《工程热力学》第四版课件-第2章.ppt

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1第二章热力学第一定第二章热力学第一定律律Firstlawofthermodynamics21热力学第一定律的实质2-2热力学能（内能）和总能23热力学第一定律基本表达式24闭口系基本能量方程式25开口系能量方程221热力学第一定律的实质热力学第一定律的实质一、第一定律的实质一、第一定律的实质能量守恒与转换定律在热现象中的应用。

二、第一定律的表述二、第一定律的表述热是能的一种，机械能变热能，或热能变机械能的时候，他们之间的比值是一定的。

或：

或：

热可以变为功，功也可以变为热；一定量的热消失时必定产生相应量的功；消耗一定量的功时，必出现与之相应量的热。

322热力学能（内能）和总能热力学能（内能）和总能一、热力学能一、热力学能（internalenergy）UUchUnuUthUk平移动能转动动能振动动能Tf1UpvTf,2）,（vTUU二、总（储存）能二、总（储存）能（totalstoredenergyofsystem）kpkpEUEEeuee=+=+总能热力学能，内部储存能外部储存能宏观动能宏观位能4三、热力学能是状态参数三、热力学能是状态参数测量p、V、T可求出d0dddddVVTVUUUpUTVcTTpVTVT=轾抖骣骣骣=+=+-琪琪琪犏抖桫桫桫臌U四、热力学能单位四、热力学能单位JkJ五、工程中关心五、工程中关心U宏观动能与内动能的区别523热力学第一定律基本表达式热力学第一定律基本表达式加入系统的能量总和热力系统输出的能量总和=热力系总储存能的增量EE+dEiimeQWjjmedtt+流入：

iiQme+流出：

jjWme+内部贮能的增量：

dE6（）（）totdjjiiQEememW轾=+S-S+臌或（）（）21totjjiiQEememWtt轾=D+S-S+臌（）（）totddjmjimiEeqeqPt轾F=+S-S+臌EE+dEiimeQWjjmedtt+724闭口系基本能量方程式闭口系基本能量方程式（）（）21totjjiiQEememWtt轾=D+S-S+臌闭口系，00ijmm=忽略宏观动能Uk和位能Up，EUD=DddQUWQUWquwquw=D+=+=D+=+第一定律第一解析式功的基本表达式热8讨论：

讨论：

1）对于可逆过程ddQUpV=+2）对于循环netnetdQUWQW=+蝌蜒3）对于定量工质吸热与升温关系，还取决于W的“+”、“”、数值大小。

ddQUWQUWquwquw=D+=+=D+=+9例自由膨胀如图，U解：

取气体为热力系闭口系？

开口系？

QUW=D+120UUUD=即强调：

功是通过边界传递的能量。

抽去隔板，求0W?

例A4302661例A43037710Q=10归纳热力学解题思路1）取好热力系;2）计算初、终态;3）两种解题思路从已知条件逐步推向目标从目标反过来缺什么补什么4）不可逆过程的功可尝试从外部参数着手。

1125开口系能量方程开口系能量方程一、推动功一、推动功（flowwork;flowenergy）和和流动功流动功（flowwork;flowenergy）推动功：

系统引进或排除工质传递的功量。

pAHpvD=pvp1v11o12流动功：

系统维持流动所花费的代价。

）（1122pvvpvp推动功在p-v图上：

13二二、焓、焓（enthalpy）定义：

H=U+pVh=u+pv单位：

J（kJ）J/kg（kJ/kg）焓是状态参数。

物理意义：

引进或排出工质而输入或排出系统的总能量。

dddppVHcTVTpT轾骣=+-犏琪桫犏臌14三、稳定流动能量方程三、稳定流动能量方程（steady-flowenergyequation）稳定流动特征：

注意：

区分各截面间参数可不同。

1）各截面上参数不随时间变化。

2）ECV=0，SCV=0，mCV=015流入系统的能量:

2f1111112Qmcqqupvgz骣+琪桫流出系统的能量:

22222f2212smPqupvcgz骣+琪桫系统内部储能增量系统内部储能增量:

ECV=考虑到稳流特征：

考虑到稳流特征：

ECV=0qm1=qm2=qm;及及h=u+pv（）（）22f2f12121S（）22QmmccqHHqqgzzPA骣=-+-+-+琪桫（）（）2221f2f121s1（）2qhhccgzzwB=-+-+-+16：

讨论1）改写式（B）为式（C）（）（）（）222211f2f12112squwpvpvccgzz-D=+-+-+-热能转变热能转变成功部分成功部分输出轴功输出轴功流动功流动功机械能增量机械能增量（）（）（）（）22f2f12121S2221f2f121s（）221（）2QmmccqHHqqgzzPAqhhccgzzwB骣=-+-+-+琪桫=-+-+-+（C）172f12tswwcgz=+D+Dt2211（）quwpvpvD-D=+-（）dddtwpvpvvp=-=-2）技术功（technicalwork）（）（）（）222211f2f12112squwpvpvccgzz-D=+-+-+-由式（C）1122vpvpwwt（）dtwwpv=-技术上可资利用的功wt可逆过程183）第一定律第二解析式ttdqhwqhw=D+=+21dddqhvpqhvp=D-=-（）dddddddqhvpupvvpupvuw=-=+-=+=+膨1）通过膨胀，由热能2）第一定律两解析式可相互导出，但只有在开系中能量方程才用焓。

（）（）2221f2f1211（）2sqhhccgzzwB=-+-+-+4）两个解析式的关系功，w=qu总之：

2tsf12wwcgz=+D+D可逆19四、稳定流动能量方程式的应用四、稳定流动能量方程式的应用1.蒸汽轮机、气轮机（steamturbine、gasturbine）流进系统：

1111hvpu流出系统：

2222s,upvhw+=内部储能增量：

012sthhww-=202.压气机，水泵类（compressor，pump）流入2f111s,2chgzw骣+琪桫流出2f222,2chgzq骣+琪桫内部贮能增量0Ct21wwhhq=-=-213.换热器（锅炉、加热器等）换热器（锅炉、加热器等）（heatexchanger:

boiler、heateretc.）22流入：

12221f113f331122mmqhcgzqhcgz骣骣+琪琪桫桫流出：

12222f224f441122mmqhcgzqhcgz骣骣+琪琪桫桫内增：

0若忽略动能差、位能差（）124312mmqhhhhq-=-234.管内流动流入：

流出：

内增：

021f111112ucgzpv+22f222212ucgzpv+2f102pucgzr骣D+=琪桫24例例A4312661例例A4322661例例A4332771例例A433377125归纳：

1）开口系问题也可用闭口系方法求解。

2）注意闭口系边界面上热、功交换；尤其是边界面变形时需考虑功的交换。

3）例A4333771中若有无摩擦及充分导热的活塞，结果如何？

解法三即可认为是这种情况，故无影响。

4）若A4333771活塞为绝热材料制造，若活塞下有弹簧，若如何？

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