南京大学仪器分析光谱分析类总结.docx
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南京大学仪器分析光谱分析类总结
a.
1）
列
3）
1.原子发射光i件法（AES）
1.原理
原子发射光谱法是根据元素的原子（或离子）外层电子在电或热的激发下所发射特征光谱（线光谱）而进行的分析方法，步骤包ffi:
a.
试样的在激发光源卜•蒸发、解离、原子化、激发产生光辐射
b.将得到的光进行分光处理，得到谱线
C.
根据i普线进行分析
2.仪器组成
A,光源
比源
蒸发温度/K
激发温度/K
稳定性
特点
应用范M
火焰光源
低
1000^5000
好
溶液，碱金属，碱土金属的定量分析
直流电弧
高（阳极）
600-4000
4000-7000
较差
弧层厚极易口吸，孤光不稳定
矿物，纯物质，难挥发元素（定性、
半定最分析）
交流电弧
中
1000-2000
4000-^8000
较好
弧层较厚易自吸，电极温度略低
矿物、低含最金属的定性、定量分析
火花
低
<1000
瞬间可达
-10000
好
自吸小，瞬间高温电极温度低
高含量元素，易挥发，难激发元素
ICP
很高
6000-^8000
很好
W密度高，偏差1%,自吸故小,线性范W宽，基体效应小
溶液、合金的定量（主要和痕量）分析
附：
等离子体光源目前应用广泛：
包括电感耦合高频等离子体光源（ICP）、II流等离子体（DCP）、微波等离子体（MIP）
B.光谱仪
多通道光电直读光谱仪：
筝色光谱仪（光源为ICP）
特点：
快速、灵敏度高、精密性好、同时町检测多种元素
2）
电荷注入光诰仪（光源为ICP）
采用了CaF2棱镜和中阶梯光栅作为分光系统，以二维电荷注入元件（CID）阵（特点：
无电荷损失，信噪比好）为检测器。
检测限为lO-lO^ng/mL
电荷耦合光i普仪＜CCD）
采用两套中阶梯光栅分光系统和两组电荷耦合元件（CCD）阵列检测器。
町同时检测几「条谱线。
b.
1）
根据棱镜色散能力人小分为：
大、中、小型摄谱仪
根据所选用的棱镜材料的不同分为：
适用于可见光区的玻璃棱镜摄谱仪：
适用F紫外区的石英棱镜摄谱仪：
适用于远紫外区的萤石棱镜摄谱仪。
通常一般采用中型石英棱镜摄i普仪。
检査仪器分辨率以能否区分Fe310.067.310.037.309.997等三条诰线来评鉴，
即分辨率R=^=310.0/0.030>10。
才能分开三条谱线
光柵摄谱仪
町改变光栅入射角获取所需波长范I制与光谱级次。
3.方法特点与局限
A.优点：
应用广泛，分析快速，选择性好，检出限低，准确度高，试样消耗少，ICP光源校准曲线线性范M宽
B.不足：
常见的非金属元素（S、0、N）等诰线在紫外区，无法检测；而另一些非金属元素（P、Se、Te）灵敏度低：
仪器昂贵，难推广。
4.影响因素
谱线强度影响因素：
以匸AhvNoe判RTgj/go讨论则涉及跃迁概率A,激发电位E,统计权lEg/go,激发温度T,基态原子数N。
（定量分析依据）
狭缝宽度：
定性分析应采取小缝以减少谱线干扰，定量分析则应采取大狭缝以获得足够强度・
定最分析表达式：
l=am,其自吸系数b随浓度增加而减小，浓度极低时可为1
1）
2）
3）
b.
A.
B.
C.
5.结果处理与干扰校正
A.光电直读法一般釆取内标法测量，整个过程以计算机控制。
B.摄谱法则采取感光板获得谱线图，多采取标准加入法测量。
6.应用范W
用于定性和定量测定，除了大部分非金属元素和有机物外，约有70多种元素可以测定，还适用于低量或痕量测定。
7.附加知识点
量子数与光谱项
A.
B.
C.
D.
E.
自吸与自蚀：
由于弧焰中心的激发态原子发射的光被边缘同类基态原子吸收，使i普线中心辐射强度减弱的现象即自吸：
自吸效应过强使中心辐射被完全吸收，使产生两个峰的现象即自蚀。
基体效应与光谱缓冲剂：
试样基体组成的改变将影响彼测元素的谱线强度，即基体效应：
为了减小集体效应而在试样中加入的物质，使电弧稳定，控制弧焰温度的该物质即光谱缓冲剂，多为碱金属和緘七金属的盐类。
灵敏线，最后线和分析线：
灵敏线即一些激发电位较低跃迁槪率和强度较大的谱线：
谱线强度随含量降低而减弱，后消失的灵敏线即故后线：
用于分析所选的灵敏线
即为分析线•
哈特曼光阑：
由金属制成的多孔板，通过移动它不移动感光板而使谱线位置保持1致。
乳剂特性曲线：
摄谱法中，谱线照度与试样含量，曝光度，感光板乳剂性质有关。
故有卜图，用于黑度和曝光最的关系的分析。
（摄诰仪测量时使用）
AB段为曝光不足，CD段为过度曝光，BC段为正常曝光部分符介线形关系：
S=v（IgH-lgH.）=vlgH-i其中：
Hi为乳剂惰延量，越大乳剂越不灵敏；V为乳剂反衬度，越大有利于微量成分测定，越小感光慢，黑度均匀，有利于定鼠分析。
二、原子吸收光i普法（AAS）
1.原理
气态基态原子吸收从空心阴极灯发射出的与te测元素吸收波长相同的特征谱线，使该谱线强度减弱，经单色器分光后，由光电倍增信号转变，得到用F分析的原子吸收谱。
2.仪器组成
A.光源
此光源为锐线光源，多为空心阴极灯，还有奇频无极放电灯、蒸汽放电灯空心阴极灯工作原理：
两极间加电压，阴极发射电子至阳极，碰撞救气原子，使我‘（原子电离，放出二次电子。
电场作用下，我气离子轰击阴极测定元素原子，发生溅*3'b«射出的原了再与阴极灯内各种离子及电子作用，激发发射共振线.
B.原子化系统
C.
a.
火焰原子化组成
对As、Bi、Ge、Sb、Se、Te等元素将其还原为氢化物然后引入石英吸收管，使氢化物分解，测定其吸光度。
D.单色器
可将被测元素的共振线与邻近谱线分开，由入射狭缝，色散元件，出射狹缝组成。
E.检测器与读出装置
光电倍增管作为检测器（避免强比照射与大工作电压，且不能使用时间太长）：
读出装置多为微机设备。
3.方法特点与局限
优点：
灵敏度高，干扰少，操作方便
缺点：
仅能应用F定量分析，不能用于定性分析
4.影响因素
A.
空心阴极灯工作电流：
须预热30min,电流为额定值的0.4~0.6倍
过低谱线变宽小，无自蚀，但不稳定；过高谱线轮卿变坏，降低灯卷命分析线：
查询常用分析线选择表
狹缝宽度：
依据光谱通带3色散元件的倒线色散率D与狭缝宽度WZ积的关系选择。
以将吸收线与邻近干扰线分开为原则。
D.
火焰类型：
分析线200nm以下，应釆用氢气空气焰：
易离解元素应采用低温火焰：
易生成难离解化介物的应用乙块空气焰；氧化物熔点较高采用富燃焰；氧化物不稳定应用计最焰或贫燃焰。
燃烧器岛度：
应根据各元素在火焰中的瑕大吸收信号來选择燃烧器离度。
进样量：
通过实脸由吸光度与进样量关系來选择
B.
C.
E.
F.
5.结果处理与干扰校正
A.
B.
C.
D.
t.
物理干扰
包试液粘度，表面张力，相对密度等物理性质对于试液喷入火焰速度及雾滴大小的影响，从而影响基态自由原了数的变化.可以通过配制标准溶液，或采取标准加入法消除物理干扰，浓度太高可稀释.
化学干扰
帔测元素与共存元素发生化学反应，生成稳定化合物而影响原子化效率。
与%成分化学性质，火焰类型及温度等多种ra素冇关.可通过提高原了化温度（越高干扰越少），选择合适火焰类型（富燃焰还原生成的氧化物），加入释放剂（使干扰离子与另外元素生成稳定物质，释放被测元素）或保护剂（保护被测元素进入火焰）等方法加以抑制，还可采取溶剂萃取，沉淀分离，离子交换等方法抑制。
电离干扰
元素在高温火焰中或多或少会发生电离，这将会影响单位体积内基态原子总数，使分析灵敏度降低。
元素电离度会随火焰温度升离而增加，随元素的电离电位与浓度增人而减小。
叮通过加入易电离的碱金属元素（即消电离剂）加以抑制。
光谱干扰
a.
谱线干扰：
光谱帯内存在与分析线相邻的非吸收线或谱线重叠。
町通过缩小狭缝宽度或选择其他谱线测定以及分离干扰等手段抑制干扰。
b.背景干扰：
由于火焰或石墨原子炉中的物质对光吸收或散射引起的，使吸收
值堀大。
可采用邻近非共振线，连续光源，塞曼效应三种方法校正。
结果处理
a.
对于标准曲线法，则直接通过标准曲线拟合方程来推算测量所得
b.对于标准加入法,将得到的未知试液与标准加入后的测量数据进行A-C作图，线性外推至ijX轴交点即未知液浓度。
（不能清除背景干扰）
6.应用范用
7.附加知识点
A・
Zeeman效应及其校正原理
即指谱线在磁场作用下发生分裂的现彖。
其校正是根据磁场将简并的谱线分裂成n冇不同偏振特性的成分，由谱线的磁特性和偏振特性区别被测元素和背景吸收，町通过对于光源调制或吸收线调制实现。
原子化器加磁场后，随旋转偏振器的转动，当平行磁场的偏振光通过火焰时，产生总吸收：
当垂直磁场的偏振光通过火焰时，只产生背景吸收。
优点：
校正能力强（可校正背景A1.2-2.0）：
>4校正波长范M宽：
190〜900nm
B.
枳分吸收与峰值吸收
积分吸收即将吸收线轮钢所包含的吸收系数进行积分，从而计算得总的吸收。
fHe?
Kvdv=—fNo
Jme
峰值吸收即只考虑分子热运动，且吸收线仅取决于多普勒变宽，则有
Avd
[2（v-Vo）VT52F
Kv=K。
J
按上式积分得:
K°=£EIx—xfNo
AvdJnme
2fin2
A=0.4343——X—XflNo=kN。
=kc
AvdJKme
注：
此处由I；为锐线光源，在Av范鬧内将Kv近似为常数，以心计算
此式即吸收光谱定量基础，仅适用于低浓度测量。
C.
选择锐线光源的必要性
这样条件下记录吸收诸况是很困难的，故必须使用锐线光源方可解决上述问题。
轨道基态与激发态的原了数比值计算
Tt先写出轨道光谱项，再计算&=2J+1与g尸2J+1,AE=hc/A
根据玻兹曼公式：
原子吸收光谱法进行定量分析的基础是需要对吸收线轮所包含的吸收系数进行枳分，所得即为总吸收。
但实际工作中，要测量半宽度仅为O.OOl-O.OOSnm的原子吸收线的吸收系数的积分吸收值，需要单色器分辨率达到5705（波长500nm）.这很困难：
其次釆用连续光源，把半宽度很窄的原子吸收线叠加在半宽度很宽的发射光源线上，D.
Nogo
t.
S接可得原子数比值。
a.
谱线变宽
自然变宽：
即无外界影响时所具有的峰宽b.多普勒变宽：
即热变宽，从卜•式看出，多普勒变宽与吸收原子自身的相对原子质量的平方根成反比，与火焰的温度平方根成正比，与谱线频率右关。
7F
AVd=7.162X10一7X%—
C.压力变宽：
由于原子相互碰撞使能级发生稍徽变化引起的变宽，又称为碰撞变宽。
它是由于碰撞使激发态寿命变短所致。
外加压力越大，浓度越犬，变宽越显著。
主要为洛仑兹变宽：
待测原子与其它原子之间的碰撞.变宽在10-^nmod.场致变宽：
外界电场、带电粒子、离子形成的电场及磁场的作用使诰线变宽的现線，影响较小。
三、紫外可见光i普法
1.原理
以电子能级跃迁（需要能量约1~20凶）产生的能量吸收所形成的带状光谱来分析物质，而其通常检测谱帯波长为200-800nmo
2.仪器组成
A.单波长单光束
单光束分光比度计只有一个光通道，交互测定样品池和参比池，结构简单，适用于测定特定波长的吸收，进行•定量。
但仪器受电源、光源、检测器等波动的影响较人，不能扣除这些波动的干扰，空白样品和待测样品单独测量，每换一个波长都要用空白溶液«新校正，不能准确地扌II除空白值。
B.单波长双光束
优点：
由于单波长双光束分光光度计一次测最可同时得到样品溶液相对空白溶液的透光度,因此双光束仪器可以消除光源强度变化和电源不稳定可能引起的误差，并且可以方便地对全波段进行描。
缺点：
仪器较单）t束仪昂贵，要求待测样品与参比以及它们的吸收池完全匹配。
C.参波长
优点：
消除参比池与样品池的不同而引起的误差：
对混浊样品进行测定时，町自动消除不同混浊度所引起的背景吸收；使用双波长法则町选择干扰组分的波长测定结果做参比，自动扣除英影响。
3・方法特点与局限
4.影响因素
A.光源的调节：
仪器长期使用或更换灯泡后对仪器的光源要做好调节，在测定时，我们所需要的单色光越纯越好，也就足狭缝开的越窄越好，W此必须充分发挥光源的强度，使单色器获得最大光强度。
B.测量波长的选择：
通常，测定时选择最大吸收处的波长作为分析波长，测定的灵敏度离，并且在Ai人吸收波长A™附近，吸光度随波长的变化小，测定的误差也小。
但是实际工作中如果最人吸收波长受到共存杂质的彫响时，往往选择灵敏度稍低、不受干扰的次强吸收波长。
C.狹缝宽度的选择：
理论上，定性分析时釆用瑕小的狭缝宽度。
在定量分析中，为了避免狭缝太小，使出射光太弱而引起信噪比降低，可以将狭缝开大一点。
通过测定吸光度随狹缝宽度的变化规律，可选择出合适的狭缝宽度。
狹缝宽度在某范【制内吸光度恒定，狭缝宽度増大到一定程度时吸光度减小。
因此，合适的狭缝宽度就足在吸光度不减小时的绘人狭缝宽度。
D.吸光度范W的选择：
吸光度范M控制在0.2〜0.8Z间，可以获得较高的准确度。
町以通过控制样品液的浓度、样品池的光程、测量用的波长以及参比溶液的组成等來实现。
5.结果处理与干扰校正
通过比尔定律计算A=-lgT=£bc,£的单位为L/molcm，它表示物质的浓度为1mol/L,液e厚度为1cm时溶液的吸比度。
适用条件：
入射光为单色光；吸收在介质中均匀发生：
吸收物质互相不发生作用。
有时吸光度与浓度非线性或者不通过零点，此即偏离比尔定律。
影响因素：
A.
a.
b.
本身局限：
只适用于稀溶液c<0.01mol/L,髙浓度下e随c增加而增加，引起偏离。
B.化学因素：
分析物质与溶剂发生缔介、离解及溶剂化反应，改变了吸光物质浓度。
C.仪器因素：
入射单色光不是真正单色光而是具有特定波长段的光引起的偏离.
6.应用范W
町用于定性和定量分析，还可用于配介物的组成和平衡常数的测定，研究有机化合物的异构体等。
定最分析时，应首先优化实验条件.
7.附加知识点
A.吸收带种类
0-0*跃迁：
饱和烧（甲烷，乙烷）X<150nm（远紫外区）
n—0*跃迁：
含杂原子饱和基团（一0H,—NH2）X~200nm
C.
n-*n*跃迁：
不饱和基团（一C=C—,—C三C—）：
200nm：
共緬体系，E
更小，入更大
d.
n—n■•跃迁：
含杂原子不饱和基团（一C三N,C=0）：
X2（X）~400nm（近紫外区）
e.
配体微扰的金属离子d-d电子跃迁和f-f电子跃迁（配位场跃迁）
在配体的作用下过渡金属离子的d轨道和制系、钢系的f轨道裂分，吸收辐射后产生d・d、f-f跃迁。
它处于可见比区，必须在配体的配位场作用下才可能产生，糜尔吸收系数£很小，对定最分析童义不大。
主要用于研究络合物的结构。
f.电荷迁移跃迁
辐射下，分子中原定域在金属M轨道上的电荷转移到配位体L的轨道，或按相反方向转移，
C・
D.
E・
浓度相对误差计算
依据Ac/c=（0.434XAT）/（TIgT）且浓度相对误差最小时，仪器百分透光度敲佳值T二0.368（多数计算不说明则为已知值）
生色团与助色团
含有n键的不饱和基团称为生色团（发色团）。
简单的生色团由双键或垒键体系组成，如乙烯基、按基、亚硝基、偶氮基、乙烘基、睛基等。
冇一些含冇n电子的基团（如一OH、一OR、一SR、一NH?
、一NHR、一X等），它们本身没有生色功能（不能吸收X>200nm的光人但当它们与生色团相连时，就会发生n-n共轨作用，增强生色团的生色能力（吸收波长向长波方向移动，且吸收强度增加），这样的基团称为助色团。
红移与蓝移的彫响因素
共觇体系的形成使分子的最高己占轨道能级升高，最低空轨道能级降低，n-n*跃迁的能量降低。
共轨体系越长，n-n*能量差越小，紫外光谱的故人吸收越移向长波方向，甚至到可见光部分，随着吸收的红移，吸收强度也增大，并且出现多个吸收谱带。
超共轨效应：
当烷基与共緬体系相连时，可以使波长产生少最红移。
溶剂影响：
nm*跃迁：
溶剂极性f.X„.„l蓝移：
mH跃迁：
溶剂极性f,也
a.
b・
c.
f红移。
pH值的彫响：
如果化介物溶液从中性变为碱性时，吸收峰发生红移，表明该化合物为酸性物质；如果化合物溶液从中性变为酸性时，吸收峰发生蓝移，农明化合物町能为芳胺。
空间效应：
如果空间位阻使共純效应减小，则吸收峰发生蓝移，吸收强度降低
四、分子荧光分析法
1.原理
通常室温F，人多数分了处于基态的振动能级So。
当分了吸收光能后跃迁至第一激发单乖态S】或第二激发单a态S2,通过内转换，振动弛豫使能量降低至第一激发单更态的最低振动能级上，然后再以发射光的形式回至单重基态的各个振动能级上，此即荧光发射（参考Jablonski能级图）。
仪器组成
d・
e.
2.
3.
方法特点
A.
B.
C.
D.
Stokes位移：
由丁激发态分子能量损失，故导致发射波长比激发波长长。
镜像对称规则：
分子荧光发射光谱与英吸收光谱存在镜像关系。
光谱形状与光波长无关：
以不同波长的光激发分子，所得荧光发射谱相同。
任何荧光分子都存在激发光谱（）和发射光谱（）。
4.
影响因素
A.分子结构
跃迁类型：
n-iC跃迁后返冋基态时的最子效率大于rwC返回基态的最子效率。
共效应：
共觇体系tf量子效率tT激发波长与发射波长f•取代基效应：
芳环上村供电基，使荧光増强：
令吸电基，荧光减弱。
刚性结构效应：
共本系的刚性和共平面性tf量子效率I。
a.
b.
C.
d.
B.坏境丙素
溶剂效应：
一般来说，溶剂的极性增强，荧光波长长移，荧光强度增大。
其
a.
b.
C.
d.
e.
影响主要是由于溶液介电常数和折射率以及氢键效应引起的。
温度：
人多数荧光物质都随溶液温度升高，介质黏度降低，溶剂地豫效应增强，量子效率下降，荧光强度减弱，故低温下测定冇利于提高灵敏度。
pH:
大多数含有酸牲或碱性基团的芳香族化合物的荧光性质受溶液pH的影响很大，特别是共純酸緘对，它们W有各自的荧光效率和荧光波长。
荧光猝灭：
荧比物质与溶剂或其它物质之间相互作用使荧光强度下降或荧光效率（Pf下降称为荧光猝灭，包括静态猝灭（与猝灭剂形成不发光配介物），动态猝灭（与猝灭剂碰撩无辐射跃迁回基态）利自猝灭（与基态分子碰捕）三种。
内滤作用：
即溶液中存在能够吸收荧光物质的激发光或发射光的物质，降低光强的效应，包括浓度较大下的门吸效应。
5.结果处理
定量分析（高浓度不呈线性）
荧光强度（其中1。
为入射光强，I为通过厚度b介质的光强）:
If=①fif=①F（Io—1）
A.
由比尔定律得:
B.
较,
If=910（1-10-曲）
展开后省略高次项得（b-定）：
/,=23%l°ebc=Kc
标准曲线法一一杲常用的定最分析方法将已知量的标准物质与试样在相同条件下处理，配制一系列标准液，测定它们的相对发光强度。
以相对荧光强度为纵坐标，以标准溶液的浓度为横
b.比较法
配一标准溶液浓度为G与未知液浓度G相近，并在相同条件卜•测定它们的荧光强度。
如果试样数量不多，可用比较法进行测量
定性分析
在相同的分析条件卞，将待测物的荧光发射光谱与预期化介物的荧光发射光谱比如果发射光谱的特征峰波长及形态一致，则认为可能为该物质.如果两物质的荧
a.
比发射光谱非常相似，而激发光谱有较人差别，因此以激发比谱结合发射光谱鉴定町提高定性结果的可信度。
6.应用范用
可用于70多种无机元素和人量有机共轨的不饱和体系的定量测定，还可用于溶液单分子行为硏究利基因研究检测。
7.附加知识点
A.分子发光分析法包括光致发光、化学发光、生物发光，其中光致发光包插分子磷光与分子荧光。
分子荧光光谱法的灵敏度要比紫外町见灵敏度高儿个数量级。
B.Jablonski能级图
a.
b.
c.
若分子电子数为偶数，则分子中电子净的自旋之和S=0,即基态分子的电子是成对自旋的，由分子多重性的定义有S=0,M=2S+1=1＞此即单重态。
基态单巫态以So表示，S】利S2则分别表示第一激发单重态和第二激发单巫态。
若某一电子自旋态改变，即，产生自旋平衡，则冇S=l/2+l/2=l.M=2S+1=3.此即第一激发三•币.态，戢低三匝态以11表示，较髙激发三匣态为【2等。
自旋平行比自旋配对的状态更稳定，故能量也略低。
d.每个电子能级有多个振动能级，在同一个电子能级中，最低的线代表该能级的振动基态。
C.
去激发过程（高能态不稳定以多种途径释放能屋回到基态的过理）振动弛豫：
通过激发态分子与溶剂分子间碰捕，以热的形式传递能量自身返回基态的过程，约10*气。
内转换：
当S2的较低振动能级与S1的较高振动能级巫叠时，分子以无辐射形式进行过渡，约10-%。
c.
荧光发射：
当分子在第一激发单重态的最低振动能级上，以发射光子的形式回至单重基态的各个振动能级上，约10-«s.
d.
e.
外转换：
激发态分子与溶剂和其他溶质分子间相互作用及能量转移等过程。
此过程是荧光或磷光的竞争过程，，因此发光强度因此减弱或消失，即猝灭.系间跨越：
激发态电子改变其自旋态，分子多建性改变的结果，也是不同多垂态Z间无辐射跃迁的过程。
磷比发射：
当分了在第一激发三重态的址低振动能级上，然后再经过发射光子跃迁回基态个振动能级的过程，约lO-lO-^So
D.
最子效率：
即发荧光的分子数与总的激发态分子数之比，或发射的分子数与吸收的分子数之比。
E.
磷光光谱法
若当分子从第一激发单®态的振动能级通过系间跨越至激发三a态，通过振动驰豫至第一激发三•乘态的最低振动能级h.然后再跃迁回基态个振动能级，此即磷光。
由丁磷光是多巫态Z间跃迁，T]-So属于“禁阻”跃迁，故其时间较长。
包括室温磷光（通过固体基体或表面活性剂胶束使磷光室温下稳定町测）和低温磷光（液氮条件下测磷光。
）
磷光仪：
基本和荧光仪相同。
不同：
用机械切光装置一一磷光镜区别荧光和磷光。
低温测量。
五、傅立叶红外光谱法（含红外）
1.产生条件
A.分子振动时，必须伴随瞬时偶极矩的变化，分子才会吸收特定频率红外光
B.照射分子的红外光频率必须与分子某种振动频率相同，分了吸收后跃迁，才能长生光i普图。
2.工作原理
根据光的相干性，将各种频率的光信号经干涉作用后调制成干涉图（第一步），即时间域光谱图，然后用计算机进行傅立叶变换，换算成频率域光谱图（第二步），即红外图谱・
3.仪器组成
包括光源（硅碳棒、高压汞灯）、干涉仪（多数为麦克逊干涉仪）、检测器、计算机、记录装置。
仪器中的Michelson干涉仪的作用是将光源发出的光分成两束光后，再以不同的光程差斎新组合发生干涉现彖。
半两束光的光程差为入/2的偶数倍时，则落在检测器匕的相干光柑互替加，产生明线，其相干光强度有极人值；柑反，当两束光的光程差为入/2的奇数倍时，则落在检测器上的相干光相互抵消，产生暗线，相干光强度右极小值。
由于多色光的干涉图等于所冇并单色光干涉图的加介，故得到的是見有中心极大，并向两边迅速衰减的对称干涉图。
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