物理光学实验讲义.docx

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物理光学实验讲义

物理光学实验

华中科技大学光电子科学与工程学院

2011.9

前言

本实验教材是根据光电子科学与工程学院物理光学教学大纲中规定的实验要求选编的。

本实验教材共选入8个实验。

内容涉及光的干涉、衍射、偏振等方面。

本实验教材所列实验项目均选自本院物理光学实验室参编及长期使用的《物理光学实验》，适用于光电子信息类专业学生使用，亦可作为非光电类专业学生的选修教材。

光学实验室的一般规则

光学实验要求测量精度高，所用仪器和装置比较精密，对测量条件、周围环境以及对实验者的实验技能都有较高的要求。

因此，在做实验之前，除必须认真阅读实验教材及有关资料，了解清楚实验的目的、原理、方法、步骤和要求外，进入实验室后还必须自觉遵守实验室的规则和对某些实验的特殊要求。

现将实验室的一般规则叙述如下：

1.光学仪器多是精密贵重仪器。

取放仪器时，思想要集中，动作要轻、慢。

在没有了解清楚仪器的使用方法之前，切勿乱拧螺丝，碰动仪器或随意接通电源。

2.大部分光学元件用玻璃制成，光学面经过精细抛光，一般都具有Ra0.010的粗糙度。

使用时要轻拿轻放，勿使元件相互碰撞，挤压，更要避免摔坏；暂时不用的元件，要放回原处，不要随意乱放，以免无意中将其扫落地面导致损坏。

3.人的手指带有汗渍脂类分泌物，用手触摸光学面会污染该光学面，影响其透光性和其它光学性质。

因此，任何时候都不能用手去触摸光学表面，只能拿元件的磨砂面。

正确的姿势如图所示。

4.不要对着光学元件和光学系统讲话，打喷嚏和咳嗽，以免涎液溅落镜面造成污痕。

5.光学面若落有灰尘，应先用干净、柔软的脱脂毛刷轻轻掸除，或用“橡皮球”吹除。

严禁用嘴去吹。

一般不能随意擦拭光学表面。

必要时可用脱脂棉球蘸上酒精乙醚混合液轻轻擦拭，切忌用布直接擦拭。

6.光学面上若沾有油污等斑渍时，不要立即动手擦拭。

因为很多光学表面镀有特殊的光学薄膜，在擦拭之前，一定要了解清楚情况，然后再在教师或实验工作人员指导下，采取相应的措施，精心处理。

7.光学仪器中有很多经过精密加工的部件。

如光谱仪和单色仪的狭缝、迈克耳逊干涉仪的蜗轮蜗杆、分光计的读数度盘等，都要小心使用，按规则操作，切忌拆御仪器，乱拧旋钮。

8.要讲究清洁卫生，文明礼貌，不得大声喧哗，打闹。

9.实验完毕，要向指导教师报告实验结果和仪器的使用情况。

整理好仪器，填写仪器使用卡，经允许后方可离开实验室。

实验程序框图

了解实验原理与内容

↓

根据实验原理与内容设计实验方案，选定仪器与光学元件

↓

看说明书，了解仪器使用方法

↓

调试仪器或光路，拟定实验步骤

↓

方案实施，调试出实验现象

↓

对实验现象进行观察与分析，测定实验数据

↓

写实验报告，要求反映实验过程，对实验现象进行分析，思考问题，

数据处理（若有问题可重复实验）

⏹自己动手为主：

一定要亲自做实验，对实验现象进行分析，

培养独立自主的能力，会有成就感。

⏹老师指导为辅：

问题不包办，只做点拨提示，保证实验正常

进行。

目录

前言

光学实验室的一般规则

实验程序框

实验一菲涅耳双棱镜干涉及应用…………………………………….1

实验二迈克耳逊干涉仪……………………………………………….6

实验三用法布里－－珀罗（F－P）干涉仪测量钠双线的波长差…..13

实验四双光源衍射法测量光谱仪狭缝宽度………………………...19

实验五衍射光栅分光特性测量……………………………………...24

实验六偏振光的获得与检测………………………………………...30

实验七电光调制实验………………………………………………...37

实验八声光调制实验………………………………………………...47

实验一菲涅耳双棱镜干涉及应用

[实验目的]

1．观察和研究双棱镜产生的干涉现象；

2．测量干涉滤光片的透射波长λ0。

[仪器和装置]

白炽灯，干涉滤光片，可调狭缝，柱面镜，菲涅耳双棱镜，双胶合成象物镜，测微目镜。

[实验原理]

菲涅耳双棱镜装置如图1－1a所示，它由两个相同的棱镜组成，两个棱镜的折射角α很小，一般约为

。

从点（或缝）光源S来的一束光，经双棱镜折射后分为两束。

从图中可以看出，这两折射光波如同从棱镜形成的两个虚象S1和S2发出的一样，S1和S2构成两相干光源，在两光波的迭加区产生干涉。

ab

图1—1双棱镜干涉原理图

从图1－1b看出，若棱镜的折射率为n，则两虚象S1、S2之间的距离

（1—1）

干涉条纹的间距

（1—2）

当取n=1.50时，则有

（1—3）

可解出

（1—4）

若在迭加区内放置观察屏E，就可接收到平行于脊棱的等距直线条纹。

当用白光照明时，可接收到彩色条纹。

利用图1—2可导出干涉孔径角

（1—5）

光源临界宽度

（1—6）

从式（1—5）、式（1—6）看出，当

=0时，β=0，光源的临界宽度b变为无穷大。

此时，干涉条纹定域在双棱镜的脊棱附近。

b为有限值时，条纹定域在

（1—7）

的区域内。

图1—2双棱镜干涉的几何关系图

[内容和步骤]

1．调节光路，观察和研究双棱镜干涉现象

（1）按图1—3所示，将光学元件与装置安放在光具座上。

调节光学系统，使其满足同轴等高的要求。

（2）取

≈200mm,

≈1200mm,按λ=550nm,a=

，n=1.50计算出b的数值。

置狭缝宽度bt=b/4,调节棱镜的脊棱与狭缝方向平行，直到使得测微目镜视场里出现清晰的干涉条纹为止。

增大或减小狭缝宽度b,观察干涉条纹对比度的变化，并给予解释。

图1—3双棱镜干涉实验装置图

1-白炽灯2-滤光片3-柱面镜4-狭缝5-双棱镜6-成象物镜7-测微目镜

*（3）在狭缝光源前依次安放具有不同波长带宽的滤光片，观察干涉条纹对比度的变化，并解释之。

2．测量干涉滤光片中心透射长λ0。

由式（1—3）看出，为了测量λ0，需要在一定的精度范围测定d、l、

与e值

（1）测定d值

图1—4二次（共轭）成象法测量d值

如图1—4所示，通常S1、S2和S并不在与图面垂直的同一平面内，而D和A又应从S1S2处测量才算准确，故测量d时，采用二次（共轭）成象法，即成象物镜6在第一个位置时，若从测微目镜中测得S1，S2的两个实象

1，

2之间的距离d1，据物象关系，则有

（1－8）

物镜6在第二个（共轭）位置成象时，则有

（1－9）

由上两式可解出

（1—10）

实验中，对d值的测量不应少于三次，然后取其平均值

。

（2）D的计算

设物镜6从第一个位置移置至第二个（共轭）位置的位移量是C,则C=B－A，而D=l+l’=A+B，再与和式（1—9），式（1—10）联立，消去A、B，可得到：

（1—11）

由各次测量C、d1、d2值，计算相应的D，然后取其平均值

。

（3）测量条纹间距e

用测微目镜测出10条以上明（或暗）条纹的宽度，计算出干涉条纹间距e。

多次重复测量，取其平均值

。

（4）将

各值代入式（1—4）计算干涉滤光片中心透射波长λ。

（5）计算λ0的相对误差与标准误差，分析误差产生原因。

[思考题]

1．如果给你多块双棱镜，你能否从其外形以及棱镜所产生的干涉条纹来比较它们质量的优劣？

2．如果狭缝方向与脊棱稍不平行，就看不见干涉条纹，为什么？

附录关于标准误差

根据误差理论，剩余误差定义为：

（1—1ˊ）

式中，

i是对量

的第i次测量值。

是对量

进行n次测量的算术平均值，即

（1—2ˊ）

由贝塞耳公式可知，单次测量的标准误差表示为

（1—3ˊ）

式中

是剩余误差的平方和，即

（1—4ˊ）

实验二迈克耳逊干涉仪

[实验目的]

1．熟悉迈克耳逊干涉仪的结构，学会调节和使用迈克耳逊干涉仪的方法；

2．观察和研究非定域干涉、定域干涉现象；

3．观察和测量不同光源的相干长度；

4．测定He-Ne激光波长。

[仪器和装置]

迈克耳逊干涉仪，He—Ne激光器，白炽灯，钠光灯。

迈克耳逊（以下简称迈氏）干涉仪，最初是为研究地球和“以太”的相对运动由迈克耳逊设计的，后来在光谱学和标准米原器校正中加以使用，是历史上最著名的干涉仪。

它的结构简单，精度高，是许多现代干涉仪的原型。

图2—1是迈氏干涉仪的光路图，图2—2是国产WSM—100形迈氏干涉仪的外形。

如图所示，仪器的干涉系统与观察测量系统都安装在稳定的底座9上。

图2—1迈克耳逊干涉仪光路原理图图2—2WSM—100形迈氏干涉仪外形图

干涉系统由分光板G1，补偿G2，平面反射镜M１和M２组成。

G1、G2是两块材料相同、形状一样的平行平面玻璃板。

在G1的后表面上镀有银或铝的半透半反射膜A。

从图2—1可以看出，不加G2时，光束I经过G1三次，而光束Ⅱ只经过一次。

这种不对称性，对单色光干涉并不重要，但在白光干涉时，由于G1的色散会对不同波长的光波产生附加光程差，加入G2可以补偿这种附加光程差，以便得到清晰的白光干涉条纹。

3、4为平面反射镜M2的微调旋钮，在M1、M2后还有三只可调螺旋8，用以调节M1、M2间的相对倾角。

安装时，要求G1平行于G2。

M1、M2与G1、G2约成45°夹角。

在图2—1中，

2是M2在半反射面A中的虚象，位于M1附近。

干涉条纹可认为是M1、

2的反射光在干涉场中迭加相干的结果。

观察测量系统由导轨7，粗调手轮1，微调手轮2，读数窗5，观察屏6组成。

M1由精密丝杆带动可在导轨7上平移，旋转手轮1或2，可改变M1和

2之间的距离d。

在本仪器中，M1镜的移动范围约为100mm，读数精度为10-4mm，可估读到10-5mm。

M1的位置由三部分读数之和决定，这些读数是导轨左侧的毫米标尺读数（mm）、读数窗5显示的读数（10—2mm）与微调手轮2的读数（10—4mm）。

在一次测量中，手轮5和2应单向旋转，以避免逆转空回引起测量误差。

[实验原理]

根据干涉理论，迈氏干涉属于分振幅双光束干涉类型。

图2-1中，考察点P处的光程差

（2—1）

式中，d为M1、

2之间的距离；θ为S在M1上的入射角。

迈氏干涉仪产生条纹的特性与光源特性、照明方式和M1与

2之间的相对位置有关。

现将具体情况分析如下：

1.等倾干涉（定域干涉）

当M1平行于

2并用准单色扩展光源照明时，产生等倾干涉。

这时干涉条纹定域在无穷远处或透镜L的焦平面上。

用聚焦于无穷远处的望远镜或眼睛可以直接观察。

图2-3说明了产生等倾圆环干涉条纹的过程。

对于中央圆纹，由于θm＝０，光程差△＝２d=moλ最大，干涉级次mo最高，而后向外，依次降低。

若入射光波长λ和

固定不变，中央圆纹的干涉级次m将随空气平板厚度d而变化。

当移动Ｍ１使d增大或减小λ／２时，中心处就向外“产生”或向内“消失”一个圆环。

在中央圆纹附近，可认为sinθm≈θm，因此相邻两条纹的角间距可表示为

　　　　　　　　（2－2）

式中，△θm=θm－θm+1，负号表示内环干涉级次（m+1）高于相邻的外环干涉级次m；

是平均角距离。

式（2－2）表明，当d一定时，相邻两条纹的角间距△θm正比于光波长λ反比于入射角θm。

因此，在Ｌ的焦面平面上内环宽而疏，外环细而密，呈非均匀状态分布。

2．等厚干涉（定域干涉）

若Ｍ１稍不垂直于Ｍ２，则Ｍ１与

就构成一个夹角很小的空气楔，如图2－4a所示。

用单色平面波照明时，式（2—1）中的

为定值，干涉条纹是d等于常数的点的轨迹，称为等厚干涉条纹。

它们是一组平行于楔棱的等距直线。

定域在楔表面上或楔表面附近。

将眼睛或成象物镜调焦于楔表面附近，就可直接观察到这种等厚干涉条纹。

若用扩展光源照明，在交棱附近，即观察面积很小时，可认为cosθ的影响很小，因此在交棱附近可观察到一组近似的等厚直线纹，如图2—4b所示。

远离楔棱处，即观察面积较大，则d和cosθ都对干涉条纹的形状产生影响。

由式（2—1）看出，在△为常数时，若d增大，则0也相应增大，因此得到一组凸向楔棱的曲线条纹，称为混合条纹。

采用白光时，在M1和

2的交棱附近，可观察到几级彩色条纹。

在d=0处，形成中央零级白（或黑）色条纹。

图2—3等倾干涉光路原理图图2—4等厚干涉条纹与混合条纹

M1、M2—平面反射镜G—分光板

S—扩展光源L—成象物镜F—观察屏

3．单色非定域干涉

用单色点光源照明干涉仪时，将观察屏放入波场迭加区的任何位置处，都可观察到干涉条纹，这种条纹称为非定域干涉条纹。

图2—5所示为利用迈氏干涉仪产生非定域干涉条纹的原理。

是照明单色点光源S在G1中的镜象，如果

2平行于M1（图２—5a），

1、

2分别是

在M1、

2中的象，则

、

1和

2三者共直线，且此直线垂直于M1和

2。

观察屏６位于垂直于直线的任何位置时，都可接收到与等倾干涉类似的圆环形干涉条纹，如图2—5a所示。

若

2不平行于M1（图2—5b），则

2发生位移，当改变M1、

2之间的距离时，在观察屏6上，可依次观察到各种形状的曲线条纹以至直线条纹，如图2—5b所示。

与等倾圆纹一样，若

2平行于M1，当间距d每改变λ/2时，屏幕中心就“产生”或“消失”一个圆纹。

连续改变d，若中心处“产生”或“消失”N个圆纹，则M1镜的位移量△d为

（2—3）

测出△d及N，就可计算出照明光源的光波长λ。

本实验中的单色点光源，是用凸透镜会聚He-Ne激光光束得到的。

图2—5非定域干涉条纹的形成

4．相干长度L的测量

任何实际光源发出的光波，其波列长度都不是无限长的严格单色光，总是具有一定的光谱宽度△λ。

△λ越小，波列长度越长；△λ越大，波列长度越短。

在迈氏干涉仪中，经M1和M2反射的两光束迭加时，若它们的光程差大于波列长度，则因它们不是由同一波列分割成的两束光，故不能产生干涉，只有当光程差小于波列长度时，由同一波列分割成的两束光才能叠加相干。

能够产生干涉的最大光程差，称为相干长度L，它就是波列长度。

相干长度L与光谱宽度的关系为

L=λ2/△λ（2—4）

光波通过相干长度所需的时间称为相干时间，即

τ=L/c（2—5）

式中，c为光速。

利用相干长度和相干时间，可以描述光源非单色性对干涉现象的影响。

在本实验中，通过改变M1、

2之间的距离d，观察条纹对比度的变化，直至对比度变为零，就可测出光源的相干长度L。

[内容和步骤]

1.调节能M1垂直于M2即调节M1平行于M2`。

如图2—6所示放置仪器，在扩束镜后面放置一张白纸或毛玻璃屏，用眼睛观察，调节激光器的方位，使激光束覆盖G1镜。

眼睛从分光镜向反射镜M1方向观察，可看到到两组横向分布的小激光斑点，细心调节8和3、4，使两组小激光斑点一一对应重合，此时M1与M2就大致垂直了。

2.非意域干涉条纹的调节和观察

如图2—6所示，并参考图2—2在激光器前放一短焦距扩束物镜，使激光束先会聚成一点光源后再射向G1，位于E处毛玻璃屏６可接收到干涉条纹，仔细调节8和3、使干涉圆环圆心位于现场中央。

图2－6调节Ｍ１垂直于Ｍ２

（1）移动毛玻璃屏6，观察是否在每一位置都能接收到干涉条纹？

为什么?

（2）改变手轮2的旋向，观察和总结圆环的“产生”或“消失”以及它们的疏密随d值变化的规律性。

3.测量Ｈe-Ne激光光波波长

单向旋转手轮2，将非定域干涉圆纹中心调至成暗斑或亮斑。

记下此时M1镜的位置d1;转动手轮2移动M1镜，数出从中心“产生”或向中心“消失”100~200个干涉圆环，记下这时M1的位置d2，两次读数之差即为M1的移动量d，利用式（2-3）计算Ｈe-Ne激光光波波长。

4.等倾条纹的调节和观察

在扩束物镜后面放一块毛玻璃，将球面波散射成为扩展面光源，在E处用眼睛或聚焦于无穷远处望远镜可看到一组以眼球或望远镜的轴为中心的同心圆条纹，仔细调节3和4，上下左右平移眼睛时，若各环的大小不变，仅仅是圆心随眼睛而移动。

这时看到的圆纹就是等倾干涉条纹。

移动M1，观察、归纳并解释条纹随d而变化的规律。

用观察屏6代替眼睛或望远镜，观察在该屏上是否能接收到干涉条纹。

若将散射屏逐渐靠近扩束物镜，再观察在屏6上是否出现干涉条纹，解释观察到的现象。

5.等厚干涉条纹的调节和观察

在第四步的基础上（还是在扩束镜后使用毛玻璃片），移动M1镜使圆纹变粗。

当视场中只剩下极少数圆纹时，微调3和4，使

2和M1间构成一个很小的夹角。

用眼睛对M1镜面附近调焦，可看到近似于等厚干涉的直线条纹。

改变

2，M1间的夹角大小和M1镜的位置，就可观察到条纹间距及条纹曲率半径的变化，总结其规律性。

6．白光干涉条纹的调节和观察

测量白光光源的相干长度和透明介质薄片的折射率。

（1）在第五步的基础上（扩束镜后使用毛玻璃片观察等厚干涉条纹），调出曲率半径较大的曲线纹。

旋转手轮2，使条纹向圆心方向收缩，至条纹逐渐变直但还能判断曲率半径的方向没有发生变化时，换上扩展白光光源，继续缓慢地沿原方向旋转手轮2，直到在视场中观察到彩色的直线条纹为止。

彩色条纹的中央白（或黑）色条纹就是M1和

2的交线。

旋转手轮2，使零级条纹位于视场中央，记下M1镜所在的位置，缓慢旋进手轮2至视场中彩色条纹刚刚消失为止。

记录此时M1镜的位置，重复操作三次。

设白光平均波长λ=550nm，由L=2d，利用式（2—4）及（2—5）计算白光光源的相干长度、谱线宽度和相干时间。

（2）判断出使M1镜移向观察者时手轮2的旋转方向，沿此方向调出白光干涉条纹，并使零级条纹位于视场中央，记下M1镜的位置。

在M1镜前插入厚为

折射率为n的显微镜盖玻璃片。

由于光束I增加了光程差

，白光干涉条纹移出视场。

继续沿原方向转动手轮2，若补偿的光程差

，则白光干涉条纹将重新出现。

记下此时M1镜的位置，测出薄片的厚度

，就可算出折射率n。

若在M1镜前加一块厚度与G1板相等的平行平板，能否重新调出白光干涉条纹？

为什么？

7．测量钠黄光的相干长度

（1）He—Ne激光器发射的激光波长λ=632.8nm，△λ=10-4~10-8nm。

用我们的迈氏干涉仪能否测出其相干长度？

为什么？

你观察的结果如何？

（2）钠黄光的平均波长为589.3nm。

以钠光灯光作源，用等倾干涉圆环测出相干长度。

调出纳黄光的等倾干涉条纹，移动M1镜可观察到条纹对比度的周期性变化，单方向旋转手轮2，测出使圆条纹由最清晰（或最模糊）变为最模糊（最清晰）的M1镜的位置改变量d值，由L=2d，利用（2—4）和（2—5）计算钠黄光的相干长度L，光谱宽度△λ和相干时间τ值。

重复操作三次，取其平均值，并与白光干涉的结果比较。

[思考题]

1.观察等厚干涉条纹时，能否用点光源照明？

为什么？

2.移动M1镜时，如何判断等效空气层的厚度是在增大（或减小）？

如何判断空气楔楔角方向？

3.本次实验引起测量误差的原因有那些？

如何提高测量精度？

[注意事项]

1．迈克耳逊干涉仪的光学元件全部暴露在外，使用时不得对着仪器说话、严禁用手触摸光学元件。

2．调节与测量时用力要适当，特别要注意调节M1、M2背面的螺钉时，用力不能过度，否则轻者使镜面变形，影响测量精度；重者将损伤仪器。

3．移动M1时，不能超过丝杆行程。

要注意蜗轮副的离合，以免损伤齿轮。

实验三用法布里－珀罗（F－P）干涉仪

测量钠双线的波长差

[实验目的]

1．了解F—P干涉仪的结构，掌握调节与使用F—P干涉仪的方法；

2．用F—P干涉测定纳双线的波长差。

[仪器和装置]

F—P干涉仪，钠光灯，测量望远镜等

法布里—珀罗（F—P）干涉仪是由两块间距为h，相互平行的平面玻璃G1和G2组成，如图3—1所示。

为了获得明亮细锐的干涉条纹，在两板相对的内表上镀有高反射铝膜或多层介质膜，两反射面的平面度要达到

波长，同时，还应严格保持平行。

为了避免G1、G2外表面反射光的干扰，通常将此两板做成有一小楔角。

使用时，常将G2固定，G1可连续地在精密导轨上移动，以调节两板间的间距h，这种装置称为F—P干涉仪。

如果将两板用热膨胀系数很小的材料做成的间隔圈固定起来，则称为F—P标准具。

图3—1F—P干涉仪光路原理图

F—P干涉仪属于分振幅多光束干涉装置。

可用有一定光谱宽度的扩展光源照明，在透镜L的焦平面上将形成一系列很窄的等倾亮条纹。

与迈克耳逊干涉仪产生的双光束等倾干涉条纹比较，F—P干涉仪的等倾圆纹要细锐得多，如图3—2所示。

一般情况下，测量迈氏仪产生的圆条纹时读数精度为

条纹间距左右，对F—P干涉仪产生的圆条纹，其读数精度可高达条纹间距的

。

因此，F—P干涉仪常用于高精度计量技术与光谱精细结构分析。

F—P干涉仪的外形如图3—3所示。

其基座和观察测量系统是可以和迈克耳逊干涉仪通用的。

将迈克耳逊干涉仪的双光束干涉系统换装上F—P多光束干涉系统，就构成F—P干涉仪。

事实上，仪器的许多产生厂家都是将这两种干涉系统同时配套供应的。

图3—2两种干涉仪产生的条纹的比较

a）F—P干涉仪产生的多光束干涉条纹b）迈氏干涉仪产生的双光束等倾干涉条纹

图3—3F—P干涉仪外形

G1—可移动平面镜G2—固定平面镜1—测量系统粗调手轮班2—测量系统微调手轮3—G1G2倾角调节螺旋4—G2的微调旋钮

[实验原理]

在等倾干涉中，设干涉圆纹的中心级次为mo，由于mo不一定是整数，故可写成

mo=m1+ε

式中，m１是最靠近中心的亮条纹的整数干涉级次，而ε是小于1的分数。

从中心向外计算，第N个亮条纹的干涉级次显然是[m1－（N－1）]，因而该条纹的角半径

为

与之对应的圆纹直径为

（3—1）

式中，f为图3—1中的透镜L的焦距，n′是F—P干涉仪周围介质的折射率，n是G1、G2两板间介质的折射率，h是G1、G2间的间距，λ是照明光波长。

从干涉场中，测出第i，j两条圆纹的直径Di、Dj，由式（3—1）就可计算出与之对应的h值。

如果投射到F—P干涉仪上的光波中含有两个光谱成分λ1、λ2，其平均波长为

，则在L的焦平面上，可以得到分别用实线（λ2）和虚线（λ1）表示的两组同心圆条纹（λ2>λ1）。

如图3—4所示。

两波长同级条纹的角半径稍有差别。

对于靠近条纹中心的某点（θ

0），两波长干涉条纹的级次差

另外，由图3—4可知

图3—4波长λ1和λ2的两组等倾圆纹

式中，

是两波长同级条纹的相对位移量，e是同一波长的条纹间距，比较上两式，当λ1

λ2时，可得到

（3—2）

式中，平均光波长

由分辨本领较低的分光仪预先测定或给出。

因此，只要测出e、△e和h就可按式（5—2）计算出波长差△λ。

应该注意的是，利用上述方法测量△λ时，如果发生了干涉条纹级次交错现象，则△e应在测量值的基础上要加上一个e。

根据前面实验原理，透射光的加强条件为

若只考虑干涉条纹的中心处（cos＝1），当λ1的亮纹位于λ2的两相邻亮纹的中央时，有

（3—3）

其中1＞2。

当动镜继续移动，经过二环系重合，再度居中时，

（3—4）

从（3—4）式减去（3—3）式，得到

若1和2波长差很小，近于相等，则得

（3—5）

此实验中，1可用平均值

[内容和步骤]

1.调试仪器（图3—3）

（1）转动手轮1将G1与G2间的间距调