电除尘基础.docx

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电除尘基础

第一章、理论常识———————————————————4

第一节：

电除尘常用术语————————————————

第二节：

电除尘器机理—————————————————

第三节：

电除尘器高压供电设备—————————————

第二章电除尘器简介————————————18

第三章电除尘器常见的故障———————————34

第四章电除尘器运行维护管理导则（国家标准）——42

第五章电除尘器（国家标准）——————————56

第一章、理论常识

第一节：

电除尘常用术语

1、台：

具有一个完整的独立外壳的电除尘器称为一台。

2、室：

在电除尘器内部由外壳（或隔墙）所围成的一个气流的流通空间称为室。

一般电除尘器为单室，有时也把两个单室并联在一起，称为双室电除尘器。

3、电场：

沿气流流动方向将各室分为若干区，每一区有完整的收尘极和电晕极，并配以相应的一组高压电源装置，称每个独立区为收尘电场。

卧式电除尘器一般设有二个、三个或四个电场，特别需要时也可设置四个以上的电场。

有时为了获得更高的除尘效率，或受高压整流装置规格的限制，也可将每个电场再分成二个独立区或三个独立区。

每个独立区配一组高压电源供电。

4、电场高度（M）：

一般将收尘极板的有效高度（既除去上下两端夹持端板的收尘板高度）称为电场高度。

5、电场通道数：

电场中两排极板之间的空间称为通道，电场中的极板总排数减一为电场通道数。

6、电场宽度（m）：

一般将一个电场最外侧两个阳极排中心平面之间的距离，称作电场宽度。

它等于电场通道数与同极距（相领两排极板的中心距）的乘积。

7、电场截面（㎡）一般将电场高度与电场宽度的乘积称为电场截面.它表示电除尘器规格大小的主要参数之一.

8、电场长度（m）：

在一个电场中，沿气流方向一排收尘极板的长度（即每排极板的第一块极板的前端到最后一块极板末端的距离）称为单电场长度。

沿气流方向各个电场长度之和。

称作电除尘器的总电场长度，简称电场长度。

9、处理烟气量（m³／s）：

即被净化的烟气量。

通常指工作状态下电除尘器入口与出口烟气流量的平均值.它等于工作状态电除尘器入口处的烟气流量与除尘器漏风率的一半之和。

10、电场风速（m/s）：

烟气在收尘电场的平均流动速度，称为电场风速。

它等于进入电除尘器的烟气流量与电场截面之比。

11、停留时间（s）：

烟气流经电场长度所需要的时间称为停留时间，它等于电场长度与风速之比。

12、收尘板面积（㎡）：

指收尘极板有效的投影面积。

由于极板的两个侧面均起收尘作用，所以两面均应计入。

每一排收尘极的收尘面积为电场长度与电场高度乘积的二倍。

每一个电场的收尘面积为一排极板的收尘面积与电场通道数的乘积。

一个室的收尘面积为单电场收尘面积与该室电场数的乘积，一台电除尘器的收尘面积多指一台电除尘器的总收尘量。

13、比收尘面积（㎡S/m³）：

单位流量的烟气所分配到的收尘面积称为比收尘面积。

它等于收尘极板面积（㎡）与烟气流量之比。

比收尘面积的大小，对电除尘器的除尘效果影响很大，它是电除尘器的重要结构参数之一。

14、驱进速度（m/s）：

荷电悬浮尘粒在电场力的作用下向收尘极极板表面运动的速度称为尘粒的驱进速度。

它与电场强度、空间电荷密度、粒子性质等多种因素有关，因此不同粒子的驱进速度悬殊很大。

工程中通常采用的有效驱进速度（We）它是根据某一电除尘器实际的收尘面积（A），处理烟气量（Q），以及实际效率（∩），利用多依奇效率公式∩＝１－ｅｘｐ（－Ａ／ＱＷ）反算出来的。

它包含了电极结构、电源质量、供电特性、电场强度、尘粒性质、浓度变化、粒径大小、电场风速、烟气温度、气流分布、积灰厚度、振打效果、二次扬尘等很多因素的综合影响。

它是电除尘器性能进行比较和评价的重要参数，也是电除尘器设计的关键数据。

通常以㎝／s单位来表示。

15、除尘效率（％）：

含尘烟气流经除尘器时，被捕集的粉尘量与原有粉尘量之比称为除尘效率。

它在数值上近似等于额定工况下除尘器进、出口烟器含尘浓度的差与口烟气含尘浓度之比（精确的数值还是应用漏风系数进行修正）。

除尘效率是除尘器运行的主要指标。

16、一次电压（V）：

输入到整流变压器初级侧的交流电压。

17、一次电压（A）：

输入到整流变压器初级侧的交流电流。

18、二次电压（KV）：

整流变压器输出的直流电压。

19、二次电流（mA）：

整流变压器输出的直流电流。

20、电晕放电：

在相互对置着的电晕极（放电极）和收尘电极之间，通过高压直流电建立起极不均匀的电场，在电晕线（或芒刺尖端）附近的场强最大。

当外加电压升到某一临界值（即电场达到了气体击穿的强度）时，在电晕极附近很小范围内会出现兰白色辉光并伴有咝咝的响声，这种现象称为电晕放电。

它是由于电晕极处的高电场强度将其附近的气体局部击穿所引起的。

外加电压越高，电晕放电越强烈。

21、电晕电流：

发生电晕放电时，在电极间流过叫电晕电流。

22、火花放电：

在产生电晕放电之后，当极间的电压继续升高到某值时，两极产生一个接一个的、瞬时的、通过整个间隙的火花络和噼叭声，闪络是沿着各个弯曲的、或多或少成枝状态的窄路贯通两极，这种现象称为火花放电。

火花放电的特征是流速度增大。

23、电弧放电：

在火花放电之后，若再提高外加电压，就会使气体间隙强烈击穿，出现持续的放电，爆发出强光和强烈的暴烈声并伴有高温。

这种强光会贯穿电晕极与收尘极两极间的整个间隙。

它的特点是电流密度很大、而电压将很小。

这种现象就是电弧放电。

电除尘器应避免产生电弧放电。

24、电晕功率：

是输入到电除尘器的有效功率，它等于两极间的平均电压和平均电晕电流的乘积。

25、伏安特性：

电除尘器运行过程中，电晕电流与施加电压之间的函数关系称为伏安特性。

它与许多变量有关，其中最主要的是电晕极与收尘极的几何形状的配置、烟气成分、温度、压力、粉尘性质和运行状况等。

26、空载伏安特性：

电除尘器未通入烟气时，电场中仅为空气介质时的伏安特性称为空载伏安特性。

通常在锅炉点火前，为了进一步检验电除尘器电场内部情况和安装质量以及电除尘器高压供电装置的性能，一般要进行空载伏安特性试验。

27、负载伏安特性：

电除尘器在运行情况下，电场为烟气介质时的伏安特性称为负载伏安特性。

电除尘器的空载和负载伏安特性是分析电除尘器运行状况的重要资料和依据。

28、气流分布：

是反映电除尘器内部气流均匀程度的一个指标。

它一般是通过测定电除尘器入口截面上的平均气流速度分布来确定的。

如果各个点的气流速度与整个截面上的平均气流

速度越接近，其气流分布就越均匀，对除尘效率的提高也就越有利。

对气流分布的评定方法有多种，如均方根法作为评判标准。

29、阻力：

电除尘器入口和出口烟道内部烟气的平均全压之差，称为电除尘器的阻力，它是烟气在流经电除尘器的过程中，为克服电除尘器内部的磨擦阻力和流态变化而引起的压力损失。

它与电除尘器的内部结构形式、气流分布、流速等因素有关。

一般电除尘器的阻力大约为100～300pa.

30、含尘浓度：

每单位体积干烟气所含有的粉尘量，单位g/NM³.mg/M³,或g/M³,mg/M³.

31、漏风率：

电除尘器本体漏入或泄出的气体流量与进口烟气流量之比，用百分比表示。

第二节：

电除尘器机理

电除尘器是利用高压电产生的强场强使气体电离，即产生电晕放电，进而使粉尘荷电，并在电场力的作用下，使气体中的悬浮粒子分离出来的装置。

电除尘器有许多类型和结构。

但它们都是按照同样的基本原理设计出来的，用电除尘的方法分离气体中的悬浮粒子主要包括以下五个复杂而又相互有关的物理过程。

1、施加高压电产生强场强使气体电离，即产生电晕放电。

2、悬浮粒的荷电；

3、荷电尘粒在电场力作用下向电极运行；

4、荷电尘粒在电场中被捕集；

5、振打清灰。

一、电除尘器的基本原理

电除尘器是利用高压电产生的强场强使气体局部电离并利用电场力实现粒子与气流的电离。

图1～1为电除尘器示意图。

接地叫收尘极（阳极或集尘极），与直流高压电源输出相连的细金属叫电晕极（阴极或放电极）。

电运极置于圆管的中心，靠下端的重锤张紧。

含尘气流从除尘器进气管引入，净化后的清洁气体从上部排气管排出。

电除尘器中的除尘过程如图2～2所示。

在电晕极与收尘极之间施加足够高的直流电压，两极间产生极不均匀的电场，电晕极附近的电场强度最高，使电晕极周围的气体电离，即产生电晕放电，电压越高，电晕放电越强烈。

气体电离产生成大量自由电子和正离子。

在电晕外区（低场强区），由于自由电子动能的降低，不足以使气体发生碰撞电离而附着在气体分子上形成负离子，负离子在电场力作用下向收尘极运动，在电场空间充满了大量负离子，当含尘气体通过电场时，负离子与尘粒碰撞并附着其上，实现了粉尘荷电。

荷电粉尘在电场中受电场力的作用被趋往收尘极，经过一定时间后到收尘极表面，放出所带电荷而沉集其上。

收尘极表面的粉尘沉集到一定厚度后，用机械振打等方法将其除掉，使之落入下部灰斗中。

电晕极的正离子在电场力作用下向附近电晕极运动，在运动过程中与烟气中的尘粒碰撞使其荷电，荷电电荷的粉尘受电场力的驱使沉积在电晕极上，只是电晕极上附着地粉尘量比收尘极少得多。

电晕极隔一定时间也需要进行振打清灰，以便保持良好的放电性能。

正离子碰撞电晕极会打出二次电子，以便提高电晕放电必须的电子源。

二、电晕放电

1、电晕的机理

通常由于自然界的放射性、宇宙线、紫外线等作用，气体中常会含有一些被电离的分子和自由电子。

在电晕极和收尘极间施加一定电压时就产生了一个极不均匀的电场，靠近曲率较大电极的强电场区域内（称为电晕区），自由电子获得了足够的能量，它和气体分子碰撞而产生正离子和新的电子，而新的电子立即又参与到碰撞电离中去，使得电离过程加强，生成更多的正离子和电子。

这样，由于在电子行程上新生成电子不断参加碰撞电离，结果气体中的电子像雪崩似的增长，形成电子崩，迁移率较大的电子集中在“崩”的头部迅速向阳极方向发展，而正离子则留在“崩”尾向阴极加速并撞击阴极使其释放出达到自持放电所必须的二次电子。

这样，在电晕极附近的狭小区域就产生了放电条件，形成电晕，这就是电晕形成的机理。

在强电场区以外（电晕外区），电子逐渐减慢到小于碰撞电离所必须的速度（多次碰撞后动能减少），并附着在气体分子上形成负离子向阳极运动，其运动速度和它们的电荷及电场强度成比例。

这些气体离子构成了电晕外区的电晕电流，这时如含尘的烟气进入电场，其中尘粒将被负离子碰撞而荷电，形成负离子，而负离子在电场力的作用下向阳极运动，以达到收尘的目的。

2、电晕空间电荷对电场的影响

电除尘器阴阳极之间在外施电压下产生电晕后，在电晕区（电晕线附近的高场强区）和电晕外区（电晕区以外的低场强区）都有空间电荷的存在，这些空间电荷使得电场分布畸变。

导致负极性击穿电压高于正极性击穿电压。

使电晕电流三者互相处于平衡状态。

因此，对于不同性质的烟气和粉尘，由于空间电荷对电场的影响的程度不同，所以电晕发生后所产生的效果亦不同。

（1）电子附着

若电晕电极是负极。

则由电离过程产生的电子迅速由电晕线向接地的收尘极（正极）迁移，由于许多气体具有电子附着性质，确实会显示出稳定的阴电晕特性。

从电离区产生的自由电子。

一经进入两极间的低场强区，便与气体分子结合而形成负离子。

这种形成负离子的能力是不同的气体分子所具有得基本性质。

某些气体如N2、H2、HE、Ne、Ar等，如果它们是纯气体，就不具有电子亲和力，因而也就不能形成负离子，在这类气体中不能产生稳定的负（阴）电晕。

另一方面，像CL2、O2、SO2和许多其它气体，在这些气体中可以产生很稳定的负电晕。

另一种实现电子附着的过程。

例如象CO2和H2O那样的气体，它们是没有电子亲和力的。

对于这一类气体，电子的附着过程是间接的，首先是分子受到具有一定能量的电子的轰击而分解，其次，电子再附着于被分解的某部分气体上。

例如CO2分子受到能量大于5.5电子伏特的电子轰击时，CO2分子首先分解为CO和O原子。

其次，再有一个电子附着在O原子上形成负离子。

所以CO2虽不能直接发生电子附着过程，却可以由上述的间接方式提供负离子。

在电除尘器中，比较常见的能够捕集电子的气体，按着电子附着概率大小的次序排列，应为SO2、O2、H2O、和CO2.

电子的附着对维持稳定的负电晕是很重要的，因为自由电子的迁移速度比气体离子的迁移速度高很多（约高1000倍），如果没有电子的附着形成大量负离子，则自由电子会迅速流至接地极。

这样便不能在两极间形成稳定的空间电荷，并且几乎在开始发生电晕放电的同时就产生了火花放电。

因此，对负电晕来说，电晕性气体的存在，电子的附着和空间电荷的形成，是维持电晕放电的重要条件。

（2）电晕区正空间电荷对电场的影响

不管尖电极如何，它们的起晕电压基本相同，但它们的击穿电压却差别很多。

这是因为电晕正空间电荷在不同极性下分布状况很不相同，并使电场畸变的结果。

当电晕产生后，由于电子运动十分迅速，很快离开电晕区，在尖电极附近留下正离子空间电荷，这些正空间电荷对不同极性的尖电极附近的电场影响是不同的。

对负尖电极，极尖附近的正空间电荷减弱了向极板方向的电场强度，而加强了朝向极尖的电场强度，因此负电晕被压缩在负尖电极附近，使放电不易向前发展，对于正尖电极，极尖附近的正空间电荷加强了向极板方向的电场强度，使高电场区移向间隙深处，而朝向尖电极的电场强度则减弱了，对于火花放电而言，重要的正是朝向极板方向的电场区域场强的大小，这样正尖电极在间隙深处造成场强高易于引起电离而使得正极性击穿电压比负极性击穿电压低得多，我们把这种由于极性不同而造成击穿电压不同的现象称之为极性效应。

（3）电晕外区负空间电荷对电场影响

电晕外区的负空间电荷对电场的影响是十分大的，由于电晕外区的负空间电荷总是要屏蔽一部分通向电晕极的电力线而减弱电晕极附近的场强，而收尘极附近的场强稍有加强，从而空间的电离将减少。

因此，当某一电压下产生电晕后，电晕电流将停留在某一数值，这是由于电晕电流受到自身空间电荷影响的缘故。

当外施电压不变而由于某种原因电晕电流增长，则电晕外区的空间电荷亦多了，它屏蔽作用也强了，因此就有消弱电离的趋势，使电晕电流恢复到原值；反之若电晕电流减少了，则外区空间电荷也减少了，屏蔽作用亦减少。

电离就有加强的趋势，使电晕电流恢复原值。

这样，电晕电流的稳定值正是相应于该电压下，电场外区负空间电荷，电晕电流三者处于相互平衡的结果。

当电压升高后，原来的平衡状态打破，场强增高，电离区扩大，电晕电流亦增大，使电场，外区负空间电荷，电晕电流三者处于一个新的平衡状态。

由此而见，电晕电流的变化受电压控制外，主要是自身负空间电荷的限制。

三、电晕封闭

工业用电除尘器中，电晕外区不仅有气体离子形成的空间电荷，还有许多已荷电的粉尘离子。

由于粒子空间电荷的加入，电晕电流的变化受自身空间电荷影响的情况就要加剧，当电除尘器处理含尘浓度高、粉尘力度细的烟气时。

电晕外区的空间电荷就有气体的负离子和负粒子组成，而主要成份是负粒子，其总量比纯气体负离子要打得多，而且，由于粒子的迁移速度比离子小的多，所以对其电场的影响就比纯负气体离子时的影响大得多，使得电晕极附近的场强消弱的更厉害。

当烟气的含尘浓度高到一定程度时，甚至能把电晕极附近的场强减少到电晕的始发值，因此电晕电流大大降低，甚至会趋于零，这种现象称之为‘电晕封闭’。

由于除尘器沿电场长度方向（烟气流向）负粒子浓度是逐渐减少的，所以在第一电场主要以负粒子空间电荷影响电场，而末电场则因随着尘粒被除去而主要以负气体离子影响电场，又由于负粒子的迁移速度比负离子小的多，所以第一电场整个负空间电荷（包括负离子和负粒子）对电场的影响要比末电场大得多，这就是电除尘器运行时一般第一电场电晕电流小，而末电场电晕电流大的原因，热态运行电晕电流总是小于空载升压时电晕电流也是同一原因。

对含尘浓度大，易发生“电晕封闭”的电除尘器，在设计上应采用放电强的芒刺线，鱼骨线等，使放电比较集中，增加电风影响；多串联几个电场也是一种解决办法，运行中要保证振打机构完好，使电晕线处于清洁状态，来减少或防止“电晕封闭”的发生。

四、反电晕

对于工业中的高比电阻粉尘，当它们达到阳极形成粉尘层时，所带电荷不易释放，这样在阳极粉尘层面上形成一个残余的负离子层。

从空间电荷对电场的影响可知，它屏蔽部分通向电晕极的电力线，将削弱电晕极附近的场强而提高阳极板面处的场强，造成电晕区电离减弱，电晕电流下降。

随着阳极表面积灰厚度增加，由于残余电荷分布的不均匀性，就会使阳极局部的粉尘层的电流密度与比电阻的乘积超粉尘层的绝缘强度而局部击穿，发生局部电离。

通常将发生在收尘极板上粉尘层地局部电离称之为“反电晕”。

发生反电晕的条件为：

⊿U／

＝pj≥Eds

式中⊿U―――粉尘表面残余电荷形成的电位差

―――粉尘层厚度

P―――粉尘的比电阻

J―――板电流密度

Eds―――粉尘层临界击穿场强

如果许多局部击穿频频发生，则发生的电离会产生大量的电子和正离子，电子进入阳极，而正离子则进入电场，使原电场负空间电荷的影响大大降低，使原电晕区的电离又加强，因此电晕电流增大。

更严重的是，由于电晕外区的低场强区正是大批正负离子会合的地区，该区场强小，而该区的正负离子浓度却高，这些条件将造成在次区正负离子的复合，从而导致电流增大，并使间隙的击穿电压较原来大大的降低。

这种异常的电流小或电流大及击穿电压下降的现象称之为“反电晕”现象。

反电晕发生后会使粒子的荷电大受影响，前者电晕电流下降。

负空间电荷也少，使粒子荷电少（弱反电晕现象）；后者则因正负离子的复合而使尘粒荷不上电，所以除尘效率大大下降。

为了防止“反电晕”发生，通常设计者要考虑选取较保守的趋进速度值，对烟气进行调质，采用宽极距辅助电极，采用双区除尘器，采用脉冲电源，采用电流密度均匀的极配形式，运行中控制合理电流值，采用微机控制最佳火花电压及振打清灰等。

五、起始电晕电压

起始电晕电压系指开始发生电晕放电的电压，与之相对应的电场强度称为起始电晕场强或临界场强。

如果向电除尘器施加的电压从零逐渐增加，当电压很低时，回路中没有电流，即没有产生电晕放电。

当电压升到某一数值后，回路开始出现电流，说明电晕线周围的气体开始电离，即电晕放电开始产生。

电晕开始发生所需的场强，取决于几何因素及气体的性质。

皮克（Peek）通过大量试验研究，就圆形线在空气中产生负电晕所需的电场强度E0提出一个半经验公式：

E0＝

3×1000000m（δ＋0.03

）（V／m）（2～2）

式中ra－电晕线半径

－空气的相对密度，定义为

＝

，其中To＝298k，Po＝1.0atm，T和P分别为运行状况下的温度和压力；

m――导线粗糙系数，无因次，0.5

对于清洁的光滑圆线，m＝1，对实际中遇到的导线可取0.5～0.9.

对于管式电除尘器，起始电晕电压

V0＝raE01n（rb／ra）

＝

3×1000000mra*m（δ＋0.03

）1n（rb／ra）（v）（2～3）

此式表明，起晕电压随电晕线直径和管式电极半径rb增加而提高。

当电晕线直径减少时，靠近它表面的电场强度相应增加。

然而，对于小直径的电晕线，离开表面的距离增大时，电场强度急剧降低。

靠近大直径极线表面处的电场强度虽然较低但离表面的距离增加时，场强降低的不如小直径的快，显然。

电场强度的峰值和梯度对建立电晕都是重要的。

极线直径非常大时。

式2～2中的第二项可以忽略。

故此在大气压和常温的空气中，粗大而光滑的极线，起晕场强约为30KV/cm。

皮克提出的关系式也可以用于其它的非圆形电晕线，其中半径的含义视电极的几何形状而定。

对于芒刺电极，锯齿电极等，应取其当量半径并通过试验求出。

对于板式电除尘器，其起晕电压与极板间距，线间距、电晕线形状及气体参数等因素有关，一般通过试验确定。

第三节电除尘器高压供电设备

电除尘器高压供电设备是组成电除尘器的关键设备之一。

它的主要任务是向电除尘器电场施加高压电流和电压，提供烟气粉尘荷电电荷和收集粉尘的电场力。

电除尘器电场是瞬息万变的，它随着锅炉排出粉尘的性质、浓度、温度、粒径、流量等因素的变化而变化。

为使电除尘器能有比较理想的除尘效果，除必须有能满足烟气工况条件的除尘器本外，还要求高压供电设备有较高的自动跟踪能力和良好的控制性能，能跟终电场的变化，输出最佳功率。

从本世纪初开始，人们对电除尘器高压供电设备做了大量探索和研究工作，随着科学技术的进布，和人民对电除尘高压供电设备机理认识的不断加深，电除尘器走过了机械整流变，电子管高压整流变，硅堆整流器等历程。

但这些类型的供电设备始终未能摆脱可靠性差，体积大，自动化程度低和除尘效率低等缺陷，制约了电除尘器的推广应用。

半导体硅整流器件的问世和电子技术的飞速发展，使电除尘器高压供电设备的发展进入了崭新阶段。

在很短时间内，采用晶闸管调压，半导体硅堆作高压整流元件，用现代电子技术为手段的自动跟踪控制的电除尘器高压供电设备就应用于电除尘器上，并迅速取代了老一代的供电设备。

我国是七十年代初在仿制国外设备，如瑞士、西德、日本等国的可控硅自动控制高压硅整流设备的基础上，研制、开发自己电除尘器高压硅整流设备的。

经近20年努力，几经改进和换代，形成了我国自己的GGAJ02系列高压静电除尘器设备，并达到国外同类产品八十年代水平。

一GGAJ02系列高压静电除尘器设备的控制特性

国内生产该系列设备的生产厂家有多家，产品外形和规格各异，但就其控制特性来说。

可概括为四种：

1、火花跟踪控制特性。

是以电除尘器电场闪络信号为控制依据的控制方式。

其控制过程是检测环节吧闪络信号取出，送到设备的电压自动控制系统中，经控制系统综合处理后，发出控制指令，使主回路的调压晶闸管迅速关闭，设备中断高压输出。

待电场介质绝缘强度恢复后，再从较低的电压值重新开始升压，并逐渐逼近电场的火花放电电压。

直至下一次闪络信号出现，又重复上述过程。

图1～1是火花跟踪控制的特性图。

通过调节电压上升率或下降率，可以改变电场的闪络频率，即所谓“火花率可调”。

2、最高平均电压控制特性。

其特征是电场电压以“爬坡”方式分阶段上升的。

即在电场电压上升的过程中，每单位时间内电压上升一定的幅值，并把前一时间内检测到电压值“保存“起来与下一个单位时间内所检测到的电压值进行比较，若电压增加量为正，则允许电场电压继续上升，相反则降低电场电压值，

图1～2是最高平均电压值控制特性示意图。

3、间隙供电控制，又称简易脉冲控制方式。

它是通过电压自动控制系统中电压给定环节的有效控制，使输出高压出现间隙性变化，在一定程度上具有电除尘脉冲供电设备波形效果。

该控制方式比较适合用于收集高比电阻粉尘的电场，可以克服高比电阻粉尘所产生的反电晕现象，也有很好地节能作用。

图1～3是该控制特性示意图。

4、临界火花控制方式。

它是有电压自动控制系统对二次电流反馈信号进行采样分离，扑捉电场火花产生前的预兆信号，并通过调整电场的供电电压，使电场在临界火花状态下运行。

所谓临界火花不等于无火花，但可以使电场发生火花的几率大为减少。

比较适用于防燃、防爆的电除尘器上运行。

如图1～4是该空特的示意图。

此外还有一种闪络封锁时间自动跟踪方式，这是专指对闪络的处理方式而言的，实际上也包含在上述四种控制方式之中，因为不管那种控制方式，均包含了闪络处理功能。

闪络封锁时间自动跟踪是指对电场不同闪络强度自动进行区分，并根据强度不同自行给定不同的晶闸管封锁时间和下降速率。

这样不但可以实现有效的火花控制，还可以进一步提高电厂平均电压值。

二GGAJ02系列高压静电除尘用整流设备的主要性能特点及其分类

1.设备的主要性能特点：

1.低电压采用晶闸管交流调压，高压侧采用高压硅堆整流：

2.具有火花跟踪控制，最高平均电压值控制，间隙供电装置和临界火花控制等特性。

3.具有闪络封锁时间自动跟踪特性：

4.闪络控制范围可在0～150次／分内自行给定