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按照波长/频率不同可以将电磁辐射划分为九个区域，如下表所示。
区域
波长
光子能量/eV
γ射线
X射线
远紫外光
近紫外光
可见光
近红外光
中红外光
远红外光
微波
无线电波/射频
0.005～0.14nm
0.01～10nm
10～200nm
200～400nm
400～780nm
0.75～2.5μm
2.5～50μm
50～1000μm
0.1～100cm
1～1000m
2.5×
106～8.3×
103
1.2×
106～1.2×
102
125～6
6～3.1
3.1～1.7
1.7～0.5
0.5～0.02
2×
10-2～4×
10-4
4×
10-4～4×
10-7
10-7～4×
10-10
光耦合器的技术特性与应用
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发布日期:
2020-7-31来自:
变频器网浏览273次
1.概述
光耦合器（opticalcoupler，英文缩写为OC）亦称光电隔离器，简称光耦。
光耦合器以光为媒介传输电信号。
它对输入、输出电信号有良好的隔离作用，所以，它在各种电路中得到广泛的应用。
目前它已成为种类最多、用途最广的光电器件之一。
光耦合器一般由三部分组成：
光的发射、光的接收及信号放大。
输入的电信号驱动发光二极管（LED），使之发出一定波长的光，被光探测器接收而产生光电流，再经过进一步放大后输出。
这就完成了电—光—电的转换，从而起到输入、输出、隔离的作用。
由于光耦合器输入输出间互相隔离，电信号传输具有单向性等特点，因而具有良好的电绝缘能力和抗干扰能力。
又由于光耦合器的输入端属于电流型工作的低阻元件，因而具有很强的共模抑制能力。
所以，它在长线传输信息中作为终端隔离元件可以大大提高信噪比。
在计算机数字通信及实时控制中作为信号隔离的接口器件，可以大大增加计算机工作的可靠性。
光耦合器的主要优点是：
信号单向传输，输入端与输出端完全实现了电气隔离隔离，输出信号对输入端无影响，抗干扰能力强，工作稳定，无触点，使用寿命长，传输效率高。
光耦合器是70年代发展起来产新型器件，现已广泛用于电气绝缘、电平转换、级间耦合、驱动电路、开关电路、斩波器、多谐振荡器、信号隔离、级间隔离
、脉冲放大电路、数字仪表、远距离信号传输、脉冲放大、固态继电器（SSR）、仪器仪表、通信设备及微机接口中。
在单片开关电源中，利用线性光耦合器可构成光耦反馈电路，通过调节控制端电流来改变占空比，达到精密稳压目的。
十几年来，新型光耦合器不断涌现，满足了各种光控制的要求。
其应用范围已扩展到计测仪器，精密仪器，工业用电子仪器，计算机及其外部设备、通信机、信号机和道路情报系统，电力机械等领域。
这里侧重介绍该器件的工作特性，驱动和输出电路及部分实际应用电路。
近年来问世的线性光耦合器能够传输连续变化的模拟电压或模拟电流信号，使其应用领域大为拓宽。
下面分别介绍光耦合器的工作原理及检测方法。
2.光耦合器的性能及类型
用于传递模拟信号的光耦合器的发光器件为二极管、光接收器为光敏三极管。
当有电流通过发光二极管时，便形成一个光源，该光源照射到光敏三极管表面上，使光敏三极管产生集电极电流，该电流的大小与光照的强弱，亦即流过二极管的正向电流的大小成正比。
由于光耦合器的输入端和输出端之间通过光信号来传输，因而两部分之间在电气上完全隔离，没有电信号的反馈和干扰，故性能稳定，抗干扰能力强。
发光管和光敏管之间的耦合电容小（2pf左右）、耐压高（2.5KV左右），故共模抑制比很高。
输入和输出间的电隔离度取决于两部分供电电源间的绝缘电阻。
此外，因其输入电阻小（约10Ω），对高内阻源的噪声相当于被短接。
因此，由光耦合器构成的模拟信号隔离电路具有优良的电气性能。
事实上，光耦合器是一种由光电流控制的电流转移器件，其输出特性与普通双极型晶体管的输出特性相似，因而可以将其作为普通放大器直接构成模拟放大电路，并且输入与输出间可实现电隔离。
然而，这类放大电路的工作稳定性较差，无实用价值。
究其原因主要有两点：
一是光耦合器的线性工作范围较窄，且随温度变化而变化；
二是光耦合器共发射极电流传输系数β和集电极反向饱和电流ICBO（即暗电流）受温度变化的影响明显。
因此，在实际应用中，除应选用线性范围宽、线性度高的光耦合器来实现模拟信号隔离外，还必须在电路上采取有效措施，尽量消除温度变化对放大电路工作状态的影响。
从光耦合器的转移特性与温度的关系可以看出，若使光耦合器构成的模拟隔离电路稳定实用，则应尽量消除暗电流（ICBO）的影响，以提高线性度，做到静态工作点IFQ随温度的变化而自动调整，以使输出信号保持对称性，使输入信号的动态范围随温度变化而自动变化，以抵消β值随温度变化的影响，保证电路工作状态的稳定性。
2.1光耦合器的类型
光耦合器有管式、双列直插式和光导纤维式等封培育形式，其种类达数十种。
光耦合器的种类达数十种，主要有通用型（又分无基极引线和基极引线两种）、达林顿型、施密特型、高速型、光集成电路、光纤维、光敏晶闸管型（又分单向晶闸管、双向晶闸管）、光敏场效应管型。
此外还有双通道式（内部有两套对管）、高增益型、交-直流输入型等等。
国外生产厂家有英国ISOCOM公司等，国内厂家的苏州半导体总厂等。
2.2线性光耦合器的产品分类
线性光耦合器的典型产品及主要参数见表1，这些光耦均以光敏三极管作为接收管
表1典型线性光耦合器的主要参数
产品型号CTR/%V（BR）CE0/V生产厂封装型式
PC816A80～16070SharpDZP-4基极未引出
PC817A80～16035Sharp
SFH610A-263～12570simens
NEC2501-H80～16040NEC
CNY17-263～12570MotorolnDZP-4基极未引出
CNY17-3100～20070simens
SFH600-163～12570simens
SFH600-2100～20070simens
CNY75GA63～12590TemicDZP-4基极未引出
CNY75GB100～20090Temic
MOC810150～8030Motoroln
MOC810273～11730Motoroln
3.光耦合器的技术参数
光耦合器的技术参数主要有发光二极管正向压降VF、正向电流IF、电流传输比CTR、输入级与输出级之间的绝缘电阻、集电极-发射极反向击穿电压V（BR）CEO、集电极-发射极饱和压降VCE（sat）。
此外，在传输数字信号时还需考虑上升时间、下降时间、延迟时间和存储时间等参数。
最重要的参数是电流放大系数传输比CTR（Curremt-TrrasferRatio）。
通常用直流电流传输比来表示。
当输出电压保持恒定时，它等于直流输出电流IC与直流输入电流IF的百分比。
当接收管的电流放大系数hFE为常数时，它等于输出电流IC之比，通常用百分数来表示。
有公式：
CTR=IC/IF×
100%
采用一只光敏三极管的光耦合器，CTR的范围大多为20%～30%（如4N35），而PC817则为80%～160%，达林顿型光耦合器（如4N30）可达100%～500%。
这表明欲获得同样的输出电流，后者只需较小的输入电流。
因此，CTR参数与晶体管的hFE有某种相似之处。
普通光耦合器的CTR-IF特性曲线呈非线性，在IF较小时的非线性失真尤为严重，因此它不适合传输模拟信号。
线性光耦合器的CTR-IF特性曲线具有良好的线性度，特别是在传输小信号时，其交流电流传输比（ΔCTR＝ΔIC/ΔIF）很接近于直流电流传输比CTR值。
因此，它适合传输模拟电压或电流信号，能使输出与输入之间呈线性关系。
这是其重要特性。
在设计光耦反馈式开关电源时必须正确选择线性光耦合器的型号及参数，选取原则如下：
（1）光耦合器的电流传输比（CTR）的允许范围是50%～200%。
这是因为当CTR＜50%时，光耦中的LED就需要较大的工作电流（IF＞5.0mA），才能正常控制单片开关电源IC的占空比，这会增大光耦的功耗。
若CTR＞200%，在启动电路或者当负载发生突变时，有可能将单片开关电源误触发，影响正常输出。
（2）推荐采用线性光耦合器，其特点是CTR值能够在一定范围内做线性调整。
（3）由英国埃索柯姆（Isocom）公司、摩托罗拉公司生产的4N×
×
系列（如4N25、4N26、4N35）光耦合器，目前在国内应用地十分普遍。
鉴于此类光耦合器呈现开关特性，其线性度差，适宜传输数字信号（高、低电平），因此不推荐用在开关电源中。
4.通用型与达林顿型光耦合器区分
4.1方法之一
在通用型光耦合器中，接收器是一只硅光电半导体管，因此在B-E之间只有一个硅PN结。
达林顿型不然，它由复合管构成，两个硅PN结串联成复合管的发射结。
根据上述差别，很容易将通用型与达林顿型光耦合器区分开来。
具体方法是，将万用表拨至R×
100档，黑表笔接B极，红表笔接E极，采用读取电压法求出发射结正向电压VBE。
若VBE=0.55～0.7V，就是达林顿型光耦合器。
实例：
用500型万用表的R×
100档分别测量4N35、4N30型光耦合器的VBE，测量数据及结论一并列入表2中。
表2测试结果
型号RBE（Ω）n`（格）VBE（V）计算公式测试结论
4N35850230.69VBE=0.03n（V）通用型
4N304.3k40.51.215VBE=0.03n`（V）达林顿型
4.2方法之二
通用型与达林顿型光电耦合的主要区别是接收管的电流放大系数不同。
前者的hFE为几十倍至几百倍，后者可达数千倍，二者相差1～2个数量级。
因此，只要准确测量出hFE值，即可加以区分。
在测量时应注意事项：
（1）因为达林顿型光耦合器的hFE值很高，所以表针两次偏转格数非常接近。
准确读出n1、n2的格数是本方法关键所在，否则将引起较大的误差。
此外，欧姆零点亦应事先调准。
（2）若4N30中的发射管损坏，但接收管未发现故障，则可代替超β管使用。
同理，倘若4N35中的接收管完好无损，也可作普通硅NPN晶体管使用，实现废物利用。
（3）对于无基极引线的通用型及达林顿型光耦合器，本方法不再适用。
建议采用测电流传输比CTR的方法加以区分。
教学章节
光接收机特性指标——误码率
教学环境
多媒体机房
教学
内容
1.误码率定义
2.误码率与信噪比
目标
1．掌握光接收机误码率的定义
2．了解接收机误码率与信噪比的关系
重点
难点
1、光接收机误码率定义
方法
讲授、讨论、总结
过程
讲授：
误码率的定义是光接收机对码元误判的概率，误码比特率用较长时间间隔内，在
传输码流中，误判的码元数和接收的总码元数的比值来表示。
现代光纤通信系统的比特误码率小于10-12。
由于噪声噪声的存在，“1”码时，取样时刻带有噪声的电流I1＜D，则可能误判为“0”码。
“0”码时，取样时刻带有噪声的电流I0＞D，则可能误判为“0”码。
观察误码率与含有信噪比概念的超扰比Q的关系曲线，光接收机的误码率与信噪比成反比，信噪比越高，误码率越低。
小结：
课堂总结
光子晶体光纤基本特性及其应用研究[S]
英文题名TheBasicCharacteristicandtheApplicationsStudyofPhotonicCrystalFibers
专业凝聚态物理
关键词光子晶体光纤;
多极法;
色散;
有效模场面积;
非线性特性;
双折射;
英文关键词Photoniccrystalfibers;
Multipolemethod;
Chromaticdispersion;
Effectivemodelfieldarea;
Nonlinearity;
Doublerefraction;
中文摘要光子晶体光纤是一种新型的光纤,由于它具有普通光纤所无法比拟的结构设计和光学特性,在近几年成为光纤研究领域的热点。
本文介绍了光子晶体光纤的研究背景及发展现状,分析了它的结构特性,并列举了一些不同结构的光子晶体光纤,简单介绍了它的两种导光原理和制备方法,以及在各个方面的应用。
设计了两种结构的光子晶体光纤,并对它们的基本特性进行了数值研究。
论文所做的主要工作如下:
首先,对几种数值模拟光子晶体光纤特性的理论方法进行了介绍和对比,系统介绍了多极法的原理、方程以及适用条件,突出了多极法的特点和优势并选择多极法作为本文的主要研究方法。
其次,采用多极法对实芯六角形光子晶体光纤的色散、有效模场面积与结构参数的关系进行了研究。
得到如下结论:
通过调节空气孔直径和包层空气孔间距的大小,改变空气孔填充介质的折射率,可以有效地控制光子晶体光纤的色散特性和有效模场面积。
再次,设计了一种具有双折射的光子晶体光纤。
数值研究发现:
通过调节空气孔直径、包层空气孔间距的大小以及x和y方向的结构的不对称性,可以有效地调节光子晶体光纤的双折射特性,使双折射效应显著增强,甚至可以达到比普通光纤高出一个数量级的结果。
这些结论为...英文摘要PhotonicCrystalFiber（PCF）isanewtypeofopticalfiber.Becauseofitsspecialstructuredesignandopticalproperties,PCFhasbeenafocusinopticalfiberareainrecentyears.ThispaperintroducestheresearchbackgroundandcurrentdevelopmentofPCF,analyzesitstwokindsoftransmissionprincipleandmanufacture,aswellasitsapplicationinvariousaspects.Inthispaper,ithasdesignedtwokindsofstructuresofPCF,andcalculatedsomebasiccharacteristicofPCFaswell.Theoriginaljobsin...摘要4-5Abstract5-6第1章绪论11-25
1.1引言11
1.2光子晶体简介11-13
1.3光子晶体光纤的导光原理13-16
1.3.1带隙型光子晶体光纤13-15
1.3.2折射率引导型光子晶体光纤15-16
1.4光子晶体光纤基本特性16-20
1.4.1无截止单模性质16-18
1.4.2色散特性18
1.4.3非线性特性18-19
1.4.4双折射特性19-20
1.5光子晶体光纤的发展现状及应用前景分析20-23
1.5.1光子晶体光纤研究现状20-22
1.5.2光子晶体光纤的应用前景分析22-23
1.6本课题的研究目标及实现方法23-25第2章光子晶体光纤的研究方法25-37
2.1引言25
2.2几种光子晶体光纤的研究方法简介25-28
2.2.1有效折射率方法25-26
2.2.2平面波法26
2.2.3Galerkin方法26
2.2.4有限差分法26-27
2.2.5超元胞晶格方法27-28
2.2.6光束传播法28
2.3多极法的理论和方程28-35
2.3.1多极法的概况28-29
2.3.2多极法公式29-31
2.3.3边界条件和场的耦合31-33
2.3.4Rayleigh恒等式的引出及数字处理33-35
2.4多极法对称性的考虑35-36
2.5本章小结36-37第3章光子晶体光纤色散和非线性特性分析37-50
3.1引言37-38
3.2光子晶体光纤的色散特性38-41
3.2.1光纤色散的分类38-39
3.2.2光子晶体光纤色散定义39-40
3.2.3光子晶体光纤色散特性的调节40-41
3.3光子晶体光纤的有效模场面积41
3.4光子晶体光纤的非线性效应41-45
3.4.1光纤中的非线性光学效应41-44
3.4.2非线性效应对光通信系统的影响44
3.4.3改变光纤非线性的方法44-45
3.5光子晶体光纤特性随d/Λ的变化关系45-48
3.5.1光子晶体光纤的色散特性随d/Λ的变化关系46
3.5.2光子晶体光纤的有效模场面积随d/Λ的变化关系46-48
3.5.3光子晶体光纤的非线性系数随d/Λ的变化关系48
3.6本章小结48-50第4章高双折射光子晶体光纤特性研究50-58
4.1引言50
4.2基本原理50-51
4.3高双折射光子晶体光纤的设计与计算51-57
4.3.1模式双折射52-55
4.3.2色散损耗分析55-57
4.4本章小结57-58第5章光子晶体光纤的应用58-63
5.1引言58
5.2光子晶体光纤激光器58-61
5.2.1纯硅光子晶体光纤激光器58-59
5.2.2微结构光纤实现大模式面积光纤激光器59-60
5.2.3包层泵浦Yb掺杂光子晶体光纤激光器60-61
5.3光子晶体光纤在其他方面的应用61-62
5.3.1光子晶体光纤光栅61
5.3.2光纤传感61
5.3.3能量传输61-62
5.3.4超连续谱的产生62
5.4展望62-63结论63-64参考文献64-69致谢69-70
2.2.6光束传
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