固体小球对流传热系数的测定远程控制实验讲义图文精.docx
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固体小球对流传热系数的测定远程控制实验讲义图文精
固体小球对流传热系数的测定远程控制实验讲义
实验控制界面网址:
http:
//202.120.96.135
实验视频网址:
http:
//202.120.96.135:
86
A实验目的
工程上经常遇到凭藉流体宏观运动将热量传给壁面或者由壁面将热量传给流体的过程,此过程通称为对流传热（或对流给热。
显然流体的物性以及流体的流动状态还有周围的环境都会影响对流传热。
了解与测定各种环境下的对流传热系数具有重要的实际意义。
通过本实验可达到下列目的:
（1测定不同环境与小钢球之间的对流传热系数,并对所得结果进行比较。
（2了解非定常态导热的特点以及毕奥准数（Bi的物理意义。
（3熟悉流化床和固定床的操作特点。
（4熟悉并掌握计算机远程控制实验的操作特点及实验方法。
B实验原理
自然界和工程上,热量传递的机理有传导、对流和辐射。
传热时可能有几种机理同时存在,也可能以某种机理为主,不同的机理对应不同的传热方式或规律。
当物体中有温差存在时,热量将由高温处向低温处传递,物质的导热性主要是分子传递现象的表现。
通过对导热的研究,傅立叶提出:
dy
dT
A
Qqyyλ
−==（1
式中:
dy
dT
-y方向上的温度梯度[]mK/上式称为傅立叶定律,表明导热通量与温度梯度成正比。
负号表明,导热方向与温度梯度的方向相反。
金属的导热系数比非金属大得多,大致在50~415[]KmW⋅/范围。
纯金属的导热系数随温度升高而减小,合金却相反,但纯金属的导热系数通常高于由其所组成的合金。
本实验中,小球材料的选取对实验结果有重要影响。
热对流是流体相对于固体表面作宏观运动时,引起的微团尺度上的热量传递过程。
事实上,它必然伴随有流体微团间以及与固体壁面间的接触导热,因而是微观分子热传导和宏观微团热对流两者的综合过程。
具有宏观尺度上的运动是热对流的实质。
流动状态（层流和湍流的不同,传热机理也就不同。
牛顿提出对流传热规律的基本定律-牛顿冷却定律:
（
fWTTAqAQ−==α
（2
α并非物性常数,其取决于系统的物性因素,几何因素和流动因素,通常由实验来测定。
本实验测定的是小球在不同环境和流动状态下的对流传热系数。
强制对流较自然对流传热效果好,湍流较层流的对流传热系数要大。
热辐射是当温度不同的物体,以电磁波形式,各辐射出具有一定波长的光子,当被相互吸收后所发生的换热过程。
热辐射和热传导,热对流的换热规律有着显著的差别,传导与对流传热速率都正比于温度差,而与冷热物体本身的温度高低无关。
热辐射则不然,即使温差相同,还与两物体绝对温度的高低有关。
本实验尽量避免热辐射传热对实验结果带来误差。
物体的突然加热和冷却过程属非定常导热过程。
此时导热物体内的温度,既是空间位置又是时间的函数,（tzyxfT,,,=。
物体在导热介质的加热或冷却过程中,导热速率同时取决于物体内部的导热热阻以及与环境间的外部对流热阻。
为了简化,不少问题可以忽略两者之一进行处理。
然而能否简化,需要确定一个判据。
通常定义无因次准数毕奥数（Bi,即物体内部导热热阻与物体外部对流热阻之比进行判断。
=Bi外部对流热阻
内部导热热阻AV
λαλδ==
（3
式中:
A
V
=δ-为特征尺寸,对于球体为R/3
若Bi数很小,
α
λδ1
<<,表明内部导热热阻<<外部对流热阻,此时,可忽略内部导热热阻,可简化为整个物体的温度均匀一致,使温度仅为时间的函数,即（tfT=。
这种将系统简化为具有均一性质进行处理的方法,称为集总参数法。
实验表明,只要Bi<0.1,忽略内部热阻进行计算,其误差不大于5%,通常为工程计算所允许。
将一直径为ds温度为的小钢球,置于温度为恒定的周围环境中,若,小球的瞬时温度T,随着时间t的增加而减小。
根据热平衡原理,球体热量随时间的变化应等于通过对流换热向周围环境的散热速率。
0TfTfTT>0
（fTTAdt
dT
CV
−=αρ-（4
（dtCV
AT
TTTdf
f
ρα−=−−（5
初始条件:
ffTTTTt−=−=00,积分（5式得:
（∫
∫−−−=−−f
f
TTTTt
f
fdtCVATTTTd00
ρα
（FoBitCVATTTTff
⋅−=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝⎛⋅−=−−expexp0ρα（6
2
AVatFo=
（7
定义时间常数A
CV
αρτ=
分析（6式可知,当物体与环境间的热交换经历了四倍于时间常数的时间后,即:
τ4=t,可得:
018.040==−−−eTTTTf
f
表明过余温度fTT−的变化已达98.2%,以后的变化仅剩1.8%,对工程计算来说,往后可近似作定常数处理。
对小球
6
3S
dRAV=
=代入式（6整理得:
f
f
STTTTtCd−−⋅=
0ln
1
6
ρα（8
或ff
SSTTTTtCddNu−−⋅==02ln
16λ
ρλα（9
通过实验可测得钢球在不同环境和流动状态下的冷却曲线,由温度记录仪记下T~t的关
系,就可由式（8和式（9求出相应的α和的值。
Nu对于气体在180000Re20<<范围,即高数下,绕球换热的经验式为:
Re6.0PrRe37.0==
λ
αS
dNu（10
若在静止流体中换热:
。
2=NuC预习与思考
（1影响热量传递的因素有哪些?
（2数的物理含义是什么?
Bi（3本实验对小球体的选择有哪些要求,为什么?
（4本实验加热炉的温度为何要控制在400~500℃,太高太低有何影响?
（5自然对流条件下实验要注意哪些问题?
（6每次实验的时间需要多长,应如何判断实验结束?
（7实验需查找哪些数据,需测定哪些数据?
（8设计原始实验数据记录表。
（9实验数据如何处理?
D实验装置与流程
实验装置可参考控制网页界面。
实验装置由风机、砂粒床层、管式加热炉、玻璃转子流量计、带嵌装热电偶的不锈钢球、温控仪表、温度显示仪表、管路调节阀门、小球运行轨道以及计算机远程控制服务器等单元组成。
E实验步骤及方法
（1从IE浏览器登录进入固体小球对流传热系数的测定远程控制界面,同时新建IE窗口
打开实验视频网页。
如图所示:
（2点击“总电源开关”系统通电,点击“加热炉温设定”框,调节加热温度至400~500℃。
（3待温度上升至设定炉温后,点击“加热小球”,观察视频画面,可发现导轨将小球放入加热炉中,当小球温度升至400℃时,可取出钢球,准备放在不同的环境条件下进行传热实验,钢球的温度随时间变化的关系由温度记录软件记录,称为冷却曲线。
每次实验前必须在控制界面右上方设定“实验存盘编号”
防止数据覆盖的误操作。
（4自然对流实验：
点击“自然对流散热”通过导轨将加热好的钢球迅速取出，置于大气当中，同时开始记录冷却曲线，此时可通过点击“结果查询”按钮查看实验数据情况。
实验完成后，点击“停止曲线记录”和“停车重新实验”，准备进入下一状态的实验操作。
（5强制对流实验：
设定风机流量（范围40~70）后，点击“强制对流散热”通过导轨将加热好的钢球迅速取出，置于床层上方，此时风机启动，并开始记录冷却曲线，此时可通过点击“结果查询”按钮查看实验数据情况。
实验完成后，点击“停止曲线记录”和“停车重新实验”，准备进入下一状态的实验操作。
（6固定床实验：
点击“固定床散热”通过导轨将加热好的钢球迅速取出，此时风机启动，小球被移动至床层底部，风机自动关闭，完成固定床安置状态，并开始记录冷却曲线，此时可通过点击“结果查询”按钮查看实验数据情况。
实验完成后，点击“停止曲线记录”和“停车重新实验”，准备进入下一状态的实验操作。
（7流化床实验：
点击“流化床散热”通过导轨将加热好的钢球迅速取出，此时风机启动，小球被移动至床层底部，开始进行流化床传热实验，同时冷却曲线记录启动，此时可通过点击“结果查询”按钮查看实验数据情况。
实验完成后，“停止曲线记录”“停车重新实验”点击和，实验结束。
F实验数据及处理1.原始数据表（此处粘贴打印出的曲线及表格）2.数据处理要求（1计算不同环境和流动状态下的对流传热系数α。
（2计算实验用小球的Bi准数，确定其值是否小于0.1。
（3将实验值与理论值进行比较。
G结果与讨论（1基本原理的应用是否正确？
（2对比不同环境条件下的对流传热系数。
（3分析实验结果同理论值偏差的原因。
（4对实验方法与实验结果讨论。
H主要符号说明A-面积，[m2]；Bi-毕奥准数，[无因次]；C-比热，[JkgK]；dS-小球直径，[m]；Fo-傅立叶准数，[无因次]；Nu-努塞尔准数，[无因次]；Pr-普朗特准数，[无因次]；qy-ｙ方向上单位时间单位面积的导热量，[Jm2s]；Qy-ｙ方向上的导热速率，R-半径，[m]；[Js]；Re-雷诺准数，[无因次]；T温度，[K]或[℃]；T0-初始温度，[K]或[℃]；Tf流体温度，壁温，[K]或[℃]；TW-[K]或[℃]；t-时间，[s]；V-体积，[m3]；α-对流传热系数，[Wm2K]；λ-导热系数，[WmK]；δ-特征尺寸，[m]；ρ-密度，[kgm3]；τ-时间常数，[s]；μ-粘度，[Pa⋅s]。
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