1、方位高分辨和合成孔径第三章 方位高分辨和合成孔径要得到场景的二维平面图像, 同时需要距离和方位二维高分辨, 这一章主要讨论方位高分辨。雷达本质上是一种基于距离测量的探测系统, 容易获得高的距离分辨率, 方位分辨率是比较差的。 方位分辨率决定于雷达天线的波束宽度, 一般地基雷达的波束宽度为零点几度到几度,以窄一些的波束为例,设天线波束宽度等于0.01弧度(即约 0.57)为例,它在距离为 50 公里处的横向分辨约为 500 米,显然远远不能满足场景成像的要求。 需要大大提高方位分辨率, 即将波束宽度作大的压缩。天线波束宽度与其孔径长度成反比,如果要将上述横向分辨单元缩短到5米,则天线横向孔径应加
2、长 100 倍,即几百米长。这样长的天线,特别要装在运动载体(如飞机)上是不现实的,实际上对固定的场景可以用合成孔径来实现。3.1 合成阵列的概念3.1.1 合成阵列与实际阵列的异同现代天线阵列常用许多D阵元排列组成,图 3.1 示用许.多阵元构成的线性阵列, 阵列L的孔径 L 可以比阵元孔径 D图3.1 线性阵列长得多。图 3.1 的阵列可以是实际的,也可以是“合成”的。所谓合成是指不是同时具有所有的阵元, 而一般只有一个阵元, 先在第一个阵元位置发射和接收, 然后移到第二个阵元位置同样工作, 如此逐步右移, 直到最后一个阵元位置, 如果原阵列发射天线的方向图与单个阵元相同, 则用一个阵元逐
3、步移动得到的一系列远场固定目标(场景)信号与原阵列各个阵元的在形式上基本相同 (其不同点将在下面讨论),条件是发射载波频率必须十分稳定。下面通过分析证实上述结论。设发射载波信号为 ej 2 ( fc t 0 ) ( 0 是起始相位,是我们故意加上去,说明初相的影响) ,利用 2.2 节中三种时间(即全时间 t ,慢时间 tm 和快时间 t )的概念,设在 tm 时刻在第 m 个阵元发射包络为 p(t ) 的信号,则发射信号为s (t, tm)p(t)ej 2 ( fct 0 )( 3.1)t式中快时间 t t tm 。若在场景中有众多的散射点,设它们到第 m 个阵元相位中心的距离分别为Rmi
4、,子回波幅度为 Ai ( i 1,2,),则第 m 个阵元的接收信号为2Rmi2 fc ( t2Rmi )0 ( 3.2)sr (t, tm )Ai p(t)ecci若用发射的载波 s0 (t ) e j 2( f ct0 ) 与接收信号作相干检波,得基频信号为sb (t ,tm )sr (t ,tm ) s0*( t)2Rmij 2 f c( 2 Rmi )( 3.3)Ai p( t)ecci上式中没有全时间 t ,又由于目标是固定的,不随慢时间tm 变化,所以只要阵元位置准确, 什么时间测量都是一样的。 再强调一下, 条件是发射载波在全过实阵列 合成阵列sin xsin x2sin 2xx
5、x2xaa2单程 双程 双程图3.2 实际阵列和合成阵列的方向图的比较程必须十分稳定,在作( 3.3)式的相干检波时消去 t 和 m 隐含着这一条件。从以上讨论可知, 合成阵列的工作方式与实际阵列还是有区别的, 它不像实际阵列那样作为整体工作, 而是各个阵元自发自收。 为比较两者的特性, 最好用天线的主要指标,如方向图、波束宽度等作比较。假设各阵元等强度辐射,则实际天线的收或发的单程方向图为(sin x / x) ,其收发双程方向图为(sin x / x)2 ,它们的 分别为 0.88 / L 和 0.64 / L ,其中 L 为阵列长度。为了对场景成像,须作广域观测,即窄波束的阵列接收天线要
6、用数字波束形成覆盖全域, 并采用宽波束发射、多个窄波束接收的方式, 即实际阵列天线的波束由接收单程波束决定, 合成孔径阵列则不一样,阵元是宽波束的,阵元为收发双程,从( 3.2)式可见,阵元间的相位差为单程时的两倍, 其方向图为 sin 2 x / 2x ,其 3dB 波束宽度为 0.44,即合成阵列的有效阵列长度比实际阵列大一倍,而波束宽度只有实际阵列的一半。合成阵列可以在地面上移动实现, 而在飞机、卫星一类运动载体上更易于实现,飞机上安装一个一般的天线,相当于阵元,沿直线平稳飞行,在飞行过程中以重复周期 Tp 发射和接收信号,于是在空间形成了长的合成阵列。3.1.2 合成阵列的孔径长度和横
7、向分辨率对于实际天线,若孔径长度为 D ,工作波长为 ,则其 3dB 的波束宽度近似为BWK( 3.4)D式中 K 为加权展宽系数,前面已经提到,当天线为均匀辐(照)射时K 0.88 ,实际天线为降低波束副瓣电平,总要对沿阵列的辐射作锥削加权,从而使BW 有所展宽,在后面的讨论里我们近似取K 1 。有时我们还要用到波束第一对零点之间的宽度 nnnn2 BW2( 3.5)D前面曾提到,合成阵列由于阵元自发自收,其波束宽度为实际阵列的一半,近似为SBW2L( 3.6)由此可算出其横向分辨单元长度aaSBWRR( 3.7)2L式中 R 为场景中点目标到阵列相位中心的距离。为提高横向分辨率,即减小a
8、,应BW加大合成孔径长度L ,但 L 的加长是有R限制的,如图 3.3 所示,若实际阵列横向孔径为 D ,则在距离 R 处的照射宽度 LRCAB为L R图3.3LRBWR( 3.8)最大合成孔径长度的说明RD从图 3.3 可见,对于场景中心线上的任一点A ,只有在实际天线波束照射期间才有回波被接收。 因此,虽然飞机一直沿直线飞行下去, 而有效的最大合成孔径只有 LR ,将它代入( 3.8)式,得最小横向分辨单元长度 aMaM D / 2(3.9)上式表明,能得到的横向分辨率与目标距离无关, 这是容易理解的, 由于距离越远,则有效合成孔径越长, 从而形成的波束也越窄, 它正好与因距离加长而使横向
9、分辨单元变宽的效应相抵消,可保持横向分辨单元的大小不变。(3.9)式的结果还可从另一个方面来解释,图 3.3 中的飞机从上向下飞行,雷达对 A 点的视角是变化, 以 B 和 C 表示波束在场景中心线上的两端, 波束从上向下扫描,首先是其下端点 B 接触 A 点,扫过 LR 长度后,上端点离开 C 点,上述视角的变化为BW 。利用第一章转台目标横向分辨的结果 见( 1.6)式 a /2 BW,以 BW/ D 代入,得 a D / 2 ,其结果与( 3.9)式相同。这可以解释为在视角转动过程中, 横向位置不同散射点子回波的相位历程变化的过这里的 BW 为单程波束宽度,似用双程的更为合理。但过去的文
10、献均采用单程的,两者有一定的差别但不大,且此式为近似式。也可解释为 BW 为 - dB 的双程波束宽度。程不同,也就是照射多普勒频率不同,从而能加以分辨。如上所述,为了提高横向分辨率, 应减小天线横向孔径。 但天线孔径取多大还要考虑雷达其它因素, 例如孔径减小会使天线增益随之降低, 通常是有限制的。但( 3.9)式横向分辨率的限制是在天线射线方向不变方式下得到的,这样的方式是用来观测与航线平行的条带,称为条带模式( Stripmap mode),这时雷达射线对目标射线的转角受波束宽度限制。 如果天线波束指向可以改变, 为了更细致地观测某一较小的特定地区, 可以在飞行过程中不断调控天线波束在较长
11、时间指向该地区,这显然可对目标有更大的观测角, 而不受波束宽度限制, 这种方式为集中观测一特定区域,称为聚束模式( Spotlight mode)。后者在后面还要详细介绍。条带模式和聚束模式的示意图如图 3.4 所示。(a) 条带式 (b) 集束式图3.4 条带模式和聚束模式3.1.3 聚焦模式和非聚焦模式在天线技术里, 天线方向图及波束宽度等都是远场条件下分析的, 所谓远场即设电磁波为平面波。 实际上点辐射源的辐射为球面波, 只是在距离很远处, 球面波可用平面波近似。以阵列接收天线为例, 在平面波假设条件下, 根据来波方向和各阵元的空间几何位置,计算出各阵元上同一时间的信号; 发射天线也一样
12、, 根据要求的波束指向,在平面波假设条件下,从各阵元的激励信号计算空间场强与方向的关系,所得到的方向图只和方向有关,而和距离无关。用距离“很远”作为平面波近似的g条件是不科学的,“很远”究竟是多远?以图 3.5 的线性阵列接收点辐射源为LA 2例,若设入射波为平面波, 从阵列法线XpRo方向射入,则各阵元接收到的信号是同相的;严格地说,这只在 R时成立。如果 R 为有限值,波前应为图中所示的球面波,在同一时刻各阵元上接收球面波图3.5平面波近似条件的说明信号的相位是不相同,离阵列中心越远,相位的导前量也越大, 当将各阵元信号作相干处理而直接相加时,为使信号相位的不一致不产生大的影响, 对两端相
13、位的导前量应加以限制, 例如要求其不大于 / 2 ,雷达一般作双程工作,这里要求图中的单程波程差不大于 / 8(即双程波程差不大于 / 4 ),按图 3.5 的几何关系,得R2 (L/2)2 R /8即 R L2 / (3.10)或 L R 对一般雷达,上述条件总是满足的, 以 X 波段为例, 3 厘米,设孔径 L 3米,则远场条件为 R 300 米,这是不成问题的。但对同波段的合成孔径雷达就不同了,若合成孔径长度为 200 米,则( 3.10)式的远场条件为 R 1333 公里,而一般机载 SAR 只有几十公里,相差甚远;星载 SAR 一般为千余公里,但星载SAR 的合成孔径通常为几千米或更长,远场条件同样远远不能满足。因此,合成孔径雷达通常在近场条件下工作。为此,下面讨论近场条件如何实现相干接收,以及这时的天线方向图。设图 3.5 里的 p 是一个点目标,阵列为合成阵列,各阵元自发自收。从图中可见,阵列位置不同,到 p 点的距离也不同。设阵列上的某点 A ,距离阵列中心
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