气体流量和流速和和压力的关系.docx

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气体流量和流速和和压力的关系

气体流量和流速及与压力的关系

流量以流量公式或者计量单位划分有三种形式：

体积流量：

以体积/时间或者容积/时间表示的流量。

如：

m3/h,l/h

体积流量（Q）＝平均流速（v）×管道截面积（A）质量流量：

以质量/时间表示的流量。

如：

kg/h质量流量（M）＝介质密度（ρ）×体积流量（Q）

＝介质密度（ρ）×平均流速（v）×管道截面积（A）重量流量：

以力/时间表示的流量。

如kgf/h

重量流量（G）＝介质重度（γ）×体积流量（Q）

＝介质密度（ρ）×重力加速度（g）×体积流量（Q）

＝重力加速度（g）×质量流量（M）

气体流量与压力的关系

气体流量和压力是没有关系的。

所谓压力实际应该是节流装置或者流量测量元件得出的差压，而不是流体介质对于管道的静压。

这点一定要弄清楚。

举个最简单的反例：

一根管道，彻底堵塞了，流量是0，那么压力能是0吗？

好的，那么我们将这个堵塞部位开1个小孔，产生很小的流量，（孔很小啊），流量不是0了。

然后我们加大入口压力使得管道压力保持原有量，此刻就矛盾了

，压力还是那么多，但是流量已经不是0了。

因此，气体流量和压力是没有关系的。

流体（包括气体和液体）的流量与压力的关系可以用流体力学里的-伯努利方程-来表达:

p+ρgz+（1/2）*ρv^2=C式中p、ρ、v分别为流体的压强、密度和速度.z为垂直方向高度;g为重力加速度,C是不变的常数。

对于气体，可忽略重力，方程简化为:

p+（1/2）*ρv^2=C

那么对于你的问题,同一个管道水和水银,要求重量相同,那么水的重量是G1=Q1

*v1,Q1是水流量,v1是水速.所以G1=G2->Q1*v1=Q2*v2->v1/v2=Q2/Q1p1+（1/2）*ρ1*v1^2=Cp2+（1/2）*ρ2*v2^2=C->（C-p1）/（C-p2）=ρ1*v1/ρ2*v2->（C-p1）/（C-p2）=ρ1*v1/ρ2*v2=Q2/Q1->（C-p1）/（C-p2）=Q2/Q1因此对于你的问题要求最后流出的重量相同,根据推导可以发现这种情况下,流量是由压力决定的,因为p1如果很大的话,那么Q1可以很小,p1如果很小的话Q1就必须大.如果你能使管道内水的压强与水银的压强相同,那么Q2=Q1补充:

这里的压强是指管道出口处与管道入口处的流体压力差.

压力与流速的计算公式

没有“压力与流速的计算公式”。

流体力学里倒是有一些类似的计算公式，那是附加了很多苛刻的条件的，而且适用的范围也很小

1，压力与流速并不成比例关系，随着压力差、管径、断面形状、有无拐弯、

管壁的粗糙度、是否等径/流体的粘度属性，无法确定压力与流速的关系。

2，如果你要确保流速，建议你安装流量计和调节阀。

也可以考虑定容输

送。

要使流体流动，必须要有压力差（注意：

不是压力！

），但并不是

压力差越大流速就一定越大。

当你把调节阀关小后，你会发现阀前后的压力差更大，但流量却更小。

流量、压力差、直径之间关系：

Q=P+ρgSL+[（1/2）*ρv^2]

式中：

Q——流量,m^3/s；

P——管道两端压力差,Pa；ρ——密度,kg/m^3；g——重力加速度,m/s^2；

S——管道摩阻，S=10.3*n^2/d^5.33,n为管内壁糙率，d为管内径,m；L

——管道长度,m。

V——流速，V=4Q/（3.1416*d^2）,流速单位m/s。

对于气体，可忽略重力，方程简化为:

Q=p+[（1/2）*ρv^2]

伯努利方程

式中，P是压强，ρ是液体密度，h是到参考面的高度，V是液体速度。

上式各项分别表示单位体积流体的压力能p、重力势能ρgh和动能（1/2）*ρv^2，在沿流线运动过程中，总和保持不变，即总能量守恒。

但各流线之间总能量（即上式中的常量值）可能不同。

对于气体，可忽略重

力，方程简化为p+（1/2）*ρv^2=常量（p0），各项分别称为静压、动压和总压。

显然，流动中速度增大，压强就减小；速度减小，压强就增大；速度降为零，压强就达到最大（理论上应等于总压）。

飞机机翼产生举力，就在于下翼面速度低而压强大，上翼面速度高而压强小，因而合力向上。

据此方程，测量流体的总压、静压即可求得速度，成为皮托管测速的原理。

在无旋流动中，也可利用无旋条件积分欧拉方程而得到相同的结果但涵义不同，此时公式中的常量在全流场不变，表示各流线上流体有相同的总能量，方程适用于全流场任意两点之间。

在粘性流动中，粘性摩擦力消耗机械能而产生热，机械能不守恒，推广使用伯努利方程时，

应加进机械能损失项。

图为验证伯努利方程的空气动力实验。

补充：

p1+[ρ（v1）^2]/2+ρgh1=p2+[ρ（v2）^2]/2+ρgh2

（1）

p+ρgh+（1/2）*ρv^2=常量

（2）

均为伯努利方程

其中ρv^2/2项与流速有关，称为动压强，而p和ρgh称为静压强。

伯努利方程揭示流体在重力场中流动时的能量守恒。

由伯努利方程可以看出，流速快压力低压强小，流速慢压力高压强大。

还有一个相近回答：

这个方程并非是描述液体的运动，而应该是描述理想气体的绝热

定常流动的，比如它可以近似地描述火箭或者喷气式发动机中的气流（你可以参考第26届全国中学生物理竞赛复赛中的热学题）。

其中的伽马（像r一样的那个希腊字母，我打不出来，用r来替代）是气体的比热容比，即气体的定压摩尔热容与定体摩尔热容之比，对理想

气体来说是个常数。

这个公式中，左边v是气体流动的速度，p是气体的压强，p下面的希腊字母代表气体的密度。

右边的p0\pho0是指速度为0的地方气体的压强和密度。

这个公式的推导和流体的伯努利方程思想相同，只是要考虑到此时气体是可压缩的，结合理想气体的状态方程即可推导出。

应用要点

应用伯努利方程解决实际问题的一般方法可归纳为：

1.先选取适当的基准水平面；

2.选取两个计算截面，一个设在所求参数的截面上，另一个设在已知参数的截面上；

3.按照液体流动的方向列出伯努利方程。

举例说明

图II.4-3为一喷油器，已知进口和出口直径D1=8mm，喉部直径D2=7.4mm，进口空气压力p1=0.5MPa，进口空气温度T1=300K，通过喷油器的空气流量qa=500L/min（ANR），油杯内油的密度ρ=800kg/m。

问油杯内油面比喉部低多少就不能将油吸入管内进行喷油？

解：

由气体状态方程，知进口空气密度ρ=（p1+Patm）*M/（RT1）=（0.5+0.1）*29/（0.0083*300）

kg/m=6.97kg/m

求通过喷油器的质量流量

qm=ρa*qa=（1.185*500*10^-3）/60=0.009875kg/s

求截面积1和截面积2处的平均流速：

u1=qm/（ρ1A1）=[0.009875/（6.97*0.785*0.008^2）]m/s=28.2m/su2=qm/（ρ2A2）=[0.009875/（6.97*0.785*0.0074）]m/s=32.9m/s

由伯努利方程可得

p1-p2=0.5*ρ1（u2^2-u1^2）=0.5*6.97（32.9^2-28.2^2）pa=1200.94pa

吸油管内为静止油液，若能吸入喉部，必须满足：

p1-p2≥ρgh

h≤（p1-p2）/ρg=1200.94/（800*9.8）m=0.153m

故

说明油杯内油面比喉部低153mm以上便不能喷油。

其实就是能量守恒定理但是没必要死记硬背有兴趣的话可以照我说的推倒一下包你想忘都忘不了。

因为伯努利方程就是静压能，动压能，势能和功的变化的总和等于能量的摩擦损失总和的一个推倒公式，说的更简单点就是几种形式的功相加到一起。

静压能+势能+动压能+功=常数。

即：

P/ρ+gz+（1/2）*v^2+W=C之所以伯努利方程式这样表述是因为我们通常运用的是在一千克下的状态推倒的公式即每一项的单位都是焦耳/千克所以在具体运算中要注意单位换算！

其实用一个压力公式就能把它推倒完成。

首先我们来说静压能P=F/S=Mg/S两边同时乘以一个体积v就可以得到PV=Mgv/S简化一下就可以得到PV=W这也就是体积功因为如果换算成每千克状态还可以简化为PM/ρ=W/M这就是第一项静压能的推倒W=P/ρ

接下来是势能同样的p=F/S=Mg/S和上面的推倒一样两边同时乘以一个体积就可以得到PV=Mgv/S也就是W=Mgz如果换算成每千克状态就两边同时除以一个质量M和上面一样简化成W/M=Mgz这就是势能的推倒W=gz。

第三项动能的推倒我想就更简单了W=（1/2）M*v^2和上面两项一样如果要换算成每千克状态就两边同时除以一个质量M就简化成W/M=（1/2）M*V^2所以W=（1/2）*v^2.。

第四项自然是外加的功如风机或者泵的能量。