高三物理最新教案Word文档格式.docx
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1.学生通过阅读、对比、讨论,总结出动量守恒定律的解题步骤.
2.学生通过实例分析,结合碰撞、爆炸等问题的特点,明确动量守恒定律的矢量性、同时性和相对性.
3.讲练结合,计算机辅助教学教学过程
一、动量守恒定律1.动量守恒定律的内容
一个系统不受外力或者受外力之和为零,这个系统的总动量保持不变。
m2v2 即:
m1v1m2v2m1v12.动量守恒定律成立的条件
⑴系统不受外力或者所受外力之和为零;
⑵系统受外力,但外力远小于内力,可以忽略不计;
⑶系统在某一个方向上所受的合外力为零,则该方向上动量守恒。
⑷全过程的某一阶段系统受的合外力为零,则该阶段系统动量守恒。
3.动量守恒定律的表达形式
m2v2,即p1+p2=p1/+p2/,m1v1m2v2m1v1m1v2m2v1Δp1+Δp2=0,Δp1=-Δp2和
4.动量守恒定律的重要意义
从现代物理学的理论高度来认识,动量守恒定律是物理学中最基本的普适原理之一。
从科学实践的角度来看,迄今为止,人们尚未发现动量守恒定律有任何例外。
相反,每当在实验中观察到似乎是违反动量守恒定律的现象时,物理学家们就会提出新的假设来补救,最后总是以有新的发现而胜利告终。
例如静止的原子核发生β衰变放出电子时,按动量守恒,反冲核应该沿电子的反方向运动。
但云室照片显示,两者径迹不在一条直线上。
为解释这一反常现象,1930年泡利提出了中微子假说。
于中微子既不带电又几乎无质量,在实验中极难测量,直到1956年人们才首次证明了中微子的存在。
又如人们发现,两个运动着的带电粒子在电磁相互作用下动量似乎也是不守恒的。
这时物理学家把动量的概念推广到了电磁场,把电磁场的动量也考虑进去,总动量就又守恒了。
5.应用动量守恒定律解决问题的基本思路和一般方法
分析题意,明确研究对象.在分析相互作用的物体总动量是否守恒时,通常把这些被研究的物体总称为系统.对于比较复杂的物理过程,要采用程序法对全过程进行分段分析,要明确在哪些阶段中,哪些物体发生相互作用,从而确定所研究的系统是哪些物体组成的。
要对各阶段所选系统内的物体进行受力分析,弄清哪些是系统内部物体之间相互作用的内力,哪些是系统外物体对系统内物体作用的外力.在受力分析的基础上根据动量守恒定律条件,判断能否应用动量守恒。
明确所研究的相互作用过程,确定过程的始、末状态,即系统内各个物体的初动量和末动量的量值或表达式。
注意:
在研究地面上物体间相互作用的过程时,各物体运动的速度均应取地球为参考系。
确定好正方向建立动量守恒方程求解。
二、动量守恒定律的应用1.碰撞
两个物体在极短时间内发生相互作用,这种情况称为碰撞。
于作用时间极短,一般都满足内力远大于外力,所以可以认为系统的动量守恒。
碰撞又分弹性碰撞、非弹性碰撞、完全非弹性碰撞三种。
仔细分析一下碰撞的全过程:
设光滑水平面上,质量为m1的物体A以速度v1向质量为m2
的静止物体B运动,B的左端连有轻弹簧。
在Ⅰ位置A、B刚好接触,弹簧开始被压缩,A开始减速,B开始加速;
到Ⅱ位置A、B速度刚好相等,弹簧被压缩到最短;
再往后A、B开始远离,弹簧开始恢复原长,到Ⅲ位置弹簧刚好为原长,A、B分开,这时A、B的速度
v1vv1/
v2/
A A B A B A BⅠ Ⅱ Ⅲ和v2。
全过程系统动量一定是守恒的;
而机械能是否守恒就要看弹簧的弹性如何了。
分别为v1
弹簧是完全弹性的。
Ⅰ→Ⅱ系统动能减少全部转化为弹性势能,Ⅱ状态系统动能最小而弹性势能最大;
Ⅱ→Ⅲ弹性势能减少全部转化为动能;
因此Ⅰ、Ⅲ状态系统动能相等。
这种碰撞叫做弹性碰撞。
动量守恒和能量守恒可以证明A、B的最终速度分别为:
v1m1m22m1v1,v2v1。
m1m2m1m2弹簧不是完全弹性的。
Ⅰ→Ⅱ系统动能减少,一部分转化为弹性势能,一部分转化为内能,Ⅱ状态系统动能仍和⑴相同,弹性势能仍最大,但比⑴小;
Ⅱ→Ⅲ弹性势能减少,部分转化为动能,部分转化为内能;
因为全过程系统动能有损失。
这种碰撞叫非弹性碰撞。
弹簧完全没有弹性。
Ⅰ→Ⅱ系统动能减少全部转化为内能,Ⅱ状态系统动能仍和⑴相同,但没有弹性势能;
于没有弹性,A、B不再分开,而是共同运动,不再有Ⅱ→Ⅲ过程。
v2这种碰撞叫完全非弹性碰撞。
可以证明,A、B最终的共同速度为v1全非弹性碰撞过程中,系统的动能损失最大,为:
m1v1。
在完
m1m2
m1m2v121122Ekm1v1m1m2v。
222m1m2
【例1】质量为M的楔形物块上有圆弧轨道,静止在水平面上。
质量为m的小球以速度v1向物块运动。
不计一切摩擦,圆弧小于90°
且足够长。
求小球能上升到的最大高度H和物块的最终速度v。
解析:
系统水平方向动量守恒,全过程机械能也守恒。
v1在小球上升过程中,水平方向系统动量守恒得:
mv1Mmv
2Mv11122系统机械能守恒得:
2mv12MmvmgH 解得H2Mmg
全过程系统水平动量守恒,机械能守恒,得v2mv
Mm1点评:
本题和上面分析的弹性碰撞基本相同,唯一的不同点仅在于重力势能代替了弹性势能。
【例2】动量分别为5kgm/s和6kgm/s的小球A、B沿光滑平面上的同一条直线同向运动,A追上B并发生碰撞后。
若已知碰撞后A的动量减小了2kgm/s,而方向不变,那么A、B质量之比的可能范围是什么?
A能追上B,说明碰前vA>
vB,∴
56;
碰后A的速度不大于B的速度,mAmB3852623282,以;
又因为碰撞过程系统动能不会增加,mAmB2mA2mB2mA2mB上不等式组解得:
3mA48mB7点评:
此类碰撞问题要考虑三个因素:
①碰撞中系统动量守恒;
②碰撞过程中系统动能不增加;
③碰前、碰后两个物体的位置关系和速度大小应保证其顺序合理。
2.子弹打木块类问题
子弹打木块实际上是一种完全非弹性碰撞。
作为一个典型,它的特点是:
子弹以水平速度射向原来静止的木块,并留在木块中跟木块共同运动。
下面从动量、能量和牛顿运动定律等多个角度来分析这一过程。
【例3】设质量为m的子弹以初速度v0射向静止在光滑水平面上的质量为M的木块,并留在木块中不再射出,子弹钻入木块深度为d。
求木块对子弹的平均阻力的大小和该过程中木块前进的距离。
子弹和木块最后共同运动,相当于完全非弹性碰撞。
从动量的角度看,子弹射入木块过程中系统动量守恒:
mv0Mmv
s2 ds1v0v从能量的角度看,该过程系统损失的动能全部转化为系统的内能。
设平均阻力大小为f,设子弹、木块的位移大小分别为s1、s2,如图所示,显然有s1-s2=d
12对子弹用动能定理:
fs11mv0mv2 ①
22对木块用动能定理:
fs2①、②相减得:
fd1Mv2 ②2121Mm2③mv0Mmv2v0222Mm点评:
这个式子的物理意义是:
fd恰好等于系统动能的损失;
根据能量守恒定律,系统动能的损失应该等于系统内能的增加;
可见fdQ,即两物体于相对运动而摩擦产生的热,等于摩擦力大小与两物体相对滑动的路程的乘积。
2Mmv0上式不难求得平均阻力的大小:
f
2Mmd至于木块前进的距离s2,可以以上②、③相比得出:
s2md
Mm从牛顿运动定律和运动学公式出发,也可以得出同样的结论。
于子弹和木块都在恒力作
用下做匀变速运动,位移与平均速度成正比:
vv/2v0vdv0Mms2dm0,,s2ds2v/2vs2vmMm一般情况下Mm,所以s2vB,∴
vv/2v0vdv0Mms2dm0,,s2ds2v/2vs2vmMm一般情况下Mm,所以s2<
<
d。
这说明,在子弹射入木块过程中,木块的位移很小,可以忽略不计。
这就为分阶段处理问题提供了依据。
象这种运动物体与静止物体相互作用,动
Mm2Evk0量守恒,最后共同运动的类型,全过程动能的损失量可用公式:
2Mm④
当子弹速度很大时,可能射穿木块,这时末状态子弹和木块的速度大小不再相等,但穿透过程中系统动量仍然守恒,系统动能损失仍然是ΔEK=fd,但于末状态子弹和木块速度不相等,所以不能再用④式计算ΔEK的大小。
做这类题目时一定要画好示意图,把各种数量关系和速度符号标在图上,以免列方程时带错数据。
3.反冲问题
在某些情况下,原来系统内物体具有相同的速度,发生相互作用后各部分的末速度不再相同而分开。
这类问题相互作用过程中系统的动能增大,有其它能向动能转化。
可以把这类问题统称为反冲。
【例4】质量为m的人站在质量为M,长为L的静止小船的右端,小船的左端靠在岸边。
当他向左走到船的左端时,船左端离岸多远?
先画出示意图。
人、船系统动量守恒,总动量始终为零,所以人、船动量大小始终相等。
从图中可以看出,人、船的位移大小之和等于L。
设人、船位移大小分别为l1、l2,则:
mv1=Mv2,两边同乘时间t,ml1=Ml2,而l1+l2=L。