洛必达法则泰勒公式Word格式.docx
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（2）在点的某去心邻域内，及都存在，且；
（3）存在（或为无穷大），
则
．
也就是说，当存在时，也存在，且等于；
当为无
穷大时，也是无穷大．这种在一定条件下，通过分子分母分别求导，再求极限来确定未定式极限的方法称为洛必达（L’Hospital）法则．
下面我们给出定理1的严格证明：
分析由于上述定理的结论是把函数的问题转化为其导数的问题，显然应考虑微分中值定理．再由分子和分母是两个不同的函数，因此应考虑应用柯西中值定理．
证因为求极限与及的取值无关，所以可以假定
．于是由条件
（1）和
（2）知，及在点的某一邻域内是连续的．设是这邻域内一点，则在以及为端点的区间上，函数和满足柯西中值定理
的条件，因此在和之间至少存在一点，使得等式
（在与之间）
成立．
对上式两端求时的极限，注意到时，则
又因为极限存在（或为无穷大），所以
故定理1成立．
注若仍为型未定式，且此时和能满足定理1中和
所要满足的条件，则可以继续使用洛必达法则先确定，从而确定
和，即
且这种情况可以继续依此类推．
例1求．
分析当时，分子分母的极限皆为零，故属于型不定式，可考虑应用洛必达法则．
解.
注最后一个求极限的函数在处是连续的．
例2求．
解
.
注例２中我们连续应用了两次洛必达法则．
例3求．
例4求.
注
（1）在例4中，如果我们不提出分母中的非零因子，则在应用洛必达法则时需
要计算导数，从而使运算复杂化．因此，在应用洛必达法则求极限时，特别要注意通过提取因子，作等价无穷小代换，利用两个重要极限的结果等方法，使运算尽可能地
得到简化．课后请同学们自己学习教材136页上的例10．
（2）例４中的极限已不是未定式，不能对它应用洛必达法则，否则要导致错误的结果．以后在应用洛必达法则时应特别注意，不是未定式，不能应用洛必达法则．
对于时的未定式有以下定理．定理2设
（2）当时，与都存在，且；
同样地,对于（或）时的未定式，也有相应的洛必达法则．定理3设
（1）当（或）时，函数及都趋于无穷大；
（2）在点的某去心邻域内（或当时），及都存在，且；
例5求.
例6求.
事实上，例6中的不是正整数而是任何正数其极限仍为零．
注由例5和例6可见，当时，函数都是无穷大，但三个函数增大的“速度”是不一样的，最快，其次是，最慢的是．
除了和型未定式外，还有型的未定式．这些未定式可转化
为或型的未定式来计算，下面我们通过实例来加以说明．例7求．
分析因为，，所以是型未定式．又
因为，．
而是型未定式，是型未定式，所以型未定式可以转化为
或型未定式去计算．
例8求．
分析因为，，所以是型未定式．又因为
而是型未定式，所以上述型未定式可以转化为型未定式来计算．
解．
注讨论型未定式的极限，一般都是通过提取公因式或通分的方法把函数由和的形式转化为商的形式，然后再去讨论．
例9求.
这是一个幂指函数求极限的问题，由于，所以是一个型未定式．又因为
，
而是型未定式，所以上述型未定式可以转化为或型未定式来计算．
例10求．
分析由于，，所以是一个型未
定式．又因为，
由于
所以
例11求.
分析由于，，所以是一个型未定式．又因为
，而是型未定式，所以上述型未定式可以转化为
或型未定式来计算．
型未定式向或型未定式的转化可形式地表示为：
或；
（或）；
（或）；
（或）．
最后我们指出，洛必达法则是求未定式极限的一种方法．当定理的条件满足时，所求的极限当然存在（或为），但当定理的条件不满足时，所求极限不一定不存在．也就是说，当
不存在时（无穷大的情况除外），仍可能存在,见下面的例题．
例12求.
解这是一个型未定式，我们有
由于上式右端极限不存在，所以未定式的极限不能用洛必达法则
去求，但不能据此断定极限不存在．这时我们需要另辟新径，重新考虑这个极限．
由此可见极限是存在的．
二、泰勒公式
把一个复杂的问题转化为一个简单的问题去研究是我们研究复杂问题时经常采用的方
法，那么对于一个复杂的函数，为了便于研究，我们也希望用一些简单的函数来近似表达．说到简单函数，我们想到了用多项式表示的函数，它的运算非常简单．那么是否任意一个函数都可以用多项式去近似表达呢？
关于这个问题我们曾经在微分近似计算中讨论过．设函数
在点的某个邻域内可导，且，则在该邻域内
用上述的一次多项式去近似表达函数存在两点不足：
（1）精确度不高，它所产生的误差仅是比高阶的无穷小；
（2）用它做近似计算时，不能具体估算出误差大小．
因此，在一些精度要求较高且要求估计误差的问题中，上述近似表达是满足不了要求的．这
时我们就想，是否可以找到一个关于的更高次多项式去近似地表达函数，从而使误差变得更小呢？
这就是下面我们要解决的问题．
设函数在含有的某个开区间内具有直到阶的导数，并设用于近似表达函数的多项式为
.
（1）
既然我们要用去近似地表达，自然要求在处的函数值及它的直到阶的导数在处的值依次与，相等，即
，，，．
这样我们就得到了如下个等式
，，,,，
即
，，，,．将所求得的多项式的系数，,,代入
（1）式，得
（2）
下面的泰勒（Ｔaylor）中值定理告诉我们，多项式
（2）就是我们要找的多项式，并且用它去近似表达函数f（x）,其误差的确变小了．
泰勒中值定理若函数f（x）在含有x的某个开区间（a,b）内具有直到（n+1）阶的导数，则对任意x,有
f（x）=
（3）（3）
其中
（4）（4）
这里是在与之间的某个值．
由
（2）式和（3）式知，，现在只要证明
（介于与之间）
即可．
证由假设知，在内具有直到阶的导数，且
函数与在以及为端点的区间上满足柯西中值定理的条件，故有
（介于与之间）.
同样，函数与在以及为端点的区间上也满足柯西中值定理的条件，故有
继续对函数与在以及为端点的区间上应用柯西中值定理，如此做下去，经过次应用柯西中值定理后，得
（介于与之间，因而也在与之间）.
定理证毕．
泰勒中值定理告诉我们，以多项式近似表达函数时，其误差为．如果对某个固定的，当时，，则有误差估计式
及
由此可见，当时，误差是比高阶的无穷小，即
（5）（5）
上述结果表明，多项式的次数越大，越小，用去近似表达的误差就越小，是比高阶的无穷小，并且误差是可估计的．
泰勒公式不仅在近似计算中有着广泛的应用，而且它在级数理论和数值计算中也起着重要的作用，同学们一定要深刻地理解它．
到此我们所提出的问题就解决了．多项式
（2）称为函数按的幂展开的次泰勒多项式，公式（3）称为按的幂展开的带有拉格朗日型余项的阶泰勒公式，而的表达式（4）称为拉格朗日型余项．
当时，泰勒公式变成拉格朗日中值公式
（介于与之间）．
因此，泰勒中值定理是拉格朗日中值定理的推广．
在不需要余项的精确表达式时，阶泰勒公式也可写成
.（６）
的表达式（5）称为佩亚诺（Peano）型余项，公式（6）称为按的幂展开的带有佩亚诺型余项的阶泰勒公式．
在泰勒公式（3）中，如果取，则在0与之间．因此可令，从而泰勒公式变成简单的形式，即所谓带有拉格朗日型余项的麦克劳林（Maclaurin）公式
.（7）
在泰勒公式（6）中，若取，则带有佩亚诺型余项的麦克劳林公式为
（8）
由（7）和（8）可得近似公式
（9）
误差估计式相应地变成
.（10）
例1写出函数的带有拉格朗日型余项的阶麦克劳林公式．解因为
把这些值代入公式（7），并注意到，便得
由这个公式可知，若把用它的次泰勒多项式近似地表达为
则所产生的误差为
如果取，则无理数的近似式为
其误差
当时，可算出，其误差不超过．
例2求的带有拉格朗日型余项的阶麦克劳林公式．
解因为
,,,，
，，，,,
它们顺序循环地取四个数，，，，于是令，按公式（7）得
如果取，则得近似公式
这时误差为
如果分别取和，则可得的次和次近似
和，
其误差的绝对值依次不超过和．以上三个近似多项式及正弦函数的图形见图4．
由图4可见，当时，近似多项式的次数越高，其向函数逼近的速度就越快，这就是泰勒公式的精髓．
类似地，我们还可以求出函数和的带有拉格朗日型余项的麦克劳林公式：
;
；
．由以上带有拉格朗日型余项的麦克劳林公式，可很容易的得到相应地带有佩亚诺型余项
的麦克劳林公式，请同学们课后自己写出来．
以上这些常见函数的麦克劳林公式要求同学们一定要熟记，以便在今后使用时方便．
例3利用带有佩亚诺型余项的麦克劳林公式，求极限．
分析利用带有佩亚诺型余项的麦克劳林公式求极限，就是把极限中所涉及到的不是关于的多项式的函数，都用麦克劳林公式来表示，然后求其极限．在利用麦克劳林公式计算极限时，自变量的变化过程一定得是趋于零，否则保证不了麦克劳林公式对原始函数的良好近似．
在本问题中，由于分式的分母，因此我们只需要将分子中的和分别用带有佩亚诺型余项的三阶麦克劳林公式表示即可，其中
为什么和要展成三阶麦克劳林公式，而不展成其它阶的麦克劳林公式呢？
这是因为用麦克劳林公式将分子展成关于的多项式后,分子分母中的最高次幂一定要相等，以便运算．这一点同学们今后一定要注意．
其中仍是比高阶的无穷小，因为
总结由于两个多项式之比的极限比较容易计算，所以人们经常利用泰勒公式把两个复杂函数之比的极限问题转化为多项式之比的极限问题．
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