材料物理复习题.docx
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材料物理复习题
此为复习题,只能作为参考,如需高分,同志仍需努力
一.概念题:
1晶体的结合力类型
离子键、共价键、金属键、极化键
2表面结构中的奇异面和临位面
奇异面:
晶面法线方向和极图的奇异取向吻合,相当于表面能系数最低的面,通常是密排的低指数面。
在低温下这类固汽表面再原子尺度上是光滑的。
邻位面:
取向上和奇异面只有小角度的偏离。
从能量考虑,这一类的面将为平台-台阶式的表面,平台的取向和奇异面的一致。
在低温下这类固汽表面在原子尺度上是准光滑的。
3金属的内耗
通过周期应力、应变(振动),甚至在与外界完全隔离的条件下,它的机械能也会转变为热能,能耗在材料内部,使振动衰减和停止,这种能量损耗和振动衰减现象称为内耗。
4极化机制
分子的极化机制有三种:
电子云位移极化:
由于电场的作用,构成它的原子、离子中的电子云将发生畸变,使电子云与原子核发生相对位移,在电场和恢复力的作用下,原子具有了一定的电偶极矩,这种电极化常被称为电子的位移极化Pe。
离子位移极化:
在离子晶体和玻璃等无机电解质中,正、负离子处于平衡状态,其偶极矩的矢量和为零。
但这些离子,在电场作用下,除了离子内部产生电子位移计划外,离子本身将发生可逆的弹性位移。
正离子沿电场方向移动,负离子沿反电场方向移动,正、负离子发生相对位移,形成感应偶极矩,这就是离子位移极化。
固有偶极子取向极化:
分子具有固有电矩,而在外电场作用下,电矩的转向所发生的电极化称为转向极化Pd。
空间电荷(其它极化机构)
5压电性,热释电性,铁电性
压电效应:
对于不存在对称中心的异极晶体,加在晶体上的外力除了使晶体发生形变以外,同时,还将改变晶体的极化状态,在晶体内部建立电场,这种由于机械力的作用而使介质发生极化的现象称为正压电效应。
反之,如果把外电场加在这种晶体上,改变其极化状态,晶体的形状也将发生变化,这就是逆压电效应。
二者统称为压电效应。
热释电性:
当晶体的温度T均匀变化时,晶体的自发极化强度矢量Pi也随之发生变化。
晶体的热释电效应可用以下关系给出:
dPi=pidT。
其中pi称为热释电常数,其单位为C/cm2*K,p把自发极化强度矢量P与标量T联系起来。
铁电性:
铁电体是指这样一些晶体,它们在某些温度范围具有自发极化,而且极化强度可以随外电场反向而方向。
铁电性是在热释电性的基础上可重新定向的性质。
6材料磁性分类
根据磁化率的大小,分为:
抗磁性、顺磁性、反磁性、铁磁性、亚铁磁性。
7波尔磁子
μB=eh/2m=9.273*10-24A*m2,称玻尔磁子,是理论上最小的磁矩,经常作为磁矩的单位使用。
8固体的能带模型
能带的能量是量子化的,越迁能级,从基态到激发态,电子具有的能量间断,从一个到另外一个能级。
不全列。
。
半开放
能带理论是单电子近似理论,即个电子的运动基本上可以看成是相互独立的,每个电子是在具有晶格周期性的势场中运动,这个周期性势场包括原子实以及其它电子的平均势场。
能带理论是在量子自由电子理论的基础上,考虑了离子所造成的周期性势场的存在,从而导致电子在金属中的分布特点,并建立了禁带的概念。
能带中电子排布服从原则:
一、泡利不相容原则;二、能量最小原理。
基本的能级结构包含:
满带、价带、空带、禁带。
能带结构有金属的、半导体的、绝缘体的。
9晶粒,界面,表面
晶粒:
结晶物质在生长过程中,由于受到外界空间的限制,未能发育成具有规则形态的晶体,而只是结晶成颗粒状,称晶粒。
界面:
相界面,不同点阵形成的分界区域
表面:
固体、气体、液体与环境接触的面
10滞弹性,范性
滞弹性:
可逆的但与加载时间有关的固体力学性质,称为滞弹性。
范型:
不可逆的变化,称为范型形变。
11铁电体的有序无序相变
在有些铁电体中,某种原子或原子团有两个或几个平衡位置。
在顺电相,原子或原子团在这些位置的分布式无序的。
在铁电相,它们的分布有序化,即择优的占据其中某个平衡位置,从而产生自发极化。
由于相变是原子或原子团分布有序化的结果,所以称有序无序相变。
许多水溶液的铁电体都发生有序无序相变。
以磷酸二氢钾为例,它自发极化的铁电性是由于质子的有序化造成的。
12激子,极化子
在离子晶体中,可以同时出现电子和空穴。
电子的电量荷为-e,空穴的电量为+e。
因此,一个传导电子和一个传导空穴就有可能相互束缚,形成一个类氢原子。
这样的一对粒子的相互束缚态,被称为激子。
当传导电子在晶体中运动时,将带着这种晶格畸变一起运动;后者成为一个晶格畸变极化波。
一个传导电子以及和它相互束缚的晶格畸变极化波的整体,被称为极化子。
13固体能带
与8题一样;
根据布洛赫定理得到波函数相应的能量值组成一些连续的能带,将一维情况讨论的布洛赫定理推广到三维,即可得到晶体的能带。
波矢量k的连续变化给出了连续的能谱,就是能带。
14金属的结构特点
半开放
金属是又金属键结合而成的,而金属键的特征在于没有明显的方向性和饱和性,所以金属没有单独存在的原子,通常以元素符号代表金属单质的化学式。
因此在第一级近似下,可将金属的原子看为相互吸引的钢球。
相互作用能最低的条件,使这些球体倾向于密集的排列,形成所谓的密集结构,具有较高的配位数和大的密度。
金属晶体是金属离子沉浸在运动的“电子海”中,使得金属具有良好的导电与传热性。
自由电子能吸收可见光,并将能量向四周散射,使得金属不透明,具有金属光泽。
由于自由电子的流动性,当金属受到外力时,金属原子之间容易相对滑动,表现出良好的延性和展性。
15极化的微观机制
与第四题一样
分子的极化机制有三种:
电子云位移极化:
由于电场的作用,构成它的原子、离子中的电子云将发生畸变,使电子云与原子核发生相对位移,在电场和恢复力的作用下,原子具有了一定的电偶极矩,这种电极化常被称为电子的位移极化Pe。
离子位移极化:
固有偶极子取向极化:
分子具有固有电矩,而在外电场作用下,电矩的转向所发生的电极化称为转向极化Pd。
空间电荷(其它极化机构)
16金属范性及成因
范型:
不可逆的变化,称为范型形变。
与弹性形变是相对的。
成因:
晶体学面上沿晶体学方向的滑移发生造成的。
17铁族离子的轨边淬灭
铁族粒子的轨道角动量淬灭!
与郎德因子的原始公式比,过度金属离子和铁族离子的表达式中轨道角动量L=0,此时总动量J和自旋量子数S相等,郎德因子等于2。
总之,将过渡金属离子和铁族离子的永久磁矩μm和永久磁矩p的表达式比,轨道角动量L消失了,这种现象称为过渡金属离子和铁族离子的轨道角动量的淬灭。
二、论述题
1、描述金属的内耗过程,讨论内耗实验物理意义(内耗峰,弛豫时间,频率及温度关系和结构因素)。
讨论内耗实验物理意义?
开放,重点讨论实验物理意义!
~:
冯端:
《金属物理学》
通过周期应力、应变(振动),甚至在与外界完全隔离的条件下,它的机械能也会转变为热能,能耗在材料内部,使振动衰减和停止,这种能量损耗和振动衰减现象称为内耗。
内耗峰:
内耗能量的极值
弛豫时间:
滞弹性应变e=e'+e''(1-et/t),使第二项为e''的(1-1/e)倍所对应的时间t=t称为该体系弛豫时间。
欠缺,再找找
2、正常电介质击穿场强EB随b(厚度)增大而减小,试分析之。
正常电解质结构是不均匀的。
材料结构的不均匀性使介质击穿的许多规律不完全适用。
薄试样的EB比厚试样的要大得多,这是由于薄试样比较均匀,疵点少的缘故。
随着试样d增到,疵点(气孔)增多,比较薄样大。
这些气孔在电场作用下,将发生强烈有利,且气孔直径愈大,游离电压愈低。
由于强烈游离,产生大量热,使气孔局部区域过热,材料中产生相当高内应力。
当热应力强过一定限度时,材料丧失机械强度发生破坏,以致失去抗电能力,造成击穿。
因此正常电介质击穿场强EB随b(厚度)增大而减小。
3、Fe3+,3d5,V3+3d2,电子组态,求基态及有效玻尔磁子数,试根据相关数据说明轨道角动量淬灭。
Fe3+,3d5,
S=5*1/2=2.5,
L=0,轨道角动量淬灭
J=|L-S|=2.5,
基态为:
6S5/2
左上边位2S+1,由下表为J
L:
0123456……
对应符号:
SPDFGHI……
g=1+(J(J+1)-L(L+1)+S(S+1))/(2J(J+1))=2
玻尔磁子数为:
g乘以根号下(J(J+1))=5.92
实测值为5.9,与淬灭理论值一样
V3+3d2
S=2*1/2=1,
L=1+2=3,
J=|L-S|=2,
基态为:
3F2
g=1+(J(J+1)-L(L+1)+S(S+1))/(2J(J+1))=
玻尔磁子数为:
g乘以根号下(J(J+1))=1.63
与实测值2.8相差较远,由淬灭理论得:
P=g乘以根号下(S(S+1))=2.83
由以上数据得知
Fe3+,3d5为单态,L=0,轨道角动量淬灭;
V3+,3d2为简并态L!
=0,轨道角动量部分淬灭。
4、洛仑兹有效场,并讨论洛仑兹灾难。
有那么点开放啊
洛伦兹有效场:
对于最简单情形,不考虑粒子的电矩之间相互作用,则促使粒子极化的电场就是宏观的外加电场。
这样,介质的静电极化强度P就是电子云位移极化、离子位移极化、固有偶极子取向极化三部分极化强度之和。
在外场E的作用下,在球以外的介质作为连续介质处理,其在球心上产生的电场记为E1。
球内的介质在球心上产生的电场记为E2,则有效场为:
E=E+E1+E2。
洛伦兹灾难:
当加压到一定程度后,即使外电场E=0,P也不为0,即不带电体开始带电。
以水为例:
当水分子具有电矩,其极化率a主要来源于偶极子取向极化的贡献,a=ad=P02/3kT,代入E1=4πP/3得:
当温度下降至TC=NP02/9ke时,P=NaE/(1-Na/3e0)中的分母为0。
此时即使外电场E=0,水也会由于温度下降而出现极化,及P!
=0。
以水的N=3.3*1022cm-3,P0=1.87则Tc约等于1200K,即水在未冷却至室温就出现了自发极化,显然这样并不符合实际,因此洛伦兹有效场存在局限性。
5、顺磁性半经典理论,推导居里外斯定理。
并根据居里外斯的内场假设,用图解法讨论铁磁性。
1.半经典理论:
a.量子理论
J从-J到J,所uJ的取向飞任意而是2J+1个方向量子化的。
式中MJ取-J到J之间的整数半整数
b.波尔兹曼统计,在T时顺磁离子的沿磁场方向平均磁矩。
离子处于在磁量子数为MJ的能级的几率正比于exp(MJ
)
2.居里外斯定理:
因T>Tc,
<<1,H
则磁化强度
以
代入,经整数得
,c为居里常数,Tp为顺磁居里温度。
由
即得到居里外斯定理表达式:
。
3.
内场假设:
铁磁物质内包含很多小区域,即使没有外磁场,这些区域内也存在自发磁化强度,每个小区域一个磁畴,不同磁畴有不同的磁畴方向,整个铁磁体的磁化强度是各个磁畴磁化强度的矢量和,无外场是B=0。
磁畴内部的磁化强度,源自内部本征磁矩的平行排列,即磁畴内存在内场。
按半经典理论,其自发磁化强度Ms=NguBJBJ(y);y=guBJλMs/kT
T=Tc时,对应Ms=0,y=0;
TT>Tc时,Ms在线性方程和BJ(y)函数去交汇点,无Ms即顺磁性。
6、极化弛豫的物理意义,讨论双位阱越障运动极化弛豫过程的实验物理意义。
1.
A.物理现象:
微观粒子相互作用交换能量,热环境中的能量分布规律表征
B.过程完成:
微观粒子相互作用交换能量,从一个稳定的能量分布到另一个稳定的能量分布
C.决定因素:
内部结构微观粒子间相互作用性
D.作用:
1.结构内的相互作用信息,2.电偶极矩作用形态对性能作用
E.相应响应状态:
1.共振,吸收,散射——光谱,波普;2.弛豫响应:
相互作用特别强,相应曲线特别宽的极限相应。
F.重要性:
电场的相互作用过程是重要的物理过程,特别是电介质物理雪中处理载流子的电输送即极化,尤为表现相互作用关系。
7、
对象:
凝聚态物质机制:
微观粒子越障运动假设:
1.带电粒子的弹性位移贡献极化,粒子间碰撞建立平衡从一状态到另一状态;2,粒子有两个以上平衡位置,从一个平衡位置到另一个平衡位置的过渡,建立极化,依赖于热起伏。
弛豫时间与温度具有相关性,与结构具有相关性:
1.的那个w>0,T上升,热运动加剧,弛豫时间下降;2,
3.宏观系统中存在不止一种类型的双位阱,位垒高于w,均有差别,每一个位阱均可以得到相应弛豫时间。
同一介质多个不同的弛豫机制多个弛豫时间,实验观察到的连续分布的弛豫时间;4、因w远小于kT,所以弛豫时间远大于t0,德拜模型理论描述的是频率与1/t时间频率数量级差不多时的现象。
8、推导德拜方程,并说明德拜半球的物理意义。
(1)相对介电常数
,在特殊机制中
(2)在
与
两个式中消去
则
以
分别为横纵坐标则得如图所示德拜半圆:
徳拜半球的物理意义:
德拜方程中,w=0和无穷大给出的两点在横坐标轴上,
给出的点恰好是半圆最高点。
当w从0增至无穷大是,曲线上的点按图中方向扫过半圆。
上图中处理实验数据很有用,在不同w下,测出复介电常数的实部和虚部,将测量点标在复平面上,若实验点组成一个半圆弧,则属于德拜模型。
9、描述KDP的有序无序型铁电相变和BaTiO3的位移型铁电相变。
G.当T>TC=123K,四方晶系42m点群。
其结构单元为【PO4】,两套【PO4】体心四方阵套构,两套K+面心立方阵套构在一起,【PO4】呈层状排列,每个【PO4】的上层O和下层O通过顶角O有H键相连。
2、当TBaTiO3的位移型铁电相变
(3)T>TC=120°C钙钛矿结构,立方晶系m3m点群,有对称中心,无压电效应,a=b=c=4.009
(4)TTi4+附集于某个O2-沿C轴脱离氧八面体中心为靠近O2-。
10、论述电滞回线和磁滞回线的可比性和不可比性。
开放性,各自描述,归纳相同,不同。
闭合曲线,图形区别,反应电子运动,物理事实不同。
磁滞回线:
固体物理下册,材料物理性能(清华大学出版社)
电滞回线ferrlelectrichysteresisloop
在较强的交变电场作用下,铁电体的极化强度P随外电场呈非线性变化,而且在一定的温度范围内,P表现为电场E的双值函数,呈现出滞后现象,如图1所示。
这个P—E(或D—E)回线就称为电滞回线。
磁滞回线
英文名称:
[magnetic]hysteresisloop
定义:
当磁场强度周期性变化时,表示铁磁性物质或亚铁磁性物质磁滞现象的闭合磁化曲线。
相对于坐标原点对称的磁滞回线称为“正常磁滞回线”。
图示为强磁物质磁滞现象的曲线。
一般说来,铁磁体等强磁物质的磁化强度M或磁感应强度B不是磁场强度H的单值函数而依赖于其所经历的磁状态的历史。
以磁中性状态(H=M=B=0)为起始态,当磁状态沿起始磁化曲线0ABC磁化到C点附近(如图)时,此时磁化强度趋于饱和,曲线几乎与H轴平行。
将此时磁场强度记为Hs,磁化强度记为Ms。
此后若减小磁场,则从某一磁场(B点)开始,M随H的变化偏离原先的起始磁化曲线,M的变化落后于H。
当H减小至零时,M不减小到零,而等于剩余磁化强度Mr。
为使M减至零,需加一反向磁场-,称为矫顽力。
反向磁场继续增大到-Hs时,强磁体的M将沿反方向磁化到趋于饱和-Ms,反向磁场减小并再反向时,按相似的规律得到另一支偏离反向起始磁化曲线的曲线。
于是当磁场从Hs变为-Hs,再从-Hs变到Hs时,强磁体的磁状态将由闭合回线CBDEFEGBC描述,其中BC及EF两段相应于可逆磁化,M为H的单值函数。
而BDEGB为磁滞回线。
在此回线上,同一H可有两个M值,决定于磁状态的历史。
这是由不可逆磁化过程所致。
若在小于Hs的±Hm间反复磁化时,则得到较小的磁滞回线。
称为小磁滞回线或局部磁滞回线(见磁化曲线图2)。
相应于不同的Hm,可有不同的小回线。
而上述BDEGB为其中最大的。
故称为极限磁滞回线。
H大于极限回线的最大磁场强度Hs时,磁化基本可逆;H小于此值时,M为H的多值函数。
通常将极限磁滞回线上的Mr及Hc定义为材料的剩磁及矫顽力,为表征该材料的磁特性的重要参量。
没有关系.
磁滞回线:
在磁场中,铁磁体的磁感应强度与磁场强度的关系可用曲线来表示,当磁化磁场作周期的变化时,铁磁体中的磁感应强度与磁场强度的关系是一条闭合线,这条闭合线叫做磁滞回线。
电滞回线:
当电场强度周期性变化时,表示介质电滞现象的闭合极化曲线。
[原创]磁滞回线的意义
1、磁滞回线:
在磁场中,铁磁体的磁感应强度与磁场强度的关系可用曲线来表示,当磁化磁场作周期的变化时,铁磁体中的磁感应强度与磁场强度的关系是一条闭合线,这条闭合线叫做磁滞回线。
2、磁滞回线的形成:
一般说来,铁磁体等强磁物质的磁化强度M或磁感应强度B不是磁场强度H的单值函数而依赖于其所经历的磁状态的历史。
以磁中性状态(H=M=B=0)为起始态,当磁状态沿起始磁化曲线0ABC磁化到C点附近(如图)时,此时磁化强度趋于饱和,曲线几乎与H轴平行。
将此时磁场强度记为Hs,磁化强度记为Ms。
此后若减小磁场,则从某一磁场(B点)开始,M随H的变化偏离原先的起始磁化曲线,M的变化落后于H。
当H减小至零时,M不减小到零,而等于剩余磁化强度Mr。
为使M减至零,需加一反向磁场-,称为矫顽力。
反向磁场继续增大到-Hs时,强磁体的M将沿反方向磁化到趋于饱和-Ms,反向磁场减小并再反向时,按相似的规律得到另一支偏离反向起始磁化曲线的曲线。
于是当磁场从Hs变为-Hs,再从-Hs变到Hs时,强磁体的磁状态将由闭合回线CBDEFEGBC描述,其中BC及EF两段相应于可逆磁化,M为H的单值函数。
而BDEGB为磁滞回线。
在此回线上,同一H可有两个M值,决定于磁状态的历史。
这是由不可逆磁化过程所致。
3、小磁滞回线与极限磁滞回线:
若在小于Hs的±Hm间反复磁化时,则得到较小的磁滞回线。
称为小磁滞回线或局部磁滞回线(见磁化曲线图2)。
相应于不同的Hm,可有不同的小回线。
而上述BDEGB为其中最大的。
故称为极限磁滞回线。
H大于极限回线的最大磁场强度Hs时,磁化基本可逆;H小于此值时,M为H的多值函数。
通常将极限磁滞回线上的Mr及定义为材料的剩磁及矫顽力,为表征该材料的磁特性的重要参量。
三、计算题
1、化学式为Fe(AFe)O4型Fe氧体,A为Mn2+Fe2+Ni2+Cu2+,试计算每个分子的磁矩为多少
由题可知:
题中铁氧体为反尖晶石结构,通过电子自旋耦合只剩下A2+离子的净磁矩
故每个分子的磁矩即为A2+的磁矩
Mn2+:
3d55个电子平行同向自旋分布在5个3d轨道上,所以u=5uB
Fe2+:
3d66个电子有一对反向平行自旋,其余4个平行自旋分布在其它4个轨道上u=4uB
Ni2+:
3d88个电子有三对反向平行自旋,其余2个平行自旋分布在其它2个轨道上u=2uB
Cu2+:
3d98个电子有四对反向平行自旋,其余1个平行自旋分布在其它1个轨道上u=uB
2、求出Nb3+4f35S25P6
Dy3+4f95S25P6基态及有效玻尔磁子数。
5S25P6轨道上的电子均满排,不产生磁矩,只考虑4轨f道
Nb3+4f35S25P6
S=3/2=1.5;
L=1+2+3=6
J=|L-S|=4.5,
基态为4I9/2
g=1+(J(J+1)-L(L+1)+S(S+1))/(2J(J+1))=
玻尔磁子数为:
g乘以根号下(J(J+1))=3.62uB
Dy3+4f95S25P6
S=7*1/2-2/2=2.5,
L=2+3=5,
J=|L+S|=7.5,
基态为6H15/2
g=1+(J(J+1)-L(L+1)+S(S+1))/(2J(J+1))=
玻尔磁子数为:
g乘以根号下(J(J+1))=10.63B
3、实验得到一离子型导电材料的电导率与温度具有如下关系:
(1)试求在测量温度范围内电导活化能的表达式。
(2)已知T1=500K时,
=10-9
,T1=1000K时,
=10-6
,试计算电导活化能的数值。
查波尔兹曼常数k
(1)因为是离子电导,所以电导率随温度升高而升高,所以B<0,所以活化能E=-B*k*ln10
令:
T1、T2下的电导率为σ1、σ2则
lgσ2=A+B/T2
B=T1*T2lg(σ1/σ2)/(T2—T1)
lgσ1=A+B/T1
活化能E=-ln10*B*k=-kT1*T2lg(σ1/σ2)/(T2—T1)*ln10
(2)E=-kT1*T2lg(σ1/σ2)/(T2—T1)*ln10=-k*1000*500*lg(10-9/10-6)/(1000-500)*ln10=4.14*10-20J*K-1
4、BaTiO3居里温度为120℃,T>Tc时属立方钙钛矿m3m点群,单细胞结构中Ba2+占据立方体八个顶角,O2-占据立方体六个面心,Ti4+处于体心位置,已知RO2--=1.32
,RTi4+=0.64
假定O2-呈紧密堆积状态。
计算,O2-八面体空隙尺寸,实际BaTiO3立方晶格常数a=4.01
,描述BaTiO3在TC附近的铁电相变。
假设BaTiO3晶胞中O2-密堆积构成八面体
所以两平行O2-间距即晶格常数a'=2*√2RO2-=3.73
所以O2-八面体空隙尺寸d=a'-2RO2-=1.09
<2RTi4+
即无法容纳一个Ti4+离子
所以,O2-不是紧密堆积
O2-八面体空隙大小为d=a-2RO2-=1.37
>2RTi4+可以容纳一个Ti4+离子,且Ti4+尺寸比空隙小
5、推导德拜方程,并说明德拜半球的物理含义。
重复了!
~论述第七题
6、实验测得每个Fe3O4的磁矩是4.2UB,试推断铁磁矿FeOFe2O3是什么结构。
Fe2+,3d6,
S=5*1/2-1/2=2,
L=0,(铁族及其它过渡元素的L在计算磁矩是均按0算)
J=|L-S|=J=2
g2=1+(J(J+1)-L(L+1)+S(S+1))/(2J(J+1))=2
玻尔磁子数为:
u1=g乘以根号下(J(J+1))=4.9uB
Fe3+,3d5,
S=5*1/2=2.5,
L=0,轨道角动量淬灭
J=|L+S|=J=2.5,
g1=1+(J(J+1)-L(L+1)+S(S+1))/(2J(J+1))=2
玻尔磁子数为:
u2=g乘以根号下(J(J+1))=5.92uB
1.假设FeOFe2O3为正尖晶石结构,则Fe2+都占据四面体空隙(A位),Fe3+占据八面体空隙(B位),由于A、B位磁矩反向平行取向的,所以每个Fe3O4的磁矩:
u=2u2-u1=6.94uB与4.2uB相差较大。
2.假设FeOFe2O3为反尖晶石结构,则Fe2+都占据B位,一半Fe3+占据A位,一半Fe3+占据B位,则每个Fe3O4的磁矩:
u=u1+u2-u2=u1=4.9uB与4.2uB相差较近。
所以Fe3O4为反尖晶石结构。
7、三价钕离子(Nd3+)和三价铽离子(Tb3+)的不满的壳层分别是4f3,4f8,试求三价钕离子(Nd3+)和三价铽离