关；
B.
与外力、内力都有关；
C.
与外力、内力都无关；
D.
与外力有关，内力无关。
3.满足下列哪种情况，质点组的机械能守恒（
A只有保守力做功；
B外力和内力都不是保守力；
C所有内力均为保守力；
D所有外力均为保守力。
2-4.如果某质点系所受合外力为零，则该质点系的
A动量守恒；B角动量守恒；C动能守恒；D不能确定。
2-5.质点系的内力有如下性质，其中错误的说法是：
A内力的动量之和为零；B内力的角动量之和为零；
C内力的动能之和为零；D内力的矢量和为零。
2-6.关于内力的说法中错误的有：
A质点系的内力不能改变质点系的动量；
B质点系的内力不能改变质点系的动能；
C质点系的内力在运动过程中可能作功，可能不作功；
D刚体在运动过程中内力不作功。
2-7.以下四种说法中，哪一种是正确的？
（A）作用力与反作用力的功一定是等值异号；
（B）内力不能改变系统的总机械能；
（C）摩擦力只能作负功；
（D）同一个力作功在不同的参考系中，也不一定相同。
【A】
【C】
【B】
【D】
2-8.对机械能守恒和动量守恒的条件，正确的是:
（A）系统不受外力作用，则动量和机械能必定同时守恒.;
（B）对一系统，若外力作功为零，而内力都是保守力，则其机械能守恒；
（C）对一系统，若外力作功为零，则动量和机械能必定同时守恒；
（D）系统所受和外力为零，和内力也为零，则动量和机械能必定同时守恒.。
【B】
2-9.一人握有两只哑铃，站在一可无摩擦地转动的水平平台上，开始时两手平握哑铃，人、
哑铃、平台组成的系统以一角速度旋转，后来此人将哑铃下垂于身体两侧，在此过程中
系统【A】
（A）角动量守恒，机械能不守恒；
（B）角动量守恒，机械能守恒；
（C）角动量不守恒，机械能守恒；
（D）角动量不守恒，机械能不守恒。
2-10.如果某质点系的动能变大，则该质点系的【D】
A动量变大；B各质点的动量一定变大；
C质点系的能量变大；D不能确定。
2-11.如果某质点系的动量变大，则该质点系的【D】
A质点系的动能一定变大；B各质点的动量一定变大；
C质点系的能量一定变大；D不能确定。
2-12.如果某质点系所受合外力变大，则该质点系的【D】
A动量一定变大；B角动量一定变大；
C动能一定变大；D不能确定。
、简答
2.1一均匀物体假如由几个有规则的物体并合（或剜去）而成，你觉得怎样去求它的质心？
•答：
因均匀物体质量密度处处相等，规则形体的几何中心即为质心，故先找出各规则形体
的质心把它们看作质点组，然后求质点组的质心即为整个物体的质心。
对被割去的部分，先
假定它存在，后以其负质量代入质心公式即可。
2.2一均匀物体如果有三个对称面，并且此三对称面交于一点，则此质点即均匀物体的质心，
何故？
答:
物体具有三个对称面已足以确定该物体的规则性，该三平面的交点即为该物体的几何对
称中心，又该物体是均匀的，故此点即为质心的位置。
2.3在质点动力学中，能否计算每一质点的运动情况？
假如质点组不受外力作用，每一质
点是否都将静止不动或作匀速直线运动？
答：
对几个质点组成的质点组，理论上可以求每一质点的运动情况，但由于每一质点受到周
围其它各质点的相互作用力都是相互关联的，往往其作用力难以预先知道；再者，每一质点
可列出三个二阶运动微分方程，各个质点组有3n个相互关联的三个二阶微分方程组，难以
解算。
但对于二质点组成的质点组，每一质点的运动还是可以解算的。
若质点组不受外力作用，由于每一质点都受到组内其它各质点的作用力，每一质点的合内力
不一定等于零，故不能保持静止或匀速直线运动状态。
这表明，内力不改变质点组整体的运动，但可改变组内质点间的运动。
2.4两球相碰撞时，如果把此两球当作质点组看待，作用的外力为何？
其动量的变化如何？
如仅考虑任意一球，则又如何？
答：
把碰撞的二球看作质点组，由于碰撞内力远大于外力，故可以认为外力为零，碰撞前后
系统的动量守恒。
如果只考虑任一球，碰撞过程中受到另一球的碰撞冲力的作用，动量发生改变。
2.5水面上浮着一只小船。
船上一人如何向船尾走去，则船将向前移动。
这是不是与质心运
动定理相矛盾？
试解释之。
•答：
不矛盾。
因人和船组成的系统在人行走前后受到的合外力
为零（忽略水对船的阻力），且开船时系统质心的初速度也为零，故人行走前后系统质心相对地面的位置不变。
当人向船尾移动时，系统的质量分布改变，质心位置后移，为抵消这种改变，船将向前移动，这是符合质心运动定理的。
2.6为什么在碰撞过程中，动量守恒而能量不一定守恒？
所损失的能量到什么地方去了？
又
在什么情况下，能量才也守恒？
26答：
碰撞过程中不计外力，碰撞内力不改变系统的总动量，但碰撞内力很大，使物体发
生形变，内力做功使系统的动能转化为相碰物体的形变能（分子间的结合能），故动量守恒
能量不一定守恒。
只有完全弹性碰撞或碰撞物体是刚体时，即相撞物体的形变可以完全恢复
或不发生形变时，能量也守恒，但这只是理想情况。
2.7选用质心坐标系，在动量定理中是否需要计入惯性力?
•答：
设质心的速度Vc，第i个质点相对质心的速度Vi，则ViVcVi，代入质点组动量
Fie
山刀。
。
故选用质心坐标系，在动量定理中要计入惯性力。
但质点组相对质心
V
参考系的动量不变，即相对于质心参考系的动量不受外力影响，这给我们解决问题带来不少方便。
值得指出：
质点组中任一质点相对质心参考系有，对质心参考系动量并不守恒。
秋千何以能越荡越高？
这时能量的增长是从哪里来的？
答：
秋千受绳的拉力和重力的作用，在运动中绳的拉力提供圆弧运动的向心力，此力不做功，
只有重力做功。
重力是保守力，故重力势能与动能相互转化。
当秋千荡到铅直位置向上去的过程中，人站起来提高系统重心的位置，人克服重力做功使系统的势能增加；当达到最高点
向竖直位置折回过程中，人蹲下去，内力做功降低重心位置使系统的动能增大，这样循环往
复，系统的总能不断增大，秋千就可以越荡越高。
这时能量的增长是人体内力做功，消耗人
体内能转换而来的。
2.10在火箭的燃料全部燃烧完后，§2.7
（2）节中的诸公式是否还能应用？
为什么？
答：
火箭里的燃料全部烧完后，火箭的质量不再改变，然而质量不变是变质量物体运动问题
的特例，故§2.7
（2）中诸公式还能适用，但诸公式都已化为恒质量系统运动问题的公式。
2.11多级火箭和单级火箭比起来，有哪些优越的地方？
m0
答：
由VV。
Vrln-一V。
VrlnZ知，要提高火箭的速度必须提高喷射速度或增大
ms
m。
质量比——。
由于燃料的效能，材料的耐温等一系列技术问题的限制，£不能过大；又由
ms
于火箭的外壳及各装置的质量m。
相当大，质量比也很难提高，故采用多级火箭，一级火箭
的燃料燃完后外壳自行脱落减小火箭的质量使下一级火箭开始工作后便于提高火箭的速度。
若各级火箭的喷射速度都为V，质量比分别为Zi,Z2,.Zn，各级火箭的工作使整体速度增
加V1,V2,Vn，则火箭的最后速度
vv1v2VnVrlnz1lnz2lnznVrlnz1z2zn
因每一个z都大于1，故V可达到相当大的值。
但火箭级数越多，整个重量越大，制造技术上会带来困难，再者级越高，质量比越减小，
级数很多时，质量比逐渐减小趋近于1，速度增加很少。
故火箭级数不能过多，一般三至四
级火箭最为有效。
二、计算题
1.重为W的人，手里拿着一个重为的物体。
此人用与地平线成角的速度。
向前跳去,
当他达到最高点时，将物体以相对速度U水平向后抛出。
问由于物体的抛出，人跳的距
离增加了多少？
2.一光滑球A与另一静止的光滑球B发生斜碰。
如两者均为完全弹性体，且两球的质量相等，则两球碰撞后的速度互相垂直，试证明之。
3.质量为mi的质点，沿倾角为的光滑直角劈滑下，劈的本身质量为m2，又可在光滑水
平面自由滑动。
试求质点水平方向的加速度及劈的加速度。
4.求均匀扇形薄片的质心，此扇形的半径为a，所对的圆心角为2，并证半圆片的质心
4a
离圆心的距离为3。
5.如自半径为a的球上，用一与球心相距为b的平面，切出一球形帽，求此球形冒的质心。
6.半径为a，质量为M的薄圆片，绕垂直于圆片并通过圆心的竖直轴以匀角速转动，
求绕此轴的动量矩。
7•—门大炮停在铁轨上，炮弹质量为m，炮身及炮车质量和等于M，炮车可以自由地在铁轨上反冲，如炮身与在地面成一角度，炮弹对炮身的相对速度为V，试求炮弹离炮身时
对地面的速度v及炮车反冲的速度U。
解：
由于在水平方向（x方向）无外力作用，火药爆炸力为内力，故水平方向动量守恒
即mvxMU0
（1）
又由相对运动关系知VcosUVx,VsinVy
（2）
VxVcos
Mm
（2）代入
（1）得VyVsin（3）
U—m—Vcos
如设V与水平面夹角为
，则tan
VyVsin
Mmtan
M
VxM…
cos
Mm
所以
讨论：
由（4）式知炮车反冲时vV，由（5）式知
有足够的长度，求重物所能达到的最大高度。
解：
取OZ轴铅直向上，O点位于地面。
将在空中运动的链条的物体A视为主体。
则并入
用
G
qgdz乘上式两端得
G
qzz
dG
已
知
初始
条件
为z
0
时
1
G
22
g小
3
1
22
—
qzz
G
qz
-G
Vo
2
3q
2
2
qzzgGqzdz
ZV。
所以积分上式得
—G3当z0时，上升高度z正好就是最大
3q
2
值h即hq313qGg1
8.在椭圆机构中，规尺AB质量为2m1,曲柄OC质量为mi,滑块A和B质量均为m2曲柄
以匀角速度3绕轴O转动。
试求机构质心的运动方程及系统动量。
设各物体为均质，
OC=AC=BC=l。
解法1：
运动方程（C点）的运动为平面运动运动方程为：
xlcost,ylsint,
222
消去t得：
xyl
动量
Pab
Pa
PbmMc
（2g
2m2）VAB
sin
ti
1+•、costj）
2
（2m1
2m2）（lsinti
sin
ti
-glcostj
2m2l
costj2m2l
l
sin
poc
5m1l
m1（2
4m2）sinti
4m2）costj
costj）
ti
总动量值的合成：
PPx2Py2
l
（5m14m?
）
（m1
解法2:
首先建立整个系统的质心位置
Xc
1
cost
2
2m1lcost
（3mi2m2）
yc
（mi*sint2mIsint
（3叶2m2）
2m2lcost）
2m2lsint）
sint（5m14m2）
2
cost（5mi4m2）
2
Pxmxc
将质心位置求导后，代入动量式
Pymyc
22l
总动量值的合成：
ppxpy（5m14m2）
10.某质量为m的质点，其运动方程用矢量式可表达为r（t）x（t）iy（t）jz（t）k，式中:
r为质点的矢径，i,j,k分别为x,y,z的单位矢。
试求：
（1）质点的动能、动量及对坐标原点O的动量矩。
（2）质点对点A（a,b,c）的动量矩。
（3）作用在质点上的力及力的功率。
121222
解：
（1）动能Tmvm（xyz）
22
动量pmvm（xiyjzk）
动量矩Lom（yzzy）i（zxxz）j（xyyx）k
（1）动量矩
Lam（yb）z（zc）yi（zc）x（xa）zj（xa）y（yb）xk
（2）力Fmamrm（xiyjzk）
功率PF?
vF?
rmr?
rm（xxyyzz）
22
11、质点在xoy平面内运动，其势能为：
V2x5xy3y6x7y试求使该质点处
于平衡状态的点的坐标。
解：
欲使质点平衡须使质点势能对任一函数的一阶偏微分为零即
4x25x60
（1）
5x6y70
（2）
求解上面方程组得平衡坐标为x=1,y=2
12.一人在水平台上走动，此台可通过其中心的铅直轴而旋转，人走的轨迹是以平台中心为圆心，r为半径
的圆周，假定人重为p，平台重也为p，其半径也为r，试求当人在平台上走完一周时平台转过的角度。
解：
以作平台为质点系，受力为重力，方向均向下，与转轴平行，力矩为零。
假设平台与转轴接触面光滑
无摩擦，故质点系动量矩守恒。
在质点系起始时，t0,G00在某时刻人相对于平台的速度为u，平台的角速度为，则人的绝
对速度为vur人的动量矩为：
G!
—r（ur）方向沿转轴方向。
g
平台动量矩为：
G2I
1P2
r方向也沿转轴方向。
2g
由动量矩守恒定律得：
Gi
G2
Pr（u
、P2r）r
0
2u
g
2g
3r
dds
d
2ds
2
2r2
又，u
即
d
ds枳分得：
d
ds
dtdt
dt
3rdt
3r
0
03r
故
3
13、一均质木板放在光滑的水平面上，板的一端站着一个人。
在某一时刻，人以不变的速度u向x轴
正向运动。
设板的质量为mi，人的质量为m2。
试求t秒钟后，人的绝对速度v与位移以及板的绝对速度
vi与位移。
解：
以人和板为研究对象。
系统受力：
人的重力P,板的重力W，光滑的水平面对板的正压力Fn。
以上
受力均在竖直方向，所以水平方向受力为零，则动量守恒。
在初始时刻t=0，人和板都静止，动量Pax=0，任意时刻t，设板的绝对速度vi沿X轴正向，则由点的合成运动可知，人的绝对速度为v=v1+u。
由动量守恒定律得：
mivi+m2（vi+u）=0
解此方程得Vi
m2
u
负号表示板的运动方向与
x轴正向相反。
m2
m1
由此得人的绝对速度为vv1u
m2
uu
m2m1
u正号表示人的运动方向与x轴正向相同
m1m2
因u与v都是常量，故人和板的位移分别为
xvt
m1
ut,x-iv1t
m1m2
m2
——utm1m2
x,y,z，证明divr
解：
（1）divr
?
r
i一j—
k一？
xiyj
xy
z
ijk
zy.
（2）rotr
r
一—i
xyz
yz
xyz
（3）由
rotr
0可知势函数必存在，由rxi
设矢量r在笛卡儿坐标系中的投影为
zk
x
x
yz
yz
3
x
z.
y
x,小
j
k0
z
x
x
y
yj
zk,r
grad
ij
——k
xy
z
3,rotr0并求使r
grad的函数
（4）
入
（2）
入（4）
入（3）
代（7）入（6）得
2积分
3
（1）式得
y，z
fy,z
y
x2
积分得f
2
y_
2
积分得
14.质量为m及m2的两自由质点互相以引力吸引,
m1
m2
力与其质量成正比，与距离的平方成反比，比例常数为k，开始时两质点皆处于静止状态,
其间距离为a，试求两质点间的距离为-时两质点的速度。
2
解法1：
用机械能守恒定律求解令质量为m1自由质点的速度为w，质量为m2的自由质点速度为v2，则因两质点互相吸引,
故V1V2方向相反，取Vi方向为正方向如图示
两质点间的相互吸引力为万有引力是保守力
解法2:
用动能定理求解
故ViV2方向相反，取Vi方向为正方向如图示
由dTW得dQgr；m2r/）Fdr^^^dr
22r
12i2kmim2/八
积分上式得一m"m2V2--⑴
22a
由于两质点无外力作用，故动量守恒有
m1v1
m2v20
解
（1）
（2）式得Vi
2k
m2、
（a（mim2）
2k
V2mi.
a（mim2）
解法3:
用两体问题方法求解
由于两质点无外力作用可视为两体问题
miVim2V2
d2ri2
dVi2
dt
mim2dVi2
F
kgm2
dt2
mim2dt
2
「i2
dVi2
dVi2dri2
dVi2
又
Vi2
dt
dri2dt
dri2
代入（i）
式有1
Vi2dVi2
k
2
dri2
mi
m2
ri2
犷F得
miVim2V20
又根据速度合成方法知Vi2
Vi为负值表明与V2方向相反
，某人持链条一端以
i5.如图示，一长为I的均质链条在水平面上自然堆成一堆，线密度为
链条对手
匀速V将其提高，试证：
当他的手离开水平面的高度为x时（xI），
的作用力大小为Fx
V2
解法1:
用质心运动定理求解取链条整体为研究对象，在t时刻，整体所受的外力有重力Pig,拉力F和水平面对静
止的那部分链条的支持力F丨xg。
由质心运动定理可得
macFlglxg式中a。
为质心的加速度。
上式在x轴上的投影式为mXcFlglxg
2
…亠xv则有Xcv,Xc
2
所以Fxgm]
解法2:
用动量定理求解
静止的那部分链条的支持力
整体所受的外力有重力Plg，拉力F和水平面对静止的那部分链条的支持力
Flxg
上式在x轴上的投影式为FXFxg
一dPx厂dPxdxdx2ll
由动量定理一Fx得x（xv）vvFxFxg
dtdtdtdt
2
Fxgv
解法3:
用变质量问题方法求解
如图示，取已上升部分为主体，其质量为mx，速度为v,不断增加部分为变体，
dmdx其速度u0，主体和变体所受合外力为F合Fxg
由密歇尔斯基方程—（mv）u也F合得
dtdt
—（xv）F合Fxg即vv2F合Fxg
dtdt
2
故Fxgv
16.圆环质量为M，放在光滑水平面上，有一质量为m的小虫在圆环上爬行，如图示，求
与转轴平行，力矩为零。
证：
小虫在圆环上相对地爬行一周时，圆环的自转角度不超过180°。
设初始时系统静止。
解：
以小虫+圆环为质点系，圆环圆心为参考点，质点系受力为重力，方向均向下,故质点系动量矩守恒。
在质点系起始时,
0,G00在某时刻小虫相对于圆环的速度为u，圆环的角速度为，则小虫
od
在质点系起始时，t
的绝对速度为vur
另正解：
以小虫+圆环为质点系，圆环圆心为参考点，质点系受力为重力，方向均向下，与转轴平行，力矩为零。
故质点系动量矩守恒。
0,G°0在某时刻小虫相对于圆环的速度为u，圆环的角速度为，则小虫
小虫的动量矩为：
G1mr（ur）方向沿转轴方向。
般Mm故1800
17.一光滑球A与另一静止的光滑球B发生斜碰，如两球均为完全弹性体，且两球质量相等，则两球
碰撞后的速度互相垂直，试证明之。
证明：
设两球质量为m，光滑球a碰前速度矢量为y，光滑球b碰前速度矢量为0，
A和B碰撞后的速度的速度矢量为V,V2
由于两球碰撞过程中动量守恒有MV,MV,MV2•……
（1）
121212
又两球为完全弹性体动能守恒有-MV1-MV12丄MV22•……
（2）
222
222
（1）式代入
（2）式有（V1V2）VV
整理上式得2V1V20，由于V0,V20所以欲使两矢量的乘积为零，只有两矢量互相垂直即V1V2结论得证
18.有三个完全弹性的小球，质量分别为m1、m2、及m3,静止于一直线上，今于第一球上加上V1的速度，其方向沿此直线，设m1、m3及V1为已知，求第二球的速度为何值，才能使第三球于碰撞后所得的速度最大。
解：
设第一、第二球碰撞后第一球的速度为V1，第二球的速度为V2
则由速度公式得v1
w
1e
m2v1
v
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