完整版电磁场与电磁波杨儒贵版课后思考题答案docx.docx
《完整版电磁场与电磁波杨儒贵版课后思考题答案docx.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《完整版电磁场与电磁波杨儒贵版课后思考题答案docx.docx（27页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。
完整版电磁场与电磁波杨儒贵版课后思考题答案docx
电磁场与波课后思考题
1-1什么是标量与矢量?
举例说明.
仅具有大小特征的量称为标量.如:
长度,面积,体积,温度,气压,密度,质量,能量及电位移等.
不仅具有大小而且具有方向特征的量称为矢量.如:
力,位移,速度,加速度,电场强度及磁场强度.
1-2矢量加减运算及矢量与标量的乘法运算的几何意义是什么?
矢量加减运算表示空间位移.
矢量与标量的乘法运算表示矢量的伸缩.
1-3
矢量的标积与矢积的代数定义及几何意义是什么
?
矢量的标积:
AB
AxBx
AyBy
AzBz
ABcos,A矢量的模与矢量B在矢量A
方向上的投影大小的乘积.
矢积:
ex
ey
ez
矢积的方向与矢量
A,B都垂直,且
A
B
Ax
Ay
Az
ezABsin
由矢量A旋转到B,并与矢积构成右
Bx
By
Bz
旋关系,大小为
ABsin
1-4
什么是单位矢量?
写出单位矢量在直角坐标中的表达式.
模为1
的矢量称为单位矢量
.
ea
cos
ex
cos
eycosez
1-5
梯度与方向导数的关系是什么
?
试述梯度的几何意义
写出梯度在直角坐标中的表示式.
标量场在某点梯度的大小等于该点的最大方向导数
方向为该点具有最大方向导数的方向.
梯度方向垂直于等值面，指向标量场数值增大的方向
在直角坐标中的表示式
:
xex
yey
zez
1-6
什么是矢量场的通量?
通量值为正,负或零时分别代表什么意义
?
矢量A沿某一有向曲面
S的面积分称为矢量
A通过该有向曲面
S的通量,以标量表示，
即Ψ
AdS
通量为零时表示该闭合面中没有矢量穿过.
S
;通量为负时表示闭合面中有洞.
通量为正时表示闭合面中有源
1-7
给出散度的定义及其在直角坐标中的表示式.
d
散度：
当闭合面
S向某点无限收缩时，矢量
A通过该闭合面
S的通量
AS
divAlim
S
与该闭合面包围的体积之比的极限称为矢量场
A在该点的散度。
V
0
V
直角坐标形式：
Ax
Ay
Az
A
divA
x
y
z
1-8
试述散度的物理概念,散度值为正,负或零时分别表示什么意义
?
物理概念：
通过包围单位体积闭合面的通量。
散度为正时表示辐散,为负时表示辐合,为零时表示无能量流过.
1-9
试述散度定理及其物理概念.
散度定理:
建立了区域
V
中的场和包围区域
V
的闭合面
S上的场之间的关系
1/11
物理概念:
散度定理建立了区域V中的场和包围区域V的闭合面S上的场之间的关
系。
1-10什么是矢量场的环量?
环量值为正,负或零时分别代表什么意义?
矢量场A沿一条有向曲线
l的线积分称为矢量场
A沿该曲线的环量
即:
Adl
l
若在闭合有向曲线l上，环量为正,则表示矢量场
A的方向处处与线元
dl的方向保
持一致;环量为负,刚表示处处相反;环量为零,则表示曲线l不包含矢量场A.
1-11给出旋度的定义及其在直角坐标中的表示式.
若以符号rotA表示矢量A的旋度，则其方向是使矢量A具有最大环量强度的方向，
其大小等于对该矢量方向的最大环量强度，即
Adl
ex
ey
ez
max
rotAenlim
l
S
S0
x
y
z
Ax
Ay
Az
A
1-12试述旋度的物理概念,旋度值为正,负或零时分别表示什么意义?
矢量场的旋度大小可以认为是包围单位面积的闭合曲线上的最大环量。
1-13试述斯托克斯定理及其物理概念.
（rotA）dS
A
dl或（A）
dSAdl
S
l
S
l
l上的场之间的关系
物理概念:
建立了区域
S中的场和包围区域
S的闭合曲线
1-14什么是无散场和无旋场?
任何旋度场是否一定是无散的,任何梯度场是否一定是无旋的?
无散场:
散度处处为零的矢量场
无旋场:
旋度处处为零的矢量场
任何旋度场一定是无散场;任何梯度场一定是无旋场.（A）0（Φ）0
1-15试述亥姆霍兹定理,为什么必须研究矢量场的散度和旋度?
若矢量场F（r）在无限区域中处处是单值的，且其导数连续有界，源分布在有限区域
V中，则当矢量场的散度及旋度给定后，该矢量场F（r）可以表示为
F（r）（r）A（r）
式中
1
F（r）
1
F（r）
（r）
rr
dVA（r）
dV
4πV
4πVr
r
该定理表明任一矢量场均可表示为一个无旋场与一个无散场之和
所以矢量场的散度
及旋度特性是研究矢量场的首要问题
2-1电场强度的定义是什么？
如何用电场线描述电场强度的大小及方向？
电场对某点单位正电荷的作用力称为该点的电场强度，以E表示。
用曲线上各点的切线方向表示该点的电场强度方向，这种曲线称为电场线。
电场线的疏密程度可以显示电场强度的大小。
2-2给出电位与电场强度的关系式，说明电位的物理意义。
E
2/11
静电场中某点的电位，其物理意义是单位正电荷在电场力的作用下，自该点沿任一条路径移至无限远处过程中电场力作的功。
2-3什么是等位面？
电位相等的曲面称为等位面。
2-4什么是高斯定理？
E
q
dS
S
0
1
式中
0为真空介电常数。
08.8541878171012（F/m）
109（F/m）
36π
称为高斯定理，它表明真空中静电场的电场强度通过任一封闭曲面的电通等于该封闭曲面所包围的电量与真空介电常数之比。
2-5给出电流和电流密度的定义。
电流是电荷的有规则运动形成的。
单位时间内穿过某一截面的电荷量称为电流。
I
dq
dt
分为传导电流和运流电流两种。
传导电流是导体中的自由电子（或空穴）或者是电解液中的离子运动形成的电流。
运流电流是电子、离子或其它带电粒子在真空或气体中运动形成的电流。
电流密度：
是一个矢量，以
J表示。
电流密度的方向为正电荷的运动方向，其大小为单
位时间内垂直穿过单位面积的电荷量。
dIJ
dS
2-6什么是外源及电动势？
外源是非电的能源，可以是电池，发电机等。
e
P
Edl
外电场由负极板N到正极板
P的线积分称为外源的电动势，以
e表示，即
N
E
E
P
达到动态平衡时，在外源内部
，所以上式又可写为e
NE
dl
2-7什么是驻立电荷？
它和静止电荷有什么不同？
极板上的电荷分布虽然不变，但是极板上的电荷并不是静止的。
它们是在不断地更替中
保持分布特性不变，因此，这种电荷称为驻立电荷。
驻立电荷是在外源作用下形成的，一旦
外源消失，驻立电荷也将随之逐渐消失。
2-8试述电流连续性原理。
如果以一系列的曲线描述电流场，令曲线上各点的切线方向表示该点电流密度的方向，
这些曲线称为电流线。
电流线是连续闭合的。
它和电场线不同，电流线没有起点和终点，这一结论称为电流连续性原理。
2-9给出磁通密度的定义。
描述磁场强弱的参数是磁通密度，又可称磁感应强度FqvB这个矢量B就是磁通密度，单位T（特）
2-10运动电荷，电流元以及小电流环在恒定磁场中受到的影响有何不同？
运动电荷受到的磁场力始终与电荷的运动方向垂直，磁场力只能改变其运动方向，磁场与运动电荷之间没有能量交换。
FqvB
3/11
当电流元的电流方向与磁感应强度
B平行时，受力为零；当电流元的方向与
B垂直
时，受力最大，电流元在磁场中的受力方向始终垂直于电流的流动方向。
F
Idl
B
当电流环的磁矩方向与磁感应强度
B的方向平行时，受到的力矩为零；当两者垂直时，
受到的力矩最大
T
Fl
IlBlIl
2
BISBT
I（SB）m
IS
T
mB
2-11什么是安培环路定理？
试述磁通连续性原理。
Bdl
0I
l
4π
10
7
0
0为真空磁导率
，
（H/m），I
为闭合曲线包围的电流。
安培环路定理表明：
真空中恒定磁场的磁通密度沿任意闭合曲面的环量等于曲线包围的电流与真空磁导率的乘积。
BdS0
S
真空中恒定磁场通过任意闭合面的磁通为0。
磁场线是处处闭合的，没有起点与终点，这种特性称为磁通连续性原理。
2-12什么是感应电动势和感应磁通？
Edl
d
感应电场强度沿线圈回路的闭合线积分等于线圈中的感应电动势，即
dt
l
穿过闭合线圈中的磁通发生变化时，线圈中产生的感应电动势
d
e为e
dt
线圈中感应电流产生的感应磁通方向总是阻碍原有刺磁通的变化，所以感应磁通又称反磁通。
2-13什么是电磁感应定律？
Edl
B
dS
称为电磁感应定律，它表明穿过线圈中的磁场变化时，导线中产
l
tS
生感应电场。
它表明，时变磁场可以产生时变电场。
3-1、试述真空中静电场方程及其物理意义。
积分形式：
∮sE?
dS=q/ε∮lE?
dL=0
微分形式：
！
?
E=ρ/ε！
×E=0
物理意义：
真空中静电场的电场强度在某点的散度等于该点的电荷体密度与真空介电常数之比；旋度处处为零。
3-2、已知电荷分布，如何计算电场强度？
根据公式E（r）=∫vρ’（r’）（r-r’）dV’/4｜πεr-r’｜^3已知电荷分布可直接计算其电场强度。
3-3、电场与介质相互作用后，会发生什么现象？
会发生极化现象。
3-7、试述静电场的边界条件。
在两种介质形成的边界上，两侧的电场强度的切向分量相等，电通密度的法向分量相
等；在两种各向同性的线性介质形成的边界上，电通密度切向分量是不连续的，电场强度的法向分量不连续。
介质与导体的边界条件：
en×E=0en?
D=ρs：
若导体周围是各向同性的线性介质，则
4/11
En=ρs/?
εφ/?
n=-ρs/。
ε
3-8、自由电荷是否仅存于导体的表面
由于导体中静电场为零，由式▽·D=p得知，导体内部不可能存在自由电荷的体分布。
因此，当导体处于静电平衡状态时，自由电荷只能分布在导体的表面。
3-9、处于静电场中的任何导体是否一定是等为体
由于导体中不存在静电场，导体中的电位梯度▽=0，这就意味着到导体中电位不随空间变化。
所以，处于静电平衡状态的导体是一个等位体。
3-10、电容的定义是什么？
如何计算多导体之间的电容？
由物理学得知，平板电容器正极板上携带的电量q与极板间的电位差U的比值是一个常数，此常数称为平板电容器的电容
3-11、如何计算静电场的能量？
点电荷的能量有多大？
为什么？
已知在静电场的作用下，带有正电荷的带电体会沿电场方向发生运动，这就意味着电
场力作了功。
静电场为了对外作功必须消耗自身的能量，可见静电场是具有能量的。
如果静
止带电体在外力作用下由无限远处移入静电场中，外力必须反抗电场力作功，这部分功将转变为静电场的能量储藏在静电场中，使静电场的能量增加。
由此可见，根据电场力作功或外力作功与静电场能量之间的转换关系，可以计算静电场能量。
1Q2
点电荷的能量为：
We
2C
设带电体的电量
Q是从零开始逐渐由无限远处移入的。
由于开始时并无电场，移入第一个
微量dq时外力无须作功。
当第二个
dq移入时，外力必须克服电场力作功。
若获得的电位
为，则外力必须作的功为dq
，因此，电场能量的增量为
dq。
已知带电体的电位随
着电荷的逐渐增加而不断升高，当电量增至最终值
Q时，外力作的总功，也就是电量为Q
的带电体具有的能量为
We
Q
（q）dq
0
已知孤立导体的电位
等于携带的电量q与电容C的之比，
即
qC
代入上式，求得电量为
Q的孤立带电体具有的能量为
1Q2
We
2C
3-12如何计算电场力？
什么是广义力及广义坐标？
如何利用电场线判断电场力的方向？
为了计算具有一定电荷分布的带电体之间的的电场力，通常采用虚位移法
广义力：
企图改变某一个广义坐标的力
广义坐标：
广义坐标是不特定的坐标。
描述完整系统（见约束）位形的独立变量利用电场线具有的纵向收缩与横向扩张的趋势可以判断电场力的方向。
3-13试述镜像法原理及其应用
是以一个或几个等效电荷代替边界的影响，将原来具有边界的非均匀空间变成无限大的
均匀自由空间，从而使计算过程大为简化。
静电场惟一性定理表明。
只要这些等效电荷的引
入后，原来的边界条件不变，那么原来区域中的静电场就不会改变，这是确定等效电荷的大
小及其位置的依据。
这些等效电荷通常处于镜像位置，因此称为镜像电荷，而这种方法称为
镜像法。
应用：
第一，点电荷与无限大的导体表面
第二，电荷与导体球
5/11
第三，线电荷与带电的导体圆柱
第四，点电荷与无限大的介质表面
3-15给出点电荷与导体球的镜像关系
若导体球接地，导体球的电位为零。
为了等效导体球边界的影响，令镜像点电荷
q'位
于球心与点电荷
q的连线上。
那么，球面上任一点电位为
q
q
4πr
4πr
可见，为了保证球面上任一点电位为零，必须选择镜像电荷为
q
r
q
为了使镜像电荷具有一个确定的值，必须要求比值
r
r
r
对于球面上任一点均具有同一数
r
a
值。
由图可见，若要求三角形
△OPq与△OqP相似，则r
f
=常数。
由此获知镜像
电荷应为
q
a
q，镜像电荷离球心的距离
d应为d
a2
这样，根据
q及q'即可计算球
f
f
外空间任一点的电场强度。
若导体球不接地，则位于点电荷一侧的导体球表面上的感应电荷为负值，
而另一侧表面上的
感应电荷为正值。
导体球表面上总的感应电荷应为零值。
因此，对于不接地的导体球，
若引
入上述的镜像电荷
q'后，为了满足电荷守恒原理，
必须再引入一个镜像电荷
q"，且必须令
q
q
显然，为了保证球面边界是一个等位面，镜像电荷
q"必须位于球心。
事实上，
由于导体球不接地，因此，其电位不等零。
由
q
及q'在球面边界上形成的电位为零，因此
必须引入第二个镜像电荷
q"以提供一定的电位。
4-1、什么是弛豫时间？
它与导电介质的电参数关系如何？
4-2、给出恒定电流场方程式的积分形式和微分形式。
积分形式：
Jdl
0
JdS
0
微分形式：
l
S
J
0
J
0
4-3、试述恒定电流场的边界条件。
在两种导电介质的边界两侧，电流密度矢量的切向分量不等，但其法向分量连续。
4-4、如何计算导电介质的热耗？
单位体积中的功率损失：
pl
EJ
总功率损失：
P
pldV
UI
4-5、如何计算导电介质的电阻？
导电介质的电位满足拉普拉斯方程求出电流密度,进一步求出电流I
2
S
0,利用边界条件求出导电介质中的电位，根据JE
JdS.从而求电阻。
5-1、试述真空中恒定磁场方程式及其物理意义
B
dl
0I物理意义：
安培环路定理，式中
0为真空磁导率，
04π
10
7
l
（H/m），I
为闭合曲线包围的电流。
B
dS
0
真空中恒定磁场方程的微分形式
B0J为：
0
S
B
左式表明，真空中某点恒定磁场的磁感应强度的旋度等于该点的电流密度与真空磁导率
的乘积。
右式表明，真空中恒定磁场的磁感应强度的散度处处为零。
可见，真空中恒定磁场是有旋无散的。
6/11
5-2、已知电流分布，如何求解恒定磁场？
JS（r）
（r
r）
利用
J（r）（r
r）
B（r）
0
B（r）
0
S
3
dS
4π
V
3
dV
4π
r
r
r
r
B（r）
0
Idl
（r
r）
4πl
r
3
r
5-3、给出矢量磁位满足的微分方程式。
矢量磁位:
B
A
其满足矢量泊松方程：
2A
0J
无源区满足矢量拉普拉斯方程：
2A0
ΦAdl
l
5-4、磁场与介质相互作用后，会发生什么现象？
什么是顺磁性介质、抗磁性介质和铁磁性
介质？
会发生磁化现象。
顺磁性介质：
正常情况下原子中的合成磁矩不为零，宏观合成磁矩为零，在外加磁场作用下，磁偶极子的磁矩方向朝着外加磁场方向转动，因此使得合成磁场增强的介质
抗磁性介质：
正常情况下原子中的合成磁矩为零，当外加磁场时电子发生进动，产生的附加磁矩方向总是与外加磁场方向相反，导致合成磁场减弱的介质。
铁磁性介质：
在外磁场作用下，大量磁畴发生转动，各个磁畴方向趋向一致，且畴界面积还会扩大，因而产生较强的磁性的介质。
5-5、什么是磁化强度？
它与磁化电流的关系如何？
单位体积中磁矩的矢量和称为磁化强度。
磁化电流密度以
J'
表示。
体分布磁化电流：
J
M面分布磁化电流:
JS
M
en
5-6、试述介质中恒定磁场方程式及其物理意义。
什么是磁场强度及磁导率？
相对磁导率是否可以小于一？
HdlI它表明媒质中的磁场强度沿任一闭合曲线的环量等于闭合曲线包围的传导电
l
流。
HJ该式称为媒质中安培环路定律的微分形式。
它表明媒质中某点磁场强度的旋度等于该点传导电流密度。
5-7、什么是均匀与非均匀、线性与非线性、各向同性与各向异性的磁性能？
三者之间有无
联系？
若介质的磁导率不随空间变化，则成为磁性能均匀介质。
反之则称为磁性非均匀介质。
若磁导率与外加磁场强度的大小及方向均无关，磁通密度与磁场强度成正比则称为磁性能各向同性的线性介质。
对于均匀线性的各向同性介质，只要将真空中恒定磁场方程式
升级会员 