大学物理教案(上)Word文档格式.doc

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（1-3）

⑵标量式：

，，（1-4）

3、轨迹方程

从式（1-4）中消掉，得出、、之间的关系式。

如平面上运动质点，运动方程为，，得轨迹方程为（抛物线）

4、位移

以平面运动为例，取直角坐标系，如图1—3。

设、时刻质点位矢分别为、，则时间间隔内位矢变化为

（1-5）

称为该时间间隔内质点的位移。

（1-6）

大小为

讨论：

⑴比较与：

二者均为矢量；

前者是过程量，后者为瞬时量

⑵比较与（A→B路程）二者均为过程量；

前者是矢量，后者是标量。

一般情况下。

当时，。

⑶什么运动情况下，均有？

三、速度

为了描述质点运动快慢及方向，从而引进速度概念。

1、平均速度

如图1-3，定义：

（1-7）

称为时间间隔内质点的平均速度。

（1-8）

方向：

同方向。

与时间间隔相对应。

2、瞬时速度

粗略地描述了质点的运动情况。

为了描述质点运动的细节，引进瞬时速度。

称为质点在时刻的瞬时速度，简称速度。

（1-9）

结论：

质点的速度等于位矢对时间的一阶导数。

（1-10）

式中，。

、分别为在、轴方向的速度分量。

的大小：

的方向：

所在位置的切线向前方向。

与x正向轴夹角满足。

3、平均速率与瞬时速率

（参见图1-3）

称为质点在时间段内得平均速率。

为了描述运动细节，引进瞬时速率。

称为时刻质点的瞬时速率，简称速率。

当时（参见图1-3），，，有

可知：

即（1-11）

质点速率等于其速度大小或等于路程对时间的一阶导数。

二者均为过程量；

前者为标量，后者为矢量。

⑵比较与：

二者均为瞬时量；

四、加速度

为了描述质点速度变化的快慢，从而引进加速度的概念。

1、平均加速度

（见图1-4）

称为时间间隔内质点的平均加速度。

2、瞬时加速度

为了描述质点运动速度变化的细节，引进瞬时加速度。

称为质点在时刻的瞬时加速度，简称加速度。

（1-12）

加速度等于速度对时间的一阶导数或位矢对时间的二阶导数。

式中：

，。

、分别称为在x、y轴上的分量。

与x轴正向夹角满足

沿的极限方向，一般情况下与方向不同（如不计空气阻力的斜上抛运动）。

瞬时量：

，，，

综上：

过程量：

矢量：

，，，，，

标量：

五、直线运动

质点做直线运动，如图1-5

1、位移

：

沿+x轴方向；

沿-x轴方向。

2、速度

，沿+x轴方向；

，沿-x轴方向。

3、加速度

，沿-x轴方向。

由上可见，一维运动情况下，由、、的正负就能判断位移、速度和加速度的方向，故一维运动可用标量式代替矢量式。

六、运动的二类问题

运动方程、等

例1-1：

已知一质点的运动方程为（SI），求：

⑴t=1s和t=2s时位矢；

⑵t=1s到t=2s内位移；

⑶t=1s到t=2s内质点的平均速度；

⑷t=1s和t=2s时质点的速度；

⑸t=1s到t=2s内的平均加速度；

⑹t=1s和t=2s时质点的加速度。

解：

⑴m

m

⑵m

⑶m/s

⑷

m/s

⑸m/s2

⑹m/s2

例1-2：

一质点沿x轴运动，已知加速度为（SI），初始条件为：

时，，m。

求：

运动方程。

取质点为研究对象，由加速度定义有

（一维可用标量式）

由初始条件有：

得：

由速度定义得：

由初始条件得：

即

m

由上可见，例1-1和例1-2分别属于质点运动学中的第一类和第二类问题。

1-2圆周运动

一、自然坐标系

图2-1中，BAC为质点轨迹，时刻质点P位于A

点，、分别为A点切向及法向的单位矢量，以A为原点，切向和法向为坐标轴，由此构成的参照系为自然坐标系（可推广到三维）

二、圆周运动的切向加速度及法向加速度

1、切向加速度

如图1-7，质点做半径为的圆周运动，时刻，质

点速度

（2-1）

式（2-1）中，为速率。

加速度为

（2-2）

式（2-2）中，第一项是由质点运动速率变化引起的，方

向与共线，称该项为切向加速度，记为

（2-3）

式（2-3）中，

（2-4）

为加速度的切向分量。

切向加速度分量等于速率对时间的一阶导数。

2、法向加速度

式（2-2）中，第二项是由质点运动方向改变引起的。

如图1-8，质点由A点运动到B点，有

因为，，所以、夹角为。

（见图1-9）

当时，有。

因为，所以由A点指向圆心O，可有

式（2-2）中第二项为：

该项为矢量，其方向沿半径指向圆心，称为法向加速度，记为

（2-5）

（2-6）

式（2-6）中，是加速度的法向分量。

法向加速度分量等于速率平方除以曲率半径。

3、总加速度

（2-7）

大小：

（2-8）

与夹角（见图1-10）满足

4、一般曲线运动

圆周运动的切向加速度和法向加速度也适用于一般曲线运动，只要把曲率半径看作变量即可。

⑴如图1-10，总是指向曲线的凹侧。

⑵时，，质点做直线运动。

此时

⑶时，有限，质点做曲线运动。

⑷

三、圆周运动的角量描述

1、角坐标

如图1-11，时刻质点在A处，时刻质点在B处，是OA与x轴正向夹角，是OB与x轴正向夹角，称为时刻质点角坐标，为时间间隔内角坐标增量，称为在时间间隔内的角位移。

2、角速度

平均角速度：

（2-9）

称为平均角速度。

平均角速度粗略地描述了物体的运动。

为了描述运动细节，需要引进瞬时角速度。

（2-10）

（2-11）

角速度等于角坐标对时间的一阶导数。

角速度是矢量，的方向与角位移方向一致。

3、角加速度

为了描述角速度变化的快慢，引进角加速度概念。

（1）平均角加速度：

设在内，质点角速度增量为

（2-12）

称为时间间隔内质点的平均角加速度

瞬时角加速度：

（2-13）

称为时刻质点的瞬时角加速度，简称角加速度。

（2-14）

角加速度等于角速度对时间的一阶导数或等于角坐标对时间的二阶导数。

角加速度是矢量，方向沿方向。

4、线量与角量的关系

把物理量、、、、等称为线量，，等称为角量。

（1）、与关系

如图2-7，时，

有

即（2-15）

（2）、与关系

式（2-15）两边对求一阶导数，有

即（2-16）

（3）、与关系

即（2-17）

1-3相对运动

本节讨论一个质点的运动，用两个参考系来描述，并得出两个参考系中物理量（如：

速度、加速度）之间的数学变换关系。

一、相对位矢

设有参照系E、M，其上固连的坐标系，如图1-13，二坐标系相应坐标轴平行，

M相对于E运动。

质点P相对E、M的位矢分别

为、，相对位矢为：

（2-18）

P对E的位矢等于P对M的位矢

与对E的位矢的矢量和。

二、相对位移

由（2-18）有

（2-19）

P对E的位移等于P对M的位移与对E的位移的矢量和。

三、相对速度

将式（2-18）两边对时间求一阶导数有

（2-20）

P对E的速度等于P对M的速度与M对E的速度的矢量和。

四、相对加速度

由式（2-20）对时间求一阶导数有

（2-21）

P对E的加速度等于P对M的加速度与M对E的加速度的矢量和。

例1-3：

质点做平面曲线运动，其位矢、加速度和法向加速度大小分别为，和，速度为，试说明下式正确的有哪些？

⑴

⑵

⑶

因为标量矢量，所以⑴不对。

又，而，故⑵不对。

而，因此⑶正确。

由于中为曲率半径，而这里为位矢的大小，不一定是曲率半径，所以⑷不对。

例1-4：

在一个转动的齿轮上，一个齿尖P沿半径为的圆周运动，其路程随时间的变化规律为，其中，，都是正的常数，则时刻齿尖P的速度和加速度大小为多少？

例1-5：

一质点运动方程为（SI），求：

（1）

（2）

⑴

⑵m/s2

（注意此方法，给定运动方程，先求出、，之后求，这样比用求简单）

例1-6：

抛射体运动，抛射角为，初速度为，不计空气阻力，

⑴问运动中变化否？

、变否？

⑵任意位置、为多少？

⑶抛出点、最高点、落地点、各为多少？

曲率半径为多少？

如图所取坐标，x轴水平，y轴竖直，

为抛射点。

⑴质点受重力恒力作用，有，故不变.

∵，而改变，∴变。

∵而不变，变，

∴变。

⑵任意位置P处，质点的、为

⑶抛射点处，，，有

最高点：

∵落地点：

与出射点对称

∴

例1-7：

一质