不规则磁体的磁场分布分析研究.docx

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不规则磁体的磁场分布分析研究

届毕业生2018毕业论文

不规则磁体的磁场分布研究目:

题

1001院系名称：

理学院专业班级：

应用物理学

号：

学生姓名：

学

指导教师：

教师职称：

讲师

日5年2018月16

1/19要摘

随着科学技术的不断进步，永磁材料的应用越来越广泛，现在已经成为我们

日常生活必不可少的一部分，而平常所用的永磁材料主要有合金永磁材料和铁氧体永磁材料两类，根据不同性质又有多种分类。

永磁材料广泛用于电气、电子、运输、医疗、机械及生活用品等各领域中，如各类扩音器中的扬声器、电话受话如平面磨床的永磁<器的永磁体；发电机中的磁极；机械制造业所用的永磁器吸盘）以及磁性轴承、磁悬浮系统；磁选矿、磁分离系统、磁净化水系统，磁管、质子加速器的磁系统等本文首先介绍了永磁铁的基本概念、主要用途、组成元素以及选择这些材

作为永磁铁的原因，并分析了其优缺点。

然而对于永磁铁我们有很多需要考虑参数，例如怎样控制和保持永磁体磁性，对于不规则几何形状的磁体的磁场分本文着重分析了产生磁这对于对于永磁体在日常生活中的使用有很大帮COMSOL型和三角型三种形状的永磁铁运并选取了长方型的微观机仿真软件对上述三种线性磁体的磁力线进行模拟，最后得出Multiphysic论：

计算机模拟已成为我们研究物理问题的有力工具，利用计算机模拟可以帮们实现实验条件达不到的理论研究。

磁体的磁场分布与磁体的形状、材料、边条件以及外部的温度、气压、介质等有很大的关系，而且随着距离的逐渐变远磁体产生的磁场也会相应的变弱

COMSO永磁材料、磁场、磁性材料、磁场分布关键词

/19

TitleTheoryresearchonthedistributionofmagneticfieldofthe

irregularpermanentmagnetAbstract

Withthedevelopmentofscienceandtechnology,moreandmoreapplicationofpermanent

magneticmaterialswidely,andnowhasbecomeanessentialpartofourdailylife,

permanentmagneticmaterialandusuallyusedmainlythealloypermanentmagnetic

materialsandpermanentmagneticferritematerialtwocategories,accordingtothe

differentnatureandmulticlassification.Permanentmagneticmaterialwidelyusedin

variousfieldsofelectronics,electrical,machinery,transportation,medicaltreatmentand

dailynecessities,suchaspermanentmagnetloudspeaker,telephonereceiver。

magnetic

systemofmagnetoelectricammeter。

generator,permanentmagnetmotorpole。

the

machinemanufacturingindustrywithpermanentmagnetdevice（permanentmagnetic

chuckassurfacegrindingmachineetc.>andmaglevsystem,magneticbearing。

magneticseparationsystem,magneticseparation,magneticmineralwaterpurification

system,amagnetron,aprotonacceleratormagneticsystemetc.Thispaperintroducesthe

basicconceptsfirstly,themainuseofpermanentmagnet,theelementsandchoicesof

thesematerialsasthepermanentmagnet,andanalyzestheiradvantagesand

disadvantages.However,therearemanyparametersneedtobeconsideredforthe

permanentmagnet,tostudyhowtocontrolandmaintainthemagnet,magneticfield

distributionofirregularmagnetcircumstances,isofgreathelpfortheproductionanduse

ofeveryday,focusesontheanalysisofthemicroscopicmechanismofmagneticfield

generation.Next,weselectedthreekindsofshaperectangulartype,Utypeandtriangle

typepermanentmagnetsofthethreemagnetsusinglinearsimulationCOMSOL

Multiphysicssimulationsoftware.Finallydrawstheconclusion:

haveagreatrelationship

withthemagnetfielddistributionofshape,material,boundaryconditionsandexternal

temperature,pressure,medium,butwiththedistancegraduallyfar,magneticfield

producedbythemagnetcorrespondinglyweaker.

Keywords：

Permanentmagneticmaterials,magneticfield,parameter,themagneticfield

distribution,COMSOL

I/19

次目

、引言11、磁性材料的特性121

永磁材料的基本介绍2.11简介2.1.122.1.2分类22.1.3应用2.2磁铁的相关参数2

2.3铁磁质的微观结构和磁化机理3

3、COMSOL仿真5

3.1、COMSOLMultiphysics仿真软件简介5

3.1.1COMSOL仿真的优势5

3.1.2“磁场，无电流

3.2.1模型建立6

3.2.2模型求解6

3.3、U型磁铁7

3.3.1模型建立7

3.3.2模型求解8

3.4、三角形磁铁9

3.4.1模型建立9

3.4.2模型求解9

4、结论10

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1、引言我们所说的永磁材料一般指具有高矫顽力、宽磁滞回线、高剩磁的磁性材料，一旦

和人（磁铁矿>被磁化就能保持恒定磁性的材料，也有称硬磁材料。

通常包括天然的磁石等。

永磁体也称硬磁体，不容易失去磁性，也不太容易被磁化。

但铁镍钴磁钢>造磁钢<是作为电磁铁和导磁体的材料大都是软磁体。

永磁体的极性正常情况下不会变化，而软磁体极性是随着所加磁场极性而改变的，他们都能够吸引铁质性物体，我们把永磁体的这种性质叫磁性。

钢或其他材料能成为永磁体，是因为它们经过有效的处理和加工后，内部的不均匀性处于最佳状态，矫顽力达到最大。

而铁的晶体结构、内应力等的不均匀性非常小，矫顽力自然也很小，使其磁化或者去磁都不需要太强的磁场，因此，它不能变为永磁体。

通常把磁化和去磁都很容易的材料称为软磁性材料。

软磁性材料不能作永磁体，比如铁就属于这种材料。

、磁性材料的特性22.1永磁材料的基本介绍2.1.1简介通常用的永磁材料分为铁铬钴系永磁合金、铝镍钴系永磁合金、永磁铁氧体、复合

永磁材料和稀土永磁材料。

①铝镍钴系永磁合金。

以铁、铝、镍等元素为主要成分，一般还含有铜、钛、钴等元素。

具有比较高的剩磁和低温度系数，磁性比较稳定。

分粉末烧结合金和铸造合金两种。

在20世纪30-60年代应用较多，现在多用于仪表工业中制造磁电系仪表、流量计、继电器、微特电机等。

②铁铬钴系永磁合金。

以铁、钴、铬元素为主要成分，还含有钼和钛、硅等元素。

其加工性能非常好，可以进行冷热塑性变形，其磁性类似于铝镍钴系永磁合金，并且可通过热处理和塑性变形提高磁性能。

可用于制造各种形状复杂、截面小的中、小型磁体元件。

③永磁铁氧体。

主要有锶铁氧体和钡铁氧体，其矫顽力大、电阻率高，能够有效地应用在大气隙磁路中，特别适用作电动机和小型发电机的永磁体。

永磁铁氧体不含贵金属钴、镍等，原材料来源丰富，成本低，工艺简单，可用于代替铝镍钴永磁体制造磁推轴承、磁分离器、微波器件、扬声器等。

但是其最大磁能积较低，温度稳定性差，易碎、III/19

质地较脆，不耐冲击振动，也不宜作为测量仪表以及有精密要求的磁性器件。

④稀土永磁材料。

主要包括钕铁硼永磁材料和稀土钴永磁材料。

前者是稀土元素镨、，～35倍铈、钕、镧等和钴形成的金属间化合物，其磁能积可达铝镍钴永磁材料的倍。

此类永磁材料的磁性稳定，温度系数低，矫顽10～倍，碳钢的150永磁铁氧体的8。

主要用作启动电动机、低速转矩电动机、磁推轴承、传感器等的磁800kA／m力高达系统。

钕铁硼永磁材料是第三代稀土永磁材料，其剩磁、矫顽力和最大磁能积比前者高，不容易碎，合金密度低，有较好的机械性能，有利于磁性元件的薄型化、轻型化、小型和超小型化。

但由于其磁性温度系数较高，限制了它的应用和推广。

⑤复合永磁材料。

一般由永磁性物质和作为粘结剂的塑性物质复合而成。

但由于其含有一定比例的粘结剂，故其磁性能比相应的没有粘结剂的磁性材料降低许多。

除金属复合永磁材料外，其他复合永磁材料由于受粘结剂耐热性的限制，使用温度要求不能太高，。

但复合永磁材料机械性能好，尺寸精度高，磁体各部分性能均一般不会超过150℃匀性好，易于进行多极充磁和磁体径向取向。

主要用于制造通信设备、仪器仪表、磁疗器械、旋转机械等。

2.1.2分类）、钕铁硼错误!

第一大类是合金永磁材料。

包括钐钴（SmCo>、稀土永磁材料

钴

按生产工艺的不同分为：

烧结铁氧体、注塑铁氧!

错误

体、粘结铁氧体，这三种材料的工艺依据磁晶的取向不同又各自分为等方性和异方性磁。

体这些是目前应用的主要永磁材料，还有一些因生产工艺原或成本原因，不能大范围

铁Fe-Co-Mo<铜镍铁）、MnBi<锰铋）、Fe-Co-V<应用而淘汰，如铁钴钒）、Cu-Ni-Fe<钴钼）等。

2.1.3应用永磁材料广泛用干电子、机械、电气、医疗、运输以及生活用品等各个领域中。

如磁电如平面磨<系电表的磁系统；扬声器、电话受话器的永磁体；机械制造业所用的永磁器件床的永磁吸盘等）以及磁悬浮系统、磁性轴承；磁分离系统、磁净化水系统；磁控管、质子加速器的磁系统等。

2.2磁铁的相关参数IV/19

称之为剩余磁感应永磁体经磁化至饱和，去掉外磁场后，所保留下来的B）剩磁

rｒ强度。

降低到零，所需要的反向磁化称为这种磁质的使磁化至饱和的永磁体的B

矫顽力c矫顽力。

代表磁铁在磁铁两磁极空间所建立的磁能量密度，也即在一个反复磁化的:

磁能积

这项能量等于mm积。

:

对磁极产生磁作用的空间为磁场磁场2.3铁磁质的微观结构和磁化机理近代的科学实践证明，铁磁质的磁性主要是来源于电子的自旋磁矩。

在没有外加磁

场的情况下，铁磁质中电子自旋磁矩会在很小的范围内“自发地”排列起来，形成一个个小的“自发磁化区”。

这种自发磁化区被称做磁畴。

至于电子的自旋磁矩为什么会形成这样一个个自发磁化区，早年的解释是说因为存在“分子场”的原因。

按照这种理论，在铁磁物质中实际上存在某种内部磁场，即分子场，在它的作用下电子自旋磁矩会定向地排列起来。

分子场理论实际上是一种维象理论，并不能清楚的解释形成磁畴的微观本质。

但是自从二十世纪初期量子力学建立以后，才真正有了自发磁化的微观理论。

按照量子力学理论的解释，电子之间存在着一种“交换作用”，它会使电子自旋在平行排列的时候能量最低。

交换作用是一种纯量子效应，在经典理论中没有与它相对应的观念。

通常在未磁化的铁磁质中，各磁畴范围内的自发磁化方向都不相同，在宏观上根本不

）。

在加外磁场后将会显示出宏观的磁性，这过程通常称为技术磁上图显示出磁性来

化。

当外加磁化场不断加大时，起初的磁化方向与磁化场方向接近的那些磁畴将会扩大自己的范围，把邻近的磁化方向与磁化场方向相反的磁畴领域吞并过来一下<上图a-c），继而磁畴的磁化方向在不同程度上会进而转向磁化场的方向<上图d），介质就会显示出宏观的磁性来。

当所有的磁畴都按照磁化场的方向排列好，磁质的磁化就达到饱和<上图e）。

可见，饱和磁化强度Ms实际上就等于每个磁畴中原有的磁化强度。

由于在每个磁畴中的元磁矩已经完全排列起来，所以它的磁化强度会非常之大。

这也就是为什么铁磁质的磁性会比顺磁质强得多的原因。

磁质里的掺杂和内应力在磁化场去掉之后仍然阻碍着磁畴恢复到原来的退磁状态，这就是造成磁滞现象最主要原因。

磁畴的形状和大小，在各种材料中很不相同。

其几何线度可以从μm量级到mm量级，形状并不像示意图4-47中那样规则简单。

磁畴结构可用多种方法观察到。

粉纹法是将样品表面抛光后撒上铁粉，使磁畴边界显现出来的；磁光法是利用偏振光的克尔效应来观察磁畴的。

图4-48是磁畴的照片，照片中各磁畴的磁化方向用箭头标出。

铁磁质的磁畴中磁化方向的变化会引起介质中晶格间距发生改变，从而伴随着磁化，铁磁体会发生长度和体积的改变，这种现象称为磁致伸缩。

对于大多数铁磁质来说，磁致伸缩的长度形变会很小，只有大概10^-5的数量级<而某些材料在低温下的磁致伸缩形变可大到百分之几十），磁致伸缩可用于超声波换能器和微小机械振动的检测。

铁磁性是与磁畴结构分不开的。

当铁磁体在高温下由于剧烈热运动的影响或者受到强烈的震动，磁畴将会瓦解，这时与磁畴相联系的相当一部分铁磁性质<如磁滞、高温磁导率、磁致伸缩等）全部消失。

对于任何铁磁物质都有这样一个临界温度，一旦高过这个温度铁磁性就会消失，变为顺磁性的这个临界温度叫做铁磁质的居里点。

VI/19

以铁磁性为代表的强磁性的特点，是以自旋交换作用为基础形成磁有序的磁畴。

然而具有这种特点的磁性不仅有铁磁性，还有反铁磁性、亚铁磁性等不同的类型。

如图所示，自旋交换作用不仅可以驱使原子的自旋磁矩平行排列，也可以驱使它们反平行排列。

如图a那样，自旋平行排列的情形，是铁磁性。

自旋反平行排列可以有两种情况，即相邻原子的磁矩相等<如图b）和不等<如图c）。

前者物质内磁矩在整体上完全抵消，这种情况叫反铁磁性；后者磁矩未完全抵消，这种情况叫亚铁磁性。

我们知道，过渡族元素铁、钴、镍属铁磁质，他们的二价氧化物

433、COMSOL仿真

3.1、COMSOLMultiphysics仿真软件简介

3.1.1COMSOL仿真的优势

在所学过的电磁学中，我们知道通电直导线、环形线圈<如亥姆赫兹线圈）以及通电螺线管这些物理元件可以定量地计算出他们的周围空间的磁场大小及分布，并且有十分形象的图形表示。

但特殊形状磁体的静磁场分布的定量计算是比较复杂的，因此我们也无法准确而形象地描绘出磁场分布图。

在实际的研究中，通常要构造一些特殊形状的永磁体达到科学研究实验和工业应用所需磁场分布要求，比如科学史上著名的原子空间取向量子化实验-----史特恩-盖拉赫实验、工业应用较为广泛的磁悬浮陀螺。

尽管工程电磁场计算提供了各种数值计算方法，方便程度和功能与目前计算机的有限元模拟软件如ANSOFTMaxwell、COMSOL等仍无法比拟。

因为COMSOLMultiphysics具有优秀的多物理场耦合功能，所以可用来进行模拟不规则永磁体周围空间磁场分布。

在Comsol软件中，是利用数值求解的微磁学方法来求解磁场的特征参数的，下面我们简答介绍下其理论依据

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数值求解微磁学方法道在微磁学研究的铁磁体材料中，由于短程的交换作用很强，磁化方向在交换长度

上可以近似的看作磁化方向是一致的。

通过这种近似，我们就可以将规则的矩形研究对象在交换长度附近进行划分来满足数值求解的数学要求，每一个交换长度上的分块都。

一般材料的交换长度都在几个[43,44,50,51]表征该块的性质，成为微磁模拟的最小单元的大小，这比按照原子5-10nmM，所以比较常用的微磁学模拟的分块模型其长度都在纳进行的计算在计算机工作量和计算效率上要提高了百万倍，在一定范围内（~0.1nm>尺度的问题的处理上，结果都是合理的。

图2.2铁磁体薄膜模型示意图

本文运用的Comsol程序，允许我们可以建立满足有限差分条件的简单几何形状的模型。

根据研究对象的几何形状的不同，我们可以才用不同的划分方法。

例如规则对象，我们可以将其划分为矩形；不规则的对象，我们可以将其划分为一定大小的四面体结构。

这里我们以矩形的薄膜材料模型为例，来解释微磁学的处理方法。

在本文中，我们主要使用四面体结构的划分方法。

如图2.2所示，设此矩形薄膜体积，按照微分单元的

个小单元，每个小单元的磁化强度可以被表示为：

尺度被分成

（2.38>

，。

其中，

可以写作：

磁化强度

（2.39>

为饱和磁化强度，其对于特定的材料来说，也是这里是磁化强度的单位矢量，一个常数。

磁化LLG有了对研究对象的数值离散模型，下面的工作就是如何来求解上面介绍的方程，而求解方程的最关键的步骤就是找到各项能量及其对应的有效场。

VIII/19

求解铁磁体内相互作用能

1）数值求解外磁场能：

在我们已经定了的不连续的离散空间，外磁场能表达式（2.1>可以表示为：

（2.40>

如果外加场是均匀的加在材料上，那么上式可简化为：

（2.41>

从（2.41>可以看出，外磁场能的计算只需要累加各个单元格的磁化矢量即可，其计算量与单元格的数目N成正比。

2）数值求解交换能

对于连续介质，通过对（2.7>式进行有限差分，可以求得交换能的数值近似解：

<2.42）

同样，对（2.22>式进行差分，可以得到交换能对应的场的数值近似解：

（2.43>

从（2.42>和（2.43>式中可以看出，对交换能和交换能场的计算量与单元格点数N成正比例。

3）数值求解各向异性能

根据微磁学原理，将（2.9>式进行简单的离散，得到上述模型下的各向异性能表达式：

（2.44>

式中，是易轴方向的单位矢量。

再由（2.22>式，同样可以得到相应的各向异性场的表达式：

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（2.45>

类似于前两项能量和相应场的计算量，各项异性的计算量仍为正比于格点数N。

4）数值求解退磁场能

上述的外磁场能、交换能和各向异性能的计算是比较快的，而模拟过程中耗费的大部分时间是数值求解退磁场能。

与前面两项不同的是，根据退磁场能的表达式（2.10>式求解退磁能时，其离散形式为:

（2.46>

其中退磁场的计算需根据（2.14>式求静磁势的梯度得到。

根据上一节的讨论，静磁势

和面电荷密度。

如果将磁体的磁化强度扩分别来源于体电荷密度展到磁体外并赋值为0，使用有限差分方法可以同时求得磁荷体密度和面密度。

例如在处的磁荷：

一维情况下，在边界j

（2.47>

已经在磁体外了。

因此，根据（2.17>，所以，因为的边界为这里j式给出的静磁势的表达式，我们可以得到：

（2.48>

式最大的问题在于它的计算量正比于，因为如果我们求解N对于（2.47>个单元的每一个的静磁势，就必须考虑其他N-1个格点的磁化状态，这是微磁学模拟中限制运算效率的主要原因，当然也有很多数学相关的工作在致力于减小这一运算量。

在我们的程序中，采用了有限差分方法求解Poisson方程：

（2.49>

这里为有限差分拉普拉斯算子，展开得到：

（2.50>

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对于这样一个偏微分方程，需要用松弛迭代法求解，但首先要解决的是求解Poisson

方程时的边值条件。

一种称为磁多极子方法，是样品重新分成更大的单元以减小计算量，在这些单元中计算磁单极子、偶极子和四极子分布，这样，边界处的静磁势则决定于这些多极子之和。

然后通过扩大积分体积使得面积分远离样品以保证多极子展开收敛，如图2.3所示。

图2.3样品被重新划分成更大的单元ab并扩展

）”模式下的模拟“磁场，无电流

它们的外部环境设定的是：

温度T=393.15K、绝对压强P=1atm。

在我们所学过的恒A

磁场中是没有电流存在的，因此可以定义标量磁位。

并且有磁化的本构，

，这样变形上式变形本构关系可以得出：

由再,关系

，此式就给出了标量磁位和磁化强度的关系。

所以“磁场，无电流

mfnc、<。

此外，由于一般磁体都）”应用模式的稳态方程为：

具有对称性，于是将零标量磁位选在对称面上。

在满足边界条件的前提下，对模型设置合适的网格划分，将采用有限元法将相应的边值问题最终归结为一组多元的代数方程求解，这样便能很快的计算出模型中空间各点的磁感应强度等物理量。

3.2、长条形磁体磁力线分布模拟

3.2.1模型建立

设定长条形磁体的长、宽、高分别为2cm、0.5cm和0.2cm，材质是相对磁导率

外部

=。

泊松比E=200e9,=4000nu=0.29的铁磁材料，电导率1.12e7[S/m]，杨氏模量边界是长、宽、高分别为31cm、10cm和1cm的矩形，将其理想化为长条形磁铁的外部空间，磁体外部、边界以内的所有材料均是空气，整个模型内部磁通量守恒。

如图1为所要求解模型的几何图。

XI/19

图1

3.2.2模型求解

由于长条形磁铁的磁场分布与磁化形状有关，随着距离越