整理微光学器件总结.docx

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整理微光学器件总结

大作业

丁武文2008010646精85

折射微光学元件：

1.折射微透镜：

椭圆微透镜的制备及在半导体激光器（LD）光束整形中的应用[1]

基础：

LD发射光束具有以下两个特点：

（2）x与y方向上的光束发散角不同；

（2）光斑是椭圆形的。

传统的耦合技术是将LD基片与光纤端面直接相连,称为平接连接法。

由于LD和光纤之间数值孔径的巨大差异，平接连接的耦合效率只能达到10%。

目前已有几种提高LD和光纤之间耦合效率的方法，这些方法可分为两类。

第一类是将光纤一端做成半球形或圆锥形，相当于一个透镜。

LD和透镜话光纤的耦合效率是2.5dB~6.4dB。

另一类是利用梯度折射率光纤，光纤中不同部位的折射率不同，使得光纤像一个自聚焦透镜。

使用这种方法的耦合效率大约是0.84dB～3dB，工作距离低于4500μm。

这里提到的方法是用椭圆微透镜耦合的方案。

利用椭圆微透镜具有双焦距的特性，同时对LD光束进行准直、整形，使发散光束成为适合光纤传输的圆光束，提高了耦合效率。

微透镜的设计及制备：

按需滴定法成形是使用脉冲式点胶机将PMMA溶液按照所需体积滴在玻璃基板上，溶液是光学级纯度的PMMA溶于MMA单体所得的混合预聚溶液，实验装置如图1所示。

在实验前对作为基板的石英玻璃板进行预处理:

先将石英基板放在超声波清洗器中用蒸馏水清洗10min，晾干后再用分析纯的无水乙醇在超声波清洗器中清洗10min。

将清洗干净的石英基板放在含氮气氛的真空干燥箱中烘干使基板对水的接触角为10°，对PMMA溶液基本不浸润。

然后在基板上用MMA溶液按所设计的透镜大小做一些椭圆形的区域，该区域对PMMA溶液完全浸润（如图2所示）。

我们将溶液滴在这些椭圆形区域上，液滴在表面张力的作用下形成椭圆形的微透镜。

在滴定完成后，样品应立即放入一个小密闭容器中以减小MMA单体的挥发和透镜的收缩率。

然后放入烘箱，升温至100℃，这时PMMA和MMA单体快速聚合，等聚合完全后将炉温升到180℃，透镜处于熔融状态，但又具有很高的粘度，能够保持住形状，在表面张力的作用下微透镜表面还可进行自修复形成椭圆形微透镜。

所得椭圆透镜的相关参数之间的关系公式为

其中fi为椭圆透镜焦距，包括X方向fx和Y方向fy;Ri为椭圆透镜曲率半径，包括X方向Rx和Y方向Ry;；Di为椭圆透镜直径，包括X方向Dx和Y方向Dy；F#i为椭圆透镜数值孔径，包括X方向F#x和Y方向F#y;；h为椭圆透镜矢高；n为材料折射率。

对于按需滴定法，当针头型号、气泵压力、脉冲时间决定之后，每次滴下的液滴的量也就固定。

另外，在其他条件不改变的情况下，聚合物溶液与基板的接触角由溶液的粘度决定，而溶液的粘度又由浓度来改变。

由此可知，浓度固定时，接触角就固定。

所以由简单的几何关系就可知，对于成份相同的溶液，粘度和针头的型号就决定了单个液滴的形状（包括直径、矢高和曲率半径）。

实验中，通过摸索调整溶液粘度和压力大小及脉冲时间，就可以得到所需椭圆微透镜的两个焦距。

实验中选用28号针头，其内径为0.15mm，外径为0.35mm;溶液浓度为4mol/L。

使用微透镜阵列的耦合：

我们分别测量了传统的平接连接法和本文所介绍的微透镜耦合法的耦合效率和对不同轴的容忍性。

由于LD的发散角和光纤的数值孔径都会影响到耦合效率和对不同轴的容忍性，所以我们在实验中使用了同样的LD和光纤来比较两者的耦合。

测得1.55μm的LD发出的光束在接触面处的垂直和水平发散角分别是39.3°和20.2°，光纤芯径为8.6μm，折射率差为0.42%，数值孔径为0.096。

平接连接法中,光束从LD直接进入光纤中。

微透镜耦合法中,在两者之间增加了一个椭圆微透镜,LD、微透镜和光纤被固定在高精度多轴定位平台上,其在X、Y、Z方向移动精度上0.1μm,θX、θY方向上转动精度是3″。

激光光束经过一段一米长的SMF传至能量计上来测量其光能分布。

利用红外感应卡（当被红外线照射时可以放射出可见光）来帮助调整定位。

首先,调整LD和光纤。

对于平接连接法,LD发光面与光纤端面直接相连,对于微透镜耦合法,LD与微透镜阵列背面（即石英基板一侧）相连。

LD的驱动电流从9.0mA调至18.0mA,测出激光输出能量。

微透镜耦合方案的耦合效率是链接法的8倍。

另外,对不同轴的容忍性也是影响耦合效率的重要因素。

不同轴包括水平错位、轴向错位和角度倾斜。

与平接连接法相比,微透镜耦合法对水平错位和轴向错位有很好的容忍性,但对角度倾斜要求很高。

优缺点：

LD与光纤之间使用微透镜耦合的方案与传统的平接连接法相比,耦合效率大大提高,并且对水平和轴向的对接精度要求显著降低，但是对角度倾斜要求很高。

微反射镜：

静电微反射镜的应用研究主要集中在光开关、投影仪和被动式空间光通信器件三个领域中。

光开关和应用于投影仪的微反射镜研究起步较早,空间光通信器件的研究是最近几年才发展起来的。

微反射棱镜[2]:

微反射镜的另一重要应用领域是空间光通信,这方面角锥棱镜（Cube-cornerRetroreflector）的结构方式应用最为普遍。

东京科技大学对其在无线通信系统中的应用进行了系统分析。

角锥棱镜的入射光束分布于三个镜面上,仅仅在有效光阑半径内的入射光才能经过三镜面的依次反射产生与入射光平行的出射光,且出射光与入射光光强呈中心对称。

角锥棱镜具有三个相互正交的工作平面,相比平面镜来说体积较大、结构复杂,同时还对工艺精度尤其是镜面的相互垂直度要求高。

由于其入、出射光平行,能从原理上自动跟踪光源,可望用于近距离网络通信、星际通信等领域,尤其适用于随动通信系统间的通信。

DARPA计划所提出的智能尘埃中的被动光通信装置就采用了角锥棱镜系统。

它被作为空间光通信的重要器件从本世纪初起进行了重点研究,其重点是具有高垂直精度的微角锥棱镜结构及工艺。

具有良好工艺性和精度可靠性的典型结构如图5所示,它们分别包含两个侧反射面和一个底反射面。

底反射面由可动微反射镜组成,它通过微反射镜的角度变化改变三个面的正交性,进而改变反射光的平行性。

侧面分别由铰支结构、插装结构装配而成,前者结构较为复杂、工艺复杂;后者相反,工艺复杂结构简单。

两种结构的共同缺陷是距离应用有一定差距。

应用于被动空间光通信领域的微角锥棱镜是静电微反射镜方向具有挑战性的课题之一，研究的成功将为通信带来又一次革命。

它的研究始于DARPA计划和加利福尼亚大学伯克利分校传感器与执行器研究中心（BerkeleySensor&ActuatorCenter）的Pister和Kahn教授智能尘埃计划的提出。

不足：

深入研究微反射镜的特性。

现有微反射镜的设计主要倾向于机电特性而欠缺对光学性能的深入分析。

为此,需进一步研究不同光学面形状、尺寸参数和阵列参数对光学性能的影响,克服衍射效应等带来的不利影响。

折射率渐变微透镜：

Spot-sizeconverter（波导模态变换器）是光纤与光波导连接之间的一种常用的过渡结构，它可有效地提高不同类型的波导结构之间的耦合效率。

目前，已有多种Spot-sizeconverter

的报告，例如由高相对折射率差Δ的半导体材料制备的光波导采用了波导宽度和高度渐变型过渡区。

渐变折射率Spot-sizeconverter[3]的设计：

取单模石英光纤的Δ为0.3%，芯直径为8μm，芯层折射率为1.4681（波长在1550nm处）；Δ为0.6%的单模矩形光波导宽度为6μm，高度为6μm，芯层折射率为1.5343（波长在1550nm处）。

采用光束传播法仿真软件（BeamPROP软件）计算的结果表明，若光波导不设置Spot-sizeconverter结构，光纤与波导的端面耦合效率为78%。

为了提高光纤与光波导器件的连接耦合效率，减少插入损耗，本文计算设计了两种平面Taper结构的Spot-sizeconverter。

第一种波导Spot-sizeconverter结构为图1所示的，波导侧边为线性渐变型Taper的结构，Taper的厚度与直波导的相同，为了6μm。

其他结构参数为W1=8μm，W2=6μm、L为折射率线性渐变区长度。

Taper波导区的Δ，由起始处的0.3%线性增加到0.6%。

如图2所示。

扫描改变L的大小，由BPM（beampropagationmethod）仿真计算Spot-sizeconverter与单模石英光纤的端面耦合效率，结果示于图3中的曲线1.当Ｌ＝３００μｍ时，耦合效率达到９０％；当Ｌ再增大时，耦合效率基本不变。

设计的第二种结构如图４所示，波导厚度为６μｍ，Ｔａｐｅｒ区的波导具有对称的抛物线渐变形侧边，Ｔａｐｅｒ区波导宽度Ｗ是Ｚ的函数，满足式

其中，Ｗ１＝８μｍ，Ｗ２＝６μｍ，Ｔａｐｅｒ区波导相对折射率差Δ具有线性渐变分布，满足式

扫描Ｌ的大小，由ＢＰＭ仿真计算端面耦合效率，结果如图３中的曲线２所示。

当Ｌ＝２８０μｍ时，耦合效率提高到９１.３％　左右，L再增大，耦合效率基本保持不变。

从图3结果看出，采用折射率渐变区可使波导与光纤的端面祸合效率得到改善,渐变区长度L存在一个饱和距离,既当渐变区长度大于这一距离时,祸合效率基本不变。

采用饱和距离作为过渡区长度时,藕合效率最大且Spot-sizeconverter的尺寸较短,有利于器件的集成型化。

两种结构的比较表明,侧边抛物线渐变结构的效果要比侧边线性渐变结构的好。

优点：

高分子光波导由于具有良好的光学性能、易加工、价格低廉等优点，近年来成为研究热点。

衍射微光学元件：

二元光学：

二元光学元件（BinaryOpticalElements,简写BOE）是一种位相型的衍射光学元件。

它以光的衍射效应为基本工作原理,采用对光学波面的分析来设计衍射位相轮廓。

目前制作二元光学元件的方法主要有微电子工艺中的刻蚀法、镀膜法,高精度钻石车床程序控制切削法等。

其中微电子工艺技术中的刻蚀法是目前采用的主要手段。

由于实际制作出的位相轮廓,是以2为量化倍数,与理想的连续位相轮廓的台阶形状近似,故被称为“二元光学元件”。

二元光学元件的设计与制作:

二元光学器件的设计与制作过程是,首先根据使用要求（包括孔径、分辨率、焦距、波面特性等）,经计算机的优化设计,确定表面的位相分布,按刻蚀次数设计成N个振幅型掩膜,经光刻显影,离子蚀刻去胶后得到位相型二元光学元件,其典型工艺过程见图1。

图1示出用蚀刻法进行形状制作的工序。

在基板上涂敷光致抗蚀剂进行光掩模曝光和显影,复制图形。

然后利用反应性离子蚀刻,除掉基板直至光程长深度为λ0/2,最后除掉残留的光致蚀剂。

据此,能够制成2级形状。

但是,每道工序除掉基板的一半深度。

与用反应性离子蚀刻法除掉基板的方法相反,也有沉积几分之一波长厚的薄膜的制造方法,图2示出这种薄膜沉积法。

二元光学一词是美国林肯研究所的Veld2kamp等人提出的,在最初的研究中只使用一次蚀刻法的工序,就形成二级（二元）形状,这就是二元形状的由来。

这样,在二元光学无元件的制作中,由于采用蚀刻法,所以适合于大批量生产。

过去的折射型透镜的制作大多是靠工作人员的经验,而现在则用已确立的蚀刻工序实施的。

另外,过去是组合许多透镜来构成非球面,以修正像差。

而二元光学元件由于形状可以自由设计,所以用一个元件就能实现像差修正,这是其优点。

应用：

矫正视力缺陷,制成双焦隐形眼镜[4]

二元光学双焦透镜，用于眼科病人矫正视力非常有效。

医生将病人的被白内障致混浊的眼球水晶体用冷冻法去除后，配上二元光学透镜，使入射光聚焦在两点上,一个将图像直接聚焦在视网膜上；另一个在其稍后。

由大脑选择它认为是最清晰的一个，而放弃另外一个。

菲涅尔透镜：

菲涅尔透镜提高太阳能利用率的研究[5]

太阳能能源清洁无污染，但是太阳能光伏发电的成本高达普通煤电成本的6至8倍，如此高的成本很难使其得到普遍推广。

因此,提高太阳能的利用效率、降低成本是

目前太阳能光伏发电的主要研究方向。

其中，降低太阳能电池发电成本的有效途径之一是用聚光太阳能电池来减少给定功率所需的电池面积，并用比较便宜的聚光器来部分代替昂贵的太阳能电池。

在这种系统中，太阳能电池的费用只占系统总费用的一小部分，所以可以采用工艺先进、效率更高而价格较贵的电池来提高整个系统的性能。

在太阳能利用中的聚光器要求①具有较好的光学性能，反射率或透射率一般要在以上②具有足够的刚度和强度，保证聚光器能够在风载、雪载、自重等负荷下正常工作③具有良好的抗疲劳能力，以保证机械结构在反复交变工作条件下的寿命④具有良好的抗沙尘和冰雹等能力，以保证电站在沙漠、高寒等恶劣条件下正常工作，同时抵卸非正常气候的破坏⑤具有良好的抗腐蚀能力，要有抗紫外、防盐雾和酸雨等性能⑥具有良好的运动性，以使结构本身的运动能耗降到最低⑦具有良好的保养、维护和运输性能。

菲涅尔透镜的结构和特点：

菲涅尔透镜是由平凸透镜演变而来的,是一面刻有一系列同心棱形槽的轻薄光学塑料片,如图1所示其每个环带都相当于一个独立的折射面,这些棱形环带都能使入射光线会聚到一个共同的焦点上因此,消球差是菲涅尔透镜的固有特点普通的菲涅尔透镜是具有正光焦度的平面型透镜,其中一个面为棱形槽面,另一个面是平面这种透镜结构简单,加工方便。

另一种形式为弯月型,即它的基面为曲面,其优点是为消像差增加了自由度,对提高成像质量有利,但工艺较复杂菲涅尔透镜的棱形槽一般为每毫米2到8个槽,精密型的可达到每毫米20个槽左右。

这样,菲涅尔透镜便完全有可能同以衍射极限为分辨力的一般透镜相比拟通常,菲涅尔透镜在整个直径范围内的厚度基本相同,所以使用它可以节省材料,减轻重量,还可减少光吸收作用。

与传统的光学玻璃透镜相比,菲涅尔透镜用于太阳能电池聚光的优点是①体积小,重量轻,价格便宜,用很少的原料便可得到较大口径的透镜②加工方便,不易脆裂,“光学记忆力”好③透光率高,实际上可达到以上考虑了反射损失和制造缺陷的影响④适当设计齿的角度,如采用变焦距技术,可使电池上的光强分布合理,这是其它聚光镜难以做到的⑤透镜本身就是电池外罩的一部分,可以保护电池,聚光束被包括在一个封闭的罩子里,可防止意外烧伤人体和灼伤眼睛,防止可燃物碎片落入聚光器引起火灾⑥散热效果好,采用菲涅尔透镜的聚光系统的散热器位于电池外罩的阴影里,不会被太阳直射,便于散热电池温度低,效率也就高⑦保养清扫方便,电池无需清扫,如采用齿面向电池的透镜,上面的积尘也很容易清除⑧有一定的强度和韧性,能经得起砂、石的打击。

优点与不足：

菲涅尔透镜作为折射式聚光器可明显提高太阳能的利用率,但其聚光倍数会随光强的减弱而变小,而且还会随太阳视场角的增大明显减小,主要是透镜表面存在反射损失。

因此,若把透镜应用到聚光太阳能系统,为使光线能垂直入射,跟踪技术一直是该领域的研究重点。

菲尼尔透镜应用2：

热释电红外传感器应用与车流量检测系统[6]

使用热释电红外传感器时,其表面必须罩上一块菲涅尔透镜。

所谓的菲涅尔透镜就是一种特殊设计的、由塑料制成的光学透镜组,是根据菲涅耳原理制成的。

它把红外光线分成可见区和盲区,具有聚焦的功能;其与热释电元件配合,可以提高传感器的灵敏度,扩大监视范围。

菲涅耳透镜有折射式形式,它的聚焦作用是增加灵敏度,使进入检测区的移动物体能以温度变化的形式影响红外传感器,这样红外传感器就能产生变化的电信号。

当传感器加上菲涅尔透镜后,其检测距离大约可以增加到原来的五倍。

优缺点：

与普通透镜相比，菲涅尔透镜加工方便，重量轻，价格低廉。

折衍混合系统：

液体可变焦折衍混合系统的研究[7]

液体变焦透镜技术及其发展：

微光学系统中使用的光学组件的典型尺寸为几十至几百微米，在这个尺度下，液体的行为强烈地受表面张力的影响，表面张力已经超过重力等其它力而成为主导力。

目前已经提出了很多种操纵微小液滴的方法用于改变液体透镜的焦距，包括利用结构化表面、热毛细管作用、电化学效应、介电电泳和介质上的电润湿（EWOD）、通过机械结构直接改变液滴表面曲率等，其中最后两种方法以直接用电控制离散液滴表面张力的EWOD法和通过机械结构直接改变液滴表面曲率法受到日益关注。

举例说明：

电润湿法液体变焦透镜

介质上电润湿是从电润湿I’0]（Eleetrowetting，Ew）发展而来的。

1936年，AleksandrFroumkine利用电场来改变处于金属表面上的小水滴的形状，并成功的推动液滴在平板上运动，这种现象便被称为电润湿，它是通过在液滴和电极之间施加电场，来改变液一固表面的张力系数，从而改变接触角的大小。

然而，对于这种液滴与电极直接接触的结构，接触角的改变量很小，而且易产生气泡，稳定性差。

近年来研究发现在液滴与电极间插入一层薄的绝缘介质层后仍然可以用电控制液滴的接触角，从而被称为介质上的电润湿（Eleetrowettingonnieleetrie，EwOD）。

改变液滴接触角所需的静电场是通过在液滴和平板电极问施加一定电压来完成的，平板电极内嵌于绝缘衬底，并且距液体与固体的交界面有一定距离。

利用介质上电润湿，可以制作出由微小液滴组成的变焦透镜，其基本结构如图3.1所示。

当小液滴置于疏水绝缘层上时，在表面张力的作用下，液滴与疏水绝缘层之间的初始接触角为钝角，液面曲率大。

入射平行光线经过液滴时发生折射而会聚于一点如图2.1（a），此时液滴形成的透镜的焦距短。

当在液滴与电极间施加一定电压时，由于EWOD效应，液滴的接触角将减小，液面的曲率也随之减小，入射光线经液滴后将会聚于较远的点，透镜焦距增大如图2.1（b）。

在液滴接触角未饱和的情况下，所加电压越高，EWOD效应将越明显，液滴接触角及液面曲率越小，透镜焦距越大，从而达到通过改变控制电压来调节透镜焦距的目的。

利用EWOD效应，通过外加电压来调节液面的曲率，就可以实现对透镜焦距的控制。

与其它结构相比，这类透镜具有功耗低、失真小、寿命长、可调范围大等突出优点，越来越受到人们的青睐。

目前，国外已有许多单位在研究这类透镜，而且进展很快，有的已经产品化了，例如Philips公司于2004年3月发布了一款名为FluldFocus的可用于拍照手机等便携设备的液体变焦透镜。

与传统的固体变焦透镜相比，液体可变焦透镜具有功耗低、失真小、寿命长、可调范围大等突出优点，越来越受到人们的青睐。

液体变焦透镜存在的问题：

但是上述的液体变焦单透镜仍然为传统的折射光学系统，不可避免的存在色差问题。

如果用传统的双胶或三片镜片来消除色差仍然会有体积大，结构复杂的弊端，如果将变焦光学组件的尺寸降为几十至几百微米时由于液体的行为强烈地受表面张力的影响，表面张力已经超过重力等其它力而成为主导力。

此时不同液体的接触面曲率就容易发生变化，不容易控制，这不适合双胶或三片镜片的形式来消除色差。

因此普通的液体可变焦单透镜在变焦的同时要做到消除色差并不容易。

液体变焦透镜作为光电子器件中的新兴部件，其巨大的优点正受到各行各业的广泛注意，业界专家还表示，液体透镜很有可能会全面取代传统光学镜头。

但是传统的液体变焦透镜无论是电湿润式的还是机械式的，都往往会有色差现象，而且在变焦的同时要做到消除色差并不容易。

随着二元光学技术的发展，人们越来越多地采用二元光学技术来改进传统的折射光学元件（如折衍混合系统），以提高它们的性能，并实现普通光学元件无法实现的特殊功能。

本文提出两种液体可变焦折衍混合透镜，如图4.1所示，一种为二元面在基底为平面的折射面上的可变焦混合透镜（图4.1（a）），另一种为二元面附着在基底为曲面的折射面上的可变焦混合透镜（图4.1（b））。

如图所示。

设计模型Ａ：

液体可变焦折衍混合光学系统由传统的液体折射透镜系统和二元透镜系统组成。

由于BOE的色散特性与材料的无关性和负向性就非常有利于消色差，这也是BOE在成像领域受到青眯的主要原因。

这种以液体作为折射系统的材料，结合衍射面的可变焦单透镜变焦非常具有可行性。

该模型A将二元面附着在基底为平面的折射面上，当基底另一侧表面曲率发生变化时，不影响二元面结构，如图4.2所示。

为了设计该光学系统，我们设λｄ为设计中心波长，λＦ和λＣ为消色差波长，整个光学系统的焦距为F。

该模型的光路示意图如图４.３所示。

该光学系统的成像过程可以视为物点M经过液体折射透镜第一次成像于Ｏ点，再经过衍射透镜进行第二次成像于Ｏ’点。

图中Ｐｍ为第m带外边缘，AB的长度d定义为刻蚀深度，有

其中ｎｐ为衍射面的折射率。

折射元件的色差是由光学材料的材料色散引起的，而BOE的色差是有微结构衍射的波长依赖性引起的，其色散特性和材料特性正好相反。

对于液体可变焦折衍混合透镜来说，对焦距的改变起决定作用的是其折射部分。

衍射部分主要负责消除色差，其对于焦距的变化量很小。

液体变焦透镜在成像时要得到合适的透镜焦距，并不需要像传统透镜那样通过透镜自身的镜头沿光轴方向转动。

液滴和油滴表面曲率的改变才是液体透镜实现变焦的关键所在，如两种液体间接触面的形状在电压作用下会发生改变，从而实现变焦。

由于考虑薄透镜，因此焦距变化公式为:

由于普通的液体变焦透镜在基底曲率变化的同时不可避免地会存在色差现象，因此将衍射面附着在液体变焦透镜的其中一个折射面上，形成液体可变焦折衍混合系统。

因为该混合透镜模型衍射部分的焦距为寿，则其总的系统焦距则为:

上式即为该液体折衍混合系统模型系统焦距与其基地半径的变化关系。

由于衍射部分的焦距ｆｄｉｆ远大于折射部分焦距ｆｒｅｆ，因此整个折衍混合系统焦距Ｆ仍然可以看作与半径R呈线性关系。

衍射部分由于色散特性的负向性，其对整个折衍混合系统很好地起到了消除色差的作用，但随着基底半径R的变化增大，色差也不可避免地会逐渐增大，因此在实际应用中往往使得半径R在一定范围内变化，从而使色差最小。

设计模型B

在光学系统中，为提高象质和简化系统，经常使用非球面。

但非球面的加工、测试困难，成本高，重复性差，精度不能保证。

而对于衍射光学元件，引人复杂的非球面相位分布，并不增加加工难度，也不影响加工精度，所以利用BOE，在不影响精度和加工难度的情况下，增加了设计自由度，这对光学系统的设计非常有利。

BOE的这一特点在准单色光系统中特别有用，利用BOE可精确的引入任意的非常大的非球面自由度。

而在宽波段场合，BOE的非球面度随波长的不同而不同，因而引入过大的非球面度会引入很大的色像差，因而在宽波段场合，通常可利用BOE引入少量的非球面度，以校正系统的色像差。

一般来说，BOE在HOS中的作用与其使用的场合有关。

对单色光、准单色光场合，BOE的主要作用是提供非球面自由度，它有很强的色差校正功能，而且利用BOE消色差不会增加系统的绝对光焦度，因此，此模型把衍射面附着在基底为非球面的折射面上，其结构如图4.5所示。

为了设计该光学系统，我们同样设λd为设计中心波长，λF和λC为消色差波长，整个液体可变焦折衍混合光学系统的焦距为F’。

由图中可以看出，不同于模型A，此模型的二元面附着在一个曲面上。

因此随着基底的曲率变化，衍射面曲率也发生。

在此模型中，假设其衍射面的刻蚀深度变化很小。

设计模型B的折射部分：

假设仍然将该模型视为薄透镜，液体材料的折射率随波长不同而不同，设为n（λ），R为该模型基底的曲率半径。

其在波长为λ的情况下，同样满足下列焦距公式:

该液体折射透镜的焦距fref’同样随着基底的曲率半径R和基底材料折射率n（λ）的变化而变化。

在不同的波长下，该液体折射透镜的焦距不同，即同样存在着色差。

设计模型B的衍射部分：

该模型的成像过程仍然可以视为两步，首先物点M’经过液体折射透镜第一次成像于O点，再经过衍射透镜进行第