矢量分析与场论讲义Word格式.doc

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5在矢性函数的积分法中，注意两个矢性函数的数量积和两个矢性函数的矢量积的分部积分法公式有所不同，分别为：

前者与高等数学种数性函数的分部积分法公式一致，后者有两两项变为了求和，这是因为矢量积服从于“负交换律”之故。

6在矢量代数中，在引进了矢量坐标之后，一个空间量就和三个数量构成一一对应关系，而且有关矢量的一些运算，例如和、差以及数量与矢量的乘积都可以转化为三个数量坐标的相应运算。

同样，在矢量分析中，若矢性函数采用坐标表示式，则一个矢性函数就和三个数性函数构成一一对应关系，而且有关矢性函数的一些运算，例如计算极限、求导数、求积分等亦可以转化为对其三个坐标函数的相应运算。

7矢性函数极限的基本运算公式（14）、导数运算公式（p11）、不定积分的基本运算公式（p16）

典型例题：

教材p6例2、p10例4、p12例6、p13例7。

习题一（p19~20）

此外还有上课所讲的例题。

补充：

1）设，求

2）一质点以常角加速度沿圆周运动，试证明其加速度

，其中为速度的模。

3）已知矢量，，计算积分。

4）已知矢量，，计算积分。

第二章场论

1本章按其特点可以划分为三部分：

第一部分为第一节，除介绍场的概念外，主要讨论了如何从宏观上利用等值面（线）和矢量线描述场的分布规律；

第二部分为第二、三、四节，内容主要是从微观方面揭示场的一些重要特性；

第三部分为第五节，主要介绍三种具有某种特性而又常见的矢量场。

其中第二部分又为本章之重点。

2空间数量场的等值面和平面数量场的等值线以及矢量场的矢量线等，都是为了能够形象直观地体现所考察的数量或矢量在场中的宏观分布情况而引入的概念。

比如温度场中的等温面，电位场中的等位面，都是空间数量场中等值面的例子；

而地形图上的等高线即为平面数量场中等值线的例子。

在矢量场中，矢量线可以体现场矢量的分布状况，又能体现场矢量的走向。

例如流场中的流线，体现了流速的分布状况和它们的走向。

此外，由于矢量场中的每一点都有一条矢量线通过，因此对于场中的任一条曲线C（非矢量线），在其上的每一点也皆有一条矢量线通过，这些矢量线的全体，就构成一曲面，称为矢量面，特别的，当曲线C为封闭曲线时，矢量面就成为一管形曲面，称之为矢量管。

3有一种空间场（矢量场或者数量场）具有这样的一种几何特点：

就是在场中存在一族充满场所在空间的平行平面，场在其中每一个平面上的分布，都是完全相同的（若是矢量场，其场矢量同时也平行于这些平面）。

对于这种场，只要知道场在其中任一平面的中的特性，则场在整个空间里的特性就知道了，因此，可以将这种场简化到这族平面中的任意一个平面上来研究，因而，也把这种场称为平行平面场。

在平行平面场中，通常为了研究方便，通常取所研究的这一个平面为xoy平面。

此时，在平行平面场中，场矢量就可以表示成为平面矢量，在平行平面数量场中，其数量就可以表示成为二元函数，并且这样的研究结果适用于任何一块与xoy面平行的平面。

习题2（最好能全部做一下）

（1）求数量场通过点M（1,2,1）的等值面。

（2）求矢量场通过点M（2,1,1）的矢量线方程。

4数量场中函数的方向导数是一个数量。

它表示在场中的一个点处函数沿某一方向的变化率。

详细点说：

其绝对值的大小，表示沿该方向函数变化的快慢程度，其符号的正负，则表示沿该方向函数的变化是增加还是减小的。

若在点M处，函数可微，则函数u沿l方向的方向导数在迪卡尔坐标下的计算公式为：

5数量场的梯度是一个矢量，场中的每一点都对应着一个梯度矢量。

梯度矢量有两个重要性质：

（1）梯度在任一方向上的投影，正好等于函数在该方向上的方向导数，。

据此可以推出：

梯度自身的方向就是方向导数最大的方向，其模就是这个最大方向导数的数值。

（2）数量场中每一点处的梯度都垂直于此数量场过该点的等值面，且指向函数值增大的一方。

梯度在直角坐标系中的表达式为：

。

此外，从梯度的基本运算公式可以看出，他与一元函数中导数运算的公式完全类似，这一点可以帮助大家掌握梯度的基本运算（p39）。

典型例题p34例2，p37例3，例4，p38例5，6，习题3。

（1）求函数在点M（1,2,3）处沿矢量方向的方向导数。

（2）求函数在曲面在点M（2,3,3）处沿曲面下侧法线方向的方向导数。

（3）求函数在点M（2,3）处沿曲线朝x增大一方的方向导数。

（4）设R是从点到任意一点的距离，求证是在方向上的单位矢量。

（5）已知一可微的数量场在点处，朝点方向的方向导数是4，朝点方向的方向导数为-2，朝点方向的方向导数为1，试确定在处的梯度，并求出朝点方向的方向导数。

（6）求数量场在点处沿过点M的等值面的外法线方向的方向导数，其中r为矢径的模。

6矢量场穿过某一曲面的通量是从某些物理量，诸如流速场中的流量、电场中的电通量、磁场中的磁通量以及热流场中的热量等等概念中抽象出来形成的一个数学概念。

因此通量是具有若干物理意义的。

如果是一个封闭曲面，则矢量场穿出的总通量为，

（1）当时，则S内必有产生通量的源头；

（2）当时，则S内必有吸收通量的漏洞；

这两种情况，合称为S内有源（源头为正源，漏洞为负源）。

（3）当时，不能断言S内无源，因为这时，在S内正源和负源互相抵消，也可能恰好出现总通量为零的情况。

由此可见，从穿出某个封闭曲面的总通量，可以初步了解在S内通量产生的情况，当然这仅仅是一种整体性的粗略了解，这由此引出了矢量场中散度的概念。

7矢量场的散度div，是指在场中的一点处，矢量场穿出一个包含该点在内的微小区域的边界曲面的通量对的体积变化率，即

它是一个数量，表示此矢量场在这个点处散发通量或者吸收通量的强度。

具体来说，散度以绝对值表示在该点处源的强度大小。

当其不为零时，以正负号表示该点处的源为正源或者负源；

当其为零时，则表示该点无源，从而将散度恒为零的矢量场称为无源场。

与散度相对应的场称为散度场。

由于散度场为数量场，故亦可通过其等值面、方向导数和梯度等来揭示其分布规律和变化情况。

在直角坐标系中，矢量场在点M处的散度表示式为：

由此可以得出奥氏公式（高斯定理）的矢量形式为：

此式表明了通量和散度之间的一种关系：

穿出封闭曲面S的通量，等于S所包围的区域上的散度在上的三重积分。

P52散度的基本运算公式。

典型例题p44例1，p52例4，例5，习题4。

（1）设S为由圆柱面及平面和所围成的封闭曲面，求穿出S的柱面部分的通量。

（2）已知，试确定阿a，b，c使得A是一个无源场。

（3）求矢量场所产生的散度场通过点的等值面及其在点M处沿Ox轴正向的变化率。

（4）已知，其中，，求。

8矢量场沿有向闭曲线l的环量也是从某些物理量，如力场中的功、流场中的环流以及磁场中的电流强度等概念抽象形成的一个数学概念，和通量概念的形成极为类似，通量是一个曲面积分，环量是一个曲线积分。

二者在矢量场中都是一种整体性的概念，为了研究矢量场的局部性质，前面从通量引入了散度，这里又可以从环量引入环量面密度的概念：

在矢量场中的一点M处，取定一个方向为，再经过点M处以为法矢作一微小曲面，同时以表示其面积，其边界之正向与法矢构成右手螺旋关系，则场沿之正向的环量与面积之比，当沿其自身缩向M点时，其极限就称为矢量场在点M处沿方向的环量面密度（就是环量对面积的变化率），即：

可见，环量面密度概念与散度概念（通量的体密度）的构成是非常类似的，二者都是一种局部性的概念。

设矢量场，则场在点M处沿方向的环量面密度在直角坐标系下的计算公式为：

9环量面密度与散度这两个概念的构成虽然很相似，且都是一种变化率，但二者有着重要的差别，这就是：

散度和矢量场中之点能构成一一对应关系，二环量面密度不仅与场中的点位置有关，而且还与从该点出发的方向有关，从一个点出发的方向有无穷多个方向，对应的也有无穷多个环量面密度的值，所以，换辆面密度与矢量中的点不能构成一一对应的关系。

环量面密度和散度的上述差别正是环量面密度和方向导数相一致的地方。

这就诱导我们去寻找一种矢量，使它在一个点处和环量面密度之间的关系恰如梯度和方向导数之间的关系一样，循此探索，就得出了旋度的概念。

10矢量场在M点处的旋度，是这样一个矢量，它在任一方向上的投影，就等于场沿该方向的环量面密度，即有：

由此可知：

旋度的方向就是环量面密度最大的方向，其模也就是这个最大环量面密度的数值。

如果把旋度与矢量场中的点一一对应起来，又得到一个矢量场，叫做有矢量场产生的旋度场。

对于那种恒有的矢量场，叫做无旋场。

矢量场的旋度，在直角坐标系下的计算公式为：

或者写为：

据此可以将斯托克斯公式写成矢量形式：

此式表明了环量和旋度之间的一种关系：

即沿有向封闭曲线l的环量，等于旋度沿与l的方向构成右手螺旋的方向穿过以l为边界的曲面S的通量。

旋度之所以得名是因为在流场中速度的旋度恰好是流场中该点旋转角速度矢量乘上一个常数2，即。

P65旋度的基本运算公式。

p58例1，p60例2，p63例3，p65例6，习题5。

（1）设，求和。

11三种特殊的矢量场。

即有势场、管形场和调和场。

其中以有势场为重点。

设矢量场为有势场，是指在场中存在单值函数满足：

，称函数为这个场的势函数。

从而矢量与其势函数之间存在下列关系：

，但在流体力学中，也直接把定义为矢量场的势函数。

12具有曲线积分与路径无关性质的矢量场称为保守场。

如静电场、引力场、重力场都是保守场。

根据第五节定理1及其证明，可知：

在线单连域内，“场有势”，“场无旋”，“场保守”以及“表达式为某个函数的全微分（这个函数叫做表达式的原函数）”这四者是等价的。

一般通过考察场是否无旋，即是否有来判断其余三者是否成立。

由此知：

若有，则存在原函数，且此原函数就是满足的函数，它可以用如下公式来计算出：

其中为场中任意一点，为了计算简便通常取为坐标原点；

C为任意常数。

容易看出，在求得u后，有势场的势函数就随之得到了。

此外，若为保守场，则曲线积分

其中u（M）为的一个原函数，可用上面公式求出。

计算曲线积分的这个公式与计算定积分的牛顿—莱布尼茨公式完全相似，都是通过原函数来计算，用起来很方便。

13矢量场为管形场，是指它恒有散度，即为无源场。

管形场中存在矢量满足，矢量叫做管形场的矢势量。

教材为了说明它的存在，直接给出了从已知管形场矢量计算其矢势量的如下计算公式：

简要给出其推证