光电探测器光谱响应度和响应时间的测量刘1解读.docx
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光电探测器光谱响应度和响应时间的测量刘1解读
光电探测器光谱响应度的测量
1—1所示。
光谱响应度是光电探测器的基本性能之一，它表征了光电探测器对不同波长入射辐射的响应。
通常热探测器的光谱响应比较平坦，而光子探测器的光谱响应却具有明显的选择性。
一般情况下，以波长为横坐标，以探测器接受到的等能量单色辐射所产生的电信号的相对大小为纵坐标，绘出光电探测器的相对光谱响应曲线。
典型的光子探测器和热探测器的光谱响应曲线如图
一、实验目的
（1）加深对光谱响应概念的理解；
（2）掌握光谱响应的测试方法；
（3）熟悉热释电探测器和硅光电二极管的使用。
二、实验内容
（1）用热释电探测器测量钨丝灯的光谱辐射特性曲线；
（2）用比较法测量硅光电二极管的光谱响应曲线。
三、基本原理
位入射辐射功率的照射下，光电探测器输出的信号电压，用公式表示，则为
（1—1）
即使用一个光
由参考探
1—1）式计算
P（恥
时应区分覘（几和田i^），显然，二者具有不同的单位。
通常，测量光电探测器的光谱响应多用单色仪对辐射源的辐射功率进行分光来得到不同波长的单色辐
射，然后测量在各种波长辐射照射下光电探测器输出的电信号V（；）。
然而由于实际光源的辐射功率是波长
的函数，因此在相对测量中要确定单色辐射功率P（为需要利用参考探测器（基准探测器）。
谱响应度为？
!
f（几的探测器为基准，用同一波长的单色辐射分别照射待测探测器和基准探测器。
测器的电信号输出（例如为电压信号）Vf仏向得单色辐射功率PGPVfG列A）,再通过（即可得到待测探测器的光谱响应度。
本实验采用图1—2所示的实验装置。
用单色仪对钨丝灯辐射进行分光，得到单色光功率
图1—2光谱响应测试装置图
国f表示热释电探测器的响应度，则显然有
P"Vf®
^fKf
（1—3）
这里Kf为热释电探测器前放和主放放大倍数的乘积，即总的放大倍数。
在本实验中,
Kf=100x300，f
为热释电探测器的响应度，实验中在所用的25HZ调制频率下,
=900V/W。
然后在相同的光功率P（为下，用硅光电二极管测量相应的单色光，得到输出电压电二极管的光谱响应度
Vb（A），从而得到光
帥上绝LVb炮Kb
'丿PgVf@y田fKf
式中Kb为硅光电二极管测量时总的放大倍数，这里Kb=150X300。
四、实验装置
实验装置示于图1—2。
用钨丝灯作光源，用直流稳压电源对钨丝灯供电，光源发出的光由聚光镜会聚
于单色仪的入射狭缝上，并在狭缝前用同步电机带动的调制盘对入射光束进行调制。
光栅单色仪把入射光分解成单色光并从出射狭缝射出。
转动单色仪的波长手轮可以改变出射光的波长（参见图1—3）。
在出射
狭缝后分别用热释电探测器和硅光电二极管进行测量，所得光电信号经放大后由毫伏表指示。
下面简要介绍实验装置的各个部分。
1.WD30光栅单色仪的光学系统图1—3是单色仪光学系统的示意图，聚光镜把光源发出的光会
聚于单色仪入射狭缝S1上，光束经狭缝B1射向球面反射镜M1。
由于S1位于M1的焦面上，因此，经球面镜M1反射后的光束为平行光束。
平行光束经平面光栅G分光后，不同的波长以不同的入射角投向球面反
射镜M2o球面反射镜M2把分光后的光聚在焦面上，形成波长不同的一系列光谱线。
出射狭缝S2位于球
面镜M2的聚焦面上。
把狭缝S1和S2开得很窄，测量时转动手轮使光栅转动，在出射狭缝S2处就会得到
各个光谱分量得输出。
输出光的波长可在手轮计数器上读出。
仪器备有四块光栅，分别对应着可见光和红
外区四个光谱段。
本实验采用第二块光栅（1200线?
nm）,此时的输出波长为手轮计数器读数的二倍（单
位：
？
，1?
=0.1nm）o
2•热释电探测器本实验所用的热释电探测器是钽酸锂热释电器件，前置放大器与探测器装在同
一屏蔽壳里。
前放工作时需要正12V电压。
为减小噪声，用干电池供电。
图1—4示出了热释电探测器的
典型调制特性。
3.硅光电二极管硅光电二极管为待测器件，
电压由选频放大器提供。
前置放大器的放大倍数为
它的前置放大器与它装在同一屏蔽壳中，所需正12V
200。
图1—4热释电探测器的典型调制特性图
4.选频放大器由于分光后的光谱辐射功率很小，虽然热释电探测器和光电二极管都带有前置放
大器，但仍需接选频放大器放大。
选频放大器的频率特性如图1—5所示。
其中心频率f0与调制频率一致
（这里为25Hz），放大倍数为300。
5.钨丝灯的电源电压在0〜6V可调
6.调制盘的电机使用220V电压。
五、实验步骤
（1）打开光源开关，调整光源位置，使灯丝通过聚光镜成像在单色仪入射狭缝S1上，S1的缝宽调整在
0.2mm。
把出射狭缝S2开到1mm左右，人眼通过S2能看到与波长读数相应的光，然后逐渐关小S2,最后开到S2=0.2mm。
注意：
狭缝开大时不能超过3mm，关小时不能超过零位，否则将损坏仪器！
（2）在光路中靠近S1的位置放入调制器，并接通电机电源。
（3）把热释电器件光敏面对准出射狭缝S2,并连接好放大器和毫伏表，然后为探测器加上电池电压
1—5选频放大器的频率特性
+12V。
（4）转动光谱手轮，记下探测器的入射波长及毫伏表上相应波长的输出电压值，并填入表1-1。
（5）用光电二极管换下热释电器件，给光电二极管加上+12V电压，重复步骤4,将数据记入表1-1。
表1-1光谱响应测试实验数据
入射光波长
VMm
用热释电时
毫伏表输出Vf
硅光电二极管
经放大后输出Vb
光谱功率
P（为
响应度
呼）
0.5
1.2
六、实验报告
（1）画出光源的光谱辐射分布曲线；
（2）画出硅光电二极管的光谱响应曲线;
［叩和截止波长打。
（3）分析实验结果，并确定硅光电二极管的峰值响应波长
七、思考题
（1）单色仪入射狭缝和出射狭缝的宽度分别控制着哪些物理量？
测量时开大些好还是开小些好？
時）?
（2）如果在测量过程中，用热释电器件和光电二极管测量时，二者光源光强度不一致是否仍能保证结果的正确性？
如果二者的调制频率不同呢？
（3）在测量光谱响应度，如果实验室没有参考（基准）探测器，能否想办法测得
（4）如何改进实验装置？
提高测量精度和速度？
光电探测器响应时间的测定
、实验目的
（1）
（2）
（3）
通常，光电探测器输出的电信号都要在时间上落后于作用在其上的光信号，即光电探测器的输出相对于输入的光信号要发生沿时间的扩展。
扩展的程序可由响应时间来描述。
光电探测器的这种响应落后于作用信号的特性称为惰性。
由于惰性的存在，会使先后作用的信号在输出端相互交叠，从而降低了信号的调制度。
如果探测器观测的是随时间快速变化的物理量，则由于惰性的影响会造成输出严重畸变。
因此，深入了解探测器的时间响应特性是十分必要的。
了解光电探测器的响应度不仅与信号光的波长有关，而且与信号光的调制频率有关;掌握发光二极管的电流调制法；
熟悉测量探测器响应时间地方法。
二、实验内容
（1）用探测器的脉冲响应特性测量响应时间;
（2）禾U用探测器的幅频特性确定期响应时间。
三、基本原理
表示时间特性的方法主要有两种，一种是脉冲响应特性法，另一种是幅频特性法。
1.脉冲响应响应落后于作用信号的现象称为弛豫。
对于信号开始作用时的弛豫称为上升弛豫和起始弛豫；信号停止作用时的弛豫称为衰减弛豫。
弛豫时间的具体定义如下：
如用阶跃信号作用于器件，则起始弛豫定义为探测器的响应从零上升为稳定值得（1—1/e）（即63%）
时所需的时间；衰减弛豫定义为信号撤去后，探测器的响应下降到稳定值得1/e（即37%）所需的时间。
这类探测器有光电池、光min电阻及热电探测器等。
另一种定义弛豫时间的方法是：
起始弛豫为响应值从稳态值的10%上升到90%所用的时间。
这种定义多用于响应速度很快的器件，如光电二极管、血崩发光二极管和光电倍增管等。
若光电探测器在单位阶跃信号作用下的起始阶跃响应函数为1-exp^t/"）］,衰减响应函数为exp（4/T2），则根据第一种定义，起始弛豫时间为T,衰减弛豫时间为T。
此外，如果测出了光电探测器的单位冲激响应函数，则可直接用其半值宽度来表示时间特性。
为了得到具有单位冲激函数形式的信号光源，即5函数光源，可以采用脉冲式发光二极管、锁模激光器以及火花
源等光源来近似。
在通常测试中，更方便的是采用具有单位阶跃函数形式亮度分布的光源。
从而得到单位阶跃响应函数，进而确定响应时间。
2.幅频特性由于光电探测器惰性的存在，使得其响应度不仅与入射辐射的波长有关，而且还是入射
辐射调制频率的函数。
这种函数关系还与入射光强信号的波形有关。
通常定义光电探测器对正弦光信号的响应幅值同调制频率间的关系为它的幅频特性。
许多光电探测器的幅频特性具有如下形式。
（2—1）
1A®）=2~21/2
（1+0气2）
式中，A（⑸表示归一化后的幅频特性；©=2对为调制圆频率；f为调制频率；T为响应时间。
在实验中可以测得探测器的输出电压V（⑸为
（2—2）
fi时的输出信号电压Vi
V*（1+小2）1/2
22
Vi-V2
式中为探测器在入射光调制频率为零时的输出电压。
这样，如果测得调制频率为和调制频率f2时的输出信号电压V2,就可由下式确定响应时间
（2—3）
2—1）描述，人们为了更方便地表示这种特性，引出截止它的定义是当输出信号功率降至超低频一半时，即信号电压降至超低频信号电压的
2—1）可知
（2—4）
fc=1
2兀T
实际上，用截止频率描述时间特性是由式（2—1）定义的T参数的另一种形式。
在实际测量中，对入射辐射调制的方法可以是内调制，也可以是外调制。
外调制是用机械调制盘在光源外进行调制，因这种方法在使用时需要采取稳频措施，而且很难达到很高的调制频率，因此不适用于响应速度很快的光子探测器，所以具有很大的局限性。
内调制通常采用快速响应的电致发光元件作辐射源。
采用电调制的方法可以克服机械调制的不足，得到稳定度高的快速调制。
四、实验仪器
光电探测器时间常数测试实验箱：
20M双踪示波器；毫伏表。
在光电探测器时间常数测试实验箱中，提供了需测试两个光电器件：
峰值波长为900nm的光电二级管
和可见光波段的光敏电阻。
所需的光源分别由峰值波长为900nm的红外发光管和可见光（红）发光管来提
供。
光电二极管的偏压与负载都是可调的，偏压分5V、10V、15V三档，负载分100欧姆、1k欧姆、10k
欧姆、50k欧姆和100k欧姆五档。
根据需要，光源的驱动电源有脉冲和正弦波两种，并且频率可调。
下面简要介绍CS—1022型示波器的外触发方式。
1.外触发同步工作方式当示波器的触发源选择ext档时，CS—1022型示波器右下角的外触发输
入插座上的输入信号成为触发信号。
在很多应用方面，外触发同步更为适用与波形观测。
这样可以获得精确的触发与馈送到输入插座CH1和CH2的信号无关。
因此，即使当输入信号变化时，也不需要再进一步
触发。
2.
10%到90%的上升响应时间的测试
（1）
能同时观测10%和90%两个点。
将微调置于校准档。
用?
?
位移旋钮调节10%点，使之与垂直刻度线重合，测量波形上
100%测量点都标
（div）。
将该值乘以t/div，如果用対0扩展”方式，再乘以1/10。
请正确使用10%,90%线。
在CS—1022型示波器上，每个0%、10%、90%和记在示波管屏幕上。
使用公式：
上升响应时间tr=水平距离（div）沟/div档位x'k10扩展”的倒数（1/10）。
【举例】
例如，水平距离为4div,t/div是2（见图2—2）。
代入给定值：
上升响应时间tr=4.0（div）X2卩s=8卩s
五、实验步骤
1.用脉冲法测量光电二极管的响应时间
（1）
输入波形”的二极其频率可通过频
首先要将本实验箱面板上偏压”档和负载”分别选通一组。
（2）将波形选择”开关拨至脉冲档，探测器选择”开关拨至光电二极管档，此时由管处应可观测到方波，由输出”处引出的输出线（红线）即可得到光电二级管的输出波形，率调节”处的方波旋钮来调节。
（3）调节示波器的扫描时间和触发同步，使光电二极管对光脉冲的响应在示波器上得到清晰的显示。
（4）选定负载为10kQ,改变其偏压。
观察并记录在零偏（不选偏压即可）及不同反偏下光电二极管的响应时间，并填入表2—1。
表2—1硅光电二极管的响应时间与偏置电压的关系
偏置电压E/V
0
5
12
15
响应时间tr/s
（5）在反向偏压为15V时，改变探测器的偏置电阻，观察探测器在不同偏置电阻时的脉冲响应时间,记录填入表2—2。
表2—2硅光电二极管的响应时间与负载电阻的关系
负载电阻Rl/O
51
100
1k
10k
100k
响应时间tr/s
2.用脉冲法测量光敏电阻的响应时间
光敏电阻所加偏压为15V，负载是10k，是不可调的。
故偏压”档和负载”档在此时不起作用。
将实验箱面板上“波形选择“开关拨至脉冲档，“探测器选择”开关拨至光敏电阻档，此时由“输入波形”的光敏电阻处应可观测到方波，由“输入”处引出的输出线（蓝线）即可得到光敏电阻
3.用幅频特性法测量CdSe光敏电阻的响应时间
（1）将本实验箱面板上“波形选择”开关拨至正弦档，“探测器选择”开关拨至光敏电阻档，此时由“输入波形”的光敏电阻处应可观测到正弦波形，由“输出”处引出的输出线（蓝线）即可得到光敏电阻的输出波形，其频率可改变“频率调节”处的正弦旋钮来调节。
（2）改变光波信号频率，测出不同频率下CdSe的输出电压（至少测三个频率点）并记录。
（3）根据公式（2-3）计算出其响应时间。
4
CdSe负载电阻两端的信号电压将减小。
测出其
.用截止频率测量CdSe光敏电阻的响应时间改变正弦波的频率，可以发现随着调制频率的提高，
衰减到超低频的70.7%时的调制频率fc,并由式（2-4）确定响应时间T六、实验报告
（1）列出表2－1、表2－2并解释光电二极管的响应时间与负载电阻和偏置电压的关系。
（2）列出用脉冲响应法测得的CdSe光敏电阻的响应时间，并与用幅频特性法测出的响应时间相比较。
（3）写出用截止频率测得的CdSe的响应时间。
并比较这三种方法的特点。
七、思考题
（1）CdSe光敏电阻在弱光和强光照射下的响应时间是否相同？
为什么？
（2）如欲测量响应时间速度更快的光电探测器的响应时间，则必须提高光源的调制频率，试想还有哪些方法。
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