先进有机光电感应材料利用激发态分子内质子转移过程图文精.docx

1、先进有机光电感应材料利用激发态分子内质子转移过程图文精先进有机光电感应材料 利用激发态分子内质子转移过程摘要 :最近, 有机荧光分子利用激发态分子内质子转移作用过程吸引了众多注意, 由于具有独特的光物理性质促进了他们在新型光电子方面的应用。 在大概介绍了 激发态分子内质子转移过程和相关的光物理性质之后, 接下来又调查了最近对先 进 ESIPT 的研究及其光电子应用,特别是在化学传感器,荧光成像,质子转移 激光和有机发光二级管(OLEDs 等方面。1 简介在化学和生物中分子内或分子间的质子转移反应被认为是最基础和最重要 的过程, 例如酸碱中和反应和酶的反应。 基于不同的体系会发生各种不同的质子

2、转移反应, 在基态或者是激发态, 绝热的或者是非绝热状态的。 在这些反应中激 发态分子内质子转移(ESIPT 在理论上和实验层面上都非常具有吸引力,因为 它具有相当大的荧光发射范围(6000-12000cm -1 ,在质子转移酮形式中没有再 吸收摒弃不容易发生粒子束反转。这主要是由于在烯醇和酮的光学互变异构化 (EE *K *K 过程中他内在的四能级光周体制。另外, ESIPT 也非 常快 (KESIPT 1012s -1 甚至能够在非常低的坚硬的玻璃中发生。1950年 Weller 第一次在水杨酸中发现了 ESIPT ,他注意到了它具有不同于 其他衍生物的非常大的斯托克斯转移,例如,邻甲氧基

3、苯甲酸。许多具有 ESIPT 的分子如苯甲酮的衍生物、黄酮、醌类化合物、吡啶类、喹啉类、喹喔啉类、唑 类、 二唑类、 三唑类和亚水杨基苯胺类都已经经过调查研究。 因此, 早期对 ESIPT 的研究和概述主要集中新发现的 ESIPT 分子在稀溶液中的基础的光物理性质和 质子转移动力学。 在 1986年的综述中, Kasha 通过它们的质子转移机理将 ESIPT 过程分成 4种不同的类型, 并且针对不同类型的性能特点以及潜在的功能发表了 评论。在 1989年, Barbara 等对两种不同 ESIPT 分子的皮秒动力学和光谱学研 究进行了预测。 接下来在 1993年, Arnaut 和 Formo

4、sinho 报道了一种非常广泛的ESIPT 的理论模型,这种理论发生在皮秒动力学和光谱学的单冲态下。 1996年 Zewail 和他的同事详细的报道了 ESIPT 反应动力学,重点介绍了在飞秒泵浦和 喷气分子技术的协助下得到的表面时能特性。最近, Chou 和他的同事根据分子 内的氢键结构将 ESIPT 分子进行了分类,并且认真评估了质子耦合电子转移分 子激发态分子的光物理性质, PCET 是通过飞秒时间分辨光谱分析得到的。 同时,对 ESIPT 分子的实际的及潜在的应用研究也很广泛,这主要是基于 它独特的光物理特性。 例如, 辐射衰退后在基态下较大的斯托克斯转移和简单的 反向转移已经应用到紫

5、外线稳定剂、 能聚集器和有机辐射侦检器中。 另外, ESIPT 过程中固有的四级光周促进了发光的 K 形式的互变异构体能够进行粒子数反转, 为质子转移激光提供了一个理想的框架。由于 ESIPT 在环境媒介中独特的光敏 感度, 使得它成为粒子、 化学分子和生物分子的荧光探针的又一个潜在应用。 最 近, 又合成了新型的高发射性 ESIPT , 这为光电子应用和 ESIPT 过程的合并铺平 了道路,例如光学成像、光学存储器和有机发光二级管。到目前为止,已经对 ESPTI 分子的光物理制程做过大量的光谱学和理论研 究,他们分子结构的性质也已经确定了。另一方面,利用 ESIPT 过程的实际应 用在研究过

6、程中是非常受限制的, 例如, 低发射率、 酮发射浓度猝火以及环境敏 感光谱的变化。幸运的是,不断有文章报道利用合成新型功能 ESIPT 分子创新 突破了光电子的应用。本文将全面讨论一下 ESIPT 分子应用潜力和前景。首先, 我们会简要介绍一下 ESIPT 的理论背景和基础的光物理性质,主要以不变的光 谱学观点理解它们的多重放射性, 以及调整发射光谱的分子设计战略。 其次, 讨 论一下创新观念,这促使 ESIPT 过程在解决光学应用问题方面有重大突破,简 要概括一下荧光探针、高效荧光发射、荧光成像、质子转移激光、有机发光二级 管以及白光 -有机发光二极管在最近的研究。最后讨论一下发展新兴光电子

7、的应 用前景以及即将面临挑战。2 基础光物理性质2.1激发态分子内质子转移一般来说, ESIPT 过程首先西药一个在分子内极为贴近彼此的质子给予体和质子接受体之间的分子内氢键。在电子的基态中, ESIPT 分子只以烯醇类(E 形式存在, 通过分子间氢键结合的更加稳定。到激发态时, 电子电荷的重新分配 使得质子给予体的酸性增加, 质子受体的碱性增加。 因此, 来自于质子给予体和 质子受体使得质子快速转移, 同时分子内氢键使得势能面激发。 这导致了互变异 构体的转变,在接下来的皮秒内从激发态的烯醇(E 形式转变为激发态的酮类 (K 形式。辐射衰变为基态后,质子数反转为最初的 E 形式(如图 1 。

8、在这个 四能级光周中不同的吸收(E 和发射(K 分子使得总的自我吸收的减少和大 量的斯托克转移的发射。另外,这一过程发生短暂的 E 到 K 异构体的变化,导 致了短暂的电学性能的变化, 例如电子密度分布、 电子能态的能量和偶极距。 由 于复杂的光物理过程和四级光周中短暂的变化,因此 ESIPT 很容易被周围环境 影响,形成了复杂的光谱效应。 示意图 1 ESIPT光循环的原理图2.2 多重发射性质2.2.1 氢键溶剂尽管 ESIPT 反应高效且高速,但是在 ESIPT 分子中却能观察到不同的发射 光谱带, 这主要取决于周围介质的本质, 例如溶剂分子。 一个发射光谱带是大的 斯托克斯转移并且无定

9、形, 这主要在碳氢化合物和非极性溶液中发现的 K*发射。 另外一个发射光谱带, 在具有正常斯托克斯迁移的极性溶剂中, 主要是在 ESIPT 之前 E*发射形成的。这两个光谱带的相对强度取决于溶液的条件和分子结构。阻碍 ESIPT 反应进行的因素之一是与溶剂之间分子间氢键的形成。如上所 述,一个内在的分子间氢键是进行 ESIPT 反应的必要条件,因为质子转移反应 顺着分子内氢键形成的轨迹发生的。在极性或质子溶剂中,例如二甲亚砜 (DMSO ,甲醇 (MeOH 和水中, ESIPT 分子的质子给予体和受体都能与溶剂 分子间形成氢键,而不是形成分子能的氢键。这种微动使得正常的 E 形式转化 成为溶剂

10、 E 形式, 因此 E*的发射光谱带明显增多, 同时, K*的发射光谱带减少。 示意图 2 3HF 分子结构(烯醇形式(E 和溶剂形式(E-solv 另外,在有五元环氢键结构的 ESIPT 分子中发现了这种双重的作用,例如 3-羟基黄酮 (3HF 。 这主要是由于在 3-羟基和 4-羰基之间分子内氢键太弱了 (示 意图 2 。 正如 Sengupta 和 Kasha 报道, 3HF 在 335nm 处具有大的斯托克斯转化, 在非极性溶液如 2-甲基丁烷中 K*在 520nm 处发射绿色光谱。 在甲醇溶液中, 3HF 既在 405nm 处发射紫罗兰色 E*溶剂荧光,又在 528处发射绿色 K*荧

11、光。正如 以前 Frolov 等观察的一样。这种双重发射一个更加明显的特征就是根据溶液极 性所展示出来的 E*和 K*发射光谱带相对强度的戏剧性的变化。事实上显示,光 谱强度的变化可以从强度相同变化到其中一个光谱带消失。 3HF 衍生物这种独特 的双重发射特性已经被应用到生物分子传感器的模型, 例如探测分子极性、 静电 场以及探测胶团和生物膜模型的结构变异。2.2.2 几何变异除了分子内氢键的预先成型之外, ESIPT 过程的构想要求也非常严格。这是 由于在 ESIPT 光周内,极快的质子转移速率(通常 K ESIPT 1012s -1防止了任何 大型的几何学改变。在 2-(2-羟苯基 -吲哚

12、的衍生物中,有两种分子内氢键的 旋转异构体, E 和 E (示意图 3 . 在碳氢化合物和非极性溶剂中, 羟基氢键与吲 哚环上氮原子相连时形成的 E 形式比 E 形式更加稳定,这主要是由于相对较强的氢键键能。当溶液中有 E 与 E 形式存在时,仅有 E 形式会通过光致激发发生 ESIPT 反应,因此主要观测到 K*发射。在极性溶剂中,存在着 E 和它的同分异 构体的同分异构体平衡, 控制着苯环上的氧原子或者是硫原子与羟基集团之间的 氢键。根据原子化学计算,两个同分异构体 (E 和 E 的能量随着溶液的介质系 数而变化,这是因为它们的偶极距不同。在极性溶液中,同分异构体 E 具有更 高的偶极距所

13、以 E 比 E 更加稳定。因此, E 相对数量的增加使得短波发射数量 的增加(图 1b,c 。另外, E 的羟基可能于溶剂分子形成分子内氢键(E-溶剂 进而进一步减少 K*发射,这个原理前面已经讨论过。 示意图 3 ESIPT示意图 2-(2-羟苯基苯并唑类及其同分异构体 图 1 HBO溶解在 (a乙烷 (b 甲醇和(c DMFO 中的吸收(实线和发射(虚 线光谱。激发波长为 320nm ,具有重现性。这种现象在 2-羟萘基衍生物中也会出现。 在非极性溶剂中也观察到了这种双 重发射,例如 2-羟萘基 苯并恶唑(图 2a , 1和苯并噻唑衍生物(图 2c , 3 。 这种现象是由两种旋转异构体与

14、苯基衍生物之间相对较小的能量差造成的, 例如 2-(2-羟苯基苯并恶唑(HBO 和 2-(2-羟苯基苯并噻唑(HBT 。 Aria 和 同事发现 K*不通过发射也可以发生衰变,例如通过系间跨越为激发三重态和光 化学 E-Z 异构化转化为基态形成的也是短暂的吸收光谱。 另一方面苯并咪唑衍生 物(图 2b , 2在苯和极性溶剂中的双重发射中显示了相同的峰值,这和苯基衍 生物, 2-(2-羟苯基苯并咪唑(HBI 的现象是相同的。 图 2 室温下在苯中(a 1, (b 2, (c 3的吸收(实线 ,荧光(细线和荧光 激发(虚线光谱。 1,2,3的监测激发波长分别为 480,490,500nm 。具有重

15、现性2.2.3 原子质变现象既然 ESIPT 分子有原子给予体和受体,那么典型的 ESIPT 分子也能根据根 据溶液的 pH 值进行质子化或者去质子化。在各种 ESIPT 分子中, HBI 在水溶液 中被作为模型来研究,主要研究原子质变平衡和三个原体(质子化的 C ,中性, 质子化的 A ,模拟图 4的光物理性质。在中性水溶液中, HBI 展现出了典型的 ESIPT 现象。吸收光谱中 *的过 渡峰值在 320nm 处, 发射光谱中双向光谱带的较弱的 E*发射在 350nm 处, 大量 斯托克斯转移(100nm 的 K*发射在 450nm 处(图 3a , e 。另一方面, 在酸性溶液中, HB

16、I 的吸收最大值与中性溶液中相比有轻微的红 移,但是光谱的形状几乎是一致的。原则上来说, ESIPT 不能在阳离子中进行, 因为质子的受体已经是质子化了的 (pK a1=5.48 ; 然而在图 3d 中来自于阳离子 C 的荧光发射光谱与中性溶液中 K*的发射光谱几乎是一致的。这种在酸性溶液中 起主导作用但意想不到的 K*发射主要是由于激发态的分子间质子转移到水中, 也就是说,激发态的去质子化,因为酚的基团在激发态比基态酸性更强(图 3b , d 。 示意图 4 HBI 的质子平衡相反,当碱性溶液中形成一个新的吸收带时, *在 320nm 处的转化峰值 消失了,伴随着荧光发射的强烈蓝移(PL =

17、0.6以及正常的斯托克斯转移。这 就是说 HBI 在碱性溶液(pK a2=8.83中通过去质子化形成了一个阴离子 A ,因 此形成了一个新的吸收带,也就是红移, 以及一个位于原始的 E*和 K*吸收带之 间的一个新的吸收带(图 3b , c 。2.2.4 溶剂化显色和电荷转移耦合反应正如上面所示, ESIPT 反应会有短暂的化学变化和电子特性, 特别是偶极距和极 化度。想 ESIPT 分子中引进一种吸收电子或者是提供电子的基团会是一种增强 短暂交替, 引起激发态分子内质子转移偶联反应的一种很好的分子设计方法。 这 种情况下不止会发生将 E*形式转化为 K*形式的质子转移反应, 还会形成一个电

18、荷转移物种的电荷转移反应, 随后使得溶液能充分混合达到极化平衡, 发生光致 激发反应。根据每个反应的速率,下面这两种不同类型的 ESPCT 耦合 ESIPT 可 以发生:一种是 ESICT 发生在 ESICT 之前,另一种是反过来。由 图 3HBI 在(a 中性, (b 酸性碱性乙醇及水溶液中的吸收光谱。 HBI 在(c 酸性, (d 碱性和(e 中性乙醇和水溶液中的激发和发射光谱。具有重现性。 图 4 (a DE-3HF 电荷耦合质子转移过程示意图。 DE-3HF 在(b 环己烷, (c 苯, (d 二氯甲烷,和(e 乙腈中的吸收和荧光光谱。具有重现性。 于这两种反应路线包含了很多有趣且独特

19、的光物理特性, 到目前为止, 很多研究 都致力于是它的动力学合理化并且揭示它的力学起因。最近, Chou 和他的同事 发表了一篇关于这些问题的详细报道。 因此在本文中将以不变的光谱学原理简单 的描述一下 ESICT 耦合 ESIPT 分子在发射光谱中不同的溶质变色方法。作为前者中典型的例子, N,N-二乙 -3-羟基黄酮(DE-3HF ,图 4a 有很多报 道,其中的 N , N-二乙胺基基团作为电子给予体,原始 ESIPT 分子中的羟基氧 原子作为电子受体。在这种情况下超速的 ESICT 过程在飞秒级内形成了 CT*态 发生了光致激发。接下来,溶液从 CT*和 CT*aq的弛豫现象和 ESI

20、PT 能够发生 有效的竞争。达到溶剂平衡之后,就会发生从 CT*ep 到 K*的质子转移反应。因 此,在质子惰性的溶液中能够观察到双重发射:短波的发射光谱带(CT*ep 表 现出较强的溶剂变色性转移,从苯的 460nm 转到乙腈的 520nm ,同时,长波的 发射光谱(K*在 570nm 处展现了溶剂极性独立的发射(图 4b-e 。另一方面,两个 HBO 衍生物, HBOCE 和 HBODC 在位置 6处有一个吸电 子基团,展现了 ESICT-ESIPT 耦合的后者的特性。与 DE-3HF 中的芳脂胺的氮 原子相比, 苯并恶唑中亚氨基提供的氮原子可以忽略不计, 因为它的单电子对用 来形成 电子

21、的芳香共振。 ESIPT 过程光致激发之后, 亚氨基的氮原子转化成为 氨基氮,这是一种很强的给电子体,引发了强烈的推挽式的 ICT 相互作用。因 此, 在这个体系中, 先发生 ESIPT 后发生 ESICT , 接着会发生电荷转移酮式 (K*CT 的弛豫反应。因此,会观察到 K*CT发射带中强烈的溶剂化显色。同时,为 E*溶剂极性独立的发射带(图 5 。2.3 光谱调优不管是从学术方面还是应用方面, 都需要建立一个合适的分子设计方法, 从 而可以使 ESIPT 分子定量发射。在这一部分我们将讨论一下控制 ESIPT 分子吸 收和发射特性的一些已知的分子设计方法,以及这些方法的理论背景。2.3.

22、1 节面模型为了了解 ESIPT 的原理,预测 ESIPT 分子在最低的激发态时的稳定性,同时又不需要做大量的计算, Nagaoka 等人提出了一个简单的定性方法,成为 节 面模型 。 ESIPT 过程的简单的理论模型以水杨醛(OHBA ,示意图 5a 为依据, 它是芳香族分子中具有氢键的最简单的样品。 水杨醛根据波函数节状模型来解释 节面模型。 图 5 (a 分子结构(b HBOCE 和 HBODC 电荷耦合的质子转移过程示意图。 (c HBOCE 的吸收( 和烯醇( 和酮式( 的发射最大值与溶剂极性 之间的关系。 和 分别为折射率和介电常数示意图 5从 OHBA 的不同状态 E 和 K 下

23、展示了波函数的节面。如果一个的 粒子在一个二维的盒子中, S o 态的波函数没有节面, 两个激发态的波函数有一个 节面,这两个节面是相互垂直的。正如示意图 5所示,在每一个激发态中,两个 双键在界面的周围,而两个未配对的电子则在苯环上剩下的碳原子周围。当 OHBA 处于 L a 状态时,从 E*到 K*的转变比较容易发生,这主要是由于当形成 C 1=C 0和 C 2=O 2双键时会使未配对的 电子发生离域,使得 K*形式存在时的 状态比较稳定。另一方面,在 L b 态时不能形成 C 1=C 0和 C 2=O 2双键这是由于 已经存在了一个与节面平行的 C1=C2双键,节面同时与 L a 态垂直

24、。因此,在 OHBA 的 L a 态不能发生 ESIPT 反应。因此, L a 和 L b 态分别被认为是 OHBA 分 子的 S 1和 S 2态, 并且 ESIPT 反应倾向于在 S 1态发生。 Nagaoka 用羟苯基吲哚衍生物的实验结果来评估节面模 示意图 5(a OHBA 在各种状态的波动函数节面和原子计数系统。 折线表示节 面垂直于分子平面,点表示 单电子。 (b 2H3NBO 和 1H2NBO 的节面模型和 ESIPT 过程示意图。型。他们用羟基取代萘环上的不同位置合成了两种 HBO 的羟苯基衍生物。虽然 2H3NBO 和 1H2NBO 都有羟苯基, 但是他们的发射特性是不一样的

25、2H3NBO 在 己烷溶液中有典型的双重荧光:起源于 E*形式的短波在 450nm 处发射,而起源 于 K*形式的短波在 670nm 处发射。 2H3NBO 与 HBO 相比具有较大的斯托克斯 迁移的原因是萘环扩展接合的长度效应。相反, 1H2NBO 在己烷溶液中有一个 470nm 的 K*发射,它的斯托克斯转移同 HBO 是十分相似的。这两种分子间 K*发射的斯托克斯转移可以从节面上来解释。 在 1H2NBO 中, 节面只存在于 K 形式中萘啉上其中一个芳环上。因此,另外一个芳环上的芳烃 的扩展接合对激发态的稳定性没有影响。相反,在 2H3NBO 中 K 形式在萘啉的 整个芳香环上都有节面,

26、因此。 2H3NBO 中的 K 形式明显比 1H2NBO 中的低, 所以 2H3NBO 中就有一个较大的斯托克斯转移。图 6(a HBO 衍生物的分子结构。 (b 计算出的烯醇式和酮式 HOMO 和 LUMO 分子轨道。具有可重现性。2.3.2 取代基的作用Chou 和他的同事用不同的给电子和受电子的取代基研究了六种 10-羟基苯并 三氮唑喹啉 (HBQ 衍生物。 所有衍生物的 E 形式中的最高已占分子轨道 (HOMO 和最低的未占分子轨道(LUMO 都游离在整个的分子中, K 形式中的 HOMO 部分和 LUMO 部分分别位于环己醇 -2,4-二烯酮(A 部分,图 6b 和亚甲基嘧啶 (B

27、部分,图 6b 。在 HBO 无取代基的 A 部分引进一个受电子的取代基会使 HOMO 增加,导致转化为 K 形式的能量增加。相同,将给电子的取代基引入到 B 部分会使 LUMO 的增加,产生相同的效果。相反,将一个给电子的取代基引 入到 A 部分会使转化为 K 形式的能量降低。因此,在乙酸乙酯中的发射峰从 550nm 跳到了 675nm 。另外,这种放大的自发发射现象在一些 HBQ 的衍生物中 也会发现,我们将在第 3,4部分最这一现象进行讨论。 图 7 (a HBO 衍生物的分子结构和原子编号系统。 (b 在氯仿溶液中 HBO 衍 生物标准的光致发光(PL 光谱。 (c HBO , HBO

28、E 和 MHBO 中烯醇式和酮式 轨道图解。具有重现性。相似的, Seo 等人成功的通过引入吸电子或供电子取代基将 HBO 的发射光 谱从深蓝色变成了绿色。 将乙氨基和甲氧基作为电子给予体, 醛基和乙酯基作为 电子受体在 HBO 的 4 和 6号位上可以合成 HBO 的七种不同的 HBO 衍生物 (图 7a 。 众所周知, 电子给予体和受体取代基的内消旋作用会使电子转化能量降低, 因为电子给予体基团增加的 HOMO 值比 LUMO 值多,电子受体使 LUMO 比 HOMO 更加稳定。研究发现, MHBO , AHBO 和 AHBOE 的 HOMO 值比未取代 的 HBO 值高(HBO 为 -6

29、.0eV , MHBO 为 -5.9eV , AHBO 为 -5.5eV , AHBOE 为 -5.6eV 。相同, HBOE , HBOA 和 AHBOE 的 LUMO 值比 HBO 稳定(HBO 为 -2.4, HBOE 为 -2.6, HBOA 为 -2.7, AHBOE 为 -2.5 。因此,取代 HBO 化合物 的最大吸收值与 HBO 相比都发生了红移,红移的程度与取代基吸电子或受电子 的能力有关。与一致的吸收红移形成对照的是七个衍生物的荧光发射根据取代基的不同 都有不同程度的波长偏移。与未取代的 HBO 相比,只有 6号位的电子受体取代 基的 HBOE 和 HBOA 展现出红移为

30、11nm 和 31nm 。 另一方面, 在 4 号位有电子 给予体的其他衍生物展现出了强烈的蓝移 K*发射(图 7b 。这种 HBO 衍生物特殊的光谱调优现象可以从 E 和 K 形式前排轨道的 电子 密度图解解释。与 HBQ 的情况相反, HBO 衍生物 E 形式和 K 形式的 HOMO 和 LUMO 离域在整个的分子内。在 K 形式中 4 号位 HOMO 上的 电子密度比 E 形式中低的多(图 7c 。因此,与内消旋作用相比,给电子基团的负诱导效应更 能够降低 HOMO 值,从而发生 K*发射蓝移。2.4 探索控制 ESIPT 过程的光学应用 图 8 (a 3HQT 和它在粘性质子溶剂中溶解

31、形式的图解。 (b PUBO 分子结构 和具有氟化物和乙酸盐阴离子的抑制 ESIPT 机理示意图。 (c 具有锌离子的吲 哚衍生物的分子结构。 (d BTTB 和 3-BTHPB 的分子结构及感觉机制。 正如前面讨论, ESIPT 反应发生很快,切几乎在所有体系中都是有用的。然 而, ESIPT 过程也可以被周围媒介破坏掉从而形成各种同分异构体, 例如与溶剂 分子形成分子内氢键,或者是在碱性溶液中去质子化。因此 ESIPT 分子一般有 多重发射光谱,这来源于最初的分子和质子转移过的形式以及旋转异构体和原 体。此外,发射光谱的强度和波长随着周围环境的微小变化而变化,因为 ESIPT 过程包含很多

32、复杂的瞬间的化学和电子变化。 ESIPT 过程中这种对环境因子高敏感度在探测极性、粘度、 pH 、离子等的荧光探针是非常有益的。要将 ESIPT 分子应用在光电子中,需要高的发射效率和好的传输性能。然 而,典型的 ESPIT 分子在固体状态下有非常低的荧光原子效率,这是因为有时 会发生会发生浓度猝灭、同分异构体灭火作用、以及分子内电荷转移的转向。 ESPIT 分子中已经存在的同分异构体也会产生不良的发射带, 同时降低光电子设 备的稳定性。 另外, ESIPT 对环境敏感性的特征可能会吸设备长期的稳定性有害。 最近,已经开发了各种得到高效 ESIPT 荧光的方法,各种解决上述提出的 各种问题的研究也正在进行中。另一方面,许多能够突破 ESIPT 分子在光电子 应用中的出现的问题的各种信心的方法和概念也已经提出来了,这主要是基于 ESIPT 分子独特的而高效的光物理特性, 例如大量的斯托克斯迁移和固有的四级 光周。为了能讨论一下潜在的应用前景,下面将会针对 ESIPT 分子高度的荧光性 已经多功能性和他们在光学上的应用进行研究, 这些应用包括