08物理竞赛讲义静电场.doc

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奥赛培训讲义《静电场》

第八部分静电场

第一讲基本知识介绍

在奥赛考纲中，静电学知识点数目不算多，总数和高考考纲基本相同，但在个别知识点上，奥赛的要求显然更加深化了：

如非匀强电场中电势的计算、电容器的连接和静电能计算、电介质的极化等。

在处理物理问题的方法上，对无限分割和叠加原理提出了更高的要求。

如果把静电场的问题分为两部分，那就是电场本身的问题、和对场中带电体的研究，高考考纲比较注重第二部分中带电粒子的运动问题，而奥赛考纲更注重第一部分和第二部分中的静态问题。

也就是说，奥赛关注的是电场中更本质的内容，关注的是纵向的深化和而非横向的综合。

一、电场强度

1、实验定律

a、库仑定律

内容；

条件：

⑴点电荷，⑵真空，⑶点电荷静止或相对静止。

事实上，条件⑴和⑵均不能视为对库仑定律的限制，因为叠加原理可以将点电荷之间的静电力应用到一般带电体，非真空介质可以通过介电常数将k进行修正（如果介质分布是均匀和“充分宽广”的，一般认为k′=k/εr）。

只有条件⑶，它才是静电学的基本前提和出发点（但这一点又是常常被忽视和被不恰当地“综合应用”的）。

b、电荷守恒定律

c、叠加原理

2、电场强度

a、电场强度的定义

电场的概念；试探电荷（检验电荷）；定义意味着一种适用于任何电场的对电场的检测手段；电场线是抽象而直观地描述电场有效工具（电场线的基本属性）。

b、不同电场中场强的计算

决定电场强弱的因素有两个：

场源（带电量和带电体的形状）和空间位置。

这可以从不同电场的场强决定式看出——

⑴点电荷：

E=k

结合点电荷的场强和叠加原理，我们可以求出任何电场的场强，如——

⑵均匀带电环，垂直环面轴线上的某点P：

E=，其中r和R的意义见图7-1。

⑶均匀带电球壳

内部：

E内=0

外部：

E外=k，其中r指考察点到球心的距离

如果球壳是有厚度的的（内径R1、外径R2），在壳体中（R1＜r＜R2）：

E=，其中ρ为电荷体密度。

这个式子的物理意义可以参照万有引力定律当中（条件部分）的“剥皮法则”理解〔即为图7-2中虚线以内部分的总电量…〕。

⑷无限长均匀带电直线（电荷线密度为λ）：

E=

⑸无限大均匀带电平面（电荷面密度为σ）：

E=2πkσ

二、电势

1、电势：

把一电荷从P点移到参考点P0时电场力所做的功W与该电荷电量q的比值，即

U=

参考点即电势为零的点，通常取无穷远或大地为参考点。

和场强一样，电势是属于场本身的物理量。

W则为电荷的电势能。

2、典型电场的电势

a、点电荷

以无穷远为参考点，U=k

b、均匀带电球壳

以无穷远为参考点，U外=k，U内=k

3、电势的叠加

由于电势的是标量，所以电势的叠加服从代数加法。

很显然，有了点电荷电势的表达式和叠加原理，我们可以求出任何电场的电势分布。

4、电场力对电荷做功

WAB=q（UA－UB）=qUAB

三、静电场中的导体

静电感应→静电平衡（狭义和广义）→静电屏蔽

1、静电平衡的特征可以总结为以下三层含义——

a、导体内部的合场强为零；表面的合场强不为零且一般各处不等，表面的合场强方向总是垂直导体表面。

b、导体是等势体，表面是等势面。

c、导体内部没有净电荷；孤立导体的净电荷在表面的分布情况取决于导体表面的曲率。

2、静电屏蔽

导体壳（网罩）不接地时，可以实现外部对内部的屏蔽，但不能实现内部对外部的屏蔽；导体壳（网罩）接地后，既可实现外部对内部的屏蔽，也可实现内部对外部的屏蔽。

四、电容

1、电容器

孤立导体电容器→一般电容器

2、电容

a、定义式C=

b、决定式。

决定电容器电容的因素是：

导体的形状和位置关系、绝缘介质的种类，所以不同电容器有不同的电容

⑴平行板电容器C==，其中ε为绝对介电常数（真空中ε0=，其它介质中ε=），εr则为相对介电常数，εr=。

⑵柱形电容器：

C=

⑶球形电容器：

C=

3、电容器的连接

a、串联=+++…+

b、并联C=C1+C2+C3+…+Cn

4、电容器的能量

用图7-3表征电容器的充电过程，“搬运”电荷做功W就是图中阴影的面积，这也就是电容器的储能E，所以

E=q0U0=C=

电场的能量。

电容器储存的能量究竟是属于电荷还是属于电场？

正确答案是后者，因此，我们可以将电容器的能量用场强E表示。

对平行板电容器E总=E2

认为电场能均匀分布在电场中，则单位体积的电场储能w=E2。

而且，这以结论适用于非匀强电场。

五、电介质的极化

1、电介质的极化

a、电介质分为两类：

无极分子和有极分子，前者是指在没有外电场时每个分子的正、负电荷“重心”彼此重合（如气态的H2、O2、N2和CO2），后者则反之（如气态的H2O、SO2和液态的水硝基笨）

b、电介质的极化：

当介质中存在外电场时，无极分子会变为有极分子，有极分子会由原来的杂乱排列变成规则排列，如图7-4所示。

2、束缚电荷、自由电荷、极化电荷与宏观过剩电荷

a、束缚电荷与自由电荷：

在图7-4中，电介质左右两端分别显现负电和正电，但这些电荷并不能自由移动，因此称为束缚电荷，除了电介质，导体中的原子核和内层电子也是束缚电荷；反之，能够自由移动的电荷称为自由电荷。

事实上，导体中存在束缚电荷与自由电荷，绝缘体中也存在束缚电荷和自由电荷，只是它们的比例差异较大而已。

b、极化电荷是更严格意义上的束缚电荷，就是指图7-4中电介质两端显现的电荷。

而宏观过剩电荷是相对极化电荷来说的，它是指可以自由移动的净电荷。

宏观过剩电荷与极化电荷的重要区别是：

前者能够用来冲放电，也能用仪表测量，但后者却不能。

第二讲重要模型与专题

一、场强和电场力

【物理情形1】试证明：

均匀带电球壳内部任意一点的场强均为零。

【模型分析】这是一个叠加原理应用的基本事例。

如图7-5所示，在球壳内取一点P，以P为顶点做两个对顶的、顶角很小的锥体，锥体与球面相交得到球面上的两个面元ΔS1和ΔS2，设球面的电荷面密度为σ，则这两个面元在P点激发的场强分别为

ΔE1=k

ΔE2=k

为了弄清ΔE1和ΔE2的大小关系，引进锥体顶部的立体角ΔΩ，显然

=ΔΩ=

所以ΔE1=k，ΔE2=k，即：

ΔE1=ΔE2，而它们的方向是相反的，故在P点激发的合场强为零。

同理，其它各个相对的面元ΔS3和ΔS4、ΔS5和ΔS6…激发的合场强均为零。

原命题得证。

【模型变换】半径为R的均匀带电球面，电荷的面密度为σ，试求球心处的电场强度。

【解析】如图7-6所示，在球面上的P处取一极小的面元ΔS，它在球心O点激发的场强大小为

ΔE=k，方向由P指向O点。

无穷多个这样的面元激发的场强大小和ΔS激发的完全相同，但方向各不相同，它们矢量合成的效果怎样呢？

这里我们要大胆地预见——由于由于在x方向、y方向上的对称性，Σ=Σ=0，最后的ΣE=ΣEz，所以先求

ΔEz=ΔEcosθ=k，而且ΔScosθ为面元在xoy平面的投影，设为ΔS′

所以ΣEz=ΣΔS′

而ΣΔS′=πR2

【答案】E=kπσ，方向垂直边界线所在的平面。

〖学员思考〗如果这个半球面在yoz平面的两边均匀带有异种电荷，面密度仍为σ，那么，球心处的场强又是多少？

〖推荐解法〗将半球面看成4个球面，每个球面在x、y、z三个方向上分量均为kπσ，能够对称抵消的将是y、z两个方向上的分量，因此ΣE=ΣEx…

〖答案〗大小为kπσ，方向沿x轴方向（由带正电的一方指向带负电的一方）。

【物理情形2】有一个均匀的带电球体，球心在O点，半径为R，电荷体密度为ρ，球体内有一个球形空腔，空腔球心在O′点，半径为R′，=a，如图7-7所示，试求空腔中各点的场强。

【模型分析】这里涉及两个知识的应用：

一是均匀带电球体的场强定式（它也是来自叠加原理，这里具体用到的是球体内部的结论，即“剥皮法则”），二是填补法。

将球体和空腔看成完整的带正电的大球和带负电（电荷体密度相等）的小球的集合，对于空腔中任意一点P，设=r1，=r2，则大球激发的场强为

E1=k=kρπr1，方向由O指向P

“小球”激发的场强为

E2=k=kρπr2，方向由P指向O′

E1和E2的矢量合成遵从平行四边形法则，ΣE的方向如图。

又由于矢量三角形PE1ΣE和空间位置三角形OPO′是相似的，ΣE的大小和方向就不难确定了。

【答案】恒为kρπa，方向均沿O→O′，空腔里的电场是匀强电场。

〖学员思考〗如果在模型2中的OO′连线上O′一侧距离O为b（b＞R）的地方放一个电量为q的点电荷，它受到的电场力将为多大？

〖解说〗上面解法的按部就班应用…

〖答〗πkρq〔−〕。

二、电势、电量与电场力的功

【物理情形1】如图7-8所示，半径为R的圆环均匀带电，电荷线密度为λ，圆心在O点，过圆心跟环面垂直的轴线上有P点，=r，以无穷远为参考点，试求P点的电势UP。

【模型分析】这是一个电势标量叠加的简单模型。

先在圆环上取一个元段ΔL，它在P点形成的电势

ΔU=k

环共有段，各段在P点形成的电势相同，而且它们是标量叠加。

【答案】UP=

〖思考〗如果上题中知道的是环的总电量Q，则UP的结论为多少？

如果这个总电量的分布不是均匀的，结论会改变吗？

〖答〗UP=；结论不会改变。

〖再思考〗将环换成半径为R的薄球壳，总电量仍为Q，试问：

（1）当电量均匀分布时，球心电势为多少？

球内（包括表面）各点电势为多少？

（2）当电量不均匀分布时，球心电势为多少？

球内（包括表面）各点电势为多少？

〖解说〗

（1）球心电势的求解从略；

球内任一点的求解参看图7-5

ΔU1=k=k·=kσΔΩ

ΔU2=kσΔΩ

它们代数叠加成ΔU=ΔU1+ΔU2=kσΔΩ

而r1+r2=2Rcosα

所以ΔU=2RkσΔΩ

所有面元形成电势的叠加ΣU=2RkσΣΔΩ

注意：

一个完整球面的ΣΔΩ=4π（单位：

球面度sr），但作为对顶的锥角，ΣΔΩ只能是2π，所以——

ΣU=4πRkσ=k

（2）球心电势的求解和〖思考〗相同；

球内任一点的电势求解可以从

（1）问的求解过程得到结论的反证。

〖答〗

（1）球心、球内任一点的电势均为k；

（2）球心电势仍为k，但其它各点的电势将随电量的分布情况的不同而不同（内部不再是等势体，球面不再是等势面）。

【相关应用】如图7-9所示，球形导体空腔内、外壁的半径分别为R1和R2，带有净电量+q，现在其内部距球心为r的地方放一个电量为+Q的点电荷，试求球心处的电势。

【解析】由于静电感应，球壳的内、外壁形成两个带电球壳。

球心电势是两个球壳形成电势、点电荷形成电势的合效果。

根据静电感应的尝试，内壁的电荷量为－Q，外壁的电荷量为+Q+q，虽然内壁的带电是不均匀的，根据上面的结论，其在球心形成的电势仍可以应用定式，所以…

【答案】Uo=k－k+k。

〖反馈练习〗如图7-10所示，两个极薄的同心导体球壳A和B，半径分别为RA和RB，现让A壳接地，而在B壳的外部距球心d的地方放一个电量为+q的点电荷。

试求：

（1）A球壳的感应电荷量；

（2）外球壳的电势。

〖解说〗这是一个更为复杂的静电感应情形，B壳将形成图示的感应电荷分布（但没有净电量），A壳的情形未画出（有净电量），它们的感应电荷分布都是不均匀的。

此外，我们还要用到一个重要的常识：

接地导体（A壳）的电势为零。

但值得注意的是，这里的“为零”是一个合效果，它是点电荷q、