电子的波动性.ppt

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粒子的波动性粒子的波动性1实物粒子的波粒二象性、实物粒子的波粒二象性、不确定关系不确定关系219231923年，德布罗意最早想到了这个问题，并且大年，德布罗意最早想到了这个问题，并且大胆地设想，对于光子的波粒二象性会不会也适用于实胆地设想，对于光子的波粒二象性会不会也适用于实物粒子。

物粒子。

一、德布罗意物质波的假设一、德布罗意物质波的假设1.1.物质波的引入物质波的引入光具有粒子性，又具有波动性。

光具有粒子性，又具有波动性。

光子能量和动量为光子能量和动量为上面两式左边是描写粒子性的上面两式左边是描写粒子性的E、P；右边是描写右边是描写波动性的波动性的、。

将光的粒子性与波动性联系起来。

实物粒子：

静止质量不为零的那些微观粒子。

实物粒子：

静止质量不为零的那些微观粒子。

一切实物粒子都有具有波粒二象性。

3实物粒子的波粒二象性的意思是：

实物粒子的波粒二象性的意思是：

微观粒子既表现出微观粒子既表现出粒子的特性，又表现出波动的特性。

粒子的特性，又表现出波动的特性。

实物粒子的波称为德布罗意波或物质波，物质波的波实物粒子的波称为德布罗意波或物质波，物质波的波长称为德布罗意波长。

长称为德布罗意波长。

2.2.德布罗意关系式德布罗意关系式德布罗意把爱因斯坦对光的波粒二象性描述应用德布罗意把爱因斯坦对光的波粒二象性描述应用到实物粒子，到实物粒子，动量为动量为P的粒子波长：

的粒子波长：

德布罗意公式德布罗意公式德布罗意是第一个由于博士论文（提出的物质波的假德布罗意是第一个由于博士论文（提出的物质波的假设）获得了诺贝尔奖。

设）获得了诺贝尔奖。

4例例1：

试计算动能分别为试计算动能分别为100eV、1MeV、1GeV的电子的德布罗意波长。

的电子的德布罗意波长。

解：

由相对论公式：

解：

由相对论公式：

得：

代入德布罗意公式，代入德布罗意公式，有：

，有：

若：

Ekm0c2则：

则：

6则：

则：

（1）当）当EK=100eV时，电子静能时，电子静能E0=m0c2=0.51MeV，有：

有：

以上结果与以上结果与X射线的波长相当，射线的波长相当，（4）当）当EK=1MeV时，时，有：

有：

7例例2：

质量质量m=50Kg的人，以的人，以v=15m/s的速的速度运动，试求人的德布罗意波波长。

度运动，试求人的德布罗意波波长。

解：

（4）当）当EK=1GeV时，时，有：

有：

上面的结果说明宏观物体的波动性是不显著的，对宏上面的结果说明宏观物体的波动性是不显著的，对宏观物体不必考虑其波动性，只考虑其粒子性即可。

观物体不必考虑其波动性，只考虑其粒子性即可。

8电子在轨道运动时，当电子轨道周长恰为物质电子在轨道运动时，当电子轨道周长恰为物质波波长的整数倍时，可以形成稳定的驻波，这就对波波长的整数倍时，可以形成稳定的驻波，这就对应于原子的定态。

应于原子的定态。

3.3.从德布罗意波导出玻尔角动量量子化条件从德布罗意波导出玻尔角动量量子化条件电子波动反映到原子中，为驻波。

电子波动反映到原子中，为驻波。

9由由代入代入例：

例：

求静止电子经求静止电子经15000V电压加速后的德波电压加速后的德波波长。

波长。

解：

静止电子经电压静止电子经电压U加速后的动能加速后的动能10911X射线照在晶体上可以产射线照在晶体上可以产生衍射，电子打在晶体上也能生衍射，电子打在晶体上也能观察电子衍射。

观察电子衍射。

1927年年C.J.戴维森与戴维森与G.P.革末作电子衍射实验，验革末作电子衍射实验，验证电子具有波动性。

证电子具有波动性。

4.4.德布罗意波的实验验证德布罗意波的实验验证1.电子衍射实验电子衍射实验1戴维逊和革末的实验是戴维逊和革末的实验是用电子束垂直投射到镍单用电子束垂直投射到镍单晶，电子束被散射。

其强晶，电子束被散射。

其强度分布可用德布罗意关系度分布可用德布罗意关系和衍射理论给以解释，从和衍射理论给以解释，从而验证了物质波的存在。

而验证了物质波的存在。

探测器探测器电子束电子束电子枪电子枪镍单晶镍单晶12电流有一峰值，此实验验证电流有一峰值，此实验验证了电子具有波动性，了电子具有波动性，实验发现，电子束强度并不随实验发现，电子束强度并不随加速电压而单调变化，而是出加速电压而单调变化，而是出现一系列峰值。

现一系列峰值。

当当U=54V,=500时时电子加速电子加速电子束在两晶面反射加强条件：

电子束在两晶面反射加强条件：

13镍单晶镍单晶与实验值相差很小。

与实验值相差很小。

这表明电子具有波动性，实物粒子具有波动性是正确这表明电子具有波动性，实物粒子具有波动性是正确的。

的。

再由：

电子衍射掠射角：

141927年年G.P.汤姆逊汤姆逊（J.J.汤姆逊之子）汤姆逊之子）也独立也独立完成了电子衍射实验。

与完成了电子衍射实验。

与C.J.戴维森共获戴维森共获1937年诺年诺贝尔物理学奖。

贝尔物理学奖。

屏屏PP多晶多晶薄膜薄膜高压高压栅极栅极阴极阴极动画2.电子衍射实验电子衍射实验2电子束在穿过细晶体粉末电子束在穿过细晶体粉末或薄金属片后，也象或薄金属片后，也象X射线射线一样产生衍射现象。

一样产生衍射现象。

此后，人们相继证实了原子、分子、中子等都具有波动性。

13155.5.德布罗意波的统计解释德布罗意波的统计解释究竟怎样理解波和它所描写的粒子之间的关系究竟怎样理解波和它所描写的粒子之间的关系?

对这个问题曾经有过各种不同的看法。

例如，对这个问题曾经有过各种不同的看法。

例如，有人认为波是有人认为波是由它所描写的粒子组成的。

由它所描写的粒子组成的。

这种看法与实验不符。

我们知道，这种看法与实验不符。

我们知道，衍射现象是由波的干涉而产生的，如果波真是由它所描写的粒衍射现象是由波的干涉而产生的，如果波真是由它所描写的粒子所组成，则粒子流的衍射现象应当是由于组成波的这些粒子子所组成，则粒子流的衍射现象应当是由于组成波的这些粒子相互作用而形成的。

但事实证明，在粒子流衍射实验中，照象相互作用而形成的。

但事实证明，在粒子流衍射实验中，照象片上所显示出来的衍射图样和入射粒子流强度无关，也就是说片上所显示出来的衍射图样和入射粒子流强度无关，也就是说和单位体积中粒子的数目无关。

如果减小入射粒子流强度，同和单位体积中粒子的数目无关。

如果减小入射粒子流强度，同时延长实验的时间，使投射到照象片上粒子的总数保持不变，时延长实验的时间，使投射到照象片上粒子的总数保持不变，则得到的衍射图样将完全相同。

即使把粒子流强度减小到使得则得到的衍射图样将完全相同。

即使把粒子流强度减小到使得粒子一个一个地被衍射，粒子一个一个地被衍射，照片上一次出现一个孤立的点，体现照片上一次出现一个孤立的点，体现了电子的粒子性。

了电子的粒子性。

只要经过足够长的时间，所得到的衍射图样只要经过足够长的时间，所得到的衍射图样也还是一样。

这说明也还是一样。

这说明每一个粒子被衍射的现象和其他粒子无关每一个粒子被衍射的现象和其他粒子无关，衍射图样不是由粒于之间的相互作用而产生的。

衍射图样不是由粒于之间的相互作用而产生的。

1617物质波振幅的平方与粒子在该处邻近出现的概率物质波振幅的平方与粒子在该处邻近出现的概率成正比。

成正比。

粒子观点粒子观点电子密处，概率大。

电子密处，概率大。

电子疏处，概率小。

波动观点波动观点电子密处，波强大。

电子密处，波强大。

电子疏处，波强小。

电子出现的概率反映该处的波强。

波强波强振幅振幅A2粒子密度粒子密度概率概率机械波是机械振动在空间传播，德机械波是机械振动在空间传播，德布罗意波布罗意波是对是对微观粒子运动的统计。

微观粒子运动的统计。

18经典力学中，物体初始位置、动量以及粒子所在经典力学中，物体初始位置、动量以及粒子所在力场的性质确定后，物体以后的运动位置就可确定。

力场的性质确定后，物体以后的运动位置就可确定。

但对微观粒子，因具有的波动性，其坐标和动量不能但对微观粒子，因具有的波动性，其坐标和动量不能同时确定。

我们不能用经典的方法来描述它的粒子性。

同时确定。

我们不能用经典的方法来描述它的粒子性。

播放动画二、不确定关系二、不确定关系1.1.电子单缝衍射电子单缝衍射19入射前电子在入射前电子在x方向无动量，方向无动量，电子通过单缝时位置的不确定电子通过单缝时位置的不确定范围范围为：

为：

a=Dx，其第一级暗纹的衍射角满足：

其第一级暗纹的衍射角满足：

电子通过单缝后，由于衍射的电子通过单缝后，由于衍射的作用，获得作用，获得x方向动量方向动量Px，在在x方向的动量的不确定量为：

方向的动量的不确定量为：

代入德布罗意关系：

20式中：

式中：

量子力学严格证明给出：

推广到三维空间，则还应有：

由于公式通常只用于数量级的估计，所以它又常简写由于公式通常只用于数量级的估计，所以它又常简写为：

为：

即即考虑到更高级的衍射图样，则应有：

考虑到更高级的衍射图样，则应有：

即即21海森伯不确定关系告诉我们：

微观粒子坐标和动量海森伯不确定关系告诉我们：

微观粒子坐标和动量不能不能同时同时确定。

粒子位置若是测得极为准确，我们将确定。

粒子位置若是测得极为准确，我们将无法知道它将要朝什么方向运动；若是动量测得极为无法知道它将要朝什么方向运动；若是动量测得极为准确，我们就不可能确切地测准此时此刻粒子究竟处准确，我们就不可能确切地测准此时此刻粒子究竟处于什么位置。

于什么位置。

不确定关系是物质的波粒二象性引起的。

对于微观粒子，我们不能用经典的来描述对于微观粒子，我们不能用经典的来描述。

2.2.海森伯不确定关系海森伯不确定关系1927年海森伯提出：

年海森伯提出：

粒子在某方向上的坐标不粒子在某方向上的坐标不确定量与该方向上的动量不确定量的乘积必不小于普确定量与该方向上的动量不确定量的乘积必不小于普朗克常数。

朗克常数。

22例例1：

若电子与质量若电子与质量m=0.01Kg的子弹，都的子弹，都以以200m/s的速度沿的速度沿x方向运动，速率测量相方向运动，速率测量相对误差在对误差在0.01%内。

求在测量二者速率的同时内。

求在测量二者速率的同时测量位置所能达到的最小不确定度测量位置所能达到的最小不确定度Dx。

解：

（解：

（1）电子位置的不确定度）电子位置的不确定度电子动量不确定度电子动量不确定度23

（2）子弹位置的不确定度）子弹位置的不确定度子弹动量不确定度子弹动量不确定度子弹子弹很小，仪器测不出，很小，仪器测不出，用经典坐标、动量完全能精确描写。

对微观粒子不用经典坐标、动量完全能精确描写。

对微观粒子不能用经典力学来描写。

能用经典力学来描写。

243.3.能量和时间的不确定关系能量和时间的不确定关系在量子力学中，对能量和时间的同时测量也存在在量子力学中，对能量和时间的同时测量也存在类似的不确定关系，即：

类似的不确定关系，即：

E表示粒子能量的不确定量，而表示粒子能量的不确定量，而t可表示粒子可表示粒子处于该能态的平均时间。

处于该能态的平均时间。

例例1:

某原子的第一激发态的能级宽度为某原子的第一激发态的能级宽度为E=610-8电子伏，试估算原子处于第一激发态的寿命电子伏，试估算原子处于第一激发态的寿命t。

解解:

根据时间与能量的不确定关系，有根据时间与能量的不确定关系，有:

25可以证明：

可以证明：

凡是共轭的量都是满足不确定关系的。

定义：

两个量的相乘积与两个量的相乘积与h有相同量纲（有相同量纲（J.S）的物的物理量称为共轭量。

理量称为共轭量。

26例例2:

电子在原子大小范围电子在原子大小范围（x=10-10米米）内运动，试内运动，试求电子所能有的最小动能。

求电子所能有的最小动能。

解解:

根据时间与能量的不确定关系，有根据时间与能量的不确定关系，有:

27例例3：

电视机显像管中的电子枪的枪口约：

电视机显像管中的电子枪

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