MRI基础.docx

MRI基础.docx

《MRI基础.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《MRI基础.docx（17页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。

MRI基础

1.刚体的力矩：

具有自旋角动量的原子核也具有磁矩，与P的关系如下：

＝·P

称磁旋比（magnetogyricratio）。

同一种核,为常数。

如1H：

＝2.6752108radT-1S-1）；13C：

＝6.728（107radT-1S-1）；T=104高斯。

值可正可负，是核的本性所决定。

（2）I=1/2的原子核是电荷在核表面均匀分布的旋转球体。

核磁共振谱线较窄，最适宜于核磁共振检测，是NMR研究的主要对象。

如1H，13C；19F，31P等。

（3）I1/2的原子核是电荷在核表面非均匀分布的旋转椭球体。

具有自旋角动量的原子核也具有磁矩，与P的关系如下：

＝·P

称磁旋比（magnetogyricratio）。

同一种核,为常数。

如1H：

＝2.6752108radT-1S-1）；13C：

＝6.728（107radT-1S-1）；T=104高斯。

值可正可负，是核的本性所决定。

（2）I=1/2的原子核是电荷在核表面均匀分布的旋转球体。

核磁共振谱线较窄，最适宜于核磁共振检测，是NMR研究的主要对象。

如1H，13C；19F，31P等。

（3）I1/2的原子核是电荷在核表面非均匀分布的旋转椭球体。

2、核磁共振

下面用矢量图示法讨论射频磁场的作用.如图1所示，磁矩在静磁场B0的作用下，只能静止在它的平衡位置Bo（z轴）方向。

要使离开平衡位置（实现能级跃迁），必须在与Bo垂直的方向（如x轴）上加一个射频磁场Bl.B1对施加的力矩为·Bl，它使偏离z轴，偏离z轴之后要受到力矩·Bo的作用而绕z轴进动。

图1射频磁场Bl的作用

根据动量矩定理，进动的方向就是力矩·Bo的方向。

在Bo中，自旋核绕其自旋轴（与磁矩方向一致）旋转，而自旋轴既与Bo场保持一夹角又绕Bo场进动，称Larmor进动。

进动的圆频率o=2o，即磁矩的进动频率就是核磁共振的共振频率，这是核磁共振的条件。

B1在Bo的作用下也将绕z轴旋转，旋转的方向和频率与的进动方向和频率是相同的，即绕z轴的进动与B1绕z轴的旋转是同步的.若采用旋转坐标系，则与B1是相对静止的，如图2

图2旋转坐标系

与Bo的夹角θ叫倾倒角，它是由B1引起的。

在B1的作用下，将以1=θ/Tp在竖直平面内绕坐标原点O’匀速转动。

其中Tp是射频磁场作用于核磁矩的时间，叫脉冲宽度。

θ=/2的脉冲叫/2脉冲，相当于从Bo的方向倒向y’方向，θ=的脉冲叫脉冲，相当于与Bo反向。

实验研究表明，电子不是点电荷，它除了轨道运动外还有自旋运动。

原子中电子参与两种运动：

自旋及绕核的轨道运动，对应有轨道磁矩和自旋磁矩。

整个分子磁矩是其中各个电子的轨道磁矩和自旋磁矩以及核的自旋磁矩的矢量和（核的自旋磁矩常可忽略）。

顺磁质：

由具有固有磁矩的分子组成。

分子中各电子的磁矩不完全抵消，整个分子具有一定的固有磁矩。

抗磁质：

分子中各电子的磁矩完全抵消，整个分子不具有固有的磁矩。

3.磁化强度

表征物质的宏观磁性或介质的磁化程度的物理量。

1.定义：

单位体积内分子磁矩的矢量和。

磁畴：

铁磁质中由于原子的强烈作用，在铁磁质中形成磁场很强的小区域——磁畴。

磁畴的体积约为10-12m3。

晶格

晶格之一

组成晶体的结构粒子（分子、原子、离子）在空间有规则地排列在一定的点上，这些点群有一定的几何形状，叫做晶格。

排有结构粒子的那些点叫做晶格的结点。

晶格之二　

晶格又称空间格子，用以说明晶体内部结构规律性的一种几何图形，即构成晶体的质点（离子、原子或分子）以一定的规则在空间确定的点上作格子状的周期性重复排列，构成了无数个向三维空间无限伸展的、相互迭置的六面体。

每个质点在晶格中所占的位置称为晶格结点。

结点在空间的排列，体现了晶体结构中原子、离子或分子的分布规律。

由于晶体结构中所重复的周期的具体数值和方位不同，晶格的几何形状也不一样，共有14种类型（见下图）。

磁性材料绝大多数都具有磁畴结构，使得它们没有磁化时不显示磁性。

磁畴：

所谓磁畴，是指磁性材料内部的一个个小区域，每个区域内部包含大量原子，这些原子的磁矩都象一个个小磁铁那样整齐排列，但相邻的不同区域之间原子磁矩排列的方向不同，如右图所示。

各个磁畴之间的交界面称为磁畴壁。

宏观物体一般总是具有很多磁畴，这样，磁畴的磁矩方向各不相同，结果相互抵消，矢量和为零，整个物体的磁矩为零，它也就不能吸引其它磁性材料。

也就是说磁性材料在正常情况下并不对外显示磁性。

只有当磁性材料被磁化以后，它才能对外显示出磁性。

居里温度：

对于所有的磁性材料来说，并不是在任何温度下都具有磁性。

一般地，磁性材料具有一个临界温度Tc，在这个温度以上，由于高温下原子的剧烈热运动，原子磁矩的排列是混乱无序的。

在此温度以下，原子磁矩排列整齐，产生自发磁化，物体变成铁磁性的。

磁场强度：

指空间某处磁场的大小，用H表示，它的单位是安/米（A/m）。

磁化强度：

指材料内部单位体积的磁矩矢量和，用M表示，单位是安/米（A/m）。

磁感应强度：

磁感应强度B的定义是：

B=m0（H+M），其中H和M分别是磁化强度和磁场强度，而m0是一个系数，叫做真空导磁率。

磁感应强度又称为磁通密度，单位是特斯拉（T）。

导磁率：

导磁率的定义是m=B/m0H，是磁化曲线（见材料的静态磁化）上任意一点上B和H的比值。

导磁率实际上代表了磁性材料被磁化的容易程度，或者说是材料对外部磁场的灵敏程度。

首先，在动态磁化时，材料的导磁率发生变化。

我们已经知道，在反复磁化时，材料内部的磁感应强度总是落后于磁场的变化，称为磁滞。

假设动态磁化时的磁场是按照正弦变化的，磁滞现象在动态磁化时表现为磁感应强度总是比磁场的变化落后一个相位，其直接后果就是材料的导磁率变成了一个复数。

这个导磁率分成两部分：

一是和磁场方向（或者说相位）相同的部分，称为复数导磁率的实部，又称为弹性导磁率，它代表材料磁化时所能够储存的能量；二是和磁场相位成90度的部分，称为复数导磁率的虚部（损耗导磁率），它代表材料在动态磁化时所消耗的能量。

其次，材料在动态磁化时将产生涡流，导致涡流损耗。

涡流损耗在软磁材料中是有害的。

为了减小涡流损耗，在制造变压器铁芯时，一般都把材料做成多层相迭的、相互绝缘的薄片。

由于铁芯由薄片组成，而薄片之间又绝缘，铁芯薄片在动态磁化时产生的为了就会被限制在薄片内部。

如果铁芯由一整块材料做成，那么由于铁芯材料所组成的导体回路很大，涡流将很严重。

另外，动态磁化时涡流的大小还与铁芯材料的电阻率有关。

例如，铁氧体做成的铁芯虽然是一个整体，但是它的电阻率极大，因此涡流损耗仍然可以很低。

电子的磁共振1、电子自旋磁矩的磁共振2、电子轨道磁矩的磁共振

物质的顺磁性是由分子的永久磁矩引起的根据保里原理:

每个分子轨道上不能存在两个自旋态相同的电子，因而各个轨道上已成对的电子自旋运动产生的磁矩是相互抵消的，只有存在未成对电子的物质才具有永久磁矩，它在外磁场中呈现顺磁性。

EPR和NMR的区别：

[1].EPR是研究电子磁矩与外磁场的相互作用，即通常认为的电子塞曼效应引起的，而NMR是研究核在外磁场中核塞曼能级间的跃迁。

换言之，EPR和NMR是分别研究电子磁矩和核磁矩在外磁场中重新取向所需的能量。

[2].EPR的共振频率在微波波段，NMR的共振频率在射频波段。

[3].EPR的灵敏度比NMR的灵敏度高，EPR检出所需自由基的绝对浓度约在10-8M数量级。

[4].EPR和NMR仪器结构上的差别:

前者是恒定频率，采取扫场法，后者是恒定磁场，采取扫频法。

[1].自由基：

自由基指的是在分子中含有一个未成对电子的物质

单个电子磁矩在磁场方向分量μ=1/2ge外磁场H的作用下，只能有两个可能的能量状态:

即E=±1/2gβH

质子和中子的质量是很接近的。

分别为电子质量的1836和1839倍。

1900年普朗克在解释黑体热辐射时，提出了量子假说。

他认为，物体在高温辐射时，其内部的微观粒子（原子、离子或分子）就在它的晶格位置上振动。

这些粒子被称作振动子，这种振动子能和周围的电磁场交换能量，当吸收能量时，其振动就会加剧；而放出能量时振动就会减弱。

振动子的能量只能按单位能量的整数倍增加或减少，

能量的最小单位ε，称做能量子（简称量子），而能量子大小却与振动子的频率v有关，即：

ε=hv

h为普朗克常数，其值为6.62618×10-34J·s。

这也就是说，物质吸收和辐射能量时，只能以量子为单位，以不连续的方式一份一份地进行。

如炽热物体只能发射出能量为其hv整数倍的辐射（图1-12）。

普朗克的量子假说不仅成功地解释了热辐射现象，而且是现代量子理论的开端。

进一步研究发现微观世界中不仅能

量的变化是不连续，而且其它物理量的变化也是不连续的。

如带电体所带的电量只能是一个电子电量e的整数倍，即：

q=ne（n为正整数）量子假说逐步发展成量子理论。

量子理论的基本思想是：

表征微观物体性质的物理量是不连续的，它

们只能以某个最小单位作跳跃式的增减。

这种不连续的物理量变化称为量子化，其最小单位就是这个物理量的量子，量子的整数倍数n就为量子数。

微观世界中物理量的不连续性也称作量子性。

量子性是微观世界中极其普遍的特性。

测不准原理

一个粒子的位置和它的动量是不可能同时准确测量的。

也就是说，如果测量电子的位置越精确，它的运动速度就越难准确测量，反之亦然。

不准原理其中的一种表达形式为：

物质的坐标位置的不确定度ΔX和动量的不确定度ΔPx的乘积遵循下面的关系式：

ΔX·ΔPx≥h。

此外还有波粒二像性。

波的运动是空间位置和时间的函数，因此建立空间坐标和时间的函数——波函数Ψ（x，y，z，t）波函数和粒子运动的稳定态相联系，若ψ是薛定谔方程的合理解，则每一个这样

的解ψ都表示粒子运动的一个稳定（能量）态，与每一个ψ相对应的常数E就是粒子在该稳定态的能量，对于一定体系，能量最低的状态称为基态，能量较高的状态称为激发态。

粒子由一个状态跃迁到另一状态，能量的改变量是一定的，不能取任意的数值，即能量是量子化的。

通常也可以把

波函数写成

ψn、l、m（x，r，z）

式中n、l、m为三个常量，x、y、z为三个变量。

波函数ψ既然是函数，就也可用图象来形象来表述。

但它是个三变量函数，其完整的图象是很难直接表示出来的。

通过研究发现，对于氢原子单电子体系，可采取数学上的坐标变换和变量分离的办法，我们把直角坐标中变量x、y、z变换为球坐标中变量r、θ、φ，并且整个波函数ψ分成为函数Rn、l（r）和Yl、m（θ、φ）两部分。

这样，稳定态薛定谔方程从直角坐标系的ψn、l、m（x，r，z）变换到球坐标系中后，波函数就变成ψn、l、m（r，θ，φ），把一般的波函数变成下列形式：

ψn、l、m（x、y、z）=ψ（r、θ、φ）=Rn、l（r）Yl、m（θ、φ）

经过这样的一系列变换后，人们发现，只有在方程中的参数（n-主量子数，l-角量子数，

m-磁量子数）取一些特定的值的时候，方程才有合理的解，而且这些合理的解是分立的，不连续的，也就是说明电子的能量状态是不连续的，即我们通常所说的量子态，这三个参数就是量子数。

其中，n可以取1，2，3…………；l可以取0，1，2，3……，n-1；m可以取0，±1，±2，±3……±l。

Rn、l（r）这个函数的变量r是空间粒子到原点（核）的距离，是与径向有关的，因此称为径向函数或径向部分。

Yl、m（θ、φ）这个函数的变量θ和φ是空间粒子与原点连线和z轴的夹角及其在xy面上投影与原点的连线和y轴的夹角（图1-12），这个函数与角度有关的，所以称为角度函数或角度部分。

（图中的φ角画的是错误的，应是和Y轴的夹角）

径向函数Rn、l（r）是一个变量的函数，其值是随r的变化而改变。

它的几何图形是线，可用

二维坐标来表示，即R（r）值与r的对画图。

波函数径向部分图示，可理解为在任意指定方向上，距核为r处的某点波函数数值的相对大小。

反映的是波函数相对数值在距核不同r处的分布情况，它是与常量n、l都有关。

下面就是氢原子波函数的径向部分

的图示

波函数角度部分图示又称为原子轨道的角度分布图，我们可以把它看作是距核r处的同一球面

上，各点的波函数数值的相对大小。

反映了波函数数值在同一球面上，不同角度，不同方向上的

分布情况。

波函数的角度部分图示

的形状与常量n无关。

一个确定的波函数ψ就代表着

核外电子的一个空间运动状态，电子处于这个空间状态运动时就具有与之相对应的确定的能量和

其它一些相应的物理量。

我们把n，m，l和ms称为四个量子数：

（1）、主量子数n

n是决定原子中电子能量以及离核的平均距离的主要因素。

。

能量相同的原子轨道构成一个能级

。

在一个原子内，具有相同主量子数的电子几乎在同样的空间范围内运动，所以主量子数相同的电子构成一层，称为电子层，常用K、L、M、N、O、P、Q等表示，

（2）、角量子数l

 由于l与电子运动的角动量有关，所以称为角量子数，又因为它与波函数的角度函数有关，可确定轨道或电子云的形状对于多电子原子，l也同能量有关，即原子轨道n相同而形状不同的能量也不同，而且与l值成正比，l值大的原子轨道能量高。

n和l都相同的电子具有相同的能量，构成一个能级

n和l都相同的电子具有相同的能量，构成一个能级。

每一个电子层中有若干能级（也有的书

称亚层）。

电子层和能级间的关系可以由n和l之间的相互组合得到。

l不能取等于和大于n的整数，即只能取0、1、2、3、……（n-1）。

从电子结构可以看出：

电子的自旋是由电子的转动惯量产生的。

而电子的磁矩则是由电子

的角动量产生的。

（3）、磁量子数m

m与电子运动的角动量在Z轴上的分量有关，也就是与原子射线束在外磁场作用下分裂有关所以叫磁量子数.。

m表示原子轨道或电子云在空间的伸展方向。

这是由于n相同，l相同，即原子轨

道能量相同，形状一样，但在空间方向不同，其角动量在Z轴上的分量才不同.从波函数或电子云的角度分布图也可看出，s电子的是球体，是球形对称的，无所谓方向性；p电子的是纺锤体，有三个方向；d电子的是花瓣体也有五个不同方向。

每种形状的原子轨道或电子云在空间伸展方向的数目就取决于m的取值个数，由于m的取值个数为2l+1，所以每种形状的原子轨道或电子云就有2l+1个空间取向。

又因为每种取向就是一个原子轨道（有一组确定的n、l、m值），所以2l+1个空间取向，也就有2l+1个原子轨道。

n、l相同的电子属于同一能级；n、l、m都相同的电子属于同一原子轨道。

同一能级中，能量相同的原子轨道，称为简并轨道或等价轨道，相应的这些空间运动状态通常称为简并态.。

m可以取从-l到+l，包括0在内的正负整数，即取0，±1，±2，±3……±l，可取2l+1个值。

由一组合理的n、l、m数值就可确定一个波函数或原子轨道，也就是确定了核外电子的一个空

间运动状态。

在发现了三个量子数之后，人们又从斯特恩-盖拉赫实验中认识到了第四个量子数ms

自旋量子数ms

自旋量子数ms表示电子自旋方向，它与n、l、m量子数无关，和能量关系也不大，它是电子运

动的一个基本性质。

电子自旋只有两个方可以取±1/2，仅仅表示正反两种取向。

符号分别为↑和↓，每个原子轨道中可以有两个自旋方向相反的电子。

也称成对电子（包利不相容原理）。

的四个量子数中，n、l、m三个量子数决定波函数或原子轨道，也就是决定了电子的空间

运动状态，再加上自旋量子数ms就可把电子的空间运动状态和自旋运动状态都描写清楚了。

也就是说四个量子数决定了核外电子完整的运动状态。

几率密度和电子云的关系是：

核外电子出现的几率密度∝|ψ|2。

电子在核外空间某点的几率密度就可以用相应的波函数在该点所取值的绝对值平方来表示。

而ψ是表示核外电子空间运动状态的函数；而|ψ|2则表示处于该态电子在核外空间出现的几率密度。

几率密度和电子云

由上图可看出，氢原子的电子并不是在固定轨道上运动，而是在核外一个较大的空间都可以找到。

而且在空间不同地点找到电子的机会并不一样，是不均匀分布的。

单位体积内找到电子的机会随离核距离r增大而减小。

换句话说，核附近单位体积内找到电子的机会就多如图1-15中1，反之离核越远机会就越少如图1－15中2。

但是考查不同的同心球壳（即离核不同r的球壳）中的几率总数时，发现核附近几率密度虽大，但总几率并不是最大。

对氢原子来说，原子半径为52.9（pm）的球壳几率最大。

对氢原子基态，从几率密度看，由核向外是越来越少，但从球壳总几率看，在距核52.9皮米单位球壳最大。

要注意的是上图中黑点数目，对一个氢原子来说并不代表电子的数目，而是代表一个电子在空间各点出现的几率大小，是一个电子运动规律上统计性的反映。

由上可看出，按几率密度的分布，电子仿佛是分布在核的周围空间，就如同这些黑点似的，象笼罩在核外的云雾一样。

因而常常形象地将电子在核外空间的几率密度分布，即|ψ|2在空间的分布图称为电子云。

但这并不是说电子真的象云那样分散，不再是一个粒子，只是对电子运动具有统计性的一种形象地说法。

所以电子云就是电子在核外空间出现的几率密度分布的形象化描述法。

|R（r）|2为电子云径向分布函数，它表示在任意指定方向上，距核为r处的某点电子出现的

几率即几率密度。

反映的是几率密度在距核不同r处的分布情况，它与常量n与l有关。

虽然电子离核越近，几率密度越大。

但从几率来看，并不一定是离核越近的越大，而且不同状态的情况也不一样由图可看出，电子云都有个几率最大的主峰，而且常量n值越大，主峰离核越远。

这也说明核外电子虽无固定轨道，但几率分布是远近不同的，按出现几率大小，电子云是可以有不同密度的集中区域。

此外2s、3s……主峰外还有小峰，说明这些态电子也有机会渗透到核附近。

所以按核外电子出现几率，电子云既是可分层的，又是可相互渗透的。

|Y（θ、φ）|2为电子云角度分布函数。

它可以理解为在距核r处的同一球面上、各点的几率密度的相对大小。

反映的是几率密度在同一球面上，不同角度，不同方向上的分布情况，它与常量n无关。

从角度和径向两个侧面分析了几率密度即电子云的分布，而几率密度在空间的实际分布则是由上述两方面联合决定的。

几率密度的空间分布，亦即是电子云分布图（黑点图）。

它可由相应的电子云角度分布图和径向分布图用投影的方法得到。

这种图也称作电子云的“实在图象”如下图

所谓原子轨道只不过是代表原子中电子空间运动状态的一个波函数，所以说原子轨道是波函数的同义语。

四、原子半径

一个自由、孤立的原子，其电子的实际分布区域是从靠近原子核起一直到无限远，通过解薛

定谔方程，可以确定电子出现的几率大的范围。

通常，外层电子径向分布函数的极大值被视为原子的轨道半径r。

称作波尔半径。

对于孤立原子，电子的大致分布可以用波尔半径来估算，但是其实际尺度要稍微大一点，仅能做到量级上的估计。

在同一周期里，r随Z（核电荷数）的增大而减少，而同一族的元素随电子层的的增加而变大。

MRI测量方法的特殊性

固物体对无线电渡的吸收极其微弱一所以不能用通常的方法（如X光吸收的测量方法是测量x射线穿过物体时被吸收了多少．即在亮背影下测暗了多少）。

若用通常的方法，困只吸收了一点，则暗了一点与原背影的区别极小，故无法测量。

核磁共振采用的是在暗背影下看有多少信号产生，而不是信号消弱了多步。

由于吸收了无线电磁被，船极跃迁，核硅矩方向改变，产生了感应电流（不吸收则无感应t信号则暗），吸收越多，感应起大，信号越强．所以核硅共振哑收的测量方法，与超声波、CT、普通x鳗的量方j击完全不同．原子核自旋徽观世界中的原小核与电子一样也有自旋．同样和电子一样其自旋也用自旋量子数l来描述（电于的自旋量子敷只取+1/2和一÷1/2这两十值）．核自旋量子散l取3种值（零、半整数、整数）。

其取值规律是：

1、质子散为偶数，原子序数也为偶效则l=0；2．质子数为偶数，原子序数为奇数的核l取整数；3、质子数为奇数，原子序数为偶数或奇数的核I取半整数。

共振哑收当原子核吸收台适的电蕾被就会从低能级跃迁到高能级，产生共振。

可见所吸收的电磁波的瓤辜与核的种类有关（不同核亍不同）I与外蕾场强度有关。

所以在固定的硅场强度下，一种电聋渡只船使一种核产生共振．而别的核不受干扰．即如果H共振则”C不会共振。

实际上．由于原子核外还有一层电子云可能对外加磁场产生屏蔽作用．所以虽然嗣样是氢核在相同的磁场中，由于H的化学环境不同，其吸收的电磁被长也有所不同．如：

H!

o中的H由于与电负性很大的O相部，电子密度低I而脂肪中H与C相联，电子云密度大吸收较长的电蕾波，这样在体内不同的组织由于H的化学环境不同的吸收，而形成信号不一的组织图像，利用这一点，我们可以调整电磁波长或调整磁场强度，来诊断不同组织竹疾病．核磁弛豫由于核自旋能级差别太小，热运动就使一部份核处于高能级，所以核能级跃迁极易饱和，也就是说在磁场中因饱和而不吸收电磁渡。

而分子的大小和形状直接影响丁高低能级的数量比例，从而产生了吸收强弱的差别，医学上利用这一特点可鉴别人体中不同组织结构的组织图像，从而达到鉴别诊断之目的。

核磁共振谱线的强度决定于核的粒子数的能级分布．这种分布满足玻尔兹曼分布律，即N1和N2分别是低能级和高能级上的粒子数．此式说明，降低工作温度，提高静磁场的强度，可以提高核磁共振的灵敏度．在核磁共振实验中，吸收和辐射是同时进行的．当N1>N2时，吸收占优势；当N1=N2时，吸收和辐射的几率相等，核磁共振停止；如果射频场太强，从低能级跃迁到高能级的粒子数增加太快，高能级粒子来不及回到低能级，同样导致核磁共振吸收的停止，这种现象称为“饱和；如果射频波照射的时间过长，导致N2>N1（这种现象叫做粒子数反转），使辐射占优势，也观察不到核磁共振现象．由此可见，为了维持核磁共振的进行，射频磁场，的作用，不应当采用持续方式，而应当采用脉冲方式。

磁矩在射频磁场，的作用下偏离平衡态后，撤去，，经过一段时间将恢复到平衡状态，这样的过程叫做原子核的弛豫过程．弛预效率常用弛豫过程的半衰期来衡量，半衰期愈短，弛豫效率愈高

电负性（高中知识）：

电负性的标度方法中比较有代表性的有三种：

①1932年，美国化学家鲍林（L．C．Pauling，1901～）首先提出电负性概念，他的电负性定义是：

“电负性是元素的原子在分子中吸引电子的能力。

”他根据热化学的数据和分子的键能，指定氟的电负性为4.0，并求出了其他元素的相对电负性。

电负性数据和别的键参数联合，可以预估化学键类型，两个电负性相差很大的元素化合通常形成离子键，例如钠和氯的电负性相差2.23，氯化钠是离子型化合物。

电负性相差不大的两种非金属元素通常形成共价键。

某些元素的电负性

HCNOFBr

2.22.53.03.54.02.9

SiPSClI

1.92.22.53.02.6

一个物理概念，确立概念和建立标度常常是两回事。

同一物理量，标度不同，数值不同。

同一周期从左至右，有效核电荷递增，原子半径递减，对电子的吸引能力渐强，因而电负性值递增；同族元素从上到下，随着原子半径的增大，元素电负性值递减。

过渡元素的电负性值无明显规律。

就总体而言，周期表右上方的典型非金属元素都有较大电负性数值，氟的电负性值数大（4.0）；周期表左下方的金属元素电负性值都较小，铯和钫是电负性最小的元素（0.7）。

一般说来，非金属元素的电负性大于2.0，金属元素电负性小于2.0。

有Bloch的氢原子核磁矩进动学说（经典力学理论）和Purcell的氢原子核能级跃迁学说（量子力学理论）,现仅叙述核磁矩进...Bloch从经典力学的