静定结构的内力分析.docx

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静定结构的内力分析

第3章静定结构的内力分析

3.1静力平衡

对于静定结构，用静力平衡条件可以求出其全部反力和内力；接下去求解超静定结构也必须用到平衡。

可以说掌握静力平衡问题是我们继续学习的关键。

3.1.1利用静力平衡求解支座反力

有两种体系的平衡问题是我们必须掌握的，它们是带有附属部分体系和三铰刚架体系。

1.带有附属部分体系

这种体系在几何组成上可以分为基本部分和附属部分。

形象比喻这种体系就像大人背孩子，大人相当于基本部分，孩子相当于附属部分，孩子依托大人平衡，即附属部分依靠基本部分才能保持平衡。

判别此类体系应按定义来划分。

基本部分：

在竖向荷载作用下能独立保持平衡的部分。

附属部分：

在竖向荷载作用下不能独立保持平衡，需要依靠基本部分才能保持平衡的部分。

这类体系的解题思路是先附属后基本。

即先取附属部分为研究对象，求出约束反力，然后将已求出的反力看作已知力，再取基本部分或整体为研究对象，求出剩余约束反力。

从受力分析上看，作用在附属部分上的荷载要传给基本部分，而作用在基本部分上的荷载不传给附属部分。

2.三铰刚架体系

这类体系在几何组成上分不出基本部分和附属部分。

其典型或称标准形式为三个铰联结而成的刚架。

形象比喻这种体系就像两个舞蹈演员各自金鸡独立，同时各自伸出一只手搭在一起以求稳定和平衡。

刚架的每部分各自都不能独立平衡而互相依靠在一起才能保持平衡。

这类体系的解题思路是先整体，后分部。

先整体即先取整体为研究对象，利用整体平衡的取矩方程先求出两支座的竖向反力，然后分部，所谓分部是指任取刚架的左半部或右半部为研究对象，利用该部分的平衡建立向左右两部分的联接铰中心取矩方程，从而解出支座处的水平反力。

接下去求其他反力即可。

【例3.1】试求如图3.1所示刚架A、D、E处的支座约束反力。

解：

CE部分为附属部分，ABD部分是基本部分，且ABD是三铰刚架类体系。

有附属部分体系解题时应先附属后基本，对基本部分解题时因其为三铰刚架类体系，应先整体研究再分部研究。

图3.1

（1）选择CE为研究对象，如图3.1（b）所示。

由

由

由

（2）选择ABD为研究对象如图3.1（C）所示。

①先取整体，取ABD整体研究

由

由

②后分部，取AB部分为研究对象，如图3.1（d）所示。

由

③再取三铰刚架整体即ABD为研究对象如图3.1（c）所示。

【例3.2】试分析如图3.2（a）所示体系中A、D处的反力。

图3.2

解：

此题表面看不是附属类体系，亦不好确定是三铰刚架类体系，但该体系和地基简支，其B、C支座反力好求，可先求B、C支反力然后进一步研究。

（1）整体研究如图3.2（a）所示。

由

（2）取BAC研究如图3.2（b）所示，此时可判断出其为三铰刚架类体系，按先整体后分部的解题原则，先取BAC整体研究。

3）取AC研究对象，如图3.2（d）所示。

4）取ABC为研究，如图3.2（c）所示。

3.1.2利用静力平衡求解杆件内力

平面结构在任意荷载作用下，其杆件横截面上一般有三种内力，即轴力FN、剪力和弯矩M，如图3.3所示。

图3.3

计算截面内力的基本方法是截面法，即将结构沿拟求内力的截面截开，选取截面任意一侧的部分为研究对象（取隔离体），去掉部分对留下部分的作用，用内力来代替，然后利用平衡条件可求得截面内力。

截面法中对内力的符号通常规定如下：

弯矩：

以使梁的下侧受拉为正。

剪力：

以绕隔离体顺时针为正。

轴力：

以拉力为正。

截面法中，可根据平衡推出用外力计算内力分量的简便方法。

弯矩：

等于截面一侧所有外力对截面形心力矩的代数和。

截面一侧的每个外力对截面形心都产生力矩，此力矩加上正确的正、负号即成为该外力在截面上产生的弯矩分量。

当外力对截面形心的力矩的绝对值算出后。

可以证明，将截面看成固定端，凡力矩能使梁下部纤维受拉，在截面上产生的弯矩分量即为正号。

剪力：

等于截面一侧所有外力沿截面方向的投影代数和。

截面一侧的每个外力都会在沿截面方向上产生投影，此投影即为该外力在截面上产生的剪力分量。

在外力投影的绝对值算出后，可以证明，外力绕截面顺时针转动，在截面上产生的剪力分量即为正号。

轴力：

等于截面一侧所有外力沿截面法线方向的投影代数和。

截面一侧的每个外力都会在沿截面法线方向上产生投影，此投影即为该外力在截面上产生的轴力分量。

在外力的投影绝对值算出后，可以证明，外力方向背离截面产生的轴力分量为正。

【例3.3】求如图3.4所示刚架、截面内力。

解：

（1）求截面内力

假想在截面截开，为研究问题方便取截面右侧部分为研究对象。

（拉上侧）

（顺时针）

（压力）

（2）求截面内力

假想在截面截开，为研究问题方便取截面上侧部分为研究对象（对于弯矩设拉内侧为正）。

（拉外一侧）

（逆时针）

图3.4

计算截面剪力时，集中力2kN、4kN在截面方向上有投影，其中4kN这一集中力，因其作用线的位置在截面的下部，它产生的剪力正负号判断时，可将该力平行上移到截面的上侧位置（根据力的平移定理，会产生附加力偶矩，但此力偶矩对截面剪力无影响），然后再看该外力是否绕截面顺时针转动，即可确定正负号。

（压力）

3.2静定梁

3.2.1内力图

一般梁中内力有三种，即弯矩、剪力和轴力。

对于直梁当所有外力都垂直于梁轴线时，横截面上只有剪力和弯矩，没有轴力。

内力图：

表示结构上各截面内力数值的图形称为内力图。

内力图通常用平行于杆轴线的坐标表示截面的位置，此坐标通常称为基线，而用垂直于杆轴线的坐标（又称竖标）表示内力的数值而绘出。

在土木工程中，弯矩图习惯绘在杆件的受拉一侧，而图上不必注明正负号；剪力图和轴力图则将正值绘在基线的上侧，同时标注正负号。

绘制内力图的基本方法是先分段写出内力方程，然后根据方程作出内力函数的图像。

既然内力图从数学意义讲即为函数的图像，则为能快捷画出内力图我们可以利用内力函数的微分关系来作内力图。

3.2.2利用微分关系作内力图

在受横向分布荷载作用的直杆段上截取微段，为和数学作图相符建立如图3.5所示坐标，可得出荷载集度和剪力、弯矩的微分关系（利用微段的平衡，略去高阶小量，可证明）。

（3-1）

图3.5

式（3-1）具有明显的几何意义：

即剪力图在某点的切线斜率等于该点的荷载集度，若在某区荷载集度为正，则此区间剪力图递增；弯矩图在某点的切线斜率等于该点的剪力在某区间剪力为正，则此区间弯矩图递增；弯矩图在某点的曲率等于该点的荷载集度，根据某区间荷载集度的正、负可判断弯矩曲线的凹凸性。

关于内力曲线凹凸性的判断，数学中有个雨伞法则：

函数二阶导数>0，

表明能存水，

曲线为凹；

函数二阶导数<0，

表明不能存水，

曲线为凸。

由于工程中习惯将弯矩图画在杆件的受拉一侧，这样梁的弯矩图竖标人为地翻下来，以向下为正。

为此由数学曲率判出的凹凸性刚好在这里相反。

即画弯矩图时凹凸性判断要注意相反。

为方便记忆，经研究发现弯矩曲线的凸向与q的指向相同。

我们利用微分关系作内力图，总是要将梁分成若干段，一段一段地画。

梁的分段点为集中力、集中力偶作用点，分布荷载的起、终点。

分段以后每一段为一个区间。

每个区间上荷载集度的分布情况，常遇到就两种情况，一种是（无荷段），另一种是q=常数（方向向下）。

下面给出直梁内力图的形状特征。

表3.1直梁内力图的形状特征

梁上情况

无横向外力区段

q=0

横向均布力q作用区段

q=常数

横向集中力F作用处

集中力偶M

作用处

铰处

剪力图

水平线

斜直线

为零处

有突变（突变值=F）

如变号

无变化

无影响

弯矩图

一般为斜直线

抛物线（凸出方向同q指向）

有极值

有尖角（尖角指向

同F指向）

有极值

有突变

（突变值M）

为零

3.2.3叠加法作弯矩图

当梁受到多个荷载作用时，可以先分别画出各个荷载单独作用时的弯矩图，然后将各图形相应的竖标值叠加起来，即可得到原有荷载共同作用下的弯矩图，这就是叠加法作弯矩图。

利用叠加法作弯矩图是结构力学中常用的一种简便方法。

它利用叠加原理，避免了列弯矩方程，从而使弯矩图的绘制得到简化。

在绘制梁或其他结构较复杂的弯矩图时，经常采用区段叠加法。

区段叠加法：

某梁段的弯矩图等于该梁段在杆端弯矩作用下并具有与梁段相同荷载作用的简支梁弯矩图。

其具有普遍意义。

求图3.5（b）所示JK梁段弯矩图，将JK段取出画其受力图。

用平衡条件可以证明，其受力等效于与该梁段同长，且其上作用与梁段相同荷载q及在两支座上分别作用与JK两端截面弯矩相同的力偶和的简支梁。

由于受力相同简支梁的弯矩图与梁段弯矩图完全相同。

将有了区段叠加法后，任一区段的弯矩图均可先将两端弯矩绘出（即、），连一条虚线，然后叠加一相应简支梁仅受外荷载的弯矩图。

图3.5b

【例3.4】如图3.6所示简支梁，试作内力图。

图3.6

解：

（1）求支反力

由梁的整体平衡条件利用叠加的思路求反力。

等于梁上各力在支座A引起的反力分量叠加而成，取矩时凡力矩能在A支座引起向上反力分量即为正号力矩，反之为负号。

力矩之和除以跨度l，即可得到。

同理，由

由（验算）

由

（2）画剪力图

先分段然后一段一段根据微分关系画出剪力图。

本题中，A、B、C、D、E、F为各分段点（这些点为控制截面）

AB段：

无荷段，剪力为常数，该段剪力图为水平线，取该段任意截面可求得。

BC段：

无荷段，剪力为常数，该段剪力图为水平线，取该段任意截面可求得（注意：

集中力偶矩对剪力无影响）。

CD段均布荷载，方向向下，根据微分关系，的一阶导数为q，q为常数。

可推知是一次函数，此段剪力图是斜直线。

又因为q向下指向，和坐标正向相反，即，此区段剪力递减。

只需求出、连线即可。

，。

DE段：

无荷段，（水平线）

EF段：

无荷段，（水平线）

注意到有集中力作用的E截面，剪力图有突变，突变的幅值为集中大小。

（3）画弯矩图（工程上惯例将弯矩画在杆件受拉侧，这样梁的弯矩坐标向下为正）

分段点及控制面同剪力图

AB段：

因该段剪力为常数，由微分关系可知，该段弯矩图为的一次函数，即为斜直线，且该段剪力为正号，弯矩在此段应为递增斜直线，只需求出控制截面弯矩值连线即可。

BC段：

微分关系同于AB段

注意到B截面作用有集中力偶矩，弯矩图在此截面发生突变，突变幅值等于集中力偶矩的大小。

CD段：

由剪力为的一次函数，知弯矩为的二次函数，曲线的凸向和q的指向相同。

可用区段叠加法作弯矩图。

先求出控制截面和，用虚线连接这两个截面弯矩值，在该段的中点加对应的简支梁作用均布荷产生的弯矩。

故该段中点的弯矩值为，然后用光滑二次曲线连成该段的弯矩图。

注意，区段承受均布荷载时，最大弯矩不一定在区段的中点处.由剪力为零不难求出本例的最大弯矩为，与区段中点弯矩相差0.28%。

以后作承受均布荷载区段的弯矩图时，不一定要求最大弯矩，可通过区段中点的弯矩值来作弯矩图。

DE段：

由微分关系知,该段弯矩图为斜直线，且该段剪力为负号，弯矩在此段应为递减。

（用截面右侧外力可求）

连此直线。

EF段：

微分关系同DE段。

连此直线。

另外DE和EF两段也可合成一个区段，用区段叠加法作弯矩图。

即将以虚线连接，以该虚线为基线，叠加上简支梁作用跨中集中力8KN的弯矩图。

叠加后区段中点即D截面弯矩正好等于。

另外，值得注意的是C、D两截面处无集中力作用，剪力在截面左右无突变，弯矩在截面左右斜率相同。

即弯矩在C、D两截面处曲线应是光滑无转折。

【例3.5】试用微分关系的积分式（或称积分法）计算例题3.4中，C、D、E截面的剪力和弯矩。

解：

若在和处两个截面A、B间无集中力作用，则有下式成立

（1）

式中，、分别为在处两横截面A和B上的剪力。

等号右