文丘里管流动特性的数值模拟邹星.docx

1、文丘里管流动特性的数值模拟邹星文丘里管流动特性的数值模拟_邹星卷第期第年月华侨大学学报（自然科学版）（）文章编号：文丘里管流动特性的数值模拟，李海涛，宗智，邹星，（大连理工大学工业装备结构分析国家重点实验室，辽宁大连；）大连理工大学运载工程与力学学部，辽宁大连）摘要：内的流动情况，给出实际流量与测压软件模拟文丘里管在较大雷诺数范围（利用管水头差的关系曲线，并与实验结果进行比较研究结果表明：当雷诺数在之间时，的）模拟结果与实验结果符合很好对于实验未给出的雷诺数范围（内实际流量和和测压管水头差的关系，分别进行计算整理和回归分析，给出其函数关系式分析喉管相对真空压强与入口速度的关系，得出文丘里管在大

2、小尺寸不变情况下二者之间的关系曲线，并给出文丘里管内部流场分布情况关键词：软件；流量；雷诺数；水头差文丘里管；中图分类号：文献标志码： 收稿日期：，男，讲师，主要从事流固耦合问题数值模拟的研究）：通信 李海涛（）；国家自然科学 创新研究群体科学 资助项目 项目：国家重点基础研究发展计划项目（）；辽宁省博士科研启动 资助项目（）华侨大学学报（自然科学版）年口压强设入口处压强为入口流速为喉部压强为喉部流速为出口处压强为收缩段局部，损失系数为渐扩段局部损失系数为水头损失用包达定理的形式表示由于管路很短，沿程损失，所以忽略不计相对于局部损失很小，）由入口到出口的伯努利方程，有（）由入口到喉部的伯努利方

3、程，有）由喉部到出口的伯努利方程，有（）然后由连续性方程（）（）（），可得到（），将式（代入式（可得到（），（）（），再代入式（可得到（），（），则有设）（，（）由式（可得到（），可知：对于渐缩管道常取对于；由文献扩张角由如图的渐扩段，的实验曲线（）可得出管道直径与喉部直径之比，所示，），（），代入式（可得到）（，）（，可知喉部压强误计算结果与模拟结果相比，将差为入口压强误差为这都在可接受的范，围内，说明数值模拟是准确的，结果也是可信的图渐扩管道局部损失曲线文丘里管各截面压强中，喉部的压强最低，在一定条件下会发生空化现象水在常温（下的），相对压强为即当应饱和蒸汽压是，计算得到的喉部压强低于该值

4、时，考虑是否与发生了空化现象利用上述标准对入口流速从到选取了不? 模型，第期邹星，等：文丘里管流动特性的数值模拟同速度进行模拟，而对流速低于的，采用层流模型进行模拟，对方程的动能部分计算结果如表所示仍考虑用动能修正系数，值不变，表不同速度下的数值模拟结果 所给出的测压管水头差与实测利用李琼等），流量两者间的经验公式（计算出各工况下的误差，并绘制出其与雷诺数的关系曲线，如图所示从图可看出：在雷诺数为范误差最大不超过这再次证明了计算方法的准围内，确性；但当雷诺数大于误差就或小于时，变得很大，说明经验公式在此范围内不适用，需重新给将以上由数值模拟得到的数据整理并进行出经验公式拟合，结果如图所示大雷诺

5、数下，可得种拟合的实际流量和压差）一阶多项式拟合，公式：，；）二阶多项式拟合，；）三阶多项式拟图误差与雷诺数的关系曲线合，；）乘幂拟合，（，比较上述各拟合公式并结合图可知当雷诺数在入口和喉部的压差）内，和），实际流量按乘幂关系拟合得到的相关系数最大（即最接近拟合相关程度最好小雷诺数下，可得种拟合的压差和实际流量的公式：）一阶多项式拟合，）二阶多项式拟合，三阶多项，；，；）乘幂拟合，式拟合，； 华侨大学学报（自然科学版）年）小雷诺数）大雷诺数（图流量和压差的拟合曲线（，比较上述各拟合公式并结合图可知当雷诺数在）内入口和喉部的压差和实际），即最接近拟合相关程度最好流量按乘幂关系拟合得到的相关系数最

6、大（文中计算模型是一个三维对称体，图给出了时文丘里管内的静压分布，其右端为入口，左端为出口从图可以看出：入口压强较大，在锥面处开始下降，并在整个喉部圆柱段处于较低范围内；低压分布在一个较大圆柱段内，而并不是出现在某一局部，这对于文丘里管流量计的使用寿命是有益的图给出了同一工况下的速度分布从图中可以看出：入口段和出口段速度较小，锥部及喉管圆柱段速度较大，同压强的分布正好相反，这与由伯努利方程得出的结果一致 图文丘里管静压分布图图文丘里管速度分布图 在不改变文丘里管尺寸大小的情况下，喉部压强与入口速度关系曲线如图所示从图可看出：当入口速度较小时，喉部压强也较小，并随着速度的增加而缓慢下降；当）速度达到某个值（后，喉部压强迅速降低，并有可能低于该温度下水的饱和蒸汽压而发生空化现象结论基