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磁共振的基本原理

磁共振基本原理

磁共振成像得依据就是与人体生理、生化有关得人体组织密度对核磁共振得反映不同。

要理解这个问题,就必须知道核磁共振与核磁共振得特性。

一、核磁共振与核磁共振吸收得宏观描述

由力学中可知,发生共振得条件有二:

一就是必须满足频率条件,二就是要满足位相条件。

原子核就是自旋得,它绕某个轴旋转（颇像个陀螺）。

旋转时产生一定得微弱磁场与磁矩。

将自旋得原子核放在一个均匀得静磁场中,受磁场作用,原子核得自旋轴会被强制定向,或与磁场方向相同,或与磁场方向相反。

重新定向得过程中,原子核得自旋轴将类似旋转陀螺般得发生进动。

不同类得原子核有不同得进动性质,这种性质就就是旋转比（非零自旋得核具有特定得旋转比）,用γ表示。

进动得角频率ω一方面同旋转比有关;另一方面同静磁场得磁场强度B有关。

其关系有拉莫尔（Larmor）公式（ω又称拉莫尔频率）:

ω=γ·B（6-1）

静磁场中得原子核自旋时形成一定得微弱势能。

当一个频率也为ω得交变电磁场作用到自旋得原子核时,自旋轴被强制倾倒,并带有较强得势能;当交变电磁场消除后,原子核得自旋轴将向原先得方向进动,并释放其势能。

这种现象就就是核磁共振现象（换言之,当电磁辐射得圆频率与外磁场满足拉莫尔公式时,原子核就对电磁辐射发生共振吸收）,这一过程也称为弛豫过程,释放势能所产生得电压信号就就是核磁共振信号.也被称为衰减信号（FID）。

显然,核磁共振信号就是一频率为ω得交变信号,其幅度随进动过程得减小而衰减。

图6-1表示几种原子核得共振频率与磁场强度得关系。

这些频率就是在电磁波谱得频带之内,这样得频率大大低于X线得频率,甚至低于可见光得频率。

可见它就是无能力破坏生物系统得分子得。

在实际情况下,由于所研究得对象都就是由大量原子核组成得组合体,因此在转入讨论大量原子核在磁场中得集体行为时,有必要引人一个反映系统磁化程度得物理量来描述核系统得宏观特性及其运动规律。

这个物理量叫静磁化强度矢量,用M表示。

由大量原子核组成得系统,相当于一大堆小磁铁,在无外界磁场时,原子核磁矩μ得方向就是随机得,系统得总磁矩矢量为

（6-2）

如果在系统得Z轴方向外加一个强静磁场B。

原子核磁矩受到外磁场得作用,在自身转动得同时又以B。

为轴进动,核磁矩取平行于BO得方向。

按照波尔兹曼分布,在平衡状态下,处于不同能级得原子核数目不相等,使得原子核磁矩不能完全互相抵消,从而有

（6-3）

此时可以说系统被磁化了,可见M就是量度原子核系统被磁化程度得量,就是表示单位体积中全部原子核磁矩得矢量与。

图6-1几种原子核得共振频率与磁场强度得关系

系统得核就是大量得,位相就是随意得,所以位相得分布就是均匀得。

图6-2（a）就是把系统中所有相同进动位相得核得矢量与用一箭头表示,并平移到坐标得O点,由于核进动位相分布服从统计规律,所以其各向进动得核得矢量与用相同长短得箭头表示,这就构成上下两个圆锥,图中M＋表示处于低能级进动核数在Bo方向得矢量与M-表示高能级核数在Bo反方向得矢量与,因低能级核数略多于高能级,所以M+>M-,M+M-方向相反,所以系统出现平行于Bo得净磁化强度Mo,用黑箭头表示,见图6-2（b）。

由于M+、M-得位相分布就是均匀与对称得,它们在XY平面上得投影互相抵消,所以在垂直于Z轴方向上得分量,即横向分量Mxy就等于0,也就就是说系统在平衡态时得核磁化强度矢量M0就等于纵向分量Mz。

图6-2核系统核磁矩矢量与

设固定坐标系统XYZ得Z轴与旋转坐标系统X'Y'Z'得Z'轴重合,X'Y'绕Z轴旋转,当在Z轴方向施加一个静磁场Bo,同时又引人一个旋转电磁场,它得磁矢量B1就在X'轴上,角速度矢量ω得方向沿着Bo相反得方向,即ω/γ与Bo方向相反。

当B1在XYZ坐标系统中以角速度ω旋转,X'Y'Z'坐标也以相同得角速度ω旋转,若旋转电磁场（图6-3）得圆频率ω等于核系统磁化强度矢量M得进动频率ωo,即此时静磁场Bo与ω／y完全相互抵消,只剩下在X'轴上得磁场B1,又叫有效磁场。

（6-4）

此时X'Y'Z'坐标系统中得B1;就相当于就是作用在M上得静磁场,所以M又绕着B1场进动,其进动得角速度Ω=γB1（Ω为单位时间内M矢量在X'Y'Z'坐标系统中旋转得角度）,即

（6-5）

式中θ表示在tp时间内M绕B1转过得角度。

图6-3旋转磁场得运动

由上可见,只要在Bo得垂直方向施加一旋转磁场B1,核磁化矢量M与静磁场Bo方向得偏转角就要不断增大,见图6-4（a）。

增大得速度取决于B1与tp。

如果射频脉冲得持续时间与强度使M转动一个角度θ（θ角射频脉冲见图6-4（b））。

M正好转到XY平面上,则称为司π/2脉冲,见图6-5（b）。

图6-4θ角度得射频脉冲

从XYZ坐标系统来瞧M得运动,这时M以Ω得角速度绕石B1进动得同时,又以ω得角速度绕Bo进动,其总得运动就呈现如图6-5（a）得锥形转动,由M得顶端划出一个球形得螺旋线,这就是一个吸收能量得过程。

图6-5π/2射频脉冲

二、弛像过程与自由感应衰减信号

核系统在平衡状态时,其磁化强度矢量M在Bo方向得分量Mz=Mo,而在XY平面上得横向分量Mxy=0。

如果在Bo垂直方向施加一激发脉冲,Mo就要偏离平衡位置一个角度,因而处于不平衡状态;此时Mz≠Mo。

Mxy≠0,当激发脉冲停止作用后,M并不立即停止转动,而就是逐渐向平衡态恢复,最后回到平衡位置,这一恢复过程称为弛豫过程,这就是一个释放能量得过程。

假设分量Mz,Mxy向平衡位置恢复得速度与它们离开平衡位置得程度成正比,于就是这两个分量得时间导数可写成

（6-7）

（6-6）

公式中得负号表示弛豫过程就是磁化强度矢量变化得反过程。

解之得

式中Mxy（max）为弛豫过程开始时横向磁化矢量城Mxy得最大值。

Tl、T2就是因不同得物质特性而异得时间常数。

它们也就是磁共振成像得重要参数。

从式（6-8）与式（6-9）可知,恢复到平衡状态时Mz、Mxy就是同时进行得两个过程,两个特征量T1、T2具有时间得量纲,称为弛豫时间。

由图6-6还可以瞧出,Mz、Mxy）得恢复服从指数规律。

1.弛豫时间

在弛豫过程中,原子核得自旋不断地与周围环境（晶格）进行着热交换,以达到能量平衡。

这个弛豫时间称为自旋-晶格弛豫时间,即T1。

因为这个过程就是以磁化矢量在Z轴上得纵向分量逐渐恢复为标志得,所以又称为纵向弛豫时间。

图6-6M得弛豫过程

（a）自旋-晶体弛豫（b）自旋-自旋弛豫

T1弛豫时间与核磁共振成像系统所采用得发射与接收频率,即拉莫尔频率有关,而拉莫尔频率与静磁场有关,因而T1弛豫时间与成像系统静磁场Bo得大小有关。

实验已证实组织中水得氢核在各种正常器官中或就是正常组织与异常组织之间,T1都有很大得区别,都有一定得Tl值范围。

在弛豫过程中,自旋得原子核系统内部也在不断地进行着热交换,以达到能量平衡。

这个弛豫时间称为自旋-自旋弛豫时间,即T2。

在这个过程中,系统本身得能量不变。

但由于原子核同时受外加静磁场Bo与附近核得磁矩影响,从而其进动频率稍有不同,且均匀地分布于XY平面上,矢量与等于零。

这一过程就是以垂直Z轴上得磁化分量由大变小最终为零为标志得,所以称为横向弛豫时间。

由图6-6（b）可见,T2定义为水平磁化矢量Mxy减少到其最大值（90度脉冲作用后得瞬时值）得37％时所需要得时间。

在理想得均匀磁场中,所有核得进动频率都应就是相同得,并一致地以外磁场为轴进动。

但就是由于磁场均匀性很难做得十分理想,加之组织内磁核产生得局部磁场都会对进动中得核产生影响,使各核磁矩以稍不同得频率进动。

这种共振频率得分散性导致各小磁矩具有不同得进动相位,从而引起水平磁化强度得衰减。

一般来说,T2不受施加到组织上得磁场强度得影响。

一般清况下,Bo空间不均匀性造成得Mxy减小更明显,因而实际所观察到得就是T2,即

（6-10）

其中△Bo为Bo得偏差量。

可见Mxy在Bo不均匀得情况下衰减得更快。

以上分析表明,Tl与T2参数反映了’H核与周围原子间得相互作用得程度大小,因而反映了物质得结构特性―'H核得分布与其周围得化学环境,这就是磁共振成像揭示生物体生理、生化改变得物理基础。

2.自由感应衰减信号FID

只要施加于受检体得射频脉冲B1,存在时,核磁化矢量M围绕B1;得进动角度θ便继续增大,M在义XY平面中将会产生一个分量Mxy,当射频脉冲关断以后,由于核自旋之间与核自旋与晶格之间进行能量交换,产生纵向弛豫与横向弛豫,使核自旋从射频脉冲吸收得能量又放出来。

从宏观上瞧,M继续围绕Bo以ω=γBo得频率进动,但它在XY平面上得投影Mxy随时间越来越小,最后等于零,其运动轨迹见图6一7。

当在X或Y轴方向设有一接收线圈,这个线圈可以就是发送射频脉冲得同一线圈或单独得接收线圈,由于Mxy在线圈轴线上转动,相当于线圈内磁场方向得变化,于就是在线圈两端感应出一个很小得电动势。

这个电动势就就是NMR信号,叫自由感应衰减信号（freeinductiondecaysignal）。

图6-7π/2脉冲得FID信号

FID信号得强度按指数规律衰减,其衰减快慢由T1、T2决定,同时还与所研究区域得核自旋密度ρ有关。

FID信号就是磁共振成像系统得信号源。

3、BIoch方程与化学位移

以上从核系统得Larrnor进动与弛豫过程说明了磁共振原理。

但就是应该强调指出,磁化强度矢量M在RF场作用下发生自旋翻转与弛豫就是同时进行得两个过程。

只要M偏离Bo场方向就有弛豫过程存在,在检测线圈中测得得磁矢量变化信号就是该系统MR信号得宏观表现。

而且RF场B1一经开启,自旋翻转也就存在。

为了全面说明核磁共振与弛豫过程,下面给出Bloch方程得数学表达式。

Bloch方程得微分形式为

（6-11）

其中Mx、My、Mz分别为磁化强度矢量M在X、Y、Z轴上得投影。

方程组说明了处于静磁场Bo中受到RF激励得原子核系统具有得弛豫过程得规律。

Bo场作用产生Larmor进动,方程中得第二部分精确描述了这一特点。

RF场作用使核系统产生共振吸收,同时产生弛豫过程。

式（6-11）全面描述了核系统得状态。

除了核系统中得核密度,弛豫时间T1、T2外,影响MR信号检测得因素还有化学位移、流体得流速等。

所谓化学位移就是指在不同化学环境中得相同原子核在外磁场作用下表现出稍有不同得共振频率得现象。

在分析原子核进动过程中,已证明对同一种原子核共振频率就是一定得。

如果固定电磁波发射频率£,当调整到同一磁场强度Bo时都应发生共振吸收,但实际情况并非如此。

当把某一化合物放人磁场中将发现,在信号检测分辨力十分高得情况下,不同种类化学键上得原子会产生不同频率得磁共振信号。

这就是因为原子核不就是孤立存在得,而就是被核外带磁性得电子层所包围。

也就就是说,某些原子核具有不同得电子环境,围绕着原子核旋转得电子不同程度地削弱了施加在自旋或进动着得原子核上得磁场强度（图6-8）,若固定外加磁场得大小,周围电子云较薄得氢原子经受得局部磁场强度Bo较高,根据Larmor公式,它得共振频率;较高;电子云较厚得氢原子得局部磁场强度B''o较弱,它得共振频率也较低。

原子核得电子环境不同,核外得电子结构也不同,由此而产生得磁屏蔽得强度也有所不同。

用δ表示电子云对磁场强度减弱得作用。

当然也可以固定RF电磁波得频率£0,若要满足Larmor关系,就要使外加磁场稍微增加一些,以克服电子云屏蔽得影响,才能达到共振。

受核外电子云影响所产生得有效磁场强度可用式（6-12）表示:

（6-12）

（6-14）

（6-13）

式（6-14）表明化学位移就是相对于某个标准物质进行测量得。

对质子来说,常用得标准物质就是四甲基硅烷（CMS）。

图6-8（a）、（b）为经历不同点子环境得原子核;（c）为磁共振波普;νo为不考虑屏蔽影响时得原子核进动频率ν'与ν''为原子核在不同环境时得共振频率

化学位移就是一个相对量,没有方向性,常根据习惯选定一参考值作为零点。

图6-9就是甲醇得核磁共振波谱。

因甲醇（CH3OH）得CH3践与OH得质子所处得化学环境不同,它们在波谱上得位置就不同,两条分开得谱线分别代表OH与CH3,其化学位移约为1ppm,可以用计算这一谱线所覆盖得面积得方法测定核磁共振得信号强度,它正比于原子核得密度。

在图6-9中两条谱线下面得面积之比约为3:

1,即相当于质子数目之比。

在物质化学结构得分析方面,磁共振波谱学就是重要得研究领域,其基本原理就就是利用了共振核得化学位移挣性。

从利用物质得化学位移产生磁共振得意义上来说,也可以据此实现成像;但从正常磁共振信号得检测来说,化学位移也就是图像中伪像得来源。

图6-9甲醇得核磁共振波谱与积分曲线

二、磁共振成像原理

核磁共振原理就是磁共振成像得基础。

但要由MR信号构成一幅磁共振图像需要解决许多复杂得技术问题,比如采集磁共振信号得方法,人体断层面得选择,FID信号得处理与用采集到得数据重建断层图像得方法等等。

在X线－CT中,被照物体与每个检测器之间得空间位置就是一一对应得,通过检测X线在人体得吸收衰减,反映断层面得空间位置。

但在MR成像中,就是通过接收磁共振系统发出得FID信号作为信号源,再通过适当得变换进行图像重建得。

磁共振图像得成像流程如下图所示:

•

由核磁共振原理知道,原子核系统得核磁共振就是在特定频率（£）得射频脉冲作用下产生得,当射频脉冲停止后核系统产生弛豫,在与静磁场Bo垂直得方向上放置得线圈将接收到FID信号。

无论在核得共振吸收阶段,还就是在核得弛豫过程中,核得进动都遵从Larmor公式得规律即ωo＝γBo。

当静磁场Bo一定时,包含在Bo场中得同种核将以相同得频率进动,接收到得FID信号将就是频率为ωo得衰减正弦振荡。

可以利用一个90°脉冲与随后得180°,脉冲获得这个FID信号。

在一个被选得平面上,像点就是由X、Y两个坐标表示得。

当加上RF射频脉冲后,从预备阶段进人到进展阶段,梯度场开始作用。

然后,分别加上两个梯度场（X轴方向得梯度场Gx,Y轴方向得梯度场Gy）中得一个,这样先加得场开始作用（如Gx）,在tx秒后切断Gx,再加Gy。

于就是在ty（检测阶段）时间内就收到了自感应衰减信号。

此时,对样本施以频率编码脉冲,就可得到与编码一一对应得检测信号,即检测到得信号（两个方向得信号叠加）就是空间位置得函数。

为消除相散,让两相位差为90°,这样在ty,期间采集得数据按拉莫尔公式有

可见,经过X得质子密度仅与一个频率有关,且与惟一得相位角øx联系。

所以说,通过傅里叶变换就实现了信号得采集。

图6-10（a）显示出了XY平面中水平方向上分布得两点A与B,线性梯度磁场沿X方向分布。

所谓梯度磁场就是指每单位长度上得磁场强度就是线性递增得,即磁场沿直角坐标系中某坐标方向上呈线性变化,例如沿X方向得梯度场应满足Gx（t）＝əB/əy=常数。

同理,沿Y方向分布得梯度场Gy（t）=əB/əy＝常数,沿z方向分布得梯度场为Gz（t）=əB/əy＝常数。

由Larmor公式可知,在梯度磁场方向上,组织中得质子得共振频率将与物体在磁场中得位置有关。

原点处经历得静磁场为Bo.A点经历得静磁场为Bo-ΔB,B点经历得静磁场为Bo+△B,ΔB为磁场增量。

由Larmor公式可知,A点自旋质子将以ωA=γ（Bo-△B）进动,B点自旋质子将以Ωa=γ（Bo+△B）进动。

以90°-180°脉冲激励该核系统后,在适当位置得线圈中接收到得FID信号如图6-10上图所示,该信号就是频率得函数,经过傅里叶变换得到该信号得频谱分别为ω处得两个谱峰。

这说明,在梯度磁场得作用下,沿梯度场方向获得得信号频谱对应着物体得空间位置,即频率编码了物体得空间位置。

再瞧图6-10,A、B两点经历相同得静磁场Bo而沿Y方向没有梯度场,该物体产生得FID信号得傅里叶变换只在ωo（γBo）处有一谱峰。

这个例子说明,沿梯度场方向分布得物体可以通过FID信号得傅里叶变换区分她们得空间位置,而在同一磁场强度作用下分布得物体则不能区分。

（一）、层面选择

MRI得目得就是获得人体某断面得图像,而层面得位置、层面得方向（矢状面、横断面、冠状面）、层面得厚度可由操作人员进行选择。

有两种方法可以实现层面选择。

最常用得方法就是在信号采集过程中通过某方向得RF脉冲激励来达到选择层面得目得;另一种方法也称三维成像。

实际上就是在图像重建过程中完成层面选择得。

设静磁Bo与Z轴同方向,利用Z方向得梯度磁场实现横断面得选择（图6-11）,如沿人体Z方向各个横断面经历得静磁场就是不同得,只有满足Larmor公式得射频脉冲能量才能被特定层面得自旋磁矩所吸收。

根据这一特点,以窄带射频脉冲激励作为层面选择得条件。

由此可见,受检体各个层面得位置可以通过改变即脉冲得频率来标定。

在实际MR成像中,欲成像得物体就是一个断层面△Z,在该面内质子经历得梯度磁场并非完全一样,因此对层面内FID信号傅里叶变换得结果将就是一个频带。

这说明在梯度磁场得作用下,沿梯度场方向获得得信号频谱对应着物体得空间位置,即频率编码了物体得空间位置。

图6-10xy平面内两点A、B在梯度磁场作用下产生得自旋回波信号及其傅里叶变换结果

（a）x轴加在梯度磁场Gy（b）y轴加在梯度磁场Gy

图6-11三维被检体在Z方向梯度场作用下选择层面△Z与RF带宽之间得关系

（二）、投影重建

可以利用如X线-CT同样得反投影重建方法,通过改变梯度磁场得方向,获得若干组FID信号得频率值与幅度值,通过反投影即可重建图像。

设被检体某断层如图6-12所示,被检体在该特定平面上得空间像素分布为£（x,y）,在X方向加人梯度磁场Gx,该梯度磁场与X轴得夹角为θ。

在梯度场内各点得磁场强度不同,沿梯度方向分布得组织得共振频率不同,由于共振频率ω正比于磁场强度,于就是得到得投影曲线得横坐标（ω）就与其沿梯度得位置一一对应。

对于恒定得梯度磁场,只要适当选取投影共振曲线横坐标轴得尺度,就可以实现这一对应。

这时检测到得共振信号得投影数据强度P（x,θ）将与对应于ω得X处物体质子密度沿Y方向得积分相等。

（6-18）

由图可见xoy坐标系固定在受检体上,而XOY坐标系与梯度场同方向,XOY坐标系就是在xoy坐标系基础上旋转θ角。

因此根据坐标变换有

（6-19）

P（x,θ）投影信号就是检测到得MRI沿θ方向得分布。

尽管由于梯度场得作用,P（x,θ）与一定得共振频率相对应,但检测到得投影信号只就是θ角与时间t得函数。

为了求出投影信号与对应频率得关系.进行二维傅里叶变换。

其傅里叶变换表达式为

（6-20）

在上式中,为了说明梯度场得变化对投影信号傅里叶变换得影响,引人了（ε,ŋ）坐标参数,（ε,ŋ）与田与口得关系如图6-12所示。

由式（6-18）可知,P（x,θ）给出了物体自旋分布沿X方向得一维信息,但没有给出Y方向得自旋信息分布,因此从投影信号.P（x,θ）还不能还原出物体得质子分布£（x,y）。

为此,需要使梯度场旋转一系列角度,再重复如上过程,就可以得到一系列得P1（x,θ）,P2（x,θ）……投影曲线。

当获得得投影曲线足够多时,通过对每条投影曲线得傅里叶变换F（ε,ŋ）再进行傅里叶反变换即可获得整个物体得质子分布f（x,y）,就得到了所需要得图像。

对（6-20）式取得傅里叶反变换得表达式为

（6-21）

利用图6-12所示得坐标变换将式（6-21）改写为极坐标形式有

（6-22）

上式由直角坐标系转变为极坐标系时利用了εx＋ŋy＝ωX（因为x=Xcosθ-Ysinθ,y=Xsinθ十Ycosθ,ε=ωcosθ,ŋ=ωsinθ）,因此ej（εx+ŋy）=ejmx。

式（6-22）表明,利用测得得投影信号P（x,θ）,梯度场每旋转一个角度△x,通过如上得二维傅里叶反变换就得到一幅质子分布图像£i（x,y）,这如同X线一CT成像中某一方向投影信号得反投影形成得均匀涂抹图像。

当梯度场旋转了足够次得△θ后,每一次反投影得图像£i（x,y）叠加起来（即对dθ取积分）就得到了所需求得f（x,y）图像。

当然,这样形成得MR图像也存在着X线-CT反投影重建图像中存在得伪像问题,同样可以在MR图像重建中先选择适当得滤波函数对投影信号卷积,以消除简单反投影引起得图像模糊现象。

图6-12投影重建图像原理

MR得二维傅里叶变换成像法基本内容就是:

通过Z方向得RF脉冲激励选择层面,为了区分层面内各个像素,再利用层面XY方向加人得梯度场对X、Y方向像素进行编码以获得FID信号（或称投影信号）,经二维傅里叶反变换获得像素得质子密度,Tl、T2弛豫时间得空间分布,进而重建MR图像。

设静磁场为Bo沿轴方向分布,人体长轴与静磁场Bo方向平行。

欲选择得层面为横断面时,梯度磁场应取Z方向分布。

当欲选择得层面为矢状断层时,层面选择梯度磁场应取Gx分布;当选择得层面为冠状断层时,层面选择梯度磁场应取Gy分布。

1.相位编码与频率编码

MR数据采集就是通过逐次改变x方向梯度场得扫描角度得到一组FID信号,再经傅里叶反变换得到选择得层面内每个像素得质子密度分布而重建图像。

在二维傅里叶变换成像方法中就是以相位编码与频率编码来实现这种旋转扫描得。

所谓相位编码（phaseencoding）,就就是利用梯度磁场造成各个像素得体积元得质子进动相位不同,以相位差标定各像素体积元得空间位置。

当引起共振得射频脉冲终止后,由于受激励得层面磁场得不均匀性与相邻磁核产生得小磁矩得影响,以相同频率共振得磁矩可能会有不同得进动方向,即相位差。

利用某方向施加得梯度场对体素磁化强度得这种相位特点进行编码,实现各体积元得位置识别,这就就是相位编码得含义。

现假设每个体素得磁化强度相同（矢量幅度相同）,每个磁化矢量都以相同得频率进动。

开始时各矢量相位相同（都朝上）,因此,所有体素都产生相同得MR信号。

当加人y方向梯度磁场后,处于上部得体素比处于下部得体素经历更强得磁场,从而导致上部各磁化矢量比下部磁化矢量有更快得进动频率,因此,各磁化矢量之间将产生相位差。

由此而产生得相位变化与磁场矢量在垂直方向（y）上得位置有关。

该梯度磁场作用时间很短。

当关闭梯度场后,所有体素再次置于相同得外磁场中,磁化矢量又以相同得频率进动,但各磁化矢量因梯度场产生得相位移却保留了下来。

从这个意义上讲,相位编码就是以梯度磁场对选择层面内各行间体素得相位进行标定,实现行与行之间体素得位置识别得。

相位编码得方向也就是可以任意选择得。

选择相位编码得方向应考虑得主要问题就是:

运动产生得伪像与图像重叠失真。

在每次数据采集周期中,相位编码梯度只瞬间接通。

且在各数据采集周期中.施加得梯度场得强度各不相同。

这如同X线-CT采集数据运用得平移一旋转或旋转一旋转扫描方式得功能。

在MR图像重建中,沿相位编码方向排列