材料的表征方法总结.docx
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材料的表征方法总结
材料的表征方法总结
材料的表征方法
2.3.1X一射线衍射物相分析
粉末X射线衍射法，除了用于对固体样品进行物相分析外，还可用来测定晶体
结构的晶胞参数、点阵型式及简单结构的原子坐标。
X射线衍射分析用于物相分析
的原理是:
由各衍射峰的角度位置所确定的晶面间距d以及它们的相对强度Ilh是物
质的固有特征。
而每种物质都有特定的晶胞尺寸和晶体结构，这些又都与衍射强
度和衍射角有着对应关系，因此，可以根据衍射数据来鉴别晶体结构。
此外，依
据XRD衍射图，利用Schercr公式:
式中p为衍射峰的半高宽所对应的弧度值;K为形态常数，可取0.94或0.89;为X
射线波长，当使用铜靶时，又1.54187A;L为粒度大小或一致衍射晶畴大小;e为
布拉格衍射角。
用衍射峰的半高宽FWHM和位置（2a）可以计算纳米粒子的粒径，
由X一射线衍射法测定的是粒子的晶粒度。
样品的X一射线衍射物相分析采用日本理
量具有周期性或不具备周期性的
表面结构。
通过探针可以操纵和移动单个分子或原子，按照人们的意愿排布分子
和原子，以及实现对表面进行纳米尺度的微加工，同时，在测量样品表面形貌时，
可以得到表面的扫描隧道谱，用以研究表面电子结构。
测试样品的制备:
将所制
的纳米Fe2O3粉末分散在乙醇溶液中，超声分散30min得红色悬浊液，用滴管吸取
悬浊液滴在微栅膜上，干燥，在离子溅射仪上喷金处理。
采用JSM-6700E场发射扫
描电子显微镜旧本理学），JSM-6700E场发射扫描电子显微镜分析样品形貌和粒
径，加速电压为5.0kVo
2.3.4透射电子显微镜
透射电镜可用于观测微粒的尺寸、形态、粒径大小、分布状况、粒径分布范
围等，并用统计平均方法计算粒径，一般的电镜观察的是产物粒子的颗粒度而不
是晶粒度。
高分辨电子显微镜（HRTEM）可直接观察微晶结构，尤其是为界面原
子结构分析提供了有效手段，它可以观察到微小颗粒的固体外观，根据晶体形貌
和相应的衍射花样、高分辨像可以研究晶体的生长方向。
测试样品的制备同SEM
样品。
本研究采用JEM-3010E高分辨透射电子显微镜（日本理学）分析晶体结构，
加速电压为200kVo
2.3.5X射线能量弥散谱仪
每一种元素都有它自己的特征X射线，根据特征X射线的波长和强度就能得
出定性和定量的分析结果，这是用X射线做成分分析的理论依据。
EDS分析的元
素范围Be4-U9a，一般的测量限度是0.01%，最小的分析区域在5~50A，分析时
间几分钟即可。
X射线能谱仪是一种微区微量分析仪。
用谱仪做微区成分分析的
最小区域不仅与电子束直径有关，还与特征X射线激发范围有关，通常此区域范
围为约1
.X射线谱仪的分析方法包括点分析、线分析和面分析。
在TEM和
SEM里，通常结合使用特征X射线谱来分析材料微区的化学成分。
2.3.6傅里叶一红外光谱仪
傅里叶一红外光谱仪可检验金属离子与非金属离子成键、金属离子的配位等化
学环境情况及变化。
测试样品的制备:
将合成的纳米Fe203粉末充分干燥，研细后
与KBr以体积比为1:
500混合，于200MPa下压制成
10*0.3m的透明薄片。
在
测定样品谱图之前，先测定空白KBr片的红外吸收光谱。
室温下，将制备好的固
体样品置于红外样品池中的适当位置，使其透射率达到最佳，用真空机组将系统
抽至10-4Pa的高空，然后扫描，扫面范围为4000cm一400cm1aFT-IR表征是
在SpectrumOneB红外光谱仪（美国PerkinElmer公司）上进行的。
2.3.7拉曼光谱
拉曼光谱是一种研究物质结构的重要方法，特别是对于研究低维纳米材料，它
已经成为首选方法之一。
拉曼光谱是分子的非弹性光散射现象所产生，非弹性光
散射现象是指光子与物质分析发生相互碰撞后，在光子运动方向发生改变的同时
还发生能量的交换（非弹性碰撞）。
拉曼光谱产生的条件是某一简谐振动对应于
分子的感生极化率变化不为零时，拉曼频移与物质分子的转动和振动能级有关，
不同物质有不同的振动和转动能级，同时产生不同拉曼频移‘拉曼光谱具有灵敏
度高、不破坏样品、方便快速等优点。
利用拉曼光谱可以对材料进行分子结构分
析、理化特性分析和定性鉴定等，可揭示材料中的空位、间隙原子、位错、晶界
和相界等方面信息。
本研究采用Labram-O10激光拉曼光谱仪（法国，JobinYvon）
利用632.8nmHe-Ne激光激发，50倍的目标间距（8nm），夹缝和针孔的大小分
别为100}m和1000},mo
2.3.8N:
吸附脱附等温线分析和孔径分析
N2吸附平衡等温线是以恒温条件下吸附质在吸附剂上的吸附量为纵坐标，以压
力为横坐标的曲线。
通常用相对压力P/P。
表示压力;P为气体的真实压力;尸。
为气
体在测量温度下的饱和蒸汽压。
吸附平衡等温线分为吸附和脱附两部分。
平衡等
温线的形状与材料的孔组织结构有着密切的关系。
我们惯用的是IUPAC的吸附等
温线6种分类，类型I表示在微孔吸附剂上的吸附情况;类型II表示在大孔吸附剂
上的吸附情况，此处吸附质与吸附剂间存在较强的相互作用;类型III表示为在大
孔吸附剂上的吸附情况，但此处吸附质分子与吸附剂表面存在较弱的相互作用，
吸附质分子之间相互作用对吸附等温线有较大影响;类型IV是有毛细凝结的单层
吸附情况;类型V是有毛细凝结的多层吸附情况;类型VI是表面均匀非多孔吸附
剂上的多层吸附情况。
毛细凝结现象，又称吸附的滞留回环，亦称作吸附的滞后
现象。
吸附等温曲线与脱附等温曲线的互不重合构成了滞留回环。
这种现象多发
生在介孔结构的吸附剂当中。
IUPAC将吸附等温线滞留回环的现象分为4种情况。
第一种H1情况，滞留回环比较窄，吸附与脱附曲线几乎是竖直方向且近乎平行。
这种情况多出现在通过成团或压缩方式形成的多孔材料中，这种材料有着较窄的
孔径分布;第二种H2情况，滞留回环比较宽大，脱附曲线远比吸附曲线陡。
这种
情况多出现在具有较多样的孔型和较宽的孔径分布的多孔材料当中;第三种H3情
况，滞留回环的吸附分支曲线在较高相对压力作用下也不表现极限吸附量，吸附
量随着压力的增加而单调递增，这种情况多出现在具有狭长裂口型孔状结构的片
状材料当中;第四种H4情况，滞留回环也比较狭窄，吸附脱附曲线也近乎平行，
但与H1不同的是两分支曲线几乎是水平的。
图2.1吸附等温曲线分类（IUPAC）
本研究采用的N:
吸附一脱附比表面积和孔容分析仪（BeckmanCoulter
SA3100）:
N:
吸附一脱附等温线在一1960C下，利用L匕表面积和孔容分析仪（Beckman
CoulterSA3100）进行测试。
2.3.9X射线光电子能谱
X射线光电子能谱（XPS）就是用X射线照射样品表面，使其原子或分子的电
子受激而发射出来，测量这些光电子的能量分布，从而获得所需的信息。
随着微
电子技术的发展，XPS也在不断完善，目前，已开发出的小面积X射线光电子能谱，
大大提高了XPS的空间分辨能力。
通过对样品进行全扫描，在一次测定中即可检测
出全部或大部分元素。
因此，XPS已发展成为具有表面元素分析、化学态和能带结
构分析以及微区化学态成像分析等功能强大的表面分析仪器。
X射线光电子能谱的
理论依据就是爱因斯坦的光电子发散公式。
根据Einstein的能量关系式有:
by=Eb+Ek
式中，入射光子能量by是已知的，借助光电子能谱仪可以测出光电过程中被入射
光子所激发出的光电子能量Ek，从而可求出内层电子的轨道结合能Eb。
由于各种
原子都有一定结构，所以知道Eb值后，即能够对样品进行元素分析鉴定。
XPS作为
研究材料表面和界面电子及原子结构的最重要手段之一，原则上可以测定元素周
期表上除氢、氦以外的所有元素。
其主要功能及应用有三方面:
第一，可提供物
质表面几个原子层的元素定性、定量信息和化学状态信息;第二，可对非均相覆
盖层进行深度分布分析，了解元素随深度分布的情况;第三，可对元素及其化学
态进行成像，给出不同化学态的不同元素在表面的分布图像等。
本文采用的是
PHISSOOESCA能谱仪，主要的实验参数为:
MgKa}200W，真空度1.0X10-}Paa
纳米氧化铁的形貌控制合成及性能
纳米氧化铁的制备及磁性能研究包跃宇2009年6月11日大连交通大学
1.1.1纳米材料简介
纳米是一种长度单位，一纳米等十十亿分之一米，大约是二四个原子的宽度。
纳米
材料又称为超微颗粒材料，由纳米粒子组成，一般是指尺寸在1100纳米之间的粒子，
是处在原子簇和宏观物体的过渡区域，从通常的关十微观和宏观的观点看，这样的系统
既非典型的微观系统亦非典型的宏观系统，是一种典型的介观系统。
纳米材料具有二个共同的结构特点【‘]:
C1）纳米尺度的结构单兀或特征维度尺寸
在纳米数量级（1}100}nm;C2）存在大量的界面或自由界面或自由表面;C3）各
纳米单兀之间存在着或强或弱的互相作用。
纳米材料这些结构特点导致了它具有如下四
个方面的效应并由此派生出传统固体所不具有的许多特殊性。
}1）体积效应f2-}l:
由十纳米粒子体积极小，所包含的原子数很少，相应的质量极
小。
因此，许多现象就不能用通常有无限个原子的块状物质加以说明了，这种特殊的现
象通常称为体积效应。
它表现为:
当纳米粒子的尺寸与传导电子的德布罗意波长相当或
更小时周期性及熔点等都会较普通粒子发生了很大的变化。
（2）表面效应卜7]:
表面效应是指纳米粒子表面原子与总原子数之比随粒径的变小
IfIJ急剧增大所引起的性质的变化。
表1.1给出了纳米粒子尺寸与表面原子数的关系
表1.1说明随着粒径减小，表面原子数迅速增加，另外，随着粒径的减小，纳米粒子
的表面积，表面能及表面活性能迅速增大。
这主要是由十粒径越小，表面的原子数越多，
表面原子的晶场环境和结合能与内部原子不同，表面原子周围缺少相邻的原子，有许多
悬空键，具有不饱和性质，易与其它原子相结合Ifu稳定化，故具有很大的化学活性，晶
体微粒化伴有这种表面原子的增多，其表面能增加。
C3）量子尺寸效应[fsl.粒子尺寸下降到接近或小十某一定值时（激子波尔半径），
费米能级附近的电子能级由连续能级变为分立能级的现象称为量子尺寸效应。
半导体纳
米微粒的电子态由体相材料的连续能带过渡到分立结构的能级，表现在光学吸收谱上从
没有结构的宽吸收过渡到具有结构的特征吸收。
量子尺寸效应带来的能级改变，能隙变
宽，使微粒的发射能量增加，光学吸收发生红移，其表现为光吸收显著增加，超导相向
正常相转变，金属熔点降低，增强微波吸收等。
利用等离子共振频移与颗粒尺寸变化的
性质，可以改变颗粒尺寸，控制吸收的位移，制造具有一定频宽的波吸收纳米材料，用
十电磁波屏蔽，隐形飞机等。
C4）宏观量子隧道效应[f}l:
微观粒子具有贯穿势垒的能力称为隧道效应。
近年来，
人们发现一些宏观量，例如微颗粒的磁化强度，量子相干器件中的磁通量以及电荷等亦
具有隧道效应，它们可以穿越宏观系统的势垒Ifu产生变化，故称为宏观量子的隧道
CAcrosopicQuantumTunneling）。
Awschalom等人[io]采用扫描隧道显微镜技术抓‘制纳
米尺度磁性粒子的沉淀，用量子相干磁强计（（SQU}）研究低温条件下微颗粒磁化率对
频率的依赖性，证实了在低温确实存在磁的宏观量子隧道效应。
这一效应与量子尺寸效
应一起，确定了微电子器件进一步的微型化的极限，也限定了采用磁带磁招‘进行储存的
最短时间。
1.1.2纳米材料的性质
由于纳米粒子具有特殊效应，使纳米材料在光学、催化、化学活性方面具有不同十
普通材料的优良性能【川，具体表现在:
C1）热学性能:
纳米颗粒的熔点、开始烧结和晶化温度均比常规粉体的低得多。
由十颗粒小，纳米微粒的表面能高，比表面原子数多，使得这些表面原子近邻配位不全，
活性大以及体积远小于大块材料的纳米粒熔化所需的内能小得多，这就使得纳米微粒熔
点急剧下降:
纳米微粒尺寸小，表面能高，压制成块材后的界面具有高能量，在烧结中
高的界面能成为原子运动的驱动力，有利于界面中的孔洞收缩，空位团的湮没，因此，
在较低的温度下烧结就能达到致密化的目的，即烧结温度降低。
（2）磁学性能:
纳米微粒小到一定临界值时，纳米微粒具有超顺磁性。
所谓超顺
磁性，简单的讲就是，当外加磁场减小到零时，纳米微粒的矫顽力和剩磁均趋近于零。
纳米微粒尺寸高于超顺磁临界尺寸时，通常呈现出高的矫顽力。
居里温度Tc为物质磁性
的重要参数，通常与交换积分Je成正比，并与原子构型和间距有关。
对于纳米微粒，由
于小尺寸效应和表面效应}fu导致纳米粒子的本征和内享的磁性变化，因此一般具有较低
的居里温度。
C3）光学性能【is-m}.①纳米微粒具有宽频带强吸收性。
一个明显的例子就是当尺
寸减小到纳米级时，各种金属纳米微粒几乎都呈黑色。
这是由于纳米微粒对可见光波有
低的反射率和高的吸收率，从而导致粒子变黑。
②与大块材料相比，纳米微粒普遍存在
“蓝移”现象，即吸收带移向短波方向。
在一些情况下，粒径减小到纳米级时，可以观察
到光吸收带相对粗晶材料呈现“红移”现象，即吸收带移向长波方向。
③量子限域效应，
即激子带的吸收系数随粒径下降而增加，即出现激子增强吸收并蓝移。
④当纳米微粒的
尺寸小到一定值时可以在一定波长的光激发下发光。
当纳米微粒分散在分散介质时会发
生丁达尔现象。
（4）催化效应:
由于表面效应的影响纳米粒子的比表面积大，表面活性原子数多，
催化效率高。
另外，纳米粒子作为光催化剂时，其光催化效率与光致激发产生的电子或
空穴到达催化剂表面的电子，空穴到达表面之前，大部分不会重新结合，因此电子空穴
能够到达表面的数量多，则化学反应活性高【‘习。
所以光催化的粒径越小，其光催化活性
往往越高，当粒径大十200nm时，催化活性大大降低。
CS）化学反应能:
纳米粒子的粒径小，表面原子所占比例很大，吸附能力强，因
此表面活性高。
无机材料的纳米粒子暴露在大气中会吸附各种离子形成吸附层。
也正是
利用纳米粒子的这种气体吸附性，做成气敏元件，可对不同离子进行检测。
除上述五方面物理化学特性外，与宏观物质相比纳米粒子在熔点，蒸气压，相变
温度，烧结，超导及塑性形变等许多方面亦可显示出特殊性能。
纳米氧化铁的制备及磁性能研究
StudiesonPreparationandMagneticPropertiesof
NanometerIronOxides包跃宇
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