贵州大学半导体器件物理复习题Word格式.docx
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2.画出Al-SiO2-p型Si衬底组成的MOS结构平衡态的能带图，说明半导体表面状态。
Al的电子亲和势=4.1eV，Si的电子亲和势=4.05eV。
假定栅极-氧化层-衬底无界面态，氧化层为理想的绝缘层。
半导体表面处于耗尽或反型状态。
3.重掺杂的p+多晶硅栅极-二氧化硅-n型半导体衬底形成的MOS结构，画出MOS结构在平衡态的能带图，说明半导体表面状态。
4.重掺杂的n+多晶硅栅极-二氧化硅-p型半导体衬底形成的MOS结构，画出MOS结构在平衡态的能带图，说明半导体表面状态。
5.画出能带图，说明MOSFET的DIBL效应。
6.从能带图的变化说明pnpn结构从正向阻断到正向导通的转换过程。
7.画出突变pn结正偏及反偏条件下的能带图，要求画出耗尽区及少数载流子扩散区的准费米能级，说明画法依据。
正偏pn结能带图说明1：
在–xp处，空穴浓度等于p区空穴浓度，空穴准费米能级等于p区平衡态费米能级。
在耗尽区，空穴浓度下降，但本征费米能级下降，根据载流子浓度计算公式，可认为空穴浓度的下降是由本征费米能级的下降引起的，而空穴准费米能级在耗尽区近似为常数。
空穴注入n区中性区后，将与电子复合，经过几个扩散长度后，复合殆尽，最终与n区平衡态费米能级重合。
因此空穴准费米能级在n区扩散区内逐渐升高，并最终与EFn合一。
同理可说明电子准费米能级的变化趋势。
反偏pn结能带图说明：
外加电场加强了空间电荷区的电场，空间电荷增加，空间电荷区变宽，势垒升高，n区空间电荷区外侧的电子准费米能级的变化几乎为零，在空间电荷区，电子浓度迅速降低，但由于本征费米能级迅速上升，按照非平衡载流子浓度公式，电子准费米能级在空间电荷区的变化可忽略不计，在空间电荷区外的P型侧的几个扩散长度内，电子浓度逐渐升高，最终等于P区的平衡值，因此，电子的准费米能级也逐渐上升，最终与P区的空穴准费米能级合一，同理可解释反偏PN结空穴费米能级的变化。
8.用能带图说明ESAKI二极管工作原理。
器件工作机理和概念
1.简述pn结突变空间电荷区近似（耗尽近似）的概念。
提要：
冶金界面两边的浓度差—多数载流子扩散—界面n型侧留下不可动的带正电的电离施主，界面p型侧留下不可动的带负电的电离受主。
电离施主和电离受主形成的区域称为空间电荷区。
由电离施主指向电离受主的电场称为自建电场。
自建电场对载流子有反方向的漂移作用。
当扩散作用与漂移作用达到动态平衡时，空间电荷区电荷固定，自建电场的大小固定，接触电势差为定值。
“突变空间电荷区近似”模型认为，由于自建电场的作用，可近似认为空间电荷区内的自由载流子—电子和空穴被完全“扫出”该区域，只剩下电离受主和电离施主原子，空间电荷区是一个高阻区，所以空间电荷区又称为耗尽区或阻挡层。
此外，空间电荷区的边界虽然是缓变的，但计算表明过度区很窄，因此，可近似认为空间电荷区边界是突变的。
空间电荷区外是电中性的，与空间电荷区内相比，电阻率很小，可近似为零。
这三个近似条件，称为突变空间电荷区近似或突变耗尽近似。
2.简述pn结空间电荷区的正向复合电流和反向产生电流的成因，它们对pn结的电流-电压关系有何影响？
pn结处于非平衡态时，空间电荷区载流子浓度关系式为
pn结正偏时，V>
0,,耗尽区有电子-空穴复合而形成的复合电流，电流大小等于，小的正偏压下，复合电流是pn结的主要电流。
pn结反偏时，V<
0,,耗尽区有电子-空穴产生，产生的电子空穴在电场的作用下形成反向电流，电流大小等于，称为反向产生电流。
计算表明，pn结反向产生电流比反向饱和电流大3—4个数量级。
因此，反向产生电流总是pn结反向电流的主要成分。
3.导致MOSFET饱和区输出特性曲线ID（VDS）上翘原因有哪些？
简述其机理。
沟道长度调制效应（CLM）；
漏极电场的诱生势垒降低效应（DIBL）；
漏耗尽区的电离倍增效应（SCBE）;
漏极电场对于沟道的静电反馈作用。
4.比较肖特基二极管和pn结二极管特性的异同。
（1）两种器件的电流输运机构不同，PN结中的电流是由少数载流子的扩散运动决定的，肖特基二级管中的电流是由多数载流子通过热电子发射跃过内建电势差而形成的。
（2）肖特基二极管的理想反向饱和电流值比PN结的大几个数量级。
（3）肖特基二极管的有效开启电压低于PN结二极管的有效开启电压。
（4）肖特基二极管的开关时间在皮秒数量级，PN结二极管的开关时间通常在纳秒数量级。
5．简述双极型晶体管的发射区禁带变窄效应，它对晶体管的电流放大能力有何影响？
当杂质浓度增大时，原子间距缩小，杂质原子的价电子能级相互作用而发生能级分离，当杂质浓度较高时，杂质能级分离为几乎连续的能带，这一能带与半导体的导带相接，使半导体等效的禁带宽度变窄，发射区平衡少数载流子浓度增大将使基区向发射区的反向注入增大，使发射结注入效率降低，双极性晶体管增益降低。
6.画图说明npn晶体管正向有源状态下的载流子输运状况，标注各电流成分，定义发射结注入效率、基区输运系数T。
P81
7.画出npn晶体管正向有源状态下的非平衡少数载流子分布示意图，并导出晶体管的发射结注入效率、基区输运系数T。
8.简述MOSFET口袋型掺杂技术及其意义。
9.简述MOSFET漏极电流饱和机制。
MOSFET的漏端沟道夹断以后，在导电沟道与漏端出现了耗尽高阻区，当漏源电压进一步增大时，电压的增加部分几乎全部降落在耗尽区，沟道电场几乎不变，因而载流子的漂移速度不变，于是，漏极电流几乎为常数，这就是MOSFET的漏端沟道夹断饱和模型。
但对于深亚微米短沟道器件，即使漏源电压较低，沟道电场也很容易达到饱和电场强度，在漏端沟道夹断前，载流子已经达到饱和漂移速度，于是，漏极电流达到饱和，这就是速度饱和导致电流饱和模型。
10.比较双极型晶体管和MOSFET的基本特性。
（1）MOSFET用栅-源电压Vgs控制漏极电流Id，栅极基本不取电流。
双极性晶体管工作时基极总要索取一定的电流。
（2）MOSFET只有多子参与导电。
双极性晶体管既有多子又有少子参与导电。
（3）MOSFET漏极和源极可以互换使用，互换后特性变化不大。
双极性晶体管发射极和集电极互换后特性差异很大。
（4）MOSFET跨导很小。
双极性晶体管跨导很高。
11.简述FLASH存储器的工作原理。
闪存的存储单元为三端器件，与场效应管有相同的名称：
源极、漏极和栅极。
栅极与硅衬底之间有二氧化硅绝缘层，用来保护浮置栅极中的电荷不会泄漏。
采用这种结构，使得存储单元具有了电荷保持能力，所以闪存具有记忆能力。
与场效应管一样，闪存也是一种电压控制型器件。
NAND型闪存的擦和写均是基于隧道效应，电流穿过浮置栅极与硅基层之间的绝缘层，对浮置栅极进行充电（写数据）或放电（擦除数据）。
而NOR型闪存擦除数据仍是基于隧道效应（电流从浮置栅极到硅基层），但在写入数据时则是采用热电子注入方式（电流从浮置栅极到源极）。
12.简述pn结耗尽层电容和扩散电容的概念。
pn结耗尽层电容：
pn结耗尽层厚度随外加电压的变化而变化，从而耗尽层电荷总量也随外加电压的变化而变化，这种效应类似于电容器的充放电。
这就是耗尽层电容。
耗尽层两边的中性区类似于平板电容器的两个极板，耗尽层是极板之间的介质，因此，耗尽层电容可用平板电容器公式来计算，单位面积电容等于耗尽层介电常数除以耗尽层厚度，即，其中，分别半导体的相对介电常数和真空介电常数，W为耗尽层厚度。
pn结扩散电容：
耗尽层外非平衡载流子扩散区内积累的非平衡电荷的总量，随着外加电压的增减而增减，这种电容效应就是扩散电容。
以单边突变p+n结为例，n区非平衡空穴扩散区内积累的非平衡空穴电荷的总量为为非平衡空穴寿命。
扩散电容为。
13.简述pn结的反向恢复过程。
缩短反向恢复过程的措施有哪些？
反向恢复过程的物理实质是PN结正偏时，扩散区积累的非平衡载流子的消散过程和PN结空间电荷区势垒电容的放电过程，空间电荷边界处非平衡载流子浓度降到零时，存储过程结束，当扩散区非平衡空穴降为零时，下降过程结束。
措施一：
降低非平衡载流子的寿命，掺入适量的复合中心杂质。
措施二：
减薄低掺杂一侧的厚度。
14.简述npn晶体管开关过程中的存储过程。
缩短存储过程的措施有哪些?
当双极型晶体管BE极电压由高电平跳变到低电平时，集电极电流并不立即跳变到截止状态（截止状态只有很小的C、E间反向漏电流），而是继续维持正向大电流，然后开始下降，最后进入截止状态。
晶体管的存储过程对应于晶体管维持正向大电流直至开始下降的过程。
从输入负跳时刻起到到输出大电流开始下降经历的时间，称为存储时间，如图9（a）。
如图9（b），BJT饱和导通，BE、BC结均正偏，在基区和集电区出现超量存储电荷（主要是集电区的存储的空穴电荷）。
存储过程就是超量存储电荷的因反抽和复合而消散的过程。
15.简述MOSFET短沟道效应对阈值电压的影响。
短沟道效应：
当沟道长度缩短到与漏源结深相比拟时，栅压所控制的沟道电荷和耗尽层电荷减少。
在分析阈电压时已经得到
144
对于n沟道MOSFET，，意味着沟道下面的矩型区域的电荷都是由栅压所控制的，或者说矩形区域的电荷对阈电压都有贡献。
实际上，这个矩型区域包括了漏源耗尽区的一部分，如图4.50所示，栅压控制的耗尽区电荷只是梯形区域的部分。
设对有贡献的平均电荷密度为QAG，由图4.50得到
145
式中，L为沟道的结构长度，L'
为梯形耗尽区域的底边长度。
令LL'
=L，则由图4.50得到
（4.146）
于是，（4.145）式可以表示为
（4.147）
当L>
>
时，，否则，。
从（4.144）式可以看出，对于n沟道MOSFET，沟道方向的尺寸效应使阈电压降低。
16.简述MOSFET衬底偏置效应对阈值电压的影响。
17.简述MOSFET亚阈值区导电现象，它对集成电路的运行特性有何影响？
18.简述双极型晶体管的基区宽度调制效应。
晶体管在放大态工作时，当集电结上的电压发生变化时，集电结的势垒宽度随之发生变化，相应地使得基区宽度W也发生变化，势垒宽度随着Vcb的增大而增大，基区宽度则随着Vcb的增大而减小，这种集电结电压的变化而使基区宽度发生变化的现象。
分析与计算
1.计算pn结的接触电势差。
例题：
分别计算室温锗pn结和硅pn结的接触电势差，pn结两边的杂质浓度ND=51017cm3，NA=51016cm3。
（。
）
硅pn结：
锗pn结：
2.计算空间电荷区宽度。
突变硅pn结的参数为Na=2.251017cm3，Nd=1015cm3.T=300K，计算零偏时的空间电荷区宽度W。
（Si:
ni=1.51010cm3）
3.计算双极型晶体管的发射结注入效率、基区输运系数T。
4.计算pn结的击穿电压。
硅pn结NA=1.51018cm-3,ND=1.51016
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