完整版大学物理公式总结Word文档下载推荐.docx

1、1.16 竖直上抛运动gtv0y1 at 2y v0 t1 gt 22gy抛体运动速度重量vxv0 cosav0 sin av yxv0 cos a ?t抛体运动距离重量v0 sin a ?v02 sin 2a1.19 射程 X=g1.20 射高 Y=2ggx 21.21 飞翔时间 y=xtga 角加快度 d d 2角加快度 a 与线加快度an 、 at 间的关系v 2（R） 2R2dv da t = R Rdt dt牛顿第必定律： 任何物体都保持静止或匀速直线运动状态，除非它遇到作使劲而被迫改变这类状态。牛顿第二定律： 物体遇到外力作用时， 所获取的加快度 a 的大小与外力 F 的大小成正比

2、，与物体的质量 m 成反比；加快度的方向与外力的方向同样。1.37 F=ma牛顿第三定律： 若物体 A 以力 F1 作用与物体 B，则同时物体 B 必以力 F2 作用与物体 A ；这两个力的大小相等、方向相反，并且沿同向来线。万有引力定律：自然界任何两质点间存在着互相吸引力，其大小与两质点质量的乘积成正比， 与两质点间的距离的二次方成反比；引力的方向沿两质点的连线m1m2G为万有引力称量=6.67 F=Gr10 -11 N ? m 2 /kg 2重力 P=mg（g 重力加快度 ）重力 P=GMmr 2M有上两式重力加快度g=Gr 2 （物体的重力加快度与物体自己的质量没关，而紧随它到地心的距离

3、而变 ）1.43 胡克定律 F= kx （k 是比率常数，称为弹簧的劲度系数 ） 最大静摩擦力 f 最大 = 0 N （0 静摩擦系数）1.45 滑动摩擦系数 f= N （ 滑动摩擦系数略小于 0 ）第二章 守恒定律2.1 动量 P=mv牛顿第二定律d （mv）dPF=动 量 定 理 的 微 分 形 式Fdt=mdv=d（mv）F=ma=mt2Fdt v1d （ mv） mv 2 mv 1t 1冲量 I=Fdtt1动量定理 I=P 2 P1均匀冲力 F 与冲量I=t 2Fdt =F （t 2-t 1 ）均匀冲力 F Imv2mv1t 2 t1质点 系 的动 量 定 理 （F1 +F 2 ） t

4、=（m 1v 1+m 2 v2 ） （m 1v10 +m 2 v 20）左面为系统所受的外力的总动量，第一项为系统的末动量，二为初动量n2.13 质点系的动量定理：Fi tmi vimi vi 0ii 1作用在系统上的外力的总冲量等于系统总动量的增量 质点系的动量守恒定律（系统不受外力或外力矢量和为零）mivi =mi vi 0 = 常矢量Lp ? RmvR 圆周运动角动量R 为半径 dmvd 非圆周运动， d 为参照点 o 到 p点的垂直距离mvr sin 同上FdFr sinF 对参照点的力矩r ? F力矩dL作用在质点上的合外力矩等于质点角动量的时间变化率假如关于某一固定参照点，质点（系

5、）L常矢量所受的外力矩的矢量和为零， 则此质点关于该参照点的角动量保持不变。质点系的角动量守恒定律 I mi ri2 刚体对给定转轴的转动惯量 M I （刚体的合外力矩） 刚体在外力矩 M 的作用下所获取的角加快度 a 与外协力矩的大小成正比， 并于转动惯量 I 成反比；这就是刚体的定轴转动定律。 I r 2 dm r 2 dv 转动惯量 （ dv 为相应质元m vdm 的体积元， p 为体积元 dv 处的密度） L I 角动量 M Ia 物体所受对某给定轴的合外力矩等于物体对该轴的角动量的变化量MdtdL 冲量距MdtdL L L0 IIt0L 0L I常量WFr cosF ? r 力的功等

6、于力沿质点位移方向的重量与质点位移大小的乘积WabbadWba drF cos ds（ L）（ L ）ba F ?ba （F1F2Fn ） ? dr W1 W2协力的功等于各分力功的代数和N功率等于功比上时间lim F coss v 瞬 时功率F cos等于力 F 与质点刹时速度v 的标乘积vvmvdv1 mv 2 1 mv02 功等于动能的增Ek1 mv2 物体的动能Ek Ek0 协力对物体所作的功等于物体动能的增量（动能定理）mg（ hahb ） 重力做的功ab F ?（GMm ） （GMm ） 万 有 引rarb力做的功1 kxa1 kxb弹性力做的功W保abE pE p 势能定义mgh

7、 重力的势能表达式GMm万有引力势能1 kx 2 弹性势能表达式W外W内 EkEk0 质点系动能的增量等于所有外力的功和内力的功的代数和（质点系的动能定理） W外 W保内 W非内 Ek Ek0 守旧内力和不守旧内力 W保内 E p0 E p E p 系统中的守旧内力的功等于系统势能的减少许WnW非内 （ Ek Ep ） （Ek0 E p 0 ）EEk E p 系统的动能 k 和势能 p 之和称为系统的机械能 W外 W非内 E E0 质点系在运动过程中， 他的机械能增量等于外力的功和非守旧内力的功的总和 （功能原理）当、时，有E Ek如0 W非内果在一个系统的运动过程中的随意一小段时间内，外力对

8、系统所作总功都为零，系统内部又没有非守旧内力做功，则在运动过程中系统的动能与势能之和保持不变， 即系统的机械能不随时间改变，这就是机械能守恒定律。1 mv2mgh1 mv0mgh0 重力作用下机械能守恒的一个特例kx 2mv0kx02 弹性力作用下的机械能守恒第三章 气体动理论1 毫米汞柱等于 1标准大气压等户 760毫米汞柱10 5 Pa热力学温度 T=273.15+tP1V1P2V2常量 即P V= 常量3.2 气体定律T2TT1阿付伽德罗定律：在同样的温度和压强下，1 摩尔的任何气体所占有的体积都同样。在标准状态下，即压强P0 =1atm 、温度 T0 时，1 摩尔的任何气体体积均为 v

9、0=22.41 L/mol3.3 罗常量 N a=6.022 mol -13.5 普适气体常量 RP0 v0国际单位制为：T0J/（mol.K）压强用大气压，体积用升 8.206 10 -2 atm.L/（mol.K）（质3.7 理想气体的状态方程： PV=RT v=M mol量为 M ，摩尔质量为 M mol 的气体中包括的摩尔数）（R为与气体没关的普适常量，称为普适气体常量 ）理想气体压强公式P= 1 mnv 2（n=N 为单位体积中3V的均匀分字数，称为分子数密度；m 为每个分子的质量， v 为分子热运动的速率）MRTNmRTP=N A mVV N AT nkT （ nM mol V为气

10、体分子密度， R 和 N A 都是普适常量，两者之比称为波尔兹常量 k=1.38 10 23J/KN A 气体动理论温度公式：均匀动能 t kT （均匀动能只与温度相关 ）完好确立一个物体在一个空间的地点所需的独立坐标数量， 称为这个物体运动的自由度。 双原子分子共有五个自由度，此中三个是平动自由度，两个适转动自由度，三原子或多原子分子，共有六个自由度）分子自由度数越大，其热运动均匀动能越大。每个拥有同样的品均动能 1 kT t i kT i 为自由度数， 上边 3/2 为一个原子分子自由度 1 摩 尔 理 想 气 体 的 内 能 为 ：E=NAN A kTRT3.15 质量为M ，摩尔质量为

11、M mol 的理想气体能能为E= E0E0M mol 2气体分子热运动速率的三种统计均匀值3.20 最概然速率 （就是与速率散布曲线的极大值所对应哦速率，物理意义：速率在 p 邻近的单位速率间隔内的分子数百分比最大）p2kT1.41 kT （温m度越高，p 越大，分子质量m 越大p ）3.21 由于 k=N A 和 mNA=Mmol因此上式可表示为2RTpmNA8kT8RT3.22 均匀速率 v3.23 方均根速率 v23RT三种速率， 方均根速率最大， 均匀速率次之， 最概速率最小； 在议论速率散布时用最概然速率， 计算分子运动经过的均匀距离时用均匀速率， 计算分子的均匀平动动能时用分均根第

12、四章 热力学基础热力学第必定律 ：热力学系统从均衡状态 1 向状态 2的变化中，外界对系统所做的功 W 和外界传给系统的热量 Q 两者之和是恒定的，等于系统内能的改变 E2 -E14.1 W +Q= E 2-E14.2 Q= E2-E 1 +W 注意这里为 W 同一过程中系统对外界所做的功（ Q0 系统从外界汲取热量； Q0 系统对外界做正功；W0 系统对外界做负功）4.3 dQ=dE+dW （系统从外界汲取细小热量 dQ ，内能增添细小两 dE, 对外界做微量功 dW4.4 均衡过程功的计算 dW=PS dl =P dVV2 W= PdVV14.6 均衡过程中热量的计算Q=T1） （C 为摩

13、C（T2尔 热 容量，1 摩尔 物 质温 度 改变 1 度所 吸 收或 放 出的热量 ）4.7 等压过程： Q pC p （T2T1 ） 定压摩尔热容量只有一部分用等容过程： QvCv （T2T1 ）定容摩尔热容于增添系统的内能，其他部分关于外面功）内能增E2-E 1=i R（T2C pC vR （1摩尔理想气体在等压过程温度升i RdT高 1度时比在等容过程中要多汲取dE焦耳的热量，用来转变成体积膨胀时对外所做的功， 因而可知， 普适气4.11 等容过程P或 P1P2体常量 R 的物理意义： 1 摩尔理想气体在等压过程中升温1 度对外界所做的Q v=E 2 -E1 =Cv （T1 ） 等容过程系统功。不 对 外泊松比界做功；Cv等 容 过i R2 R程 内 能变化等温变化或PV4.14 等压过程P1V1 ln或 WP（V2V1 ）R（T2RT lnPdV等温过程热容量计算：QT