泊肃叶定律Word文档下载推荐.docx

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　　可对泊肃叶定律作进一步讨论：

（1）流阻R与管子半径r的四次方成反比。

这说明，管子的半径对流阻的影响非常大。

例如，在管子长度、压强差等相同的情况下，要使半径为r/2的管子与半径为r的管子有相同的流量，并联细管的根数需要2^4，即16根。

（2）流阻R与管子的长度L成正比。

管子越长，流阻越大。

　　（3）流阻R与液体的粘滞系统η成正比。

液体的粘滞系数越大，流阻就越大。

（J.Poisenille,1840）分别独立地获得的实验结果相吻合，因此（C3.4.8）式被称为哈根-泊肃叶定律，简称泊肃叶定律。

泊肃叶定律从理论和实验上首次证实了牛顿粘性假设、壁面不滑移假设的正确性及N-S方程的适用性，因此具有重要理论和实际意义。

利用泊肃叶定律可求得流体粘度表达式

（C3.4.11）

△上式表明在一定管径和比压降条件下，流体粘度可通过测量流量来确定，这就是毛细管粘度计的原理。

[思考题C3.4.2]

[例C3.4.1]圆管定常层流：

N-S方程精确解

[例C3.4.2]毛细管粘度计：

泊肃叶流

C3.5圆管湍流流动

C3.5.1湍流简介

1．湍流的特点

迄今为止，还很难对湍流下一个确切定义。

笼统地讲，湍流是一种在任一空间点的瞬时物理量都在作剧烈变化的随机运动。

近期的研究认为在湍流中存在无序的小尺度脉动结构和具有某种次序的大尺度旋涡结构（拟序结构）的复合结构。

湍流的特点是随机性、掺混性和涡旋性，这些特点使湍流元的质量、动量和能量传输强度超过分子运动的几个数量级，例如湍流的表观粘度可比层流的牛顿粘度增加成千上万倍。

（管内湍流演示）

湍流运动的复杂性给数学表达造成困难，但在工程上感兴趣的是湍流在有限时间段和有限空间域上的平均效应，因此如同对分子运动取统计平均值一样，对湍流质点在更大范围内再取一次统计平均。

例如在时域上对有限时间段取平均，称为时均法；

在空间域上对有限空间域取平均，称为体均法等。

图C3.5.1

图C3.5.1为在一定常湍流的某空间点上用热线测速仪测得的x方向的瞬时速度分量u随时间的变化值。

（用热线测速仪测得的湍流信号）瞬时速度可看作时均值（

）与脉动值（u'

）之和

（C3.5.1）

时均值的平均周期为T

（C3.5.2）

△时均值不像瞬时值那样随时间随机变化，而是较缓慢地变化，可用确定性函数表示。

对定常湍流，时均值与时间无关而仅是空间位置的函数。

脉动值的时间平均值为零

类似地，所有湍流物理量均可表示为时均值与脉动值之和，例如压强可表为

（C3.5.3）

将湍流速度和压强（C3.5.1）式和（C3.5.3）式代入流体力学的基本方程后再取统计平均，可得湍流运动基本方程。

当方程中存在脉动值项时，由于脉动值与时均值之间的函数关系难以确定，因此目前在理论上尚无法求解方程，但可以在一定条件下结合实验数据求得半经验半解析结果，以满足工程需要。

2、圆管中的湍流切应力

设圆管定常湍流中x和r方向的速度分量为

（C3.5.8）

△x方向的流动切应力应由时均速度

的速度梯度决定的层流切应力τl和由脉动速度u'

v'

决定的湍流脉动切应力τt（通常称为雷诺应力）两部分组成

（C3.5.9）

为理解雷诺应力与脉动速度的关系，考察流场中垂直于r轴的控制面元δA，该处的脉动速度分量为u’,v’（图C3.5.3）。

图C3.5.3

单位时间通过δA进入下层的流体质量为

，x方向的动量变化即为δA在x方向受到的切向力

瞬时切应力为

（C3.5.10）

由脉动速度的连续性方程

可知u’和v’符号相反，对（C3.5.10）式取时均值即为雷诺应力

（C3.5.11）

将上式代入（C3.5.9）式

（C3.5.12）

△圆管中湍切应力从壁面到轴心的分布可分为三个区（图C3.5.4）：

（1） 

粘性底层区在壁面附近的薄层内（厚度δ约0.1mm量级），时均速度梯度很大（比同流量层流速度梯度大得多），因此粘性切应力占主导地位，而雷诺切应力占次要地位。

在壁面上雷诺切应力为零。

（2）过渡区这里雷诺切应力与粘性切应力相当。

图C3.5.4

（3）湍流核心区由于时均速度分布均匀，粘性切应力很小，可忽略不计，雷诺切应力占绝对主导

地位。