西安交通大学电实验报告.docx
《西安交通大学电实验报告.docx》由会员分享,可在线阅读,更多相关《西安交通大学电实验报告.docx(16页珍藏版)》请在冰豆网上搜索。
西安交通大学电实验报告
模拟电子技术实验
实验报告
交通大学电信学院计算机11班
:
司默涵
实验名称
验收日期
验收成绩
验收教师
应得分
实得分
批阅人签字
认真程度
5,4,3,2,0
原始数据记录
5,4,3,2,0
公式、图、表的规性
4,3,2,1
表述一致性
4,3,2,1
分析正确性
4,3,2,1
容、步骤的完整性
4,3,2,1
心得体会
4,3,2,1,0
真实性扣分(捏造、抄袭)
0,-30,-20,-10
报告总分
30
:
学号:
2110505018
实验日期:
2013年4月12日
报告完成日期:
2013年4月日
实验2.1晶体管单级放大器预习报告
一、实验目的
1、测量放大器静态工作点和放大倍数
2、观察静态工作点对放大器输出波形的影响
3、测量输入电阻、输出电阻
4、测量放大电路的幅频特性
二、实验原理
1、测量晶体管的β
由于晶体管生产中存在的分散性,每个同学手中的管子参数可能不一致,因此,利用各种方法测量或者估计晶体管的β,是实验前必须进行的。
获得晶体管β,常见的仪器有:
晶体管图示议、万用表。
2、根据晶体管的β,合理选择电源电压和集电极电阻
在这一部分,很多选择并不是唯一的。
电源电压可以选择为+12V,通过调节直流稳压电源实现。
选择Rc=2kΩ。
3、估算RW和RB
根据电源电压,先使静态工作点位于直流负载线中点,则:
V,mA
又根据,可以得到,而,可以估算出
kΩ
将RW+RB的估算值用RWB表示,如果β为100,则此值为377kΩ。
此时,可以按照下述方法选择电位器RW和电阻RB。
确定RW+RB的最小值,也就是RB的值,此值应该比达到饱和状态的基极电阻还小,以确保调节RW为0时,晶体管肯定进入了饱和状态。
一般选取。
比如当β=100,可以选择RB=100kΩ。
确定RW+RB的最大值,此值一般选择为式(2.1.1)计算获得的RWB的2~5倍。
以保证当RW调到最大时,使得晶体管最大限度地接近截止区。
因此,可以选择RW为(7.54~18.85)×βkΩ。
比如当β=100,可以选择RW为1MΩ~2MΩ。
电位器标称值一般局限在1、2、5三档,比如1kΩ、2kΩ、5kΩ。
4、确定其它参数
电容器C1、C2的主要作用是隔直和信号耦合,同时,还在客观上造成了本放大电路不能放大低频信号。
原则上讲,这两个电容器越大,其低频性能越好。
一般选取10μF~47μF。
RL可以选择2kΩ左右。
三、元器件选择和电路搭接
1、元器件选择
名称
规格
数量
三极管
9013
一只
电位器
105
一只
电解电容
10μF
2只
电阻
100kΩ
1只
电阻
2kΩ
2只
2、电路搭接
四、实验容和步骤
1.静态工作点的调整和测量
对于一个晶体管放大电路,根据设计目的不同,静态工作点的选择也有不同的原则。
一般来说,在没有特殊要求的情况下,静态工作点的选择,从理论上说,就是使其处于交流负载线的中点,也就是让输出信号能够达到最大限度的不失真。
因此,在本实验中,静态工作点的调整,就是用示波器观察输出,让输出信号达到最大限度的不失真。
当按照上述要求搭接好电路,在输入端引入正弦信号,用示波器观察输出。
静态工作点具体的调整步骤如表2.1.1所示:
表2.1.1静态工作点调整现象动作归纳
现象
出现截止失真
出现饱和失真
两种失真都出现
无失真
动作
减小RW
增大RW
减小输入信号
加大输入信号
根据示波器上观察到的现象,做出不同的调整动作,反复进行。
当加大输入信号,两种失真同时出现,减小输入信号,两种失真同时消失时,可以认为此时的静态工作点正好处于交流负载线的中点,就是最佳的静态工作点。
去掉输入信号,测量此时的UCQ,就得到了静态工作点。
2.电压放大倍数测量
放大电路的电压放大倍数测量,必须在输出信号没有明显失真的情况下进行。
测量方法可以分为粗略测量和精细测量两种。
可以根据测量要求选择测量方法。
粗略测量:
直接用示波器测量。
使用双踪示波器的两个通道,同时测量输入信号幅值和输出信号幅值,两者相除就是电压放大倍数。
或者使用单踪示波器,分别测量也可。
需要注意的是,这种测量,在输出信号失真的情况下,是毫无意义的。
测量时,必须按照上述的失真判断方法,密切观察输出信号的失真情况。
精细测量:
用晶体管毫伏表测量。
在保证输出信号没有失真的情况下,直接用晶体管毫伏表,分别测量输入信号和输出信号的有效值,直接相除也是电压放大倍数。
注意,这种测量,要求在测量的同时,一直用示波器监视输出信号,输出失真或者没有监测,测量都无效。
3.输入电阻测量
根据输入电阻的定义,按照图2.1.4所示电路测量。
选择R1与估计的输入电阻近似。
将一定频率的源信号加入us两端,用晶体管毫伏表分别测量us和ui处的电压有效值Us、Ui。
则
(2.1.2)
4.输出电阻测量
根据输出电阻的定义,按照图2.1.5所示电路测量。
断开开关S,在输入端加入一定频率的正弦信号,观察输出信号,在不失真的情况下,用晶体管毫伏表测量输出电压,记为Uo∞。
闭合开关S,输入信号不变,用晶体管毫伏表测量输出电压,记为UoL,则输出电阻为:
(2.1.3)
5.频率特性的测量
本实验提供的电路,存在耦合电容C1、C2。
这两个电容对低频信号都有阻断作用。
在实验前,我们就应该知道,在一个相当宽的频率围,本放大器的电压放大倍数基本不变,我们称之为中频放大倍数。
并且,随着输入信号频率的降低,本放大器的电压放大倍数也在降低。
当不断降低输入信号频率,使得电压放大倍数为中频放大倍数的0.707倍时,记录此时的输入信号频率,即为该电路的下限截止频率fL。
依照对应的方法增加输入信号频率,还可以找到上限截止频率fH。
但是由于本电路的fH较大,对设备要求较高,本次实验只进行下限截止频率的测量。
中频电压放大倍数的测量:
对本电路进行估算,可以知道其下限截止频率大约在百赫兹左右,因此,可以选取10倍于fL的值作为输入信号频率的起点,然后依次以1,2,5倍数增加频率,分别测量其放大倍数,当从测量值上看不出频率变化引起的电压放大倍数变化时,说明输入信号频率已经进入中频段,此时的电压放大倍数即为中频电压放大倍数。
下限截止频率的测量:
为了提高测量效率,一般将测量过程分为两步,首先粗测,保持输入信号幅度不变,调节其频率,在示波器上观察输出信号幅度,当其为中频输出幅度的0.7—0.8倍时,进入细测,细调输入信号频率,用晶体管毫伏表分别测量输入、输出信号的有效值,计算的电压放大倍数为中频放大倍数的0.707倍时,记录此时的输入信号频率(可以用频率计、信号源频率显示或者示波器目测获得),即为下限截止频率。
实际上,对于一个已知是一阶高通的放大电路,你只要利用自己认为合适的方法,调节输入信号频率,使得该频率下,电压放大倍数是中频电压放大倍数的0.707倍,这个频率就是下限截止频率。
而对于一个不能完全肯定其频率特性的电路,通常要结合粗测和细测,描绘出电路的幅频特性和相频特性。
本实验仅要求测量电路的下限截止频率。
注意,对频率特性的测量,应该在有负载的情况下进行。
五、数据估算
实验2.1晶体管单级放大器总结报告
一、电路设计、搭接过程
1、原理图:
2、电路搭接:
3、设计、搭接过程
①测量晶体管β值
利用万用表的hfe档,插入晶体管,读取晶体管的β值,并加上修正常数20即可。
②电路设计、搭接
参照原题图2.1.1进行电路搭接。
二、记录、分析静态工作点的调节过程
1、调节过程
利用万用表直流档20V测量晶体管集电极(C)与地之间的电压,调节电位器,令读数为6.00伏。
此时认为
=6.0V,
=3mA。
静态工作点位于交流负载线中点。
2、分析
下面介绍书上给出的调节方法。
对于一个晶体管放大电路,根据设计目的不同,静态工作点的选择也有不同的原则。
一般来说,在没有特殊要求的情况下,静态工作点的选择,从理论上说,就是使其处于交流负载线的中点,也就是让输出信号能够达到最大限度的不失真。
因此,在本实验中,静态工作点的调整,就是用示波器观察输出,让输出信号达到最大限度的不失真。
当按照上述要求搭接好电路,在输入端引入正弦信号,用示波器观察输出。
静态工作点具体的调整步骤如表2.1.1所示:
表2.1.1静态工作点调整现象动作归纳
现象
出现截止失真
出现饱和失真
两种失真都出现
无失真
动作
减小RW
增大RW
减小输入信号
加大输入信号
根据示波器上观察到的现象,做出不同的调整动作,反复进行。
当加大输入信号,两种失真同时出现,减小输入信号,两种失真同时消失时,可以认为此时的静态工作点正好处于交流负载线的中点,就是最佳的静态工作点。
去掉输入信号,测量此时的UCQ,就得到了静态工作点。
但这种方法是难以实现的。
因此利用之前的调节,在精度不高的要求下可以满足实验要求。
三、放大倍数的测量过程
1、测量过程
用晶体管毫伏表测量。
在保证输出信号没有失真的情况下,直接用晶体管毫伏表,分别测量输入信号(Ui)和输出信号(Uo)的有效值,直接相除也是电压放大倍数。
这种测量,要求在测量的同时,一直用示波器监视输出信号,输出失真或者没有监测,测量都无效。
用晶体管毫伏表测量。
在保证输出信号没有失真的情况下,直接用晶体管毫伏表,分别测量输入信号和输出信号的有效值,直接相除也是电压放大倍数。
注意,这种测量,要求在测量的同时,一直用示波器监视输出信号,输出失真或者没有监测,测量都无效。
测得数据见“原始数据记录”。
2、误差计算
之前估算
=-102.6
实测
=-100.7
误差w=1.9%
3、误差分析
误差主要来源于晶体管的β值。
β值随静态工作点改变而改变,而本实验中,β使用万用表测量的,不能选择其静态工作点,其测量值是由万用表部提供的。
因此存在较大误差是正常的。
详见心得体会。
四、输入电阻测量过程
1、测量过程
选择R1与估计的输入电阻近似。
将一定频率的源信号加入us两端,用晶体管毫伏表分别测量us和ui处的电压有效值Us、Ui。
则
(2.1.2)
实验中,选取R1=2kΩ
测得数据见“原始数据记录”。
2、误差计算
之前估算
=2.3kΩ
实测
=2.52kΩ
误差w=8.7%
3、误差分析
由数据可见,实测的输入电阻大于估计的输入电阻。
测量输入电阻时,f=1000Hz,测量的输入电阻中应包含电容C1的容抗、导线阻值等阻抗在,导致实测输入电阻较高。
五、输出电阻测量过程
1、测量过程
根据输出电阻的定义,按照图2.1.5所示电路测量。
断开开关S,在输入端加入一定频率的正弦信号,观察输出信号,在不失真的情况下,用晶体管毫伏表测量输出电压,记为Uo∞。
闭合开关S,输入信号不变,用晶体管毫伏表测量输出电压,记为UoL,则输出电阻为:
(2.1.3)
测得数据见“原始数据记录”。
2、误差计算
之前估算
=2.0kΩ
实测
=1.97kΩ
误差w=3.0%
3、误差分析
输出电阻的误差较小,在电阻的允许误差围。
六、上、下限截止频率测量过程
1、测量过程
①下限截止频率的测量:
为了提高测量效率,一般将测量过程分为两步,首先粗测,保持输入信号幅度不变,调节其频率(频率减小),在示波器上观察输出信号幅度,当其为中频输出幅度的0.7—0.8倍时,进入细测,细调输入信号频率,用晶体管毫伏表分别测量输入、输出信号的有效值,计算的电压放大倍数为中频放大倍数的0.707倍时,记录此时的输入信号频率(可以用频率计、信号源频率显示或者示波器目测获得),即为下限截止频率。
②上限截止频率的测量:
为了提高测量效率,一般将测量过程分为两步,首先粗测,保持输入信号幅度不变,调节其频率(频率增大),在示波器上观察输出信号幅度,当其为中频输出幅度的0.7—0.8倍时,进入细测,细调输入信号频率,用晶体管毫伏表分别测量输入、输出信号的有效值,计算的电压放大倍数为中频放大倍数的0.707倍时,记录此时的输入信号频率(可以用频率计、信号源频率显示或者示波器目测获得),即为上限截止频率。
测得数据见“原始数据记录”。
2、误差计算
之前估算
=8.78Hz
实测
=9.98Hz
误差w=12.0%
实测
=4.6*
Hz
3、误差分析
1在调节频率使得电压放大倍数为之前的0.707倍时,难以做到数值精确,一般取0.7-0,71之间的某值。
2在测量此时的信号频率时,发现频率波动较大。
这一方面由于信号源本身频率不稳定;另一方面由于测量电路并不稳定。
因此,测得的上、下限截止频率都是近似值。
七、动态围测量过程
1、测量过程
利用万用表电压档测量
=6.034V,利用万用表电流档测得
=2.874mA,进而计算得
=2.874V。
所以,
测得数据见“原始数据记录”。
2、误差计算
之前估算
=6.0V
实测
=5.748V
误差w=4.3%
2、误差分析
测量动态围时,应该不存在系统误差之外的误差引入。
八、对单管放大电路新的认识
①首先,单管放大电路是“简便”的。
以晶体管为核心,易于搭建电路、分析电路。
而且电路结构清晰,实现的功能也很强大(本次实验中电压放大100倍左右)。
②其次,我们应看到单管放大电路的另一面,即它的不稳定性。
这一点在测量上下限截止频率时可以更明显体会出,只能得到一个近似的值。
另外,晶体管对变化较敏感,容易发生截止、饱和失真。
③最后,单管放大电路容易级联,可以利用多级单管放大电路得到很大的电压放大倍数。
九、心得体会和建议
1调节静态动作点时,实际采用的方法只是粗调,书上给出的方法较为麻烦,但精度更高。
2测量电压放大倍数时,误差来自万用表测量β值存在较大误差。
通过学习指导书,了解到利用晶体管图示仪,可以选择合理的静态工作点,测得合理的β值。
详细分析如下。
晶体管的在不同的静态工作点处,具有不同的值。
从晶体管图示仪上,可以清晰地看到图2.1.3所示的图形,也就是教科书上描述的晶体管输出特性曲线。
从图中可以看出,随着I的等增量增加(每次增加10A),u~i曲线的上移速度是不等量的,开始小,中间大,最后又小。
这样就造成Q点处的要大于Q'点的。
在图示仪上读取的方法是:
根据电路参数可以估算出静态工作点,进而在晶体管图示仪上,可以找到这个点Q,如图2.1.3所示。
并且找到相邻的两条曲线(I=30A和I=30A),依靠图示仪屏幕刻度,读取I和I,根据下式可以计算出
显然,利用晶体管图示仪测量,可以根据静态工作点选择合理的测量位置,其误差一般仅为视觉读数误差。
而数字万用表则不同了,由于数字万用表在测量晶体管时,不能选择静态工作点,其测量值取自万用表部提供的,固定静态工作点处的,比如就是图2.1.3中的Q'点,而不是用户要求的静态工作点处的。
从图中也可以看出,这两点处的,存在较大的差异,是正常的。
因此,根据晶体管随静态工作点明显变化这个特点,数字万用表的测量值,一般情况下仅能作为参考,可信度很低。
在条件许可的情况下,应该尽量使用晶体管图示仪测量晶体管的。
我们必须知道,晶体管的在不同的静态工作点处,具有不同的值。
3测量截止频率时,频率波动较大。
造成上下限截止频率误差较大。
且上限截止频率较难进行粗调。
建议事先给出上限截止频率的参考值。
4知识来源于实践,最终要应用于实践。
进行实验使我对放大电路的理解更深入了。
实验的过程是“知行合一”这个词的最鲜明的注脚。
一十、述实验成果(以20世纪科学家的身份)
我于1945年4月12日进行了一次关于晶体管的实验,事前我并没有料想到我会得到如此激动人心的实验结果,可以说,这次的实验结果将直接改变历史的进程和社会发展的现状。
如上图所示搭接电路,调试完成后(调试使得晶体管工作在放大状态、且静态工作点位于交流负载线中点。
这是为了使得输出不发生失真。
这是在实际应用中需要注意的问题。
此处不展开叙述。
读者如有兴趣,可致电在下交流),在输入端加一个交流小信号,其频率f=1000Hz,Uopp=0.01V。
下面我利用晶体管毫伏表测量输入幅度和输出幅度。
发现输出电压竟然是是输入电压的100倍,这是一个多么激动人心的结果!
我用
来描述这个放大关系。
另外,我还发现,这种放大倍数并不一定是恒定的。
它随着频率的改变而改变。
不过,在一个相当长的频率围,
相对恒定,我称之为“中频区”。
当频率减小,至10Hz左右时,发现放大倍数降为原来的0.7倍左右,继续减小频率,放大倍数快速下降。
我称这个频率为“下限截止频率”。
同样的,当增大频率至4.6*
Hz左右时,同样使得放大倍数变为原来的0.7倍,继续增大频率,放大倍数快速下降。
我称这个频率为“上限截止频率”。
这是在实际应用中需要注意的问题之一。
这仅仅是单级放大电路的实验数据。
可以设想,如果我们将多级放大电路级联,则各级电路的放大倍数将得到近似相乘的关系,这将得到一个很大的放大倍数。
我将在两周后尝试这个实验。
请诸君关注我的实验结果报告。
下面,我想谈谈这个电路的实际应用。
“以小博大”是这个电路最突出的特点。
仅仅输入一个很小的信号,得到的输出却是很大的。
在自动控制方面,我们可以用很小的电压去控制高压,这使得工作人员可以处于更安全的环境。
在影音处理方面,可以将声音信号作为输入,放大后,可以作为扩音器使用。
小小的晶体管,将拥有改变世界的力量。
可以预见,伴随着这份成果的成熟和实际应用,无数崭新的产业即将诞生!