光伏器件原理与设计(一).ppt

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光伏器件原理与设计光伏器件原理与设计Principlesanddesignofphotovoltaicdevices陈诺夫陈诺夫绪绪论论n光伏器件光伏器件太阳电池太阳电池n中国光伏的发展历程中国光伏的发展历程n太阳电池分类太阳电池分类n太阳电池设计要点太阳电池设计要点n本课程安排本课程安排化石能源逐渐枯竭化石能源逐渐枯竭环境污染日益严重环境污染日益严重太阳太阳电池电池绪论绪论为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池我国石油、煤炭资源匮乏（我国石油、煤炭资源匮乏（2000年）：

年）：

我国人均煤炭可采储量我国人均煤炭可采储量90吨（吨（54.9）我国人均石油可采储量我国人均石油可采储量3吨（吨（11）我国人均天然气我国人均天然气1080立方米（立方米（4.3）（占世界平均水平的（占世界平均水平的*%）2004年，我国已取代日本成为世界第二大年，我国已取代日本成为世界第二大石油进口国，进口依存度超过石油进口国，进口依存度超过50；（美国为第一大石油进口国）（美国为第一大石油进口国）绪论绪论绪论绪论为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池目前我国能源结构极不合理目前我国能源结构极不合理煤炭年消耗量约为煤炭年消耗量约为13亿吨，在我国能源亿吨，在我国能源总量中的比重超过总量中的比重超过60。

我国已成为世界第一大二氧化碳排放国我国已成为世界第一大二氧化碳排放国（美国原为第一大排放国）（美国原为第一大排放国）。

二氧化碳产生的污染不仅对我国的居民二氧化碳产生的污染不仅对我国的居民健康和工农业生产造成严重损害，还使健康和工农业生产造成严重损害，还使我们面临巨大的国际压力。

我们面临巨大的国际压力。

绪论绪论绪论绪论为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池我国的太阳能资源非常丰富我国的太阳能资源非常丰富据统计，如果把全国据统计，如果把全国1的荒漠中的太阳能的荒漠中的太阳能用于发电，就可以发出相当于用于发电，就可以发出相当于2003年全年年全年的耗电量。

的耗电量。

届时，西藏、甘肃、青海、新疆、云南等届时，西藏、甘肃、青海、新疆、云南等广大西部地区将成为我国新的能源基地。

广大西部地区将成为我国新的能源基地。

我国太阳能光伏发电我国太阳能光伏发电势在必行！

势在必行！

绪论绪论绪论绪论为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池中国的太阳能分布中国的太阳能分布WestAbundantsunshineEastdeficientsunshine绪论绪论绪论绪论为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池为什么使用太阳电池ColorAreaAnnualValue（KWh/m2）DailyValue（KWh/m2）RedWest18605.1OrangeMidwest150018604.15.1YellowWest&Middle120015003.34.1BlueEast1200Eg,（E）高高电池表面反射率低电池表面反射率低少子寿命长少子寿命长电池结构设计电池结构设计表面电极设计表面电极设计光学设计光学设计工艺设计工艺设计绪论绪论本课程安排本课程安排本课程共本课程共32学时学时任课教师：

陈诺夫任课教师：

陈诺夫主要内容主要内容半导体的能带结构半导体的能带结构空间电荷区与空间电荷区与p-n结特性结特性太阳电池基本结构太阳电池基本结构多结太阳电池原理多结太阳电池原理晶体硅太阳电池设计晶体硅太阳电池设计薄膜硅太阳电池设计薄膜硅太阳电池设计化合物太阳电池设计化合物太阳电池设计多结太阳电池设计多结太阳电池设计高倍聚光太阳能发电系统设计高倍聚光太阳能发电系统设计一一.电子共有化电子共有化晶体具有大量分子、原子或离子有规则晶体具有大量分子、原子或离子有规则排列的点阵结构。

排列的点阵结构。

电子受到周期性势场的作用。

电子受到周期性势场的作用。

a按量子力学须解定态薛定格方程。

按量子力学须解定态薛定格方程。

第一章第一章半导体的能带结构半导体的能带结构1.1晶体周期性晶体周期性解定态薛定格方程解定态薛定格方程（略），略），可以得出两点重要结论：

可以得出两点重要结论：

1.电子的能量是分立的能级电子的能量是分立的能级;2.电子的运动有隧道效应。

电子的运动有隧道效应。

原子的外层电子原子的外层电子（高能级高能级），势垒穿透概率势垒穿透概率较大，较大，电子可以在整个晶体中运动电子可以在整个晶体中运动,称为称为共有化电子共有化电子。

原子的内层电子与原子核结合较紧原子的内层电子与原子核结合较紧,一般一般不是不是共有化电子。

共有化电子。

二二.能带能带（energyband）量子力学计算表明，晶体中若有量子力学计算表明，晶体中若有N个个原子，由于各原子间的相互作用，对应于原子，由于各原子间的相互作用，对应于原来孤立原子的每一个能级原来孤立原子的每一个能级,在晶体中变在晶体中变成了成了N条靠得很近的能级条靠得很近的能级,称为称为能带。

能带。

晶体中的电子能级晶体中的电子能级有什么特点？

有什么特点？

能带的宽度记作能带的宽度记作E，数量级为数量级为EeV。

若若N1023,则能带中两能级的间距约则能带中两能级的间距约10-23eV。

一般规律：

一般规律：

1.越是外层电子，能带越宽，越是外层电子，能带越宽，E越大。

越大。

2.点阵间距越小，能带越宽，点阵间距越小，能带越宽，E越大。

越大。

3.两个能带有可能重叠。

两个能带有可能重叠。

离子间距离子间距a2P2S1SE0能带重叠示意图能带重叠示意图三三.能带中电子的排布能带中电子的排布晶体中的一个电子只能处在某个能带中的晶体中的一个电子只能处在某个能带中的某一能级上。

某一能级上。

排布原则：

排布原则：

1.服从泡里不相容原理（费米子）服从泡里不相容原理（费米子）2.服从能量最小原理服从能量最小原理设孤立原子的一个能级设孤立原子的一个能级Enl，它它最多能容最多能容纳纳2（2+1）个电子。

个电子。

这一能级分裂成由这一能级分裂成由N条能级组成的能带后，条能级组成的能带后，能带最多能容纳能带最多能容纳2N（2l+1）个电子。

个电子。

电子排布时，应从最低的能级排起。

电子排布时，应从最低的能级排起。

有关能带被占据情况的几个名词：

有关能带被占据情况的几个名词：

1满带（排满电子）满带（排满电子）2价带（能带中一部分能级排满电子）价带（能带中一部分能级排满电子）亦称导带亦称导带3空带（未排电子）空带（未排电子）亦称导带亦称导带4禁带（不能排电子）禁带（不能排电子）2、3能带，最多容纳能带，最多容纳6N个电子。

个电子。

例如，例如，1、2能带，最多容纳能带，最多容纳2N个电子。

个电子。

2N（2l+1）一一.布洛赫定理布洛赫定理一个在周期场中运动的电子的波函数应一个在周期场中运动的电子的波函数应具有哪些基本特点？

具有哪些基本特点？

在量子力学建立以后，布洛赫（在量子力学建立以后，布洛赫（F.Bloch）和布里渊（和布里渊（Brillouin）等人就致力于研究等人就致力于研究周期场中电子的运动问题。

他们的工作为周期场中电子的运动问题。

他们的工作为晶体中电子的能带理论奠定了基础。

晶体中电子的能带理论奠定了基础。

布洛赫定理指出了在周期场中运动的电子布洛赫定理指出了在周期场中运动的电子波函数的特点。

波函数的特点。

1.2（补充）（补充）布洛赫定理布洛赫定理空间空间在一维情形下，周期场中运动的电子能量在一维情形下，周期场中运动的电子能量E（k）和波函数和波函数必须满足定态薛定谔方程必须满足定态薛定谔方程k-表示电子状态的角波数表示电子状态的角波数V（x）-周期性的势能函数，它满足周期性的势能函数，它满足V（x）=V（x+na）a-晶格常数晶格常数n-任意整数任意整数布洛赫定理：

布洛赫定理：

式中式中也是以也是以a为周期的周期函数，为周期的周期函数，即即*注注*：

关于布洛赫定理的证明，有兴趣的读者：

关于布洛赫定理的证明，有兴趣的读者可以查阅可以查阅固体物理学固体物理学黄昆原著黄昆原著韩汝琦改编韩汝琦改编（1988）P154具有具有

（2）式形式的波函数称为布洛赫波函数式形式的波函数称为布洛赫波函数,或布洛赫函数。

或布洛赫函数。

满足（满足

（1）式的定态波函数必定具有如下的）式的定态波函数必定具有如下的特殊形式特殊形式布洛赫定理说明了一个在周期场中运动的电子布洛赫定理说明了一个在周期场中运动的电子波函数为：

一个自由电子波函数波函数为：

一个自由电子波函数与一个具有与一个具有晶体结构周期性的函数晶体结构周期性的函数的乘积。

的乘积。

只有在只有在等于常数时，在周期场中运动的等于常数时，在周期场中运动的电子的波函数才完全变为自由电子的波函数。

电子的波函数才完全变为自由电子的波函数。

这在物理上反映了晶体中的电子既有共有化的这在物理上反映了晶体中的电子既有共有化的倾向，又有受到周期地排列的离子的束缚的特点。

倾向，又有受到周期地排列的离子的束缚的特点。

因此，布洛赫函数是比自由电子波函数因此，布洛赫函数是比自由电子波函数更接近实际情况的波函数。

更接近实际情况的波函数。

它是按照晶格的周期它是按照晶格的周期a调幅的行波。

调幅的行波。

实际的晶体体积总是有限的。

因此必须实际的晶体体积总是有限的。

因此必须考虑边界条件。

考虑边界条件。

设一维晶体的原子数为设一维晶体的原子数为N,它的线度为它的线度为L=Na,则则布洛赫波函数布洛赫波函数应满足如下条件应满足如下条件此式称为周期性边界条件。

此式称为周期性边界条件。

二二.周期性边界条件周期性边界条件采用周期性边界条件以后，具有采用周期性边界条件以后，具有N个个晶格点的晶格点的晶体就相当于首尾衔接起来的圆环：

晶体就相当于首尾衔接起来的圆环：

在固体问题中，为了既考虑在固体问题中，为了既考虑到晶体势场的周期性，又考虑到晶体是有限到晶体势场的周期性，又考虑到晶体是有限的，我们经常合理地采用的，我们经常合理地采用周期性边界条件周期性边界条件：

由周期性边界条件可以推出由周期性边界条件可以推出:

布洛赫波函数布洛赫波函数的的波数波数k只能取一些特定的分立值。

只能取一些特定的分立值。

aa周期性边界条件对波函数中的波数是有影响的。

周期性边界条件对波函数中的波数是有影响的。

图图2周期性边界条件示意图周期性边界条件示意图左边为左边为右边为右边为所以所以由周期性边界条件由周期性边界条件即周期性边界条件使即周期性边界条件使k只能取分立值：

只能取分立值：

证明如下证明如下:

按照布洛赫定理：

按照布洛赫定理：

k是代表电子状态的角波数是代表电子状态的角波数,n是代表电子状态的量子数。

是代表电子状态的量子数。

对于三维情形对于三维情形,电子状态由一组量子数电子状态由一组量子数（nx、ny、nz）来代表。

来代表。

它对应一组状态角波数（它对应一组状态角波数（kx、ky、kz）。

）。

一个一个对应电子的一个状态。

对应电子的一个状态。

我们以我们以为三个直角坐标轴，建立为三个直角坐标轴，建立一个假想的空间。

这个空间称为波矢空间、一个假想的空间。

这个空间称为波矢空间、空间，或动量空间空间，或动量空间*。

kx、ky、kz由于德布洛意关系由于德布洛意关系，即，即，所以所以空间也称为动量空间。

空间也称为动量空间。

注：

注：

在在空间中，电子的每个状态可以用空间中，电子的每个状态可以用一个状态点来表示，这个点的坐标是一个状态点来表示，这个点的坐标是三三.空间空间kykx0-112-23-31-12-2-33上式告诉我们，沿上式告诉我们，沿空间的每个坐标轴方向，空间的每个坐标轴方向，电子的相邻两个状态点之间的距离都是电子的相邻两个状态点之间的距离都是。

图图3表示二维表示二维空间每个点所占的面积是空间每个点所占的面积是。

因此，因此，空间中每个状态点所占的体积为空间中每个状态点所占的体积为。

图图3二维二维空间空间示意图示意图1.3克朗尼格克朗尼格-朋奈模型朋奈模型能带