电磁场中的矩量法.docx
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电磁场中的矩量法
第8章电磁场中的矩量法
8.1矩量法的基本原理
8.1.1矩量法是一种函数空间中的近似方法
图8.1函数空间上的原函数、近似函数与误差函数
N
F=另8艮
■—1
=CEJA
<8.1.1)
(S.L2)
(8.1,3)
(8.L4)
<8.L5)
8.1.2矩量法是一种变分法
(8.1.6)
p{f}=
(8.1.7)
(8,1,8)
(8.1.9)
(8.1.10)
<^ig>=—£L/他Q=(贬丄=另住显询丄几〉*i=1②…侮
封H
(8.1.11)
5、扎》=〈£,17(另氐仞丹=刀爲<化丄恤e〉、t=lt2T--*rn(8,1,12)
8.1.3子域基函数
1.狄拉克函数(Diracdeltafunction)
2.脉冲函数(pulse)或分段常数(piecewiseconstant)
图8.2狄拉克函数
P(Xj,J|ty2)
图8.3脉冲函数
3.子域三角函数(subsectionaltrianglefunction)
£|氐Xj
图8.4三角函数子域
B2(x)=tjcz,工』=t
4.
二次折线(quadraticspline)函数
f9丄3丄分
忑+豆+莎*
3xB
(8.1.16)
W
93■j3
TZd十莎1
0»
)函数
5.拉格朗日插值多项式(Lagrangianinterpolationpolynomials
图8.6拉格朗日插值多项式函数
6.厄密多项式函数
7.其他展开函数
r—矗工1)
sin(^j:
3—kjCi)
S(x>=J
sin(^j:
3—kjc~)
sint^^g—kx2)
(8.1.22)
8.1.4截断误差和数值色散
1.截断误差
2.数值色散
器十K它二工)=0
2E.—Ejp-i—E.+i—护捏(百Em卜wEr_i+zEg_i\=0
-\3“5■&/
萨叱曲—丄口-屮―如)
e,严(1+(塑冲/訂
H单元尺寸引起的戴値華果的溟蚤
(8.1.23)
(8.1.24)
(8.1.25)
单元尺寸心
毎注长产生相差
单位液隹产生相差的相对百分数
0.2X
20.103
34.9
0.IX
5.670
黑9
0.061
1,464
2.€
0.Q25X
0,369
0.64
0.01ZEX
0.0925
0.16
0«005251
0.0231
0.04
8.2典型的矩量法问题
8.2.1积分方程形式
x—x\»旦V工V由
x-►0
円評“工)1-j—In
x2
1——
4
和=yj1\,(左)£|尤一盘"])djr'tkc
)t{9(旬+
赤-却叫旬F}+心〉
F{A(x)J=XJ—E
F^{A(Kf)}=AM=君「A(KJ^dK#
ZttJ—<»
*B(x)=f—jJ)dx^
J—Ml
►
F^l{A(x)*fi(x)}=ACK.)-B(KJ
BnT„(x)=TXje—j?
JJ
G=^T(x)*[班刃#H評@|x
F(x)=(冷十"J評4Ix—x\)dx\a1-=佇倦+F)TS*叫*叽|讪}丄
(8.2.1>
(fi.2.2)
(8.2.3)
(8.2,4)
<8.2.5)
<8,2.6)
(&2f7)
<8.2.8)
(&2+9>
(8.2.10)
C8.2.m
822圆柱体散射的积分求解
^0)=決沪・(亠只在圆柱上成立
科
Jt(f)心另人九⑷Fj\为展开系数
1
Nr1
障切切刀#丹評(航}d/
■-1丿加哽1
(8.2.12)
(8.2.13)
<8.£14)
1
4
<8.2.15)
<8.2.16)
H評(g(l—斗)—j{j(旬+
In
(8.2-17)
2it2rt
1-j-In
-2du—w_—[—
叫瞥)T]}
(&2,19)
823误差分析
1.建模误差
2.数字化误差(discretizationerrors)
3.近似误差
4.数值计算误差
ll/r-J?
"II=严一J严|独(8.2.22)
*8.2驀函栽和检整函戳选择与误差的关靈
基函数级
栓验函数级
甜分段时的误差
甜分段时的误差
0
34*9
11,3
1
35.0
11.3
1
2
35.6
11.3
3
35.8
11.3
4
35.Q
11.3
5
36.2
11.3
0
「11+7一
(X89
1
1L7
0b89
2
2
11.8
0.89
3
11.9
0.89
4
11,9
0b89
0
E55
0.10
3
1
&51
0.10
2
S.53
0.10
3
6.55
0.10
8.2.4本征值问题的矩量法
(8,2+24)<8.2.25)
NN
(E.2.26)
(8-2.27)
(fi.2.28)
2〈丁e丄鼠匕=人另《九,及冶,m=li2P—
■■1算・1
Le=ASe
S~'L^=le
825伽略金法的收敛性
=
as>0
(drby2=3取LiA〉
-f)>=0
<兔,严—Th=0
(8,2.29>
(&2.30)個2.31)(8.2.32)
(B.2.33)
8.3静电场的矩量法
8.3.1静电场中的算子方程
—总¥卿=严有限边界
『0-常数.r-s
S=p,L_1L^=Lp
L=-eV1,0=17》
©(工,了,“—j]J
L_1制盏ww
L=-V*UV)
S.0〉=tr)dxdjjds
JJc0V2^-OT2^)dr=6W警一少曾
4jrejR
(&M1)
(8.3.2)
(8,3.3>
(8,3.4)
(&3.5>
(8.3.6)
(8.3.7)
(8.3.8)
ds
/.V.姑
//-*r
*厂
~7?
/
//
/丄
/i
///
/
L-
L——1Z
/—■—■—&~~—
图8.8带电平板切分为矩形单元
(8.:
(氐3.
8.3.2带电平板的电容
■*4开衆
[jQ'
(7©』〉SM斗為几/・={
N
Vq=宀.m=…,N
n-1
a3Fj/ldj/di/
在2上
苴余
It
0,
_Aydxf
h*』略4磁p(孔—无丁H-(y^—yy1N
c=—=艺心△民
VDi=l
an”
仁=「r,w
fJ_i4iresj(xm—x}2-\-(.ym—yY
":
心
Sts””
neJ(九一h•严+伉一风尸
'dytU=—ln(l+72)=—(0.8814)
J4nc7x3+yKSKe
4=進质
E
i&4s_
"、4=eR士
10)
<8.3.11)
<8.3.12>
<8.3,14)
<8.3.15)
<8.3.16)
<8.3.17)
(8.3.18)
(8.119)
(8.3.20)
(8.3.21)
(8.3.22)
尺*=Cj—芷$+(了加_孑3严+(拓曲_比)
h=y^0.282质+
(8.3.23)
图8.9角形区域细长时所采用的近似方法
833导体系问题
rV]T在民上
Ka一眄'在民上
+护跃临血=*
严科,在:
上
rbpeas,
(0,户毎
N
矶〔乳閔)=Sai/nB=1
43;***'
皿;?
***ptfN皿:
LQW=[飯]
⑴叮1
2=护
蚯駅叶_您』(几二忑护+(%—几尸
巴
jt£Ja*—召)’+(了亓一旳),+用
sggg
e
}2礙
£■
(2b)
<8.3,29)
<8.3.30)
(8.£31)
<8,3,32)
<8.3,33)
c=a&*S(严-严>-
mA
8.4微带天线的矩量法
平面波人射
捲地板
图8.10平面电磁波入射微带天线
8.4.1理论分析
=—VX
E(応,*)=晋憑)+¥(章*心{工心注打]
VlA1(■!
<>»♦£)+K2A1Gy*=—)/iJs(x\ytz*)*介质中VA11(工」以)+KlA^=X空气中
AL/q=|TJs{x,y(x,ytzIxtyrtzf)
(3,4.1)
<8,4.2)
(8M.3)
(8M.4)
Vfyfz}十KzC(x^t^
=—逼卷(h——yr,)8(x—z
V巳11QfxI工‘、$』)十KuCDQ
"z韵匚匚0+"
(8.4.6)
<8.4.7>
+|Xtkt-FJttiyjG1(匕桃}
E:
(也“门。
)=(h£=0处
=E?
(也刃,z=d处
环—)=爲佃
<&4,8)
<8.4.9)
<8.4.10}
G1(kx^kr>ZiZ,)——
心II(止一去‘)]+jAamin[盘i(注一左“)]
kicoski/+j“usinkid
-{热—ljsitikiz-\「
(8.4.
COSkIZ1
11)
kicoskicf十j花口sini
2」_e
kicosii£?
+isinkid
<0.
4.
12)
TEikicos^tsf+j&Dsinkid—0
TMi盘口ccs总皿+j站sink^d—0
2jetinfa/
^/e^cGskd+jsirufct/
+「一为£+肉◎瞥|訂丿;,札)卜兰尹咛弘±脏丫(B.4.16>
■mf
|=层耘匸匚{严-阮L+闵<|»仇2
L*,龙U-1L
+-krkyGl+j^,—<打(瓦,爲)•兰严心血*矗,CE.4.17>
*=0平血
ZJ
微带馈线
1
天线貼片
/
1
\
/
/
1科
.v
图8.11微带天线贴片处的切向场边界条件
8.4.2矩形微带天线
C8.4.19)
<8.4.20)
0=IU
*J—fc—00
JJs•硏击-歸缶=0
「l|Ef*(匕*妇’*)0*(—矗"一£)di^cUyJ—noJ—
fuc
'4Q-
Er
)*J*(—krt~
=艺lAO’y〉
a-1
<30
Ur+另不仏=0*TH=l,2t—
JI"1
/*CKSJ*CTO
v.=IJf£X
J―J—
益.=「「
J—-ooj—c
(kxiky,)d"(—虹,—為〉dky
E;(kr1ky1z)^:
(-k^-k,)dk^,
g
N
気=—2X叭十jx.
(8.4-21)
(8.4.22)
<8.4.23)
<8.4.24)
(乱4.25〉
(8.4.26)
(8.4.27)
(8.4.28)
/悶I
图8.12矩形微带天线切分为单元
843微带天线与传输线的连接
7.6cm
1,2GE[7
7.6cm
076ctH
寸
tEin^=0.005
4.02cm
同轴说线-直^=0,127cm
I..2GHz
t=2.55laii5=0.002
;
..0.31Scm
2.4GHz
图8.13微带天线与传输线的连接举例
8.5孔缝耦合问题中的矩量法
8.5.1基本电磁学方程
图8.14边界条件G(p,p')=14jH
(2)0(K|p-p'|)
8.5.2基本原理
惴、^—、、、£
;S吐;
\"7
盯J一—
(c)
图8.15等效原理
只限大导板上的孔墟
图8.16导体平面上的孔缝结构
2jW|=2£jXh
源乙数学平面
原来的P.tcT面区
原来的P-ex7!
7面区
原.来的孔璇区
图8.17电磁波入射区导体平面孔缝的等效原理
原赧的卩一匕&平面区甌來的Pec平面区
爲足原来的孔缝区区II
现=一2时
图8.18平面上孔缝区内的等效原理
8.5.3厚金属板上具有共享微波负载的多孔散射的研究
1•问题描述
2.理论分析
H严(JW1J十十丑严OWQ十H严(M2=—・在孔I处H严(MJ十口严匕叽}十冊%甌J十0,在孔|]处
H714(M13)+H严(M£2)=H}f(-ML!
)+Hfnr{-M?
£〉‘在孔(]处
(&5⑵
3.矩量解
=2、j=lf2?
A=lf2
<-s
(8.5.3)
=J
J
(8.5.4)
{[广]十[严]十[丫叮”=I
(8.5*5)
F(r»O=g-T
①(尸诃)=fF(rT;)e_j*rd;
J—CD
<8.6.2)
申(f*—闻)=0"(rtoi)
(8.6.3)
FCr»()=—|R吒eirg}®-血
(8.6.4)
LJF〕=G
<8.6-5〉
=1r»tu)e^1dtu——|Xen(rtof)-dstf
<8.6.6>
L』[QO烛)由,=r(r#w)4
(8,6+7)
Ljp(rraj)=few)
(8.6.8)
8.6基于线网模型的矩量法
卩(八“=J:
官(£—U)
力0■询)=/33)爲5询)
(&.6.9}
LRj(rȣu
(8.6.10)
(B.6.U)
8.6.1简介
862线网模型的有关问题
1.麦克斯韦方程
射人
图8.19散射问题结构示意图
2.良导体的亥姆霍兹方程解
(&S,13>
图8.20等效问题示意图
3.边界条件
4.细线近似
图8.21分布有电流J和电荷p的良导体的坐标
何6.18)
(8,6.19)
CB.6.20)
f&6.21)
5.由平面波激励波产生的电流
E=£c+E5
Es=_讪山$_¥戸
AfW=
验n伍叫
I-{疋+E5—盘⑷〉=0
EiV=ZJ
£」")一1・£⑴一jf仙心K门十丄省負缶洱期
cuedf3Zj^jtR
6•伯柯灵顿(Pocklington)积分方程
岸-|-V(V1A)=丄^k2A+¥(V*A)「團⑴广[d纽门(—务/+
(8.6.22)
(8.6.23)
7.海伦方程
(8.6.25)
(8.6.26)
8.基于反应(reaction)技术的方程
-VXE"=讪/JT+AT]
VXHfl=血坷+J+Jnj
5,防=』(F・『一护*M)dr
\e、h\
白由哗间
(a)
(E-H)自由空间
自由空间
(c)
图8.22基于反应技术的互易定理
(8.fl.27)
Js=nXH
Ms=EXn
lb}不重迭的连按方注处理
图8.23处理三角函数跨越连接点的两种方法
(S.6.31)
心丄宁
(8.6.32)
S5,
i-1
=幽佻=…=
(8.6.33)
2
盒°-5772
(8.6.34)
21nf-
其他悄况
A=”
4.线网结构的矩量法
N
C8.6.35)
KZ)=另5⑴
■-1
图8.24三角函数展开法
j
^r_CDT,jJJ■[呼TJAT")
(8.&.36)
(8.6.37)
(8.6.38)
一岛软aA丁貂⑧
=空+益+比
ZS<=LZ^T^DTiCDdi
(8.6,39)
(S.6.40)
(B.6.41)
(8,L⑵
(&6.43)
J?
2=X+忙一2rrr„ccsfft(&&.49)
图8.29求线网散射场时采用的坐标关系
As(rr)=严捽£]丄
"八响
瓦=。
6)
*Epa—jujAfl
E*a—jtu.A7
Es*Br=~^fi冷Sf丄兀.W山
I風F
(乩匕50)
<8.6.51)
(8.6.52}
(8.6.53)
(8.6,54)
Ps=
(8,6.55)
图8.30用Chao网格法计算平面电磁波在飞机上的感应电流
时间/ns
⑹测试点門也点的时域电流
时间恤
何测试点TP35O点的吋域吐流
图8.31网格法计算的平面脉冲电磁波在飞机上的部分感应电流波形