完整版磁介质中的磁场Word格式文档下载.docx
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应该指出：
抗磁性在具有固有磁矩的顺磁质分子中同样存在，只不过它们的顺磁效应比抗磁效应强得多，抗磁性被掩盖了。
近代理论表明：
铁磁质的磁性主要来源于电子自旋磁矩。
无外磁场时，根据量子力学理论，电子之间存在着一种很强的交换耦合作用，使铁磁质中电子自旋磁矩在微小区域内取向一致，形成一个个自发磁化的微小区域，即磁畴。
在未磁化的铁磁质中，各磁畴的自发磁化方向是杂乱无章的，所以在宏观上不显示磁性。
在不断加大的外磁场作用下，磁畴具有并吞效应，即磁化方向（亦磁畴磁矩方向）与外磁场方向接近的磁畴吞并附近那些与外磁场方向大致相反的磁畴，直至全部吞并。
若继续加大外磁场，则使并吞后保留下的磁畴的磁矩逐渐转向外磁场方向，直至所有磁畴的磁矩取向与外磁场方向相同，此时磁化达到饱和，因而产生强的附加磁场，这就显示了很强的磁性。
2）磁化强度
a.磁化强度的定义在磁介质中，单位体积内分子磁矩的矢量和，即
PmPm分子/V
磁化强度是描述磁介质磁化状态的物理量。
亦描述磁介质的磁化程度和磁化方向。
b.磁化强度与磁介质表面的磁化电流面密度的关系。
i'
Pmn
n为由磁介质内指向磁介质外的法线方向单位矢量。
上式表明，磁介质表面磁化电流面密度i'
在数值上等于Pm在磁介质表面的切向分量，其方向与Pm及外法线n的垂直且成右手定则关系。
它是反映磁介质表面磁化电流面密度与磁化强度之间的重要公式。
磁化强度和磁化电流的普遍关系
∮PmdlI'
i
即磁化强度沿任意一闭合回路的积分等于穿过此积分回路围成的面积上的磁化电流强度的代数和。
3）磁介质中的总磁感应强度B
BB0B'
式中B0为外磁场，即传导电流产生的磁感应强度；
B'
为附加磁场，即磁化电流产生的磁感应强度。
4）磁介质的磁化规律对于各向同性的非铁磁质有
PmmH
式中χm为磁介质的磁化率，它与相对磁导率μr的关系为1+χm=μr。
a.上式只对各向同性的非铁磁质成立。
所谓各向同性的磁介质是指沿各方向的磁学性质相同的磁介质。
即外磁场沿不同方向作用时，磁介质的磁化状态（磁化程度相同，磁化方向均沿外磁场方向（或相同，或相反））。
在这里也指χm（或μr）不随方向而变。
→→
b.磁场强度H必须是所求Pm处的总磁场强度，包括传导电流和磁化电流的磁场。
χm>
0的介质称为顺磁质，χm<
0的介质称为抗磁质。
对这两类磁介质，|χm|<
<
1。
c.对于铁磁质，严格说来，上式不成立，其原因在于：
在铁磁质中，Pm与H的关系不是线性的，χm不是常数，而是H的函数，即χm=χm（H）。
χm很大（102~106）。
→→→
在铁磁质中，Pm与H的关系不是单值的，由于磁化历史不同，一定的H可以对应不同
→
的Pm。
但在实际中，对于各向同性的软磁质，在一定的磁场范围内，形式上也可以运用
PmmH关系式，但凡说到χm的具体数值时，都是对一定的磁场而言。
2．磁介质中稳恒磁场的基本性质
1）磁介质中的高斯定理
BdS0
S上式表明：
磁介中的磁场是无源场。
2）磁介质中的安培环路定理
∮LHdlI0i
即在稳恒磁场中，磁场强度沿任意一闭合回路的积分等于穿过此回路内的传导电流的代数和。
a在各向同性的均匀磁介质中，当磁场分布具有一定对称性时，求磁场的分布，可无
→需考虑磁化电流，而直接运用磁介质中的安培环路定理先求H，然后利用BH求B，这可使有磁介质存在时磁场的计算大为筒化。
但应注意：
只有在传导电流分布具有一定对称性且各向同性的均匀介质充满磁场所在的空间或介质表面几何形状对称的条件下（亦即满足磁场分布具有一定对称性），方可用安培环路定理求磁介质中的磁感应强度。
对于各向同性的均匀软铁磁质，在己知外磁场作用下的μ（或μr）值，且满足磁场分
布具有一定对称性的条件，也可以利用环路定理求B。
b.在环路定理中，H的环流只与传导电流有关，而与磁化电流无关。
但并非说明H只与
传导电流有关。
一般说来，H不仅与传导电流有关，而且也与磁化电流有关。
c.磁介质中的安培环路定理说明磁场是非保守场，即有旋场。
Pm或H
0（HPm）为磁场强度H的定义式。
当然这一关系式对任何磁
介质都是普遍适用的。
a.B、Pm、H的物理意义
B为磁介质中的总磁感应强度，它是由传导电流和磁化电流共同激发的，它有特定的物理意义。
确定磁场中运动电荷或电流所受的力是B，而不是H。
它是刻画磁场性质的物理量，与静电场中的场强E相当。
Pm表示在磁介质中，单位体积内的分子磁矩的矢量和。
它是描述磁介质磁化状态的物
理量，即表示磁介质中各点磁化的程度和磁化的方向，它仅与磁化电流有关。
磁化电流所
产生的磁场就是μ0Pm。
H无直接的物理意义，是一个辅助矢量，只是为了在磁介质中计算磁感应强度的方便
→或磁介质表面几何形状对称）时，H
而引入的物理量。
它与静电场中的D相当。
一般说来，H与传导电流和磁化电流有关。
但当传导电流周围无限地充满各向同性的均匀磁介质仅与传导电流有关。
b.B、Pm、H之间的关系
普遍关系：
B0（HPm）
在真空中∵Pm=0
在各向同性的非铁磁质中
∴B
0HB0
∵Pm=χmH
0（HmH）0（1
m）H
0rHH
若各向同性的均匀
的非铁磁介质充满磁场不
为零
的空间，此时，
BHr0HrB0
B0
0H
在各向异性的磁介质中或铁磁质中，一
般地说，普遍关系式
B
0（HPm）仍然成
若用B0表示传导电流在真空产生的磁感应强度，
B表示磁介质中的总磁感应强度。
立。
但BH,PmmH。
在这里需要指出的是：
当外加磁场很小时，大多数未磁化过的铁磁质中，B与H的关
系仍是线性的、即BH。
另外，在实际中，对各向同性的软铁磁质，即μ不是常数，
在形式上也可采用BH关系。
但必须注意，凡说到μ的具体数值、都是对一定的磁场
而言。
4．铁磁质的磁化规律铁磁质的磁化特点可由起始磁化曲线和磁滞回线得到。
由起始磁化曲线可知：
a.铁磁质磁化时，B与H或Pm与H之间的非线性性，χm或μ不是常数；
b.磁饱和性；
当继续增大外磁场时，铁磁质的磁化达到饱和，此时的磁感应强度，磁化强度分别称为饱和磁感应强度、饱和磁化强度。
由磁滞回线可知：
a.有磁滞现象，即B或Pm的变化总是落后于H的变化。
b.非单值性：
即B或Pm和H不仅是线性的，而且也不是单值的，B和Pm的数值除了
与H有关外，还取决于铁磁质的磁化历史。
c.有剩磁现象。
d.有磁滞损耗。
磁带回线所包围的面积代表在一个反复磁化的循环过程中，单位体积铁芯内损耗的能量。
三、解题方法
本章的中心问题是围绕着求磁介质中的磁场分布，其分析问题和处理问题的方法与在电介质中求电场的分布相似。
具体说来，求磁介质中磁场分布的方法和步骤如下：
1．利用毕奥——萨伐尔—拉普拉斯定律和磁场迭加原理求。
其步骤如下：
Idlr
1）运用公式B0003计算传导电流I0在场点所产生的磁感强度B0；
4Lr
I'
dl'
r
2）运用公式B'
0I'
dl3'
r计算磁化电流I'
在场点所产生的磁感应强度B'
。
4Lr3
必须注意：
a.在计及了磁化电流I'
后，就应将其磁介质去掉，视为在真空中求B0、B'
b.在求B0、B'
时，若能用第十一章中常用例题的公式可直接引用之。
磁化电流I'
是间接告诉的，如己知磁化强度Pm的分布，宜应利用磁化强度与磁化电
流的关系，需先求磁化电流I'
的分布，再求B'
C.当各向同性的均匀介质充满磁场不为零的空间时，可利用
BI0dl3xr求总磁感应强度B。
在己知传导电流和磁化电流分布的条件下，原则上可用此种方法求任何电流的磁场。
但由于磁化电流无法测定，又若电流分布未知，或太复杂，以致使问题求解十分困难，甚至不可能。
所以实际上并非所有问题都可利用此种方法求解。
2.利用安培环路定理
1）首先分析磁场分布的对称性是判断能否用安掊环路定理求磁感应强度B的关键。
只有传导电流分布具有一定的对称性、且各向同性的均匀磁介质充满磁场不为零的空间、或磁介质表面几何形状对称时，方可用安培环路定理求B。
2）若磁场分布具有一定的对称性，则选取适当的安培环路通过场点，使计算H矢量
的环流时，H能从积分号内提出来。
3）计算沿所选取安培环路的H矢量的环流及穿过该环路传导电流强度I0i的代数和，
由安培环路定理求出H。
4）利用BH之关系，求出B。
四、解题示例
例1：
如例1图所示是一根沿轴向均匀磁化的细长永磁棒，磁化强度为Pm。
求图中标出各点的B和H。
其中4、5及6、7分别是紧靠端面的内外两点。
解：
因无传导电流存在，所以传导电流所产生的磁场B0=0。
由磁场迭加原理：
B'
，即求永磁棒内外各点的磁场就变为求永磁棒的磁化电流所产生的磁场。
例1图
欲求磁化电流所产生的B'
，就必须知道其磁化电流的分布。
因永磁棒沿轴向是均匀磁
化的，所以其内部无磁化电流，只在其表面上出现宏观的磁化电流。
由磁化电流面密度i'
与磁化强度Pm之关系i'
Pmn可知，这磁化电流分布就宛若一个均匀密线的细长螺线管
一样。
因此我们可利用载流直螺线管的磁场公式计算磁化电流在永磁棒中各点之磁场。
如例1图a所示（了便于看清楚，己将图放大）
由载流直螺线管轴线上的磁场公式
∴i'
PmnSinPm,|n|1
2
磁化电流面密度i'
的方向如例1图a所示。
则永磁棒表面上的磁化电流在其轴线上所产生的磁场为
Buoi（Cos1Cos
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