静电场中的导体与电介质Word格式.docx

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6－3　如图所示将一个电量为q的点电荷放在一个半径为R的不带电的导体球附近，点电荷距导体球球心为d，参见附图。

设无穷远处为零电势，则在导体球球心O点有（　　）

（A）（B）

（C）（D）

分析与解　达到静电平衡时导体内处处各点电场强度为零。

点电荷q在导

体球表面感应等量异号的感应电荷±

q′，导体球表面的感应电荷±

q′在球心O点激发的电势为零，O点的电势等于点电荷q在该处激发的电势。

6－4　根据电介质中的高斯定理，在电介质中电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分等于这个曲面所包围自由电荷的代数和。

下列推论正确的是（）

（A）若电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分等于零，曲面内一定没有自由电荷

（B）若电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分等于零，曲面内电荷的代数和一定等于零

（C）若电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分不等于零，曲面内一定有极化电荷

（D）介质中的高斯定律表明电位移矢量仅仅与自由电荷的分布有关

（E）介质中的电位移矢量与自由电荷和极化电荷的分布有关

分析与解　电位移矢量沿任意一个闭合曲面的通量积分等于零，表明曲面

内自由电荷的代数和等于零；

由于电介质会改变自由电荷的空间分布，介质中的电位移矢量与自由电荷与位移电荷的分布有关。

因而正确答案为（E）。

6－5　对于各向同性的均匀电介质，下列概念正确的是（　　）

（A）电介质充满整个电场并且自由电荷的分布不发生变化时，电介质中的电场强度一定等于没有电介质时该点电场强度的1/εｒ倍

（B）电介质中的电场强度一定等于没有介质时该点电场强度的1/εｒ倍

（C）在电介质充满整个电场时，电介质中的电场强度一定等于没有电介质时该点电场强度的1/εｒ倍

（D）电介质中的电场强度一定等于没有介质时该点电场强度的εｒ倍

分析与解　电介质中的电场由自由电荷激发的电场与极化电荷激发的电场迭加而成，由于极化电荷可能会改变电场中导体表面自由电荷的分布，由电介质中的高斯定理，仅当电介质充满整个电场并且自由电荷的分布不发生变化时，在电介质中任意高斯面S有

即E＝E０/εｒ，因而正确答案为（A）。

6－6　不带电的导体球A含有两个球形空腔，两空腔中心分别有一点电荷qb、qc，导体球外距导体球较远的r处还有一个点电荷qd（如图所示）。

试求点电荷qb、qc、qd各受多大的电场力。

分析与解　根据导体静电平衡时电荷分布的规律，空腔内点电荷的电场线终止于空腔内表面感应电荷；

导体球A外表面的感应电荷近似均匀分布，因而近似可看作均匀带电球对点电荷qd的作用力。

点电荷qd与导体球A外表面感应电荷在球形空腔内激发的电场为零，点电

荷qb、qc处于球形空腔的中心，空腔内表面感应电荷均匀分布，点电荷qb、qc受到的作用力为零.

6－7　一真空二极管，其主要构件是一个半径R１＝5.0×

10－4m的圆柱形阴极和一个套在阴极外，半径R２＝4.5×

10－3m的同轴圆筒形阳极．阳极电势比阴极电势高300V，阴极与阳极的长度均为L＝2.5×

10－２m．假设电子从阴极射出时的速度为零．求：

（１）该电子到达阳极时所具有的动能和速率；

（２）电子刚从阳极射出时所受的力．

分析　

（1）由于半径R１＜＜L，因此可将电极视作无限长圆柱面，阴极和阳极之间的电场具有轴对称性．从阴极射出的电子在电场力作用下从静止开始加速，电子所获得的动能等于电场力所作的功，也即等于电子势能的减少．由此，可求得电子到达阳极时的动能和速率．

（2）计算阳极表面附近的电场强度，由F＝qE求出电子在阴极表面所受的电场力．

解　

（1）电子到达阳极时，势能的减少量为

由于电子的初始速度为零，故

因此电子到达阳极的速率为

（2）两极间的电场强度为

两极间的电势差

负号表示阳极电势高于阴极电势．阴极表面电场强度

电子在阴极表面受力

这个力尽管很小，但作用在质量为９.1１×

10－3１kg的电子上，电子获得的加速度可达重力加速度的5×

10１5倍．

6－8　一导体球半径为R１，外罩一半径为R2的同心薄导体球壳，外球壳所带总电荷为Q，而内球的电势为V０．求此系统的电势和电场的分布．

分析　根据，若，内球电势等于外球壳的电势，则外球壳内必定为等势体，电场强度处处为零，内球不带电．

若，内球电势不等于外球壳电势，则外球壳内电场强度不为零，内球带电．一般情况下，假设内导体球带电q，导体达到静电平衡时电荷的分布如图所示．依照电荷的这一分布，利用高斯定理可求得电场分布．并由或电势叠加求出电势的分布．最后将电场强度和电势用已知量V0、Q、R１、R2表示．

解　根据静电平衡时电荷的分布，可知电场分布呈球对称．取同心球面为高斯面，由高斯定理，根据不同半径的高斯面内的电荷分布，解得各区域内的电场分布为

r＜R１时，

R１＜r＜R2时，

r＞R2时，

方法1：

由电场强度与电势的积分关系，可得各相应区域内的电势分布．

r＜R１时，

R１＜r＜R2时，　

r＞R2时，　

方法2：

也可以从球面电势的叠加求电势的分布．在导体球内（r＜R１）

在导体球和球壳之间（R１＜r＜R2）

在球壳外（r＞R2）

############################

再由题意，得

代入电场、电势的各个表达式中，分别得

；

r＞R2时，

6－9　在一半径为R１＝6.0cm的金属球A外面套有一个同心的金属球壳B．已知球壳B的内、外半径分别为R2＝8.0cm，R3＝10.0cm．设球A带有总电荷QA＝3.0×

10－８C，球壳B带有总电荷QB＝2.0×

10－８C．求：

（１）球壳B内、外表面上所带的电荷以及球A和球壳B的电势；

（2）将球壳B接地然后断开，再把金属球A接地，求金属球A和球壳B内、外表面上所带的电荷以及球A和球壳B的电势．

分析　（１）根据静电感应和静电平衡时导体表面电荷分布的规律，电荷QA均匀分布在球A表面，球壳B内表面带电荷－QA，外表面带电荷QB＋QA，电荷在导体表面均匀分布［图（ａ）］，由带电球面电势的叠加可求得球A和球壳B的电势．

（2）导体接地，表明导体与大地等电势（大地电势通常取为零）．球壳B接地后，外表面的电荷与从大地流入的负电荷中和，球壳内表面带电－QA［图（ｂ）］．断开球壳B的接地后，再将球A接地，此时球A的电势为零．电势的变化必将引起电荷的重新分布，以保持导体的静电平衡．不失一般性可设此时球A带电qA，根据静电平衡时导体上电荷的分布规律，可知球壳B内表面感应－qA，外表面带电qA－QA［图（c）］．此时球A的电势可表示为

由VA＝0可解出球A所带的电荷qA，再由带电球面电势的叠加，可求出球A和球壳B的电势．

解　（１）由分析可知，球A的外表面带电3.0×

10－８C，球壳B内表面带电－3.0×

10－８C，外表面带电5.0×

10－８C．由电势的叠加，球A和球壳B的电势分别为

（2）将球壳B接地后断开，再把球A接地，设球A带电qA，球A和球壳B的电势为

解得

即球A外表面带电2.12×

10－８C，由分析可推得球壳B内表面带电－2.12×

10－８C，外表面带电-0.9×

10－８C．另外球A和球壳B的电势分别为

导体的接地使各导体的电势分布发生变化，打破了原有的静电平衡，导体表

面的电荷将重新分布，以建立新的静电平衡．

6－10　两块带电量分别为Q１、Q2的导体平板平行相对放置（如图所示），假设导体平板面积为S，两块导体平板间距为d，并且S＞＞d．试证明（１）相向的两面电荷面密度大小相等符号相反；

（2）相背的两面电荷面密度大小相等符号相同．

分析　导体平板间距d＜＜S，忽略边缘效应，导体板近似可以当作无限大带电平板处理。

取如图（ｂ）所示的圆柱面为高斯面，高斯面的侧面与电场强度E平行，电场强度通量为零；

高斯面的两个端面在导体内部，因导体内电场强度为零，因而电场强度通量也为零，由高斯定理

得

上式表明处于静电平衡的平行导体板，相对两个面带等量异号电荷．再利用叠加原理，导体板上四个带电面在导体内任意一点激发的合电场强度必须为零，因而平行导体板外侧两个面带等量同号电荷．

证明　（１）设两块导体平板表面的电荷面密度分别为σ１、σ2、σ3、σ4，取如图（ｂ）所示的圆柱面为高斯面，高斯面由侧面S１和两个端面S2、S3构成，由分析可知

相向的两面电荷面密度大小相等符号相反．

（2）由电场的叠加原理，取水平向右为参考正方向，导体内P点的电场强度为

相背的两面电荷面密度大小相等符号相同．

6－11　将带电量为Q的导体板A从远处移至不带电的导体板B附近，如

图（ａ）所示，两导体板几何形状完全相同，面积均为S，移近后两导体板距离为d（）．

（１）忽略边缘效应求两导体板间的电势差；

（2）若将B接地，结果又将如何？

分析　由习题6－１0可知，导体板达到静电平衡时，相对两个面带等量异号电荷；

相背两个面带等量同号电荷．再由电荷守恒可以求出导体各表面的电荷分布，进一步求出电场分布和导体间的电势差．

导体板B接地后电势为零，B的外侧表面不带电，根据导体板相背两个面带等量同号电荷可知，A的外侧表面也不再带电，由电荷守恒可以求出导体各表面的电荷分布，进一步求出电场分布和导体间的电势差．

解　（１）如图（ｂ）所示，依照题意和导体板达到静电平衡时的电荷分布规律可得

两导体板间电场强度为；

方向为A指向B．

两导体板间的电势差为

（2）如图（c）所示，导体板B接地后电势为零．

6－12　如图所示球形金属腔带电量为Q＞0，内半径为ɑ，外半径为b，腔内距球心O为r处有一点电荷q，求球心的电势．

分析　导体球达到静电平衡时，内表面感应电荷－q，外表面感应电荷q；

内表面感应电荷不均匀分布，外表面感应电荷均匀分布．球心O点的电势由点电荷q、导体表面的感应电荷共同决定．在带电面上任意取一电荷元，电荷元在球心产生的电势

由于R为常量，因而无论球面电荷如何分布，半径为R的带电球面在球心产生的电势为

由电势的叠加可以求得球心的电势．

解　导体球内表面感应电荷－q，外表面感应电荷q；

依照分析，球心的电势

为

6－13　在真空中，将半径为R的金属球接地，与球心O相距为r（r