五力系的等效与简化.docx

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五力系的等效与简化

第五讲内容

第二章力系的等效与简化

一、刚体和平衡的概念

刚体：

在受力作用后而不产生变形的物体称为，刚体是对实际物体经过科学的抽象和简化而得到的一种理想模型。

而当变形在所研究的问题中成为主要因素时（如在材料力学中研究变形杆件），一般就不能再把物体看作是刚体了。

平衡：

指物体相对于地球保持静止或作匀速直线运动的状态。

显然，平衡是机械运动的特殊形态，因为静止是暂时的、相对的，而运动才是永衡的、绝对的。

二、力系、等效力系、平衡力系

力系：

作用在物体上的一组力。

按照力系中各力作用线分布的不同形式，

力系可分为：

（1）汇交力系力系中各力作用线汇交于一点；

（2）力偶系力系中各力可以组成若干力偶或力系由若干力偶组成；

（3）平行力系力系中各力作用线相互平行；

（4）一般力系力系中各力作用线既不完全交于一点，也不完全相互平行。

按照各力作用线是否位于同一平面内，上述力系各自又可以分为平面力系和

空间力系两大类，如平面汇交力系、空间一般力系等等。

等效力系：

两个力系对物体的作用效应相同，则称这两个力系互为等效力系。

当一个力与一个力系等效时，则称该力为力系的合力；而该力系中的每一个力称为其合力的分力。

把力系中的各个分力代换成合力的过程，称为力系的合成；反过来，把合力代换成若干分力的过程，称为力的分解。

平衡力系：

若刚体在某力系作用下保持平衡。

在平衡力系中，各力相互平衡，或者说，诸力对刚体产生的运动效应相互抵消。

可见，平衡力系是对刚体作用效应等于零的力系。

第一节静力学基本公理

静力学公理是人们从实践中总结得出的最基本的力学规律，这些规律的正确性已为实践反复证明，是符合客观实际的。

一、二力平衡公理

作用于刚体上的两个力平衡的充分与必要条件是这两个力大小相等、方向相反、作用线相同。

这一结论是显而易见的。

如图所示直杆，在杆的两端施加一对大小相等的拉力（F1、F2）或压力（F2、F1），均可使杆平衡。

图2-1

应当指出，该条件对于刚体来说是充分而且必要的；而对于变形体，该条件只是必要的而不充分。

如柔索当受到两个等值、反向、共线的压力作用时就不能平衡。

在两个力作用下处于平衡的物体称为二力体；若为杆件，则称为二力杆。

根据二力平衡公理可知，作用在二力体上的两个力，它们必通过两个力作用点的连线（与杆件的形状无关）且等值、反向。

二、加减平衡力系公理

在作用于刚体上的已知力系上，加上或减去任意平衡力系，不会改变原力系对刚体的作用效应。

这是因为平衡力系中，诸力对刚体的作用效应相互抵消，力系对刚体的效应等于零。

根据这个原理，可以进行力系的等效变换。

推论1力的可传性原理

作用于刚体上某点的力，可沿其作用线任意移动作用点而不改变该力对刚体的作用效应。

利用加减平衡力系公理，很容易证明力的可传性原理。

设力F作用于刚体上的A点。

现在其作用线上的任意一点B加上一对平衡力系F1、F2，并且使F1=—F2=F，根据加减平衡力系公理可知，这样做不会改变原力F对刚体的作用效应，再根据二力平衡条件可知，F2和F亦为平衡力系，可以撤去。

所以，剩下的力F1与原力F等效。

力F1即可看成为力F沿其作用线由A点移至B点的结果。

同样必须指出，力的可传性原理也只适用于刚体而不适用于变形体。

三、力的平行四边形法则

作用于物体同一点的两个力，可以合成为一个合力，合力也作用于该点，其大小和方向由以两个分力为邻边的平行四边形的对角线表示，即合力矢等于这两个分力矢的矢量和。

其矢量表达式为

FR=F1+F2（1—1）

在求两共点力的合力时，为了作图方便，只需画出平行四边形的一半，即三角形便可。

其方法是自任意点O开始，先画出一矢量F1，然后再由F1的终点画另一矢量F2，最后由O点至力矢F2的终点作一矢量FR，它就代表F1、F2的合力矢。

合力的作用点仍为F1、F2的汇交点A。

这种作图法称为力的三角形法则。

显然，若改变F1、F2的顺序，其结果不变。

利用力的平行四边形法则，也可以把作用在物体上的一个力，分解为相交的两个分力，分力与合力作用于同一点。

实际计算中，常把一个力分解为方向已知的两个（平面）或三个（空间）分力，如图1—7即为把一个任意力分解为方向已知且相互垂直的两个（平面）或三个（空间）分力。

这种分解称为正交分解，所得的分力称为正交分力。

图1—7

四、三力平衡汇交定理

作用于刚体上平衡的三个力，如果其中两个力的作用线交于一点，则第三个力必与前面两个力共面，且作用线通过此交点，构成平面汇交力系。

这是物体上作用的三个不平行力相互平衡的必要条件。

应当指出，三力平衡汇交公理只说明了不平行的三力平衡的必要条件，而不是充分条件。

它常用来确定刚体在不平行三力作用下平衡时，其中某一未知力的作用线。

五、作用力与反作用力公理

两个物体间相互作用的一对力，总是大小相等、方向相反、作用线相同，并分别而且同时作用于这两个物体上。

这个公理概括了任何两个物体间相互作用的关系。

有作用力，必定有反作用力；反过来，没有反作用力，也就没有作用力。

两者总是同时存在，又同时消失。

因此，力总是成对地出现在两相互作用的物体上的。

要区别二力平衡公理和作用力与反作用力公理之间的关系，前者是对一个物体而言，而后者则是对物体之间而言。

第一节平面汇交力系合成

平面汇交力系的合成方法可以分为几何法与解析法，其中几何法是应用力的平行四边形法则（或力的三角形法则），用几何作图的方法，研究力系中各分力与合力的关系，从而求力系的合力；而解析法则是用列方程的方法，研究力系中各分力与合力的关系，然后求力系的合力。

下面分别介绍。

一、几何法

首先回顾用几何法合成两个汇交力。

如图2—1a，设在物体上作用有汇交于

点的两个力F1和F2，根据力的平行四边形法则，可知合力R的大小和方向是以两力F1和F2为邻边的平行四边形的对角线来表示，合力R的作用点就是这两个力的汇交点

。

也可以取平行四边形的一半即利用力的三角形法则求合力如图2—1b所示。

图2—1

对于由多个力组成的平面汇交力系，可以连续应用力的三角形法则进行力的合成。

设作用于物体上

点的力F1、F2、F3、F4组成平面汇交力系，现求其合力，如图2—2a所示。

应用力的三角形法则，首先将F1与F2合成得R1，然后把R1与F3合成得R2，最后将R2与F4合成得R，力R就是原汇交力系F1、F2、F3、F4的合力，图2—2b所示即是此汇交力系合成的几何示意，矢量关系的数学表达式为

R=F1

F2

F3

F4（2—1）

实际作图时，可以不必画出图中虚线所示的中间合力R1和R2，只要按照一定的比例尺将表达各力矢的有向线段首尾相接，形成一个不封闭的多边形，如图2—2c所示。

然后再画一条从起点指向终点的矢量R，即为原汇交力系的合力，如图2—2d所示。

把由各分力和合力构成的多边形abcde称为力多边形，合力矢是力多边形的封闭边。

按照与各分力同样的比例，封闭边的长度表示合力的大小，合力的方位与封闭边的方位一致，指向则由力多边形的起点至终点，合力的作用线通过汇交点。

这种求合力矢的几何作图法称为力多边形法则。

从图2—2e还可以看出，改变各分力矢相连的先后顺序，只会影响力多边形的形状，但不会影响合成的最后结果。

图2—2

将这一作法推广到由n个力组成的平面汇交力系，可得结论：

平面汇交力系合成的最终结果是一个合力，合力的大小和方向等于力系中各分力的矢量和，可由力多边形的封闭边确定，合力的作用线通过力系的汇交点。

矢量关系式为：

R=F1

F2

F3

……

Fn=∑Fi（2—1b）

或简写为

R=∑F（矢量和）（2—1c）

若力系中各力的作用线位于同一条直线上，在这种特殊情况下，力多边形变成一条直线，合力为

R=∑F（代数和）（2—2）

需要指出的是，利用几何法对力系进行合成，对于平面汇交力系，并不要求力系中各分力的作用点位于同一点，因为根据力的可传性原理，只要它们的作用线汇交于同一点即可。

另外，几何法只适用于平面汇交力系，而对于空间汇交力系来说，由于作图不方便，用几何法求解是不适宜的。

对于由多个力组成的平面汇交力系，用几何法进行简化的优点是直观、方便、快捷，画出力多边形后，按与画分力同样的比例，用尺子和量角器即可量得合力的大小和方向。

但是，这种方法要求这图精确、准确，否则误差会较大。

二、解析法

求解平面汇交力系合成的另一种常用方法是解析法。

这种方法是以力在坐标轴上的投影为基础建立方程的。

1、力在平面直角坐标轴上的投影

设力F用矢量

表示如图2—3所示。

取直角坐标系oxy，使力F在oxy平面内。

过力矢

的两端点A和B分别向x、y轴作垂线，得垂足a、b及a/、b/，带有正负号的线段ab与a/b/分别称为力F在x、y轴上的投影，记作Fx、Fy。

并规定：

当力的始端的投影到终端的投影的方向与投影轴的正向一致时，力的投影取正值；反之，当力的始端的投影到终端的投影的方向与投影轴的正向相反时，力的投影取负值。

力的投影的值与力的大小及方向有关，设力F与x轴的夹角为α，则从图2—3可知

（2—3）

一般情况下，若已知力F与x和y轴所夹的锐角分别为α、β，则该力在x、y轴上的投影分别为

（2—4）

即力在坐标轴上的投影，等于力的大小与力和该轴所夹锐角余弦的乘积。

当力与轴垂直时，投影为零；而力与轴平行时，投影大小的绝对值等于该力的大小。

图2—3图2—4

反过来，若已知力F在坐标轴上的投影Fx、Fy，亦可求出该力的大小和方向角：

（2—5）

式中α为力F与x轴所夹的锐角，其所在的象限由Fx、Fy的正负号来确定。

在图2—3中，若将力沿x、y轴进行分解，可得分力Fx和Fy。

应当注意，力的投影和分力是两个不同的概念：

力的投影是标量，它只有大小和正负；而力的分力是矢量，有大小和方向。

它们与原力的关系各自遵循自己的规则。

在直角坐标系中，分力的大小和投影的绝对值是相同的。

同时，力的矢量也可以转化为力的标量进行计算，即

F=Fx+Fy=

（2—6）

式中i、j分别为沿直角坐标轴x、y轴正向的单位矢量。

力在平面直角坐标轴上的投影计算，在力学计算中应用非常普遍，必须熟练掌握。

例2—1如图2—4所示，已知

，各力的方向如图，试分别求各力在x轴和y轴上的投影。

解：

根据公式（2—3）或（2—4），列表计算如下

力

力在x轴上的投影（

）

力在y轴上的投影（

）

F1

F2

F3

F4

2、合力投影定理

为了用解析法求平面汇交力系的合力，必须先讨论合力及其分力在同一坐标轴上投影的关系。

图2—5

如图2—5所示，设有一平面汇交力系F1、F2、F3作用在物体的

点，如图2—5所示。

从任一点A作力多边形ABCD，如图2—5b所示。

则矢量

就表示该力系的合力R的大小和方向。

取任一轴x如图示，把各力都投影在x轴上，并且令FX1、FX2、FX3和Rx分别表示各分力F1、F2、F3和合力R在x轴上的投影，由图2—5b可见

Fx1=ab，Fx2=bc，

，Rx=ad

而ad=ab+bc-cd

因此可得

Rx=Fx1+Fx2+Fx3

这一关系可推广到任意个汇交力的情形，即

Rx=Fx1+Fx2+……Fxn=∑Fx（2—6）

由此可见，合力在任一轴上的投影，等于各分力在同一轴上投影的代数和。

这就是合力投影定理。

3、用解析法求平面汇交力系的合力

当平面汇交力系为已知时，如图2—6所示，我们可选直角坐标系，先求出力系中各力在x轴和y轴上的投影，再根据合力投影定理求得合力R在x、y轴上的投影Rx、Ry，从图2—6中的几何关系，可见合力R的大小和方向由下式确定：

（2—7）

式中α为合力R与x轴所夹的锐角，R在哪个象限由∑Fx和∑Fy的正负号来确定，具体详见图2—7所示。

合力的作用线通过力系的汇交点

。

图2—6图2—7

下面举例说明如何求平面汇交力系的合力。

例2—2如同2—8所示，固定的圆环上作用着共面的三个力，已知

三力均通过圆心

。

试求此力系合力的大小和方向。

解：

运用两种方法求解合力。

（1）几何法

取比例尺为：

1cm代表10kN，画力多边形如图2—8b所示，其中ab=

。

从起点a向终点d作矢量

，即得合力R。

由图上量得，ad=4.4cm，根据比例尺可得，R=44kN；合力R与水平线之间的夹角用量角器量得α=

。

图2—8

（2）解析法

取如图2—8所示的直角坐标系

，则合力的投影分别为

则合力R的大小为

合力R的方向为

由于

＞0，

＞0，故α在第一象限，而合力R的作用线通过汇交力系的汇交点

。

例2—3如图2—9所示，一平面汇交力系作用于

点。

已知

各力方向如图。

若此力系的合力R与F2沿同一直线，求F3与合力R的大小。

解：

用两种方法

（1）几何法

取比例尺如图所示。

取任一点a开始作力多边形，

由b点作

得折线abc，再从折线上的c点和a点分别作F3和R的平行线，它们相交于一点d。

多边形abcd即为力多边形。

根据比例尺量得R=573N，F3=141N，合力R的作用线通过汇交点

。

图2—9

（2）解析法

取如图2—9所示的坐标系。

由题可知R沿x轴正向，则

又因为

则得

即

得

又由

得

即