在致密碳酸盐或火成岩和变质岩剖面、储集层是裂缝和孔隙较发育的地带，电阻率较低，而围岩电阻率很高，即Rs>Rt。
此时，围岩对主电流起排斥作用，将减少主电流发散程度，从而使rt增加。
储集层厚度愈小影响愈大。
因此，侧向测井适用于高阻碳酸盐岩剖面或其他致密岩石剖面。
地层的影响
地层电阻率愈高时，rt愈大。
不论其他被串联的电阻大小如何，地层影响都将增加。
因此，侧向测井适用于高电阻率的地层。
侧向测井适用于盐水泥浆井眼，储集层为高阻薄层，低侵，或碳酸盐岩等高电阻剖面。
第六章感应测井
原理：
把装有发射线圈T和接收线圈R的感应测井探管放入井中，给发射线圈通交流电（常为20kHz），在发射线圈周围地层中产生交变磁场Φ1，这个交变磁场通过地层，在地层（假想线圈）中感应出电流I1，此电流环绕井轴流动，称为涡流。
涡流在地层中流动又产生交变磁场，这个磁场是地层中的感应电流产生的，称为二次磁场φ2。
二次磁场φ2穿过接收线圈R，并在R中感应出电流，从而被记录仪记录。
涡流与地层的电导率成正比，因而接收线圈中电动势也与地层电导率成正比。
于是，根据记录仪记录到的感应电动势大小，就可知地层电导率。
Doll感应测井几何因子理论：
1.线圈系周围的介质由无数个截面积为drdz、半径不同、中心在井轴上的单元环组成;2.发射线圈在每个单元环中引起涡流，这些涡流又在接受线圈中产生感应电动势（有用信号）；3.认为这些单元环独立存在,这些电磁感应过程互不影响而且接受线圈总的有用信号是这些单元环独立产生的有用信号之和;4.单元环的几何因子gdrdz是单元环和线圈系的尺寸及其相对位置的函数,它决定该单元环对总的有用信号或视电导率贡献的相对大小;5.测量的视电导率是井内各部分电导率与其几何因子乘积之和或求积分.
双线圈系的纵、横向特性
纵向：
在均匀介质中有50%的信号来自线圈以外的介质，这说明在地层较薄时，上下围岩影响较大，同时地层界面在曲线上反映不够明显。
横向：
靠近线圈系的介质（r<0.5L）对测量结果影响较大，表明井内泥浆对测量结果影响很大，且探测深度较浅。
感应测井的曲线特征：
（1）上、下围岩电导率相同的单一岩层的感应测井曲线特征：
曲线的共同特点是曲线对称，正对岩层处视电导率增大。
但是随着厚度的变化，曲线的幅度随地层厚度的增大而增大。
当厚度大于5米以上，岩层的视电导率接近真电导率，而且曲线的半幅度点为地层界面点。
2）上、下围岩电导率不同的单一岩层的感应测井曲线特征：
曲线右图是地层电导率小于上下围岩之间的视电导率曲线。
当岩层厚度大于2米时，曲线呈台阶状，可按地层中点视电导率取值，用半幅点分层。
当岩层厚度小于1米时，曲线在地层处呈倾斜状，读值和分层都比较困难。
感应测井的应用条件：
淡水泥浆、砂泥岩剖面、储集层为中低阻和中厚层。
判断油气、水层基本方法：
依据阿尔奇公式，前提是假设解释井段内储集层岩性和孔隙度接近，Rw相同，因而可认为储集层的Rt相近，纯水层的Rt最低，油气层的R明显高于水层。
水层:
深探测电阻率最低，含水饱和度为100%，SP异常幅度最大，录井无油气显示，邻层试油证实为水层。
淡水泥浆时为明显高侵。
油气层：
深探测电阻率明显高于水层，大约是水层电阻率的1-3倍，SP异常幅度小于邻近水层，录井油气显示好，邻井试油资料证实为油层。
孔隙度较高的气层，声波时差明显增大或出现“周波跳跃”，中子测井孔隙度明显降低，体积密度读数也明显减小。
油水同层：
特征界于油气层和水层之间，一般出现在油水界面附近。
深探测电阻率高于水层而低于油气层；当地层岩性变化不大而厚度较大时，由底部到顶部，Ra曲线出现明显降低，自然电位异常幅度将有增大趋势。
第八章自然伽马测井和自然伽马能谱测井
自然伽马测井是用伽马射线探测器测量地层总的自然伽马放射性的强度。
单位API
地层中不稳定同位素在向稳定转化（衰变）的过程中，原子核中多余的能量将以高能电磁波的形式辐射出去，就是γ射线，所以γ射线是放射性同位素发生衰变使原子核内部能量发生改变时的伴随产物。
用铀系214Bi发射的1.76MeV的伽马射线识别铀，用钍系208Tl发射的2.625MeV识别钍,用1.46MeV的伽马射线识别钾。
沉积岩的自然放射性碎岩石泥质含量增加而增加，其中粘土岩放射性最高。
高自然放射性的岩石：
包括泥质砂岩、砂质泥岩、泥岩、深海沉积泥岩，以及钾盐层等；中等自然放射性的岩石：
包括砂岩、石灰岩和白云岩；低自然放射性的岩石：
包括岩盐、煤层和硬石膏。
沉积岩的自然放射性强度规律
①随泥质含量的增加而增加；②随有机物含量的增加而增加；③随着钾盐和某些放射性矿物的增加而增加。
由于伽马射线能量不同，与物质的作用不同，一般有光电效应，康普顿效应和电子对效应。
光电效应：
当伽马射线能量较小时（能量大约在0.01-0.1MeV），它与原子中的电子碰撞，将全部能量传给一个电子，使电子脱离原子而运动，而伽马光子本身被完全吸收，被释放出来的电子称为光电子。
康普顿效应：
当伽马射线能量中等时（0.1MeV-1.022MeV），它与原子的外层电子发生所用，把一部分能量传给电子，使该电子从某一方向射出，称为康普顿电子；而损失了部分能量的伽马射线向另一方向散射出去，称为散射伽马射线。
电子对效应:
当伽马射线能量大于1.022MeV时，它与原子核发生作用，伽马射线转化为一对正负电子，而伽马光子本身被全部吸收。
盖革—弥勒计数管:
带电粒子与组成物质原子的束缚电子发生非弹性碰撞的结果。
带电粒子与束缚电子间的静电作用，是束缚电子产生加速作用，从而获得足够的能量而变成自由电子，产生了一个自由电子和正离子的离子对，称为直接电离。
利用气体电离作用，收集电离电荷。
闪烁计数器:
束缚电子获得的能量不足以成为自由电子，只能激发到更高的能级。
受激发的原子在退激过程中能放出光子，发生荧光。
γ射线射到荧光体上，从其原子中打出电子，并在该电子的激发下发出闪光。
光电倍增管将闪光转变成电脉冲，电脉冲的数量与进入荧光体的γ射线成正比。
自然伽马应用
（1）根据天然放射性强弱，判别岩性和划分井地层剖面，渗透层。
主要是根据岩层中泥质含量不同进行的
（2）在一个含油气区或单独构造上，各井剖面进行对比；
（3）估计岩石中泥质含量，从而判断岩层的储集性能。
泥质（粘土）具有很高的放射性，泥质含量的多少就决定了沉积岩石的放射性强弱。
（4）确定岩石的粒度中值，作沉积环境分析
自然伽马能谱应用①研究生油层自然界中的有机质，一来自水生有机物，二来自陆生植物。
它们与铀之间都有亲和力存在。
有机质与铀含量有明显相关关系。
源岩的自然放射性明显高于非源岩。
②求泥质含量地层的泥质含量与钍或钾的含量有较好的线性关系，而与地层的铀含量关系较小。
③用Th/U研究沉积环境统计表明：
陆相沉积、氧化环境、风化层，Th/U>7;海相沉积、灰色或绿色页岩，Th/U<7;海相黑色页岩、磷酸盐岩，Th/U<2。
用Th/U、U/K和Th/K比值还可以识别粘土矿物。
第九章密度测井和岩性密度测井
密度测井和岩性密度测井都是通过研究伽马射线在地层中传播的减弱情况来研究地层的。
利用康普顿效应
确定孔隙度
第十章中子测井
根据中子能量的大小，可以分成几类：
慢中子（0-1keV）：
1.热中子（0.025eV）2.超热中子（0.2-10eV）中能中子（1keV-0.5MeV）快中子（能量大于0.5MeV）
中子源有两类：
同位素中子源和加速器中子源
同位素中子源：
如镅-铍中子源，利用镅衰变产生的α粒子去轰击铍原子核，发生核反应放出中子。
产生的中子平均能量约为5MeV。
该类中子源特点是连续发射中子。
加速器中子源：
如D-T中子源，用加速器加速氘核D去轰击氚核T产生快中子，能量约为14MeV。
可人为控制脉冲式发射中子。
中子射入物质时，几种作用形式：
（1）快中子非弹性散射
快中子先被靶核吸收形成复核，而后再放出一个能量较低的中子，靶核处于较高能级的激发态，以伽马射线的形式释放能量回到基态。
（2）快中子对原子核的活化
快中子除与原子核发生非弹性散射外，还能与地层中某些元素的原子核发生核反应，产生新的原子核。
中子的能量越高，反应的几率越大。
活化形成的新核素，以一定的半衰期衰变，并发射β或γ射线，称为活化伽马射线。
（3）快中子的弹性散射
快中子撞击一个原子核，撞击后中子和靶核组成的系统的总动能不变，中子能量降低，靶核仍处于基态。
特点：
（1）快中子经多次弹性散射后，能量逐渐减小，最后变为超热中子和热中子。
（2）与不同靶核发生弹性散射时，快中子变为超热中子或热中子的时间不同。
热中子寿命：
变成热中子的瞬间到它被吸收为止所经过的时间。
它与宏观俘获截面Σa的关系为：
，常温下，v=0.22cm/us，
微观弹性散射截面σs；宏观弹性散射截面Σs；减速长度Ls
（4）热中子扩散与俘获
热中子形成后，由高密度区向低密度区扩散，在扩散过程中，被靶核俘获，形成复核，处于激发态的复核以伽马射线的形式放出多余的能量，靶核回到基态。
氢核素的减速能力强。
地层中的氢：
①地层水（孔隙，泥质）②石油及天然气
氯核素的俘获能力强。
地层中的氯：
地层水（地层水矿化度）
单位体积的任何岩石或矿物中氢核数与同样体积的淡水中氢核数的比值，称为该岩石或矿物的含氢指数，用H表示。
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