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4.固体在低温下的比热问题
三、量子力学的两个发展阶段
1.旧量子论（1900-1924）
以普朗克、爱因斯坦、玻尔为代表
2.量子论（1924年建立）
以德布罗意、薛定谔、玻恩、海森堡、狄拉克为代表
四、学习上应注意的几点：
1.牢记实验是检验真理的标准
2.冲破经典理论的束缚
3.建立创造性思维方法
4.正确认识微观现象的基本特征
1.2光的波粒二象性
1.光的波动性
最典型的实验是1802年的杨氏干涉实验和后来的单缝、双缝衍射实验。
相干条件：
（k=0，，，……）加强
相消
或位相差==2k加强
=（2k+1）减弱
2.黑体辐射
热辐射同光辐射本质一样，都是电磁波对外来的辐射物体有反射和吸收的作用，如果一个物体能全部吸收投射到它上面的辐射而无反射，这种物体为绝对黑体（简称黑体），它是一种理想化模型。
例如：
一个用不透明材料制成的开小口的空腔，可以看作是黑体，其开口可以看成是黑体的表面，因为入射到小孔上的外来辐射，在腔内经多次反射后几乎被完全吸收，当腔壁单位面积在任意时间内所发射的辐射能量与它所吸收的辐射能相等时，空腔与辐射达到平衡，研究平衡时腔内辐射能流密度按波长的分布（或频率的分布）是19世纪末人们注意的基本问题。
1）实验表明：
当腔壁与空腔内部的辐射在某一绝对温度下达到平衡时，单位面积上发出的辐射能与吸收的辐射能相等，频率到之间的辐射能量密度只与和有关，与空腔的形状及本身的性质无关。
即
其中表示对任何黑体都适用的某一普通函数。
当时不能写出它的具体解析表达式，只能画出它的实验曲线。
见图2
2）维恩（Wien）公式
维恩在做了一些特殊的假设之后，曾用热力学的方法，导出了下面的公式：
其中，为常数，将维恩公式与实验结果比较，发现两者在高频（短波）区域虽然符合，但在低频区域都相差很大。
3）瑞利-琼斯（Rglaigh-Jeans）公式
瑞利-琼斯根据电动力学和统计物理也推出了黑体辐射公式：
其中是玻耳兹曼常数（J/K），这个公式恰恰与维恩公式相反，在低频区与实验符合，在高频区不符，且发散。
因为：
当时称这种情况为“紫外光灾难”。
由于经典理论在解释黑体辐射问题上的失败，便开始动摇了人们对经典物理学的迷信。
4）普朗克（Planck,1900）公式
1900年，普朗克在前人的基础上，进一步分析实验数据，得到了一个很好的经验公式：
式中称为普朗克常数，
在推导时，普朗克作了如下假定：
黑体是由带电的谐振子组成，对于频率为的谐振子，其能量只能是的整数倍，即：
当振子的状态变化时，只能以为单位发射或吸收能量。
能量成为能量子，这就是普朗克能量子假设，它突破了经典物理关于能量连续性概念，开创了量子物理的新纪元。
3.光电效应
在光的作用下，电子从金属表面逸出的现象，称为光电效应。
自1887年Hertz起，到1904年Milikan为止，光电效应的实验规律被逐步揭露出来。
其中，无法为经典物理学所解释的有：
（1）对一定的金属，照射光存在一个临界频率，低于此频率时，不发生光电效应。
（不论光照多么强，被照射的金属都不发射电子）
（2）光电子的动能与照射光的频率成正比（），而与光的强度无关。
（3）光电效应是瞬时效应（）
爱因斯坦的光量子假设：
光就是光子流，在频率为的光子流中，每一光子的能量都是。
（这样就可解释光电效应），由此得到爱因斯坦方程：
光子的动量：
对于光子,
又因为：
（相对论中能量与动量的关系）
所以：
而
或
其中表示该光子运动方向的单位矢量，，成为波矢。
上式把光的两重性质——波动性和粒子性有机地联系了起来。
4.康普顿效应（略）
本节结论：
光具有波粒两象性。
课外作业：
（1）推导普朗克黑体辐射公式
（2）设计光电效应实验原理图
1.3原子结构的玻尔理论
经典理论在原子结构问题上也遇到不可克服的困难。
玻尔理论的两个基本假设：
（1）量子条件：
（且存在定态）
（2）频率条件：
，有
（1）、
（2）可得
量子化通则：
n=1，2，3……
玻尔理论不能解释多电子原子和谱线的强度。
玻尔理论是半经典半量子的理论。
1.4微粒的波粒二象性
一、德布罗意假设
德布罗意仔细分析了光的波动说及粒子说发展的历史，并注意到了十九世纪哈密顿曾经阐述的几何光学与经典粒子力学的相似性[集合光学的三条基本原理，可以概括为费米原理——亦即最小光程原理，，n为折射系数，经典粒子的莫培督（Maupertius）原理，亦即最小作用原理：
，p为粒子的动量]，通过用类比的方法分析，使他认识到了过去光学理论的缺陷是只考虑光的波动性，忽视了光的粒子性。
现在在关于实物粒子的理论上是否犯了相反的错误，即人们只重视了粒子，而忽视了它的波动性了呢？
运用这一观点，德布罗意于1924年提出了一个具有深远意义的假设：
微观粒子也具有波粒二象性。
具有确定动量和确定能量的自由粒子，相当于频率为或波长为的平面波，二者之间的关系如同光子与光波一样，即：
（1）
（2）
这就是著名的德布罗意关系式，这种表示自由粒子的平面波称为德布罗意波或“物质波”。
设自由粒子的动能为E，当它的速度远小于光速时，其动能，由
（2）式可知，德布罗意波长为：
（3）
如果电子被V伏电势差加速，则电子伏特，则：
（为电子质量）
当V=150伏特时，，当V=10000伏时，，所以，德布罗意波长在数量级上相当于晶体中的原子间距，它宏观线度要短得多，这说明为什么电子的波动性长期未被发现，若把电子改成其他实物粒子，情况是怎样的？
二、平面波方程
频率为，波长为，沿x方向传播的平面波可用下面的式子来表示：
如果玻沿单位矢量的方向传播，则：
写成复数的形式：
或（量子力学中必须用复数形式）
这种波（自由粒子的平面波）称为德布罗意波。
三、德布罗意波的实验验证
德布罗意波究竟是一种什么程度的波呢？
德布罗意坚信，物质波产生于任何物体的运动，这里所说的任何物体，包括大到行星、石头，小到灰尘或电子。
这些物质和物质波一样，能在真空中传播，因此它不是机械波；
另一方面，它们都产生于所有物体——包括不带电的物体，所以它们不同于电磁波。
这是一种新型的尚未被人们认识的波，就是这种波构成了量子力学的基础。
1.电子的衍射实验
1927年美国科学家戴维孙（Davisson）和革末（Germer）用实验证实了德布罗意波的正确性。
（注：
介绍其发现过程、光强等），后来，汤姆逊又用电子通过金箔得到了电子的衍射图样。
2.电子的干涉实验
它是由缪江希太特和杜开尔在1954年作出。
后来又由法盖特和费尔特在1956年做出。
3.其他实验表明：
一切微观粒子都具有波粒二象性
4.物质波的应用
电子显微镜（分辨率的普遍表达式）
作业：
，1.2，1.3，1.5
第二章波函数的薛定谔方程
2.1波函数的统计解释
一、经典力学对质点的描述（坐标和动量）
规律：
二、自由粒子的波函数（德布罗意假设）
问：
的物理意义？
错误的解释：
（1）波是由它所描写的粒子组成，即它是一种疏密波。
（2）粒子是由波组成，一个粒子就是一个经典的波动。
三、波函数的统计解释
Born首先提出了波函数意义的统计解释：
波函数在空间某点的强度（振幅绝对值的平方）和在这点找到粒子的几率成比例，即描写粒子的波可以认为是几率波。
分析：
电子的衍射实验，见书18页
量子力学的一个基本原理：
微观粒子的运动状态可用一个波函数来描写。
四、波函数的性质
1.
在表示：
在t时刻,在r点，在dτ=dxdydz体积内，找到由波函数Ψ（r,t）描写的粒子的几率是。
2.几率密度：
3.粒子在全空间出现的几率（归一化）：
则：
4.，描写的是同一态
5.归一化波函数
令：
则：
为归一化条件
满足上式的波函数称为归一化波函数，使变为的常数称为称为归一化常数。
注意：
1）.波函数在归一化后也还不是完全确定的，还存在一个相因子的不确定。
2）.不是所有的波函数都可按上述归一化条件求一化，即要求为有限（平方可积的），如果是发散的，则无意义。
自由粒子的波函数，
波函数是时间位置的函数，即
例题：
曾书第13页
2.2态迭加原理
回顾：
（1）在量子力学中用波函数描写微观粒子的量子状态
（2）波函数的统计解释：
当确定时，粒子的力学量取各种可能值的几率确定。
一、经典波的态迭加原理
两个可能的波动过程的线形迭加的结果也是一个可能的波动过程。
二、态迭加原理
以粒子的双狭缝实验为例，见书第14页，图6
如果是体系的可能状态，那么，它们的线性迭加也是这个体系的可能状态
三、两种迭加原理的区别
1.在状态中，对某力学量Q进行测量，测到Q值可能是，也可能是，但绝对不会是其他的值（和抛硬币的情形差不多）。
2.若，则，这时与是同一态，这与经典波的迭加不同
3.当粒子处于态和态的线形迭加态时，粒子是既处于态，又处于态，例如抛正六面体的塞子。
四、态迭加原理的一般表达式
……为复数
物理意义：
书第23页，学生回答。
五、态迭加原理的一个实例（电子在晶体表面衍射实验中的情形）。
同学们自学，并看一看数理方法中的傅立叶变换。
下次课解答疑问。
以一个确定的动量运动的电子状态的波函数
（1）
由态迭加原理，在晶体表面上反射后，粒子的状态可以表示为取多种可能值的平面波的线性迭加：
（2）
由于可以连续变化，求和改为积分：
（3）
式中
（4）
（5）
把（4）式代入
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