导热理论热传导原理.docx

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导热理论热传导原理

导热理论-热传导原理

第二节热传导

热传导是由物质内部分子、原子和自由电子等微观粒子的热运动而产生的热量传递现象。

热传导的机理非常复杂，简而言之，非金属固体内部的热传导是通过相邻分子在碰撞时传递振动能实现的；金属固体的导热主要通过自由电子的迁移传递热量；在流体特别是气体中，热传导则是由于分子不规则的热运动引起的。

4-2-1傅里叶定律

一、温度场和等温面

任一瞬间物体或系统内各点温度分布的空间，称为温度场。

在同一瞬间，具有相同温度的各点组成的面称为等温面。

因为空间内任一点不可能同时具有一个以上的不同温度，所以温度不同的等温面不能相交。

二、温度梯度

从任一点开始，沿等温面移动，如图4-3所示，因为在等温面上无温度变化，所以无热量传递；而沿和等温面相交的任何方向移动，都有温度变化，在与等温面垂直的方向上温度变化率最大。

将相邻两等温面之间的温度差△t与两等温面之间的垂直距离△n之比的极限称为温度梯度，其数学定义式为：

（4-1）

温度梯度

为向量，它的正方向指向温度增加的方向，如图4-3所示。

对稳定的一维温度场，温度梯度可表示为：

（4-2）

三、傅里叶定律

导热的机理相当复杂，但其宏观规律可用傅里叶定律来描述，其数学表达式为：

或

（4-3）

式中

——温度梯度，是向量，其方向指向温度增加方向，℃/m；

Q——导热速率，W；

S——等温面的面积，m2；

λ——比例系数，称为导热系数，W/（m·℃）。

式4-3中的负号表示热流方向总是和温度梯度的方向相反，如图4-3所示。

傅里叶定律表明：

在热传导时，其传热速率与温度梯度及传热面积成正比。

必须注意，λ作为导热系数是表示材料导热性能的一个参数，λ越大，表明该材料导热越快。

和粘度μ一样，导热系数λ也是分子微观运动的一种宏观表现。

4-2-2导热系数

导热系数表征物质导热能力的大小，是物质的物理性质之一。

物体的导热系数与材料的组成、结构、温度、湿度、压强及聚集状态等许多因素有关。

一般说来，金属的导热系数最大，非金属次之，液体的较小，而气体的最小。

各种物质的导热系数通常用实验方法测定。

常见物质的导热系数可以从手册中查取。

各种物质导热系数的大致范围见表4-1所示。

表4-1导热系数的大致范围

物质种类

纯金属

金属合金

液态金属

非金属固体

非金属液体

绝热材料

气体

导热系数/

W·m-1·K-1

100～1400

50～500

30～300

0.05～50

0.5～5

0.05～1

0.005～0.5

一、固体的导热系数

固体材料的导热系数与温度有关，对于大多数均质固体，其λ值与温度大致成线性关系：

（4-4）

式中λ——固体在t℃时的导热系数，W/（m·℃）；

λ0——物质在0℃时的导热系数，W/（m·℃）；

图4-4各种液体的导热系数

1—无水甘油；2—蚁酸；3—甲醇；4—乙醇；5—蓖麻油；6—苯胺；7—醋酸；8—丙酮；9—丁醇；

10—硝基苯；11—异丙醇；12—苯；13—甲苯；14—二甲苯；15—凡士林；16—水（用右面的比例尺）

——温度系数，℃-1；对大多数金属材料

为负值，而对大多数非金属材料

为正值。

同种金属材料在不同温度下的导热系数可在化工手册中查到，当温度变化范围不大时，一般采用该温度范围内的平均值。

二、液体的导热系数

液态金属的导热系数比一般液体高，而且大多数液态金属的导热系数随温度的升高而减小。

在非金属液体中，水的导热系数最大。

除水和甘油外，绝大多数液体的导热系数随温度的升高而略有减小。

一般说来，纯液体的导热系数比其溶液的要大。

溶液的导热系数在缺乏数据时可按纯液体的λ值进行估算。

各种液体导热系数见图4-4。

三、气体的导热系数

气体的导热系数随温度升高而增大。

在相当大的压强范围内，气体的导热系数与压强几乎无关。

由于气体的导热系数太小，因而不利于导热，但有利于保温与绝热。

工业上所用的保温材料，例如玻璃棉等，就是因为其空隙中有气体，所以导热系数低，适用于保温隔热。

各种气体的导热系数见图4-5。

4-2-3平壁热传导

一、单层平壁热传导

如图4-6所示，设有一宽度和高度均很大的平壁，壁边缘处的热损失可以忽略；平壁内的温度只沿垂直于壁面的x方向变化，而且温度分布不随时间而变化；平壁材料均匀，导热系数λ可视为常数（或取平均值）。

对于此种稳定的一维平壁热传导，导热速率Q和传热面积S都为常量，式4-3可简化为

图4-5各种气体的导热系数图4-6单层平壁的热传导

1—水蒸气；2—氧；3—CO2；

4—空气；5—氮；6—氩

（4-5）

当x=0时，t=t1；x=b时，t=t2；且t1＞t2。

将式（4-5）积分后，可得：

（4-6）

或

（4-7）

式中b——平壁厚度，m；

Δt——温度差，导热推动力，℃；

R——导热热阻，℃/W。

当导热系数λ为常量时，平壁内温度分布为直线；当导热系数λ随温度变化时，平壁内温度分布为曲线。

式4-7可归纳为自然界中传递过程的普遍关系式：

必须强调指出，应用热阻的概念，对传热过程的分析和计算都是十分有用的。

【例4-1】某平壁厚度b=0.37m，内表面温度t1=1650℃，外表面温度t2=300℃，平壁材料导热系数λ=0.815+0.00076t，W/（m·℃）。

若将导热系数分别按常量（取平均导热系数）和变量计算，试求平壁的温度分布关系式和导热热通量。

解：

（1）导热系数按常量计算

平壁的平均温度

℃

平壁材料的平均导热系数

W/（m·℃）

导热热通量为：

W/m2

设壁厚x处的温度为t，则由式4-6可得

故

上式即为平壁的温度分布关系式，表示平壁距离x和等温表面的温度呈直线关系。

（2）导热系数按变量计算，由式4-5得

或－qdx=（0.815+0.0076t）dt

积分

得

（a）

W/m2

当b=x时，t2=t，代入式（a），可得

整理上式得

4-2-4圆筒壁的热传导

化工生产中通过圆筒壁的导热十分普遍，如圆筒形容器、管道和设备的热传导。

它与平壁热传导的不同之处在于圆筒壁的传热面积随半径而变，温度也随半径而变。

一、单层圆筒壁的热传导

如图4-8所示，设圆筒的内、外半径分别为r1和r2，内外表面分别维持恒定的温度t1和t2，管长L足够长，则圆筒壁内的传热属—维稳定导热。

若在半径r处沿半径方向取一厚度为dr的薄壁圆筒，则其传热面积可视为定值，即2πrL。

根据傅里叶定律：

（4-14）

分离变量后积分，整理得：

（4-15）

或

（4-16）

式中b=r2－r1——圆筒壁厚度，m；

Sm=2πLrm——圆筒壁的对数平均面积，m2；

——对数平均半径，m。

当r2/r1＜2时，可采用算术平均值

代替对数平均值进行计算。

二、多层圆筒壁的热传导

对层与层之间接触良好的多层圆筒壁，如图4-9所示（以三层为例）。

假设各层的导热系数分别为λ1、λ2和λ3，厚度分别为b1、b2和b3。

仿照多层平壁的热传导公式，则三层圆筒壁的导热速率方程为：

（4-17）

图4-8单层圆筒壁的热传导图4-9多层圆筒壁热传导

应当注意，在多层圆筒壁导热速率计算式中，计算各层热阻所用的传热面积不相等，应采用各自的对数平均面积。

在稳定传热时，通过各层的导热速率相同，但热通量却并不相等。

【例4-3】在外径为140mm的蒸气管道外包扎保温材料，以减少热损失。

蒸气管外壁温度为390℃，保温层外表面温度不大于40℃。

保温材料的λ与t的关系为λ=0.1+0.0002t（t的单位为℃，λ的单位为W/（m·℃））。

若要求每米管长的热损失Q/L不大于450W/m，试求保温层的厚度以及保温层中温度分布。

解：

此题为圆筒壁热传导问题，已知：

r2=0.07mt2=390℃t3=40℃

先求保温层在平均温度下的导热系数，即

W/（m·℃）

（1）保温层温度将式（4-15）改写为

得r3=0.141m

故保温层厚度为

b=r3－r2=0.141－0.07=0.071m=71mm

（2）保温层中温度分布设保温层半径r处的温度为t，代入式（4-15）可得

解上式并整理得t=－501lnr－942

计算结果表明，即使导热系数为常数，圆筒壁内的温度分布也不是直线而是曲线。