光电检测系统的基本工作原理.docx

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光电检测系统的基本工作原理

1光电检测系统的基本工作原理。

光电检测系统是指对待测光学量或由非光学待测物理量转换成的光学量，通过光电变换和电路处理的方法进行检测的系统。

光电检测系统的基本组成及各部份的主要作用。

光电检测系统的组成：

三要素：

检测对象、光、光电变换。

能否使光束准确地携带所要检测量的信息，是决定所设计系统成败的关键

光电检测技术的现代发展1）非接触化发展2）尽可能多的信息量3）集成化，智能化发展

光电检测方法

（1）.光信息携带的物理量可分为：

光强型、频率型、相位型、脉冲型、偏振型、位置型等

（2）.所用的光学现象分为：

衍射法、干涉法、全息法、散射法、光谱法、莫尔条纹法、光扫描法等

（3）从检测系统角度分为：

直接作用法、差动法（差分法）、补偿法

光辐射所带的信息如光强分布、时间、光谱能量分布、温度分布等由光电探测器转变成电信号测量出来

2系统误差在检测过程中产生恒定不变的误差叫恒差或按一定规律变化的误差叫变差，统称为系统误差。

系统误差产生的原因有工具误差、装置误差、方法误差、外界误差和人身误差等

随机误差在尽力消除并改正了一切明显的系统误差之后，对同一待测量进行反复多次的等精度测量，每次测量的结果都不会完全相同，而呈现出无规则的随机变化，这种误差称为随机误差。

灵敏度系统在稳态下输出量变化引起此变化的输入量变化的比值

算术平均值：

均方差或标准误差

算术平均值的标准偏差

均方差的标准误差ss

最大误差

测量精度

大误差测值出现的处理

主要方法是：

（1）认真检查有无瞬时系统误差产生，及时发现并处理。

（2）增加检测的次数，以减小大误差测值对检测结果的影响。

（3）利用令人信服的判据，对检测数据进行判定后，将不合理数据给予剔除

辐射度量（Radiometry）：

能量的分布的强弱、时间、空间等特性

辐射能本身的客观度量，是纯粹的物理量。

光度量（Photometry）：

考虑到人眼的主观感受，包括生理学、心理学在内。

1）辐射能（Q）：

简称辐能，描述以辐射的形式发射、传输或接收的能量，单位焦耳（J）

例：

地球表面垂直阳光方向上，每平方米面积上每分钟太阳辐射能48000J。

（2）辐射密度（w）：

定义为单位体积元内的辐射能，即

（3）辐射通量或者辐射功率（Φ,P）:

定义为以辐射的形式发射、传输或接收的功率，用以描述辐能的时间特性。

4）辐射强度（I）：

定义为在给定传输方向上的单位立体角内光源发出的辐射通量，即

辐射强度描述了光源辐射的方向特性，且对点光源的辐射强度描述具有更重要的意义

大多数光源向空间各方向的辐射强度是不均匀的。

辐射强度描述了光源在空间某个方向上发射辐射通量的大小和分布。

5）辐亮度（L）：

定义为光源在垂直其辐射传输方向上单位表面积单位立体角内发出的辐射通量，即

辐射亮度与辐射强度有何区别前者描述面光源，后者描述点光源。

6）辐射出射度（M）：

定义为离开光源表面单位面元的辐射通量，即

辐照度（E）：

定义为单位面元被照射的辐射通量，即

辐照度和辐射出射度具有相同的定义方程和单位，但却分别用来描述微面元发射和接收辐射通量的特性

如果一个表面元能反射入射到其表面的全部辐射通量，那么该面元可看作是一个辐射源表面，即其辐射出射度在数值上等于照射辐照度

为了描述光源的光通量与辐射通量的关系，通常引入光视效能Ｋ，其定义为目视引起刺激的光通量与光源发出的辐射通量之比，单位为lm/W。

它度量了同样的辐射功率下人眼的不同亮度感觉。

照度和亮度的区别不要把照度跟亮度的概念混淆起来。

它们是两个完全不同的物理量。

照度表征受照面的明暗程度，照度与光源至被照面的距离的平方成反比。

亮度是表征任何形式的光源或被照射物体表面是面光源时的发光特性。

如果光源与观察者眼睛之间没有光吸收现象存在，那么亮度值与二者间距离无关

辐射度学和光度学区别：

1.适用范围辐射度学适用于整个电磁波谱。

光度学适用于可见光波段。

2.参量性质不同辐射度学量是客观物理参量。

光度学量生理量，由人眼感觉确定

联系：

1.都是描述光辐射的强弱。

2.所用物理符号一一对应

.朗伯余弦定律朗伯体反射或发射辐射的空间分布可表为按照朗伯辐射体亮度不随角度q变化的定义

即即在理想情况下，朗伯体单位表面积向空间规定方向单位立体角内发射（或反射）的辐射通量和该方向与表面法线方向的夹角α的余弦成正比——朗伯余弦定律。

2.朗伯体辐射出射度与辐亮度的关系图2-9，极坐标对应球面上微面元dA的立体角为：

设朗伯微面元dS亮度为L，则辐射到dA上的辐射通量为

在半球内发射的总通量P为

按照出射度的定义得

2.3光电检测器件的特性参量

（上）利用光电效应，把入射到物体表面的辐射能变换成可测量的电量

（下）利用热电效应，反映入射光辐射量

光磁电效应与霍尔效应光磁电效应中在磁场作用下移动的是电子空穴对，而霍尔效应中移动的是自由电子。

2）针对材料不同，一个是半导体材料，一个是导体材料。

3）使用情形也不一样，一个需要光照，一个不需要

响应度定义为单位辐射度量产生的电信号量，记作R，电信号可以是电流，称为电流响应度；也可以是电压，称为电压响应度。

对应不同辐射度量的响应度用下标来表示

对辐射通量的电流响应度（AW-1）

对辐照度的电流响应度（AW-1m2）

对辐亮度的电流响应度（AW-1m2Sr）

探测器的响应度一般是波长的函数。

与上面定义的积分响应度对应的光谱响应度为

积分响应度和光谱响应度的关系为

探测器的辐射通量光谱电流响应度为:

对于光电探测器，由于受到材料能带之间的间隙——禁带宽度Eg的限制，响应波长具有长波限，最大响应波长为

任何虚假的和不需要的信号称为噪声。

噪声总是伴随着测量信号存在

测量过程是一个去除噪声、复原真实信号的过程

研究噪声的目的：

探讨系统探测信息的极限，以及在系统设计中如何抑制噪声以提高探测本领。

噪声的分类及性质外部干扰噪声:

人为干扰噪声的和自然干扰噪声。

人为干扰：

电器、电子设备的干扰噪声。

如焦距测量仪在日光灯下，人的走动对干涉仪的光程影响。

自然干扰：

大气和宇宙间的干扰，雷电、太阳等。

如光电导盲器在太阳下受的干扰。

可采用适当的屏蔽、滤波等方法减小或者消除。

内部噪声:

人为噪声和固有噪声两类。

人为噪声：

工频干扰和寄生反馈造成的自激干扰。

如工频交流电（50Hz）、测试仪器的散热风扇引起的光路变化。

合理的设计和调整将其消除或者减小到允许范围。

固有噪声：

光电探测器中光子和带电粒子不规则运动造成的。

散粒噪声、热噪声、产生-复合噪声、1/f噪声、温度噪声，不可消除

实际中，满足测量系统工作性能的前提下，尽可能减小频带宽度。

一种方法是利用固定频率对信号进行控制，如锁频技术；另一种是增加信号的积分时间，缩小测量系统的频带。

信号电流与噪声电流的均方根值之比——信噪比，作为表征探测系统探测能力和精度的一个十分重要的指标，记作SNR。

噪声等效功率是探测器产生与其噪声均方根电压相等的信号所需入射到探测器的辐射功率，即信噪比等于1时所需要的最小输入光信号的功率

引入NEP的倒数探测率D来表示探测器的探测能力

3按照发光机理，光源又可以分成热辐射光源、气体发光光源、固体发光光源和激光器四种。

1）热辐射光源：

电流流经导电物体，使之在高温下辐射光能的光源。

包括白炽灯和卤钨灯两种。

2）气体发光光源：

电流流经气体或金属蒸气，使之产生气体放电而发光的光源。

气体放电有弧光放电和辉光放电两种。

3）固体发光光源：

电场作用下，使固体物质发光的光源，电能直接转变为光能。

包括场致发光光源和发光二极管（LED）两种。

4）激光器：

按工作物质分类，可分为气体激光器、固体激光器、

燃料激光器和半导体激光器

一般的光电检测系统都要求光源特性满足检测需要，光源发光光谱与探测器的光谱响应要匹配

光源选的基本要求主要包括哪三个方面

1.对光源发光光谱特性的要求2.对光源发光强度的要求3.对光源稳定性的要求

人工光源按照其工作原理大致分为热光源、气体放电光源、固体光源和激光光源

热光源三大特点1.发光特性（光谱分布、出射度、亮度）可以用普朗克公式估算。

2.发出连续光谱，谱宽很宽，适应性强3.大多属于电热型，可以通过控制输入电量控制发光特性。

作用：

1.一般光电检测的光源（白光干涉）

2.光（辐射）度量中做标准光源或标准辐射源，计量标准传递。

激光方向性好、高单色性和高亮度三个重要特性

特点：

极小的光束发散角激光的单色性好；激光的输出功率密度很高

激光器种类繁多，按工作物质分类：

固体激光器（如红宝石激光器）气体激光器（如氦-氖气体激光器、二氧化碳激光器）半导体激光器（如砷化镓激光器）液体激光器。

气体激光器氦氖激光器要输出波长有0.6328μm、1.15μm和339μm，

氩离子激光器它的输出波长有多个，功率主要集中在0.5145μm和0.4880μm两条谱线

二氧化碳激光器输出谱线波长分布在9～11μm，通常10.6μm

固体激光器红宝石激光器694.3nm玻璃激光器1.06μm波长YAG激光器1064nm

固体激光器运行方式多样：

连续，脉冲，调Ｑ，锁模等，可以获得高平均功率，高重复率，高脉冲能量，高峰值功率激光；

主要在红外波段工作，采用光学泵浦方式；

结构紧凑，寿命较长，稳定可靠；

ＮＤ：

ＹＡＧ，红宝石，钕玻璃激光器

半导体激光器0.84μm

激光器除可作为检测光源外．还有着广泛的应用，其它主要用途有：

（1）激光用作热源。

激光光束细小，且带着巨大的功率，如用透镜聚焦，可将能量集中到微小的面积亡．产生巨大的热量。

可应用于打细小孔、切割等工作；在医疗上做手术刀；大功率的激光武器等。

（2）激光测距。

激光作为测距光源‚由于方向性好、功率大‚可测很远的距离，且精度很高。

（3）激光通讯。

（4）受控核聚空中的应用。

点火计划

光电探测器的工作原理是将光辐射的作用视为所含光子与物质内部电子的直接作用。

也就是物质内电子在光子作用下，产生激发而使物质的电学特性发生变化。

这种变化主要有以下三类外光电效应（光电管与光电倍增管）内光电效应（光敏电阻）光生伏特效应（光电池，光电二极管，光电三极管）光热效应：

材料受光照射后，光子能量与晶格相互作用，振动加剧，温度升高，材料的性质发生变化．

热释电效应：

介质的极化强度随温度变化而变化，引起介质表面电荷变化的现象．

辐射热计效应：

入射光的照射使材料由于受热而造成电阻率变化的现象．

温差电效应：

由两种材料制成的结点出现稳差而在两结点间产生电动势，回路中产生电流．

（热敏电阻，热电偶和热释电探测器）

光电倍增管原理：

当入射光很微弱时，普通光电管产生的光电流很小，只有零点几μA，不易探测——常用光电倍增管。

光电倍增管的工作原理建立在光电发射和二次发射的基础上，获得大的光电流。

结构：

光电倍增管由阴极、倍增极（次阴极）和阳极组成，这些电极被封装在真空的玻璃管中。

（1）闪烁光子作用在光阴极上时由于光电效应可产生出电子。

（2）电子倍增是通过一系列倍增极

所构成的倍增系统完成。

（3）从阳极上得到的电子流与入射到光电倍增管光阴极上的闪烁光强度成正比

二次发射极简称二次极，有时又叫做打拿极。

二次发射极的主要材料有锑铯（CsSb）、氧化铍（BeO）、银镁（AgMg）合金、磷化镓（GaP）和磷砷化镓等。

打拿极的重要参数是二次发射系数δ:

式中n1、n2分别是输入二次发射体的一次电子数和二次发射体对应发出的电子数。

•二次电子发射系数与材料本身特性、一次电子的动能或极间电压的大小有关。

光电倍增管的主要特性光电倍增管的光谱特性主要由光阴极和玻壳材料的特性来确定。

影响光电倍增管光谱特性的还有一些其它因素，如温度、受照点位置和磁场等。

）阳极

阳极又称收集极。

光电流经过各二次发射极倍增后，由阳极收集并形成信号电流输出，阳极是管内电压最高的地方。

当最后一个二次极发出的电子飞到阳极上后，阳极也会产生二次电子发射，这将破坏稳定的输出。

怎么办？

1选择发射系数小的材料

2外面加上收集栅网

（栅网电位与阳极相同，阳极发射的二次电子将有栅网收集，相当于又回到了阳极）

灵敏度光电器件灵敏度的定义有许多种，而对光电倍增管常用阳极灵敏度来表征这一特性。

定义阳极光谱灵敏度Sa（λ）为

式中，单色光通量为Φ（λ），阳极电流为Ia

线性度在高精度的光电检测中，要求光电探测器的光特性具有良好的线性度，且线性范围尽可能宽。

光特性是指倍增管输出信号电流随输入光通量变化的曲线，即I＝f（Φ）。

一般认为产生光特性非线性的原因主要有两个：

一是内部的非线性源，它们包括光阴极的电阻率及材料特性、管内空间电荷间的互相作用，以及电子聚焦或收集效率的变化等。

另一方面是外部非线性源，其中包括负载电阻的负反馈作用，以及由于信号电流过大造成极间电位的重新分布等

入射通量Φ增加输出电流Ia偏离直线的情况

（4）最大额定值光电倍增管是极其灵敏的微信号光电探测器,为正确使用应了解各参量的最大额定值。

①最大阴极电流Icm,有时给出最大电流密度（μA/cm2）。

工作时不应超过额定值。

有时阴极电流Ic虽小于Icm，但入射光点很小，也会因电流密度过大而引起局部损坏。

这时应按电流密度的额定值来限制输入。

②最大阳极电流Iam,该值通常是以不产生严重的和不可逆的损坏为限，通常阳极功率限制在0.5w以下。

应当注意说明书中的Iam不是指使用时的线性限，有的厂家还给出这时的非线性度，如10﹪等。

③最大额定电压Um,该指标是从管子的绝缘性能和工作可靠性出发给出的。

为使噪声不至太大，一般建议采用的总电压U＜（60—80）﹪Um

光电倍增管的不稳定性由于光谱响应随时间缓慢地不可逆地变化

②在几分钟或几小时内,由于可逆的疲劳所构成的漂移

③滞后作用造成阳极输出的不稳定

光电倍增管中的噪声源主要来自光阴极和二次极的热发射。

入射光辐射本身亦带来噪声。

由光电阴极和K个二次发射极组成的光电倍增管中．综合在阳极输出时的噪声电流用均方根值表示为

要提高光电倍增管的信噪比可采取以下方法①管子致冷可减少Ic0值；

②当入射光斑较小时，应尽量选用光阴极面小的管子；

③选用δ较高的材料做二次发射极，并提高工作电压；

④减小检测系统频带宽度∆f，以提高信噪比

光电导器件是利用内光电效应制成的光子型探测器，其材料大都是半导体。

在入射光的的作用下，激发出附加的自由电子或自由空穴，这些附加的载流子叫做光生载流子，由于光照增加了自由载流子，使电导率发生变化，这种现象叫做光电导效应

光敏器件的光特性是表征光照下光敏器件的输出量，如电阻、电压或电流等量与入射辐射之间的关系

光敏器件的灵敏度灵敏度又称响应度。

它表示器件将光辐射能转换为电能的能力。

具体定义为：

器件产生的输出电信号与引起该信号的输入光辐射通量之比。

输出电信号由器件及偏置电路的特性决定，既可以是电流，也可以是电压，如电流表示的光灵敏度

光敏电阻按半导体材料的不同可分为本征型和杂质型两种，本征型半导体光敏电阻常用于可见光长波段检测，杂质型常用于红外波段至远红外波段光辐射的检测

本征型光敏电阻：

当入射光子的能量等于或大于半导体材料的禁带宽度Eg时，激发一个电子－空穴对，在外电场的作用下，形成光电流。

杂质型光敏电阻：

对于Ｎ型半导体，当入射光子的能量等于或大于杂质电离能ΔＥ时，将施主能级上的电子激发到导带而成为导电电子，在外电场的作用下，形成光电流

本征型用于可见光长波段,杂质型用于红外波段。

光敏电阻工作性能特点

光谱响应范围相当宽。

可见光、红外、远红外、紫外区域

工作电流大，可达数毫安。

所测光电强度范围宽，既可测弱光，也可测强光

灵敏度高，光电增益可以大于1

无选择极性之分，使用方便

缺点：

强光下光电线性度较差，弛豫时间过长，频率特性差。

CdS光敏电阻：

峰值响应波长0.52um可见光波段最灵敏的光敏电阻

PbS光敏电阻：

响应波长在近红外波段缺点主要是响应时间太长

锑化铟（InSb）光敏电阻：

长波限7.5um

碲镉汞HgCdTe系列光敏电阻可实现1-3um,3-5um,8-14um

碲锡铅（PbSnTe主要用在8-10um波段探测

1.PN结与光伏效应（PhotoVoltageEffect）

当P型半导体和N型半导体直接接触时，P区中的多数载流子—空穴向空穴密度低的N区扩散，同时N区中的多数载流子—电子向P区扩散。

这一扩散运动在P区界面附近积累了负电荷，而在N区界面附近积累了正电荷，正负电荷在两界面间形成内电场。

在该电场逐步形成和增加的同时，在它的作用下产生载流子的漂移运动。

随着扩散运动的进行和界面间内电场的增高，促使漂移运动加强。

这一伴生的对立运动在一定温度条件下—定时间后达到动态平衡　当有外界光辐射照射在结区及其附近时．只要入射光子的能量ε=hυ大于半导体的禁带宽度Eg，就可能产生本征激发，激发产生电子—空穴对。

P区中的光生空穴和N区中的光生电子，因受P-N结的阻挡作用而不能通过结区，结区中产生的电子—空穴对在内电场作用下，电子驱向N区，空穴驱向P区。

而结区附近P区中的光生电子和N区中的空穴如能扩散到结区，并在内电场作用下通过结区，这样在P区中积累了过量的空穴．在N区中积累了过量的电子，从而形成一个附加的电场，方向与内电场相反，如图4-44（a）所示。

该附加电场对外电路来说将产生由P到N方向的电动势。

当联接外电路时，将有光生电流通过，这就是光伏效应

2.光伏效应器件的伏安特性

⏹曲线族与电压轴的交点．即I＝0，表示光电池外电路开路的情况

曲线族与电流轴的交点．即Uoc＝0，表示光电池外电路短路的情况。

3.光伏效应光电池

第一象限是正偏压状态，iD本来就很大，所以光电流不起主要作用，在这一区域工作没有意义。

第三象限是反偏压状态，这时，它是普通二极管中的反向饱和电流，现在称为暗电流（对应于光功率P=0），数值很小，这时的光电流（等于i－is）是通过探测器的主要电流

由于这种情况外回路特性与光电导探测器十分相似，所以反偏压下的工作方式称为光导模式，相应的探测器称为光电二极管

在第四象限中，外偏压为零时，流过探测器的电流仍为光电流，这时探测器的输出是通过负载电阻RL上的电压或流过RL上的电流来体现的，因此称为光伏工作模式。

相应的探测器称为光电池

光电池分类

用途太阳能光电池：

用作电源（效率高，成本低）

测量用光电池：

探测器件（线性、灵敏度高等

材料硅光电池：

光谱响应宽，频率特性好，转换效率高，寿命长，适于接受红外光.

硒光电池：

转换效率低（0.02％）、寿命短，适于接收可见光（响应峰值波长0.56μm），波谱峰值位于人眼视觉内（用于分析仪器、测量仪表）.

砷化镓光电池:

转换效率比硅光电池稍高，光谱响应特性则与太阳光谱最吻合。

且工作温度最高，更耐受宇宙射线的辐射。

因此，它在宇宙飞船、卫星、太空探测器等电源方面的应用是有发展前途的。

薄膜光电池：

CdS增强抗辐射能力

紫光电池：

PN结非常薄：

0.2-0.3µm,短波峰值600nm

光电池的特性

（1）、伏安特性

无光照时，光电池伏安特性曲线与普通半导体二极管相同。

有光照时，沿电流轴方向平移，平移幅度与光照度成正比。

曲线与电压轴交点称为开路电压VOC，与电流轴交点称为短路电流ISC

（要得到短的响应时间，必须选用小的负载电阻RL；

光电池面积越大则响应时间越大，因为光电池面积越大则结电容Cj越大，在给定负载时，时间常数就越大，故要求短的响应时间，必须选用小面积光电池）

2时间和频率响应硅光电池频率特性好（动态响应快）。

硒光电池频率特性差硅光电池是目前使用最广泛的光电池

（3）、温度特性随着温度的上升，硅光电池的光谱响应向长波方向移动，开路电压下降，短路电流上升。

光电池做探测器件时，测量仪器应考虑温度的漂移，要进行补偿

4）、光谱响应度硅光电池响应波长0.4-1.1微米，（红-红外）峰值波长0.8-0.9微米。

（近红外）

硒光电池响应波长0.34-0.75微米，（紫-红）峰值波长0.54微米。

（绿）可见光

•太阳能特点：

①无枯竭危险；②绝对干净；③不受资源分布地域的限制；④可在用电处就近发电；⑤能源质量高；⑥使用者从感情上容易接受；⑦获取能源花费的时间短。

•要使太阳能发电真正达到实用水平，一是要提高太阳能光电变换效率并降低成本；二是要实现太阳能发电同现在的电网联网。

、

利用PN结光伏效应的另一种重要光电器件是光电二极管。

PN结工作在反向偏置的条件下，工作原理与晶体三极管类似，P型区相当于基极区，N型区相当于集电极区，由光照下产生的光生载流子引起N区电流的变化，由于反向偏置，PN结应具有较高的反向耐压性质。

光电二极管与普通二极管一样有一个PN结，属于单向导电性的非线形元件。

外形不同之处是在光电二极管的外壳上有一个透明的窗口以接收光线照射，其PN结装在管顶，可直接受到光照射,实现光电转换。

•为了获得尽可能大的光生电流，需要较大的工作面，即PN结面积比普通二极管大得多，以扩散层作为它的受光面。

•为了提高光电转换能力，PN结的深度较普通二极管浅。

光敏二极管符号如图光电二极管和光电池一样，其基本结构也是一个PN结。

它和光电池相比，重要的不同点是结面积小，因此它的频率特性特别好。

光生电势与光电池相同，但输出电流普遍比光电池小，一般为几μA到几十μA。

•按材料分，光电二极管有硅、砷化镓、锑化铟光电二极管等许多种。

•按结构分，有同质结与异质结之分。

其中最典型的是同质结硅光电二极管。

•国产硅光电二极管按衬底材料的导电类型不同，分为2CU和2DU两种系列。

2CU系列以N-Si为衬底，2DU系列以P-Si为衬底。

2CU系列的光电二极管只有两条引线，而2DU系列光电二极管有三条引线

•光电二极管的主要特性①光特性

•②光电二极管的光谱特性该特性通常是由材料来决定。

锗光电二极管的光谱范围约为0.4-1.8um，峰值波长约为1.4-1.5um；硅光电二极管的光谱范围约为0.4-1.2um，峰值波长约为0.8-0.9um。

•③光电二极管的伏安特性。

•实际与理想情况略有出入，曲线略向上偏。

•④光电二极管的频率特性

•器件中影响频率响应速度的主要因素是：

结电容和杂散电容的影响；在PN结外产生的光生载流子需经一段时间的扩散才能入结，与PN结内的光生载流子形成时间差的影响。

•⑤光电二极管的温度特性

•在外加电压为50V，入射照度不变的条件下，光电流随工作温度T的变化曲线

•⑥光电二极管的暗电流

•当无入射光照射时，硅、锗两光电二极管的暗电流IΦ=0随温度变化的关系

光电二极管与光电池的特性比较

1.基本结构相同，由一个PN结；

2.光电二极管的光敏面小，结面积小，频率特性好，虽然光生电动势相同,但光电流普遍比光电池小,为数微安。

3.掺杂浓度：

光电池约为1016-1019/cm3，硅光电二极管1012-1013/cm3，

4.电阻率：

光电池0.1-0.01Ω/cm，光电二极管1000Ω/cm。

光电池零偏压下工作，光电二极管反偏压下工作。

雪崩光电二极管工作原理是在PN结上施加高反向偏压，使其接近击穿电压。

在雪崩光电二极管的使用中注意两个问题：

①雪崩过程伴有—定噪声；②局部击穿问题。

基于以上两个问题，工作偏压选择必须适当。

偏压太小，雪